Электропроводность в переменном поле уравнение

С помощью уравнений (У.15), ( .18) и (У.62) можно сделать количественную оценку частотной зависимости удельной электропроводимости в эмульсиях В/М. На начальной стадии действия напряжения постоянного тока, что равносильно действию переменного поля высокой частоты, величина заряда проводимости, возникающего, в основном, внутри капель воды (рис. .55, стадия А, система В/М), увеличивается со временем довольно быстро. Это приводит к большому значению наблюдаемой электропроводности, как видно из уравнений ( .18) и ( .15). При оо (рис. .55, стадия С, система В/М), т. е. нри низких частотах, распределение заряда о внутри сферических частиц достигает состояния равновесия и уже дальнейшего возрастания х со временем не наблюдается. В результате вся система на стадии С имеет низкие значения х при условии, что окружающая непрерывная фаза имеет низкую удельную электропроводность. [c.388]

Если к раствору электролита приложено переменное электрическое поле с частотой порядка этого времени релаксации, то атмосфера не успевает сделаться асимметричной и изменение подвижности ионов, связанное с асимметричностью их атмосфер, будет меньше, чем в стационарном случае. Эта идея лежит в основе развитой Дебаем и Фалькенгагеном теории влияния высоких частот на электропроводность ионных растворов. Отправным пунктом этой теории является уравнение (39) для нестационарного случая. [c.45]

Следует отметить, что очень многие из рассмотренных выше методов обладают, к сожалению, одним принципиальным недостатком — в них влажность почв у) рассматривается как функция одной только переменной х), например, электропроводности или электродвижущей силы, теплоемкости или теплопроводности, т. е. у=1[х). Между тем в действительности, как отмечалось выше, между влажностью почв у и переменной х (которая находится опытным путем) существует более сложная зависимость, описать которую при помощи приведенного выше уравнения невозможно. В последние годы для рассматриваемой цели стали привлекать радиоактивные методы. Радиоактив-лые методы, судя по литературным данным (Данилин, 1955), дают большую точность по сравнению с термостатным. Кроме того, они позволяют вести непрерывные наблюдения за изменением влажности почв в поле. Однако и эти методы не лишены недостатков, присущих рассмотренным ранее методам. [c.106]

Установив природу электронных носителей из измерений термо-э. д. с. или электропроводности как функции парциального давления летучего компонента, можно из уравнения (2.68) исключить одну из величин или 4, или th. Другую нетрудно определить экспериментально, сопоставляя общую проводимость кристалла, измеренную в переменных полях высокой частоты, с проводимостью при постоянном токе. Очевидно, что число переноса электронов (дырок) 4( /г) =огпост/оперем- Ионное ЧИСЛО переноса =1—te является суммой анионного и катионного вкладов, которые могут быть разделены одним из методов, описанных в работах [66, 67]. Самым простым является прием, основанный на измерении проводимости цепи, состоящей из исследуемого кристалла и обратимых электродов. [c.116]

При исследовании движения электропроводной жидкости в электрическом и магнитном полях приходится учитывать эти два новых воздействия, внося в уравнения движения и энергии соответствующие дополнительные члены. Это обстоятельство приводит к увеличению числа переменных и к необходимости соответствующего увеличения числа уравнений такими дополнительными уравнениями являются уравнения электродинамики Максвелла. Совокупность уравнений Максвелла, уравнений Навье — Стокса, в которые внесены электромагнитные объемные силы, уравнения энергии, включающего джоулево тепло, и уравнения состояния иредставляет собой систему дифференциальных уравнений магнитной гидрогазодинамики. [c.177]

В предшествующих главах были выведены и собраны воедино теоретические уравнения, необходимые для описания свойств разбавленных ионных растворов. Начиная с этой главы мы будем излагать экспериментальные результаты, полученные теми методами, которые оказались наиболее плодотворными при исследовании данной области явлений. В первую очередь мы рассмотрим измерения электропроводности (гл. VI и VII), а затем определения термодинамических свойств (гл. VIII—X). Ужо в самом начальном периоде изучения свойств растворов электролитов измерения электропроводности оказались весьма ценными, в дальнейшем же их значение все больше увеличивалось. Это объясняется тем, что метод электропроводности отличается большой точностью и применим к исследованию растворов как сильных, так и слабых электролитов в любой устойчивой сроде, к которой они растворимы. Кроме того, с помощью этого метода можно изучать зависимость электропроводности растворов электролитов от частоты и от градиента потенциала внешнего электрического поля. Благодаря этому число переменных оказывается больше, чем число тех переменных, которые рассматриваются при применении термодинамических методов. [c.138]

Второй член в правой части уравнения (3.17) представляет собой предельный тангенс угла наклона из уравнения Онзагера, третий член является следствием более высоких термов в поле релаксации. Далее идут члены, обязанные скорости, сообщаемой ионам избытком тепловых столкновений с противоионами в искаженной ионной атмосфере, и влиянию электролита на вязкость среды. И наконец, последний член описывает эффект ионной ассоциации. Широко распространены итерационные решения, получаемые с помощью ЭВМ [300]. Для расчета К , величина которой не превышает 5, даже располагая уравнением (3.17), необходимы данные об электропроводности, имеющие высокую точность, поскольку выделить два последних члена трудно. Применяя уравнение (3.17) (а также некоторые другие альтернативные решения), использовали большой набор переменных [174, 212, 292, 360, 452]. Для небольших значений К и 30 < D < 80 следует отдать предпочтение уравнению электропроводности, содержащему член с с /2 [3, 207]. [c.517]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология