Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Пространственный заряд

    Но окончании процесса сульфирования ионит находится в 6— 8-кратном избытке 94—96% серной кислоты. Добавляя в реакционную массу отмывающий агент и выводя раствор серной кислоты из реакционного объема, постепенно понижают концентрацию серной кислоты. При разбавлении серной кислоты наступает момент, когда концентрация ионов Н+ в ионите будет больше, чем в растворе, поэтому катиониты переходят в раствор, а анионы — в ионит. Из-за образующегося при этом пространственного заряда (положительного со стороны раствора и отрицательного со стороны ионита) возникает разность электрических потенциалов между [c.372]


    Рев — сила -пространственного заряда [c.15]

    Частицы несут заряд одного и того же знака и отталкиваются друг от друга с силой Fes- Это явление называется эффектом пространственного заряда. [c.323]

    Сфера Пространственный заряд — УП.47, УП.52 1<8  [c.324]

    Корона на положительном электроде имеет вид голубовато-белой оболочки, покрывающей весь электрод, тогда как корона на отрицательном электроде представляет собой красноватые пучки вдоль этого провода. На гладком электроде пучки распределяются более или менее равномерно, причем с увеличением тока их число увеличивается. Такое равномерное распределение пучков может быть объяснено взаимным отталкиванием пространственных зарядов пучков. На негладком электроде или на электроде с зубцами или другими разрядными остриями, разрядные пучки сосредоточены на неровностях поверхности электрода или на специальных остриях. [c.438]

    После создания короны наличие ионного пространственного заряда изменяет напряженность электрического поля в электрофильтре, и частицы пыли, находящиеся в электрофильтре во время работы, вызывают дополнительные трудности. Однако они могут быть учтены [160, 531, 704, 867, 948]. [c.441]

    В присутствии ионного пространственного заряда распределение напряженности электрического поля выражается уравнением Пуассона для коаксиальных цилиндров [161]  [c.441]

    Когда частицы и ионы газа находятся в пространстве между высоковольтным и заземленным электродами, значение пространственного заряда в уравнении (Х.9) следует преобразовать [c.444]

    Электростатическое осаждение пространственным зарядом в турбулентном потоке [c.512]

    В обычных электрофильтрах, какие, рассматривались выше, используется поле между коронирующим электродом (или заряженной пластиной) и трубкой (или пластиной) для осаждения заряженных частиц или капелек. Однако Хансон, Вилке и др. [322, 323] доказали, что пространственный заряд на частицах и каплях может заменить традиционную осадительную секцию. Физические характеристики системы, встроенной непосредственно в газоход, по которому проходят насыщенные пылью газы, могла бы быть многоступенчатой системой. Ее можно описать следующим образом. [c.512]

    Вода впрыскивается в газ для создания тумана, в котором капли приблизительно такого же размера, что и оригинальные частицы. Эта смесь проходит в трубчатый пучок, составленный из тонких металлических трубок, электрически заземленных контактом друг с другом и стенкой главного газохода. На входе в каждую трубку установлен высоковольтный проволочный штырь для образования короны, которая заряжает как частицы, так и капли зарядом одного и того же знака. По мере того, как газ течет вниз по трубке, радиальное поле, образованное в трубке пространственным зарядом частиц и капель, заставляет как капли, так и частицы мигрировать к заземленной стенке трубки. Касаясь стенки частицы и капли разряжаются и коалесцируют, образуя текущую взвесь. Если газоход имеет достаточный наклон, осажденный поток потечет из трубок и его можно будет легко удалить. [c.513]


    Аналогичным поведением могли бь1 характеризоваться также многокомпонентные системы, какими являются битумы, и при невысокой температуре в них может произойти увеличение диэлектрических потерь в результате электропроводности. Однако трудно себе представить какую-либо связь между пространственными зарядами и максимумом диэлектрических потерь при высоких температурах, когда носители зарядов более подвижны. [c.42]

    Следует указать еще На один механизм образования заряда для твердых кристаллических поверхностей. Этот механизм связан с наличием при определенной температуре некоторого числа свободных мест в ионной решетке на поверхности и внутри кристалла. Поверхность кристалла может приобрести заряд за счет наличия вакантных мест катионов и анионов, находящихся в неодинаковом количестве на границе раздела фаз. Заряд будет отрицательным, вели катионные вакансии будут в избытке, и положительным при избытке вакансий анионов. Такие вакантные места, а возможно и избыточные ионы, вкрапленные в междоузлия решетки, будут создавать пространственный заряд [c.21]

