Эмиссия с катода в ВДП

Электрон является элементарной частицей, имеющей отрицательный электрический заряд е = 1,602-10-1 Кл, массу покоя = = 9,11-10-31 кг максимальный размер электрона около 10-1 м. Электрон обладает спиновым моментом количества движения. Электроны испускаются из тел вследствие явления термоэлектронной эмиссии и при радиоактивных превращениях. Плотность тока термоэлектронной эмиссии катодов зависит от температуры согласно закону Ричардсона- Дэшмана [c.102]

Рассмотрим вопросы, связанные с эмиссией катода при плавке в ВДП тугоплавких металлов второй группы. Исследования показали, что и в этом случае определяющую роль играет автоэлектронная эмиссия, а роль термоэлектронной эмиссии является второстепенной. [c.194]

При ионизирующем напряжении 2 кВ, токе эмиссии катода 1,5 мА и 250 С по методике [94, 95]. [c.62]

Дуговой разряд наблюдается при силе тока не менее нескольких ампер. Для этого типа разряда характерно малое, порядка 10 в, катодное падение потенциала и высокая плотность тока. Для горения дугового разряда существенна высокая электронная эмиссия катода, термическая ионизация в плазменном столбе. Спектр дуги обычно содержит линии материала катода. [c.427]

Чаще всего имеют дело с дугами с раскаленным катодом, температура которого составляет несколько тысяч градусов. Наиболее нагретой частью катода является катодное пятно. Усиленное испускание электронов (термоэлектронов) катодом есть одно из условий существования электрической дуги. Однако существуют дуги с холодными электродами (например, ртутная дуга). Дуговой разряд в этом случае поддерживается автоэлектронной эмиссией катода, обусловленной туннельным прохождением электронов сквозь потенциальный барьер, образованный двойным электрическим слоем на поверхности катода. [c.353]

Повышение температуры катода, эмиттирующего электроны, приводит к увеличению разброса электронов по энергиям. Это значит, что большее число электронов будет обладать повышенной энергией, и ионизационная кривая сместится к меньшим потенциалам появления. Поэтому желательно поддерживать постоянной температуру катода при измерении двух ионизационных кривых, а не регулировать ток эмиссии. Эффект будет значительным особенно при низких энергиях электронов, когда эмиссия катода ограничивается пространственным зарядом. Контактная разность потенциалов в ионизационной камере может изменяться при введении образца, поэтому при измерении ионизационных потенциалов обычно используют внутренний стандарт, т. е. вводят второе вещество с известным потенциалом ионизации и сравнивают ионизационные кривые эталонного и исследуемого вещества при их одновременном нахождении в системе и одинаковом контактном потенциале. Эффективный контактный потенциал поверхности вольфрамового катода может изменяться в зависимости от условий поверхности, поэтому, как указывалось ранее, до начала измерений должна быть проведена соответствующая обработка катода. [c.478]

I — термопарный манометр 2 — блок питания источника ионов Я — пульт управления 4 — индикатор массовых чисел 5 — приемник ионов с электрометрическим каскадом 5 — электромагнит 7 — усилитель ионного тока 8 — ионизационный манометр 9 — стабилизатор эмиссии катода 10 — электронный потенциометр ЭПП-09 1 — блок регулировки тока питания магнита 12 — блок вентилей системы напуска 13 — камера анализатора с источником ионов 14 — баллон напуска 15 — ртутный манометр 16 — щиток предохранителей [c.30]

Канал питания источника ионов содержит стабилизатор эмиссии катода и блок батарей [c.30]

Канал питания источника ионов предназначен для питания электродов источника ионов стабилизированным напряжением, а также для стабилизации тока эмиссии катода. Канал имеет две системы блокировки, выключающие питание источника при открывании задних дверец стойки измерительной части или при повышении давления в камере анализатора до 5-10 мм рт. ст. Канал состоит из блока ускоряющего напряжения с выпрямителем и блока питания. [c.37]

Блок стабилизации тока эмиссии катода и ускоряющего напряжения служит для подачи необходимых напряжений на электроды источника ионов. Он объединяет два стабилизатора, работающих независимо друг от друга. [c.54]

Блок питания представляет собой стабилизированный выпрямитель, питающий напряжением 22 в блок стабилизации тока эмиссии катода и ускоряющего напряжения и блок измерения давления. [c.54]