    Плазма — частично или полностью ионизированный газ, в котором концентрации пространственных зарядов, созданных положительно и отрицательно заряженными частицами, одинаковы или почти одинаковы. Частично ионизированный газ называют плазмой в том случае, если концентрация электрически заряженных частиц в нем достаточно велика и пространственный заряд оказывает существенное влияние на движение заряженных частиц. Плазма, состоящая только из электронов, положительно заряженных ионов и атомов какого-либо элемента, [c.246]

    Таким образом, большая часть избыточных разноименных зарядов располагается вблизи границы контакта и поэтому можно говорить об эффективной толщине слоя пространственного заряда в 39 лой пространствен-каждом из соприкасающихся тел. ного заряда на границе двух [c.155]

    Ясно, что эффективная толщина слоя тел с различной работой вы-пространственного заряда зависит от Да электронов, [c.155]

    Максимальная концентрация электронов в теле 2 равна, очевидно, сумме исходной концентрации и концентрации избыточных зарядов. В свою очередь, концентрация избыточных зарядов пропорциональна их общему количеству и обратно пропорциональна объему слоя пространственного заряда, который по своему физическому смыслу не может быть меньше объема одноатомного слоя Поэтому [c.155]

    Из выражений (130), (131) и (132) следует, что большие значения контактной разности потенциалов, диэлектрической проницаемости и температуры способствуют расширению слоя пространственного заряда, а возрастание общей концентрации носителей заряда приводит к уменьшению эффективной толщины этого слоя. Для правильного понимания сказанного необходимо обратить внимание на двойное влияние температуры, которая, с одной стороны, способствует увеличению толщины слоя пространственного заряда, а с другой стороны может определять концентрацию носителей заряда, как это имеет место у полупроводников. [c.156]

    Формула (133) является приближенной и справедлива при Г > 0. Когда температура близка к абсолютному нулю, толщина слоя пространственного заряда приближается к размеру атомов, из которых построено данное тело. Двойной электрический слой в данном случае представляет собой плоский конденсатор, расстояние между пластинами которого равно межатомному расстоянию в соприкасающихся телах. Такое расположение избыточных зарядов соответствует образованию полярных или ионных химических связей между поверхностными атомами находящихся в контакте тел. [c.156]

    Количественные оценки, произведенные по формуле (133), показывают, что при большой концентрации носителей заряда, т. е. у металлов, толщина слоя пространственного заряда близка к толщине одноатомного слоя и составляет несколько ангстрем. [c.157]

    При контакте тел с умеренной концентрацией носителей, например, полупроводников или разбавленных электролитов, эффективная толщина слоя пространственного заряда много больше и колеблется в пределах 0,1—10 мк 1 мк = 10 А [c.157]

    На основании сказанного можно определить значение равновесной контактной разности потенциалов для случая, когда тол-ш,ина соприкасающихся тел значительно превосходит толщину слоя пространственного заряда. Так как везде за пределами слоя пространственного заряда концентрация носителей заряда в данном теле сохраняет постоянное значение Сэ, то из условий равновесия следует, что величина контактной разности потенциалов Дб к равна разности работ выхода, деленной на величину заряда электрона [см. формулу (29)1  [c.157]

    При контакте двух тел, близких по своей химической природе, подавляющая часть контактной разности потенциалов распределяется в слоях пространственного заряда, по обе стороны от границы контакта. Основная часть контактной разности потенциалов распределяется в теле, обладающем большей эффективной толщиной слоя пространственного заряда. [c.159]


    При контакте двух тел, весьма различных по своей химической природе, существенная часть контактной разности потенциалов распределяется в очень тонком пограничном слое, толщина которого равна расстоянию между атомами в соприкасающихся телах. Такое распределение контактной разности потенциала соответствует образованию полярных или ионных химических связей между поверхностными атомами рассматриваемых тел. Остальная часть контактной разности потенциалов распределяется в слоях пространственного заряда соприкасающихся тел. [c.159]

    На границе инородных тел возникает двойной электрический слой, который состоит из разноименно заряженных слоев пространственного заряда, расположенных по обе стороны от границы контакта. [c.159]

    Эффективная толщина слоев пространственного заряда зависит от температуры и концентрации подвижных носителей за- [c.159]