Рис. 48. Стойка измерительной части 1 — распределительный щит 2 — блок термостабилизации 3 — усилитель постоянного тока 4 — блок стабилизации эмиссии катода 5 — блок измерения давления 6 — блок развертки 7 — самопишущий потенциометр 8 — пульт

В системе питания электронной части источника предусмотрена стабилизация тока эмиссии катода. Для термостабилизации источника ионов и баллона напуска служит блок стабилизации температуры, работающий по принципу моста переменного тока, в плечо которого включен датчик температуры контролируемого объекта. [c.60]

В радиотехнической стойке расположены основные блоки приборов индикаторный, временной, импульсный, общего питания и питания источников ионов. В масс-спектрометре МСХ-ЗА дополнительно введен блок стабилизации тока эмиссии катода источника ионов, обеспечивающий пять фиксированных стабилизированных значений тока эмиссии (0,3 1 3 10 и 30 ма). Внешний вид радиотехнической стойки масс-спектрометра МСХ-ЗА представлен на рис. 58. [c.70]

Стабилизатор тока эмиссии катода источника ионов обеспечивает стабильность тока электронов в пределах 0,5%. Ток стабилизируется изменением температуры катода. [c.74]

Чтобы выяснить, является ли более высокая интенсивность спектра металла в неоне следствием улучшения распыления или следствием более эффективного возбуждения распыленного металла, Салливан [42] проделал следующий эксперимент. Лампу с полым катодом в виде открытого медного цилиндра заполняли аргоном и неоном при различных давлениях. При каждом давлении регистрировали эмиссию катода измеряли также абсорбцию облака атомов металла, являющуюся мерой концентрации атомов меди. Результаты, изображенные на рис. П. 10, показывают, что [c.26]

Однако, как показывает опыт работы, реальная точность анализов в большинстве случаев иже этой величины вследствие колебаний ионного луча (нестабильность магнитного и электрического полей, тока эмиссии катода и т. д.), т. е. случайные ошибки измерений. Ошибки случайного характера подсчитываются [c.49]

Масс-спектры были сняты на модифицированном масс-спектрометре МХ-1303 при следующих условиях ускоряющее напряжение 2кВ, ток эмиссии катода 1,5 мА, энергия ионизирующих электронов 50 и 12 эВ, температура исиарения образца (130- 150)°С. [c.98]

Импульсным методом измеряются такие параметры, как эмиссионная способность различных катодов, в том числе не имеющих резко выраженной области насыщения, а также катодов импульсных электровакуумных приборов. Импульсным методом снимаются характеристики правой части для электровакуумных приборов, у которых вольт-амперная характеристика статическим способом может быть снята только в левой части (например, у ламп, предназначенных для работы с отрицательным напряжением на управляющей сетке). Для измерения эмиссии катодов импульсным методом от специального генератора импульсов импульсное напряжение подается между катодом и остальными электро-дами, соединенными вместе. Измерение тока эмиссии производится с помощью осциллографа или лампового вольтметра по падению напряжения на эталонном резисторе, включенном последовательно с испытываемым прибором. Параллельно с испытываемым прибором включается измеритель импульсного напряжения для 17 259 [c.259]

М.асс-спектры были получены на приборе МХ-1303 с системой прямого ввода образца в источник ионов при следующих условиях ускоряющее напряжение 2 кВ, ток эмиссии катода 1,5 мА, энергия ионизации 50 и 12 эВ и температура испарения вещества 110... 130°С. [c.81]

Следует отметить, что при постоянном поле и постоянной эмиссии катода нарастание тока увеличивается с удлинением межэлектродного расстояния й. Это противоречит представлениям, которые основываются на рассмотрении разрядного промежутка как омического сопротивления. [c.181]

Таким образом, возрастает с увеличением средней энергии необходимой для образования одной пары ионов в газе. Последняя зависит от природы газа. также растет при уменьшении коэффициента вторичной электронной эмиссии катода у. Эта величина зависит от вещества катода, природы газа и геометрии прибора. Выражение (8.3) дает верный порядок величины Для молекулярных газов и металлического катода [c.232]

С другой стороны, когда вся поверхность катода оказывается покрытой свечением, увеличение тока может быть достигнуто только за счет увеличения плотности тока. Для этого требуется увеличение эмиссии катода, что также приводит к [c.244]