    За пределами слоя пространственного заряда концентрация носителей, работа выхода и электростатический потенциал сохраняют постоянные значения. [c.160]

    Рассмотрим зависимость плотности протекающего через контакт тока от разности приложенных к нему потенциалов. Такая зависимость называется вольт-амперной характеристикой контакта. Под понятием контакт мы будем подразумевать область, ограниченную слоями пространственного заряда в обоих соприкасающихся телах. [c.160]

    В предыдущем параграфе мы видели, что везде за пределами слоя пространственного заряда концентрации носителей в соприкасающихся телах сохраняют постоянное значение и потому являются известными величинами. Отсюда следует, что для определения вольт-амперной характеристики контакта остается выяснить вопрос о высоте и форме потенциального барьера, возникающего на границе соприкасающихся тел. [c.160]

    Из сказанного выше следует, что вольт-амперная характеристика контакта должна зависеть от ширины потенциального барьера, т. е. от эффективной толщины слоев пространственного заряда. В том случае, когда ширина барьера не превышает длины свободного пробега электронов, т. е. 0,1 мк ( 10 л , переход электронов через контакт осуществляется в одну стадию и вольт-амперная характеристика описывается формулой (141). При этом нелинейные свойства контакта проявляются, начиная с очень небольших значений разности приложенных потенциалов. В случае, когда ширина потенциального барьера во много раз превосходит длину свободного пробега электронов, вольт-амперная характеристика контакта является линейной вплоть до очень высоких значений разности приложенных потенциалов. [c.168]

    Такое явление получило название пробоя (рис. 48). Пробой р—п перехода (или другого контакта) объясняется большой энергией направленного движения, которую приобретают электроны, проходя через слой пространственного заряда. В 28 мы уже видели, что эта энергия может существенно превосходить энергию теплового движения. В том случае, когда энергия направленного движе- [c.176]

    Поскольку основное падение потенциала в р—п переходе происходит в слое пространственного заряда, то значения пробивных напряжений определяются эффективной толи иной этого слоя. Действительно, средняя напряженность электрического поля в слое пространственного заряда равна разности приложенных потенциалов, деленной на толщину этого слоя [c.176]

    Поэтому значения пробивных напряжений зависят от эффективной толщины слоя пространственного заряда и длины свободного пробега электронов. [c.177]

    Энгелла— Хауффе Диффузия вакансий (пространственные заряды) Окислы п-типа (100— 1000 А) — — [c.82]

    Эти три механизма поляризации вызывают образование локальных связей в атомах, молекулах или в более обширных структурах жидких и твердых тел и характеризуются электронной, ятп цпы и ориентационной или дипольной поляризуемостью. Там, где имеются пространственные заряды, существует еще другая поляризация, характеризующаяся пространственным зарядом или поверх-ностной поляризуемостью. Поскольку диэлектрические потери ТГ бйтумах, так же как и потери в результате электропроводности, очень малы, последним видом поляризуемости можно пренебречь. Соотношение между суммарной мольной поляризацией и диэлектрической проницаемостью в соответствии с уравнением Дебая (43), выражается  [c.43]

    Константа А представляет собой отношение поляризации смещения Ло к У5. Так как Пд меньше порядок величины А находится в пределах, сжидаемых для битумов. Для каменноугольного пека в интервале 30—90 °С значения А получаются более высокими, и создается впечатление, что поляризация смещения в данном случае увеличена за счет-пространственного заряда или межфазной поляризации. При 100 °С и выше этот тип поляризации, по-видимому, уменьшается. В связи с тем, что пеки содержат суспендирован-ные музодистые ч высокие значения А могут также быть частично обусловлены диэлектрическими потерями, обусловленными омической проводимостью. ------  [c.47]

    Приведем теперь форлгулу для вычисления эффективной толщины слоя пространственного заряда [c.156]

    Переход каждого из этих электронов сопровождался как выделением работы, равной Дф , так н затратой работы, необходимой для уделения разноименно заряженных частиц, т. е. для образования слоя пространственного заряда. [c.157]

Смотреть страницы где упоминается термин Пространственный заряд: [c.55]    [c.88]    [c.189]    [c.18]    [c.334]    [c.441]    [c.444]    [c.450]    [c.7]    [c.160]    [c.161]    [c.164]   
Химия в атомной технологии (1967) -- [ c.343 ]



ПОИСК







© 2025 chem21.info Реклама на сайте