При разработке метода использовались масс-спектры, опубликованные в [7], а также масс-спектры индивидуальных нормальных парафиновых углеводородов Qg— ao и gg (чистота 99,95%), снятые на отечественном масс-спектрометре МХ-1303 (температура ионизационной камеры 250 С, ток эмиссии катода 1,5 ма, ионизирующее напряжение 50 зв, ускоряющее напряжение 2 кв). В табл. 1 сопоставлены масс-спектры нормальных парафиновых углеводородов, полученные на МХ-1303 при 250 °С и опубликованные в каталоге [7]. [c.408]

При высоком напряжении между электродами сам разряд без вспомогательных средств обеспечивает автоэлек-гронную эмиссию катода — самостоятельный разряд. [c.145]

В фотоэлектроколориметрах и спектрофотометрах используют, как правило, сурьмяно-цезиевые и кислородно-цезиевые фотоэлементы. Типичная спектральная характеристика сурьмяно-це-зиевого фотоэлемента приведена на рис. 1.10. Этот фотоэлемент высокочувствителен в коротковолновой, видимой и ультрафиолетовой областях спектра красная граница находится около 700 нм. Интегральная чувствительность сурьмяно-цезневого фотоэлемента достаточно велика- и составляет 100—200 мкА/лм. Утомление (потеря чувствительности при освещении) сурьмяно-цезиевых катодов невелико, но обратимо, и увеличивается с ростом мощности света. Чувствительность сурьмяно-цезиевых фотоэлементов до 50° С почти не зависит от температуры. Однако прп повышении температуры появляются так называемые темновые токи, вызванные термоэлектронной эмиссией катода и токами проводимости. В современных приборах с вакуумными фотоэлементами предусматриваются специальные устройства для устранения влияния темновых токов. [c.22]

Чаще всего имеют дело с дугами с раскаленным катодом, температура которого составляет несколько тысяч градусов. Наиболее нагретой частью катода является катодное пятно. Усиленное испускание электронов (термоэлектронов) катодом есть одно из условий существования электрической дуги. Однако существуют дуги и с холодными электродами (например, ртутная дуга). Дуговой разряд в этом случае поддерживается автоэлект-ронной эмиссией катода, обусловленной туннельным прохождением электронов сквозь потенциальный барьер, образованный двойным электрическим слоем на поверхности катода. Не исключена также возможность,, что источником Эотектрических зарядов в дуге с холодными электродами, горящей при высоких давлениях, служит термическая ионизация нагретого газа около катода. [c.444]

Масс-спектры полученных углеводородов были записаны на масс-спектрометре МХ-1303. Температура источников ионов была стабилизирована и равнялась 250° С. Масс-спектры снимались при энергиях ионизирующих электронов 70 эв, при токе эмиссии катода 1,5 ла и были записаны на фотобумагу с помощью щлейф ного осциллографа. [c.249]

Спектры химической ионизации с изобутаном были получены при следующих условиях давление реагентного газа в ионном источнике 0,31 тор, температура в источнике 155° С, энергия ионизирующих электронов 110 эВ, ток эмиссии катода 0,23 мА образец испарялся при 160° С и вводился в источник в токе реагентного газа. Съемка спектров производилась на приборе Finnigan-4021. [c.131]

Широкие фракции, отогнанные из колбы Вюрца в интервале 50—200°С, подвергались затем ректификации на колонке эффективностью 50 т. т. Полученные при этом погоны, объемом 15— 20 мл каждый, анализировались масс-спектрометрическим методом, разработанным во ВНИИНП. Анализ проводился на модифицированном масс-спектрометре МС-1 с записью на регистрирующем электронном потенциометре ЭПП-09. Модификация прибора заключалась в обогреве системы для введения жидких анализируемых проб, в создании системы для регулирования обогрева ионного источника и анализатора, блоков автоматической развертки и регистрации масс-спектров. Наилучшая воспроизводимость распределения интенсивностей в масс-спектре (1,5—2,5%) имела место в интервале 120—130°С. Съемки спектров проводились при следующем режиме ускоряющее напряжение 2,5 кв, энергия ионизирующих электронов 70 эв, ток эмиссии катода 1,5 ма. Описание метода опубликовано в печати [28—30]. [c.73]

Делались аопытки расширить диапазон давлений, охватываемых ионизационным манометром. Например, снижение эмиссии катода манометра ЛМ-2 с 5 до 0,5 1а в 10 раз снижает чувствительность манометра, и при одинаковых входных сопротивлениях усилителя вакуумметра можно измерять на порядок более высокие давления [371]. Переделка вакуумметра ВИ-3 или ВИТ-1 касается только цепи эмиссионного тока манометра и регулировки стабилизатора на новый режим работы. При этом напряжения питания манометра остаются без изменения. Недостатком является весьма малый срок службы мано- [c.526]

Дуга. Одним из наиболее распространенных источников линейчатого спектра является дуговой разряд (см., например, [10.15]). Электрической дугой называется форма газового разряда, характеризуемая большой плотностью тока и малым падением потенциала вдоль столба разряда. Стационарный разряд поддерживается благодаря термоэлектронной эмиссии катода. Наряду С положительным столбом разряда, который излучает основное количество световой энергии, несколько отличный по спектральному составу свет испускается также приэлектродпыми областями. В первую очередь мы остановимся на дуге высокого давления. Ее легко получить между твердыми тугоплавкими электродами, к которым приложено постоянное напряжение не менее 50—100 в. Последовательно с дуговым промежутком включают балластное сопротивление. Дуга устойчиво горит при силе тока не менее 2—3 а. Впрочем, при повышении напряжения питания можно получить устойчивую дугу и при меньших токах. [c.264]

Для создания стабильных условий работы в течеискателе поддерживается строго постоянная электронная эмиссия катода источника ионов, для чего применена схема стабилизатора эмиссии. Ток эмиссии измеряется стре-лочцьш прибором, служащим также для контроля величины ускоряющего напряжения. [c.67]

Изучение образцов А—В осуществлялось на хромато-масс-спектрометре Ьариан МАТ при ионизирующем напряжении 128- 10 9 Дж. Рассматривались лишь те хроматографические пики, площадь которых составила более 1,5% от площади основного пика хроматограммы. Снятие масс-спектров образцов Г—К проводилось на модифицированном масс-спектрометре MX-1303 при следующих условиях ускоряющее напряжение 2 кВ, энергия ионизации 48 I0- и 19-10- Дж, ток эмиссии катода 1,5 мА и температура испарения образца 140—160°. [c.58]

Условия работы масс-спектрометра ток эмиссии катода— 1,5 ма ускоряющее иа-пряи<ение — 3 кв ионизирующее напряжение — 70 эв температура источника ионов и системы ввода образца — 250°. [c.23]

Масс спектры были сняты на масс-спектрометре МХ-1303 с системой прямого ввода образца в источник ионов. Условия съе.мки ускоряющее напряжение 2 кВ, ток эмиссии катода 1,5 мА, энергия ионизирующих элек тронов 50 и 12 эВ, температура испарения образца 140... 160 °С Воспроизводимость масс-спектра составила около 7 %, относительная ошибка полуколи-чественного анализа достигала 17. .. 25 %. [c.123]

Напряжение низковольтной дуги Е в широких пределах не зависит от тока /, если только гюследний не гтревышает тока эмиссии катода. На рис. 143 представлена зависимость E=f (/) в амперах для двух значений тока нити. Прп малых г Е возрастает примерно до 15 в, при средних значениях г имеет место низковольтная дуга и при больших / Е снова резко возрастает. Это происходит, когда г начинает превышать ток эмиссии. Е слабо зависит от р и й, если только р не слишком мало (< 1 лш Н ), но при р выше приблизительно 20 мм Н плазма стягивается и Е возрастает. [c.297]

Для разработки масс-снектрометрического метода анализа бензинов использова.лся модифицированный масс-спектрометр тппа МС-1, снабженный обогреваемой системой для впуска анализируемого образца в ионный источник и приспособлением для автоматической развертки и регистрации масс-спектра. Съемка спектров производилась при следующих условиях работы прибора тель пература системы напуска и масс-спектрометрической трубки 125° С ионизирующее напряжение 70 в, ток эмиссии катода — 1,5 ма, ускоряющее напряжение — 2,5 кв. Выбранный режим обеспечил удовлетворительную воспроизводимость измерений, составляющую 1,5—2,5%. [c.500]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология