Заряд объемный

ПЛАЗМА ж. Ионизированный газ, в котором объёмные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов равны. [c.319]

В ионном пучке должны отсутствовать значительные силы кулоновского расталкивания воздействие собственного электрического поля пучка на ионы должно быть меньше, чем воздействие магнитного поля. Максимальную величину кулоновского электрического поля Е , удовлетворяющую этому требованию, оценим, приравняв кулоновское расширение пучка ионов одной массы величине дисперсии по массам 2 R — R ) = d = Дер AM/M. Здесь Rh, Rb — радиусы крайних (наружной и внутренней) траекторий для ионов массы М. Используя уравнение движения Mv /Rep = evH/с еЕ , можно найти допустимое кулоновское поле Ef. 0,5 АМ/М U/R). Для М 100 200 а.е.м., АМ = 1, [/ = 30 кВ, среднего радиуса Дер около 50 см получим допустимое Е 1+2 В/см, т.е. объёмный заряд в ионном пучке должен быть достаточно полно скомпенсирован. Это — одно из основных условий успешного разделения изотопов электромагнитным методом. [c.292]

Обеспечение компенсации объёмного заряда ионного пучка. [c.299]

Как уже отмечалось, компенсация объёмного заряда ионов в пучке — одно из основных условий успешного разделения изотопов в электромагнитном сепараторе. Компенсация и её нарушения теоретически и экспериментально изучались во многих работах [13-17. [c.299]

Распространённая причина нарушения компенсации и роста потенциала пучка выше допустимого — возникновение колебаний плотности объёмного заряда. Их первопричина — колебания в дуговом разряде в источнике ионов. Как следствие возникших колебаний в пучке развивается динамическая декомпенсация объёмного заряда, которая может привести к полному исчезновению разрешения масс-спектра на приёмнике. Это весьма суш,ественное для практики явление подробно изучено в [12-14] и других работах. Динамическая декомпенсация — еш,ё одно (и существенное) ограничение токов ионных пучков. Но даже при отсутствии колебательных процессов слишком большое Те (при малых по = 10 ° см ) приводит к росту потенциала пучка и ухудшению разрешения изотопных линий. Потому-то и существует упомянутый выше довольно узкий интервал оптимальных давлений в сепарационной камере (2 + 10) 10 мм рт. ст. [c.300]

Вопросы, связанные со сбором нагретых ионов на коллектор, были предметом нескольких теоретических работ [39-42]. Расчёты относительного распределения плотности осадка по поверхности коллектора и зависимости средней концентрации выделяемого изотопа от Ur качественно согласуются с результатами измерений. Но в целом проблема отбора, видимо, выходит за рамки одночастичного приближения, использовавшегося в указанных работах. Не достигнуты значения коэффициента извлечения 7, рассчитанные в [39]. В экспериментах величина 7 0,3. Возможно, на сбор нагретых ионов влияет их объёмный заряд, возникающий после отрыва от электронов вблизи поверхности коллектора. Подобные вопросы теорией ещё не затронуты. [c.320]

После того как плазма поляризовалась, в вакуумном промежутке между электродами и границей плазменного облака напряжённость внешнего поля резко возрастает. Плотность эмиссионного тока в вакуум с обеих сторон плазменного облака ограничена собственным объёмным зарядом в соответствии с формулой О Ленгмюра [37] в системе СИ [c.412]

Рис. 36. Схема прибора для обнаружения объёмной фотоионизации газа по рассеянию отрицательного пространственного заряда у катода положительными попами.

В заключение этой главы отметим, что в газе могут возникнуть объёмные заряды от фотоэлектронной эмиссии с поверхности распылённых в нём твёрдых или жидких частиц. В качестве примера можно указать на явления электризации воздуха в высоких облаках, состоящих из ледяных игл. В явлениях атмосферного электричества значительную роль играет также эффект зарядке водяных капель при их разбрызгивании и превращении крупных капель в мелкие. [c.131]

При установившемся режиме не может иметь места дальнейшее накопление объёмных зарядов в пространстве между электродами. Поэтому плотность тока i должна быть одинакова в любой точке разрядного промежутка. Эта общая плотность тока равна в каждой точке сумме плотностей электронного тока ig и ионного тока [c.233]

Объёмный заряд лимитирует силу тока, пока не достигнут ток насыщения [c.460]

Спрашивается, почему же характер распределения электрических зарядов в двойном слое так мало влияет на форму зависимости между потенциалом и скоростью относительного движения двух фаз Причина заключается в том, что, несмотря на сильное влияние распределения объёмной плотности зарядов на величину потенциала и скорости на заданном расстоянии от фазовой границы, эти две величины в любой точке пропорциональны друг другу, и следовательно, сумма членов, выражающих доли участия каждого слоя жидкости в создании полной разности потенциалов между поверхностью твёрдого тела и жидкостью за пределами двойного слоя, также пропорциональна сумме приращений относительной скорости при переходе от одного элементарного слоя к другому [c.455]

Значительно более чувствительный метод обнаружения объёмной фотоионизации основан на рассеянии положительными ионами пространственного заряда, лимитирующего ток с раскалённой металлической нити [774]. Схема прибора показана на рисунке 103, где W — тонкая нагреваемая током вольфрамовая проволока, СС — сетчатый анод, О — гальванометр. Напряжение между катодом и анодом соответствует точке вольтамперной характеристики, в которой последняя имеет большую крутизну. Появление положительных ионов при облучении находящихся в приборе паров щелочных металлов или газов вызывает увеличение напряжённости поля около катода и возрастание электронного тока. Это возрастание значительно потому, что ионы движутся в поле во много раз медленнее электронов и, пока ка- [c.224]

Ещё более сложен вопрос об ионизации воздуха ультрафиолетовым излучением. Если воздух содержит взвешенные в нём мельчайшие частицы пыли, то за объёмный фотоэффект можно принять ионизацию, происходящую вследствие внешнего фотоэффекта на поверхности взвешенных в газе посторонних частиц. Случаи таких ошибок были обнаружены путём измерения подвижности положительных носителей заряда. Эта подвижность [c.226]

Около 1930 года теория Таунсенда была дополнена Роговским путём учёта искажения, вносимого в электрическое поле разрядного промежутка наличием в этом промежутке заряженных частиц. Влияние избыточного объёмного заряда одного знака на поле учитывается уравнением Пуассона [c.391]

П. Объёмная ионизация газа поддерживается лишь за счёт действия постороннего ионизатора или же исключительно за счёт ионов, про пикающих в данную область разряда из других областей Тихий разряд а) Утечка электрических зарядов че рез воздух. б) Тихий несамостоятельный разря в газе. в) Внешняя униполярная область ко ройного разряда [c.398]

Фотоэффект Термоэлектронная эмиссия Холодная эмиссия Объёмный заряд лимитирует силу тока, пока не достигнут ток насыщения [c.399]

Не играют никакой роли Весьма существенны индивидуальные поля, создаваемые объёмными зарядами отдельных лавин и стримеров [c.399]

Развивая далее картину пробоя при длинном искровом промежутке, Мик и Лёб полагают [1870, 1920], что во время распространения положительного стримера от точки X = Хо до катода дальнейшее продвижение головки первоначальной лавины несколько замедлено действием положительного заряда ионов на электронную головку лавины. Когда положительный стример достигает катода, в созданный им канал устремляются с катода электроны, освобождаемые у-процессами. Эти электроны нейтрализуют положительные объёмные заряды канала и превращают последний в ниточку плазмы с большой электропроводностью. [c.561]

С точки зрения теории Таунсенда-Роговского корона имеет место при переходе разряда из несамостоятельного в самостоятельный в том случае, когда напряжённость поля у поверхности внешнего цилиндра меньше предельной величины необходимой при данной плотности газа для ионизации частиц газа соударениями с ними свободных электронов. Если при напряжении //г на электродах, соответствующем условию перехода разряда в самостоятельный, Е > Е , то пробой разрядного промежутка произойдёт до конца. Если Е <,Е — объёмный заряд внешней области разрядного промежутка ограничивает ток развивающегося самостоятельного разряда, то мы имеем незавершённый пробой в виде коронного разряда. [c.641]

При обсуждении вопроса о проникновении поля в плазму на частоте ИЦР обычно указывают на возможность компенсации объёмного заряда нагреваемых ионов электронными токами вдоль магнитного поля [30, 35]. Такая компенсация происходит как при селективном, так и неселективном нагреве. Но при селективном нагреве ионов изотопов с низкой концентрацией возможно и другое компенсация объёмного заряда за счёт out-of-phase движения ионов основного изотопа. На это обстоятельство обраш,ено внимание в работе [3]. В случае нагрева ионов изотопа гадолиния ионы других изотопов взаимно компенсируют, как отмечено в [19], свой вклад в диэлектрическую проницаемость плазмы. [c.318]

Спектры поглош,ения тяжёлых элементов также имеют изотопические сдвиги. Положительные заряды в ядрах одного элемента, но для разных изотопов, упакованы с разной плотностью. Ядро, содержаш,ее меньшее количество нейтронов — более компактно. Это приводит к тому, что в этих ядрах термы оптических электронов более глубокие, а линии переходов — более фиолетовые, чем для изотопов с большим числом нейтронов. Объёмный изотопический сдвиг начинает проявляться при массовых числах М 40 -ь 50. Экспериментально изотопический сдвиг легко устанавливается для чётночётных ядер (АМ = 2). В этой области изотопический сдвиг по порядку величины равен А/ ис = где uq — частота оптического перехода. [c.377]

Объяснение механизма отрицательных стримеров основано на объёмной фотоионпзации газа и на создании усиленного поля перед головкой лавины. На рис. 144 показана схема образования отрицательного стримера. Свободные электроны, образуемые фотоионизацией впереди основной лавины, являются родоначальниками новых лавин, сливающихся в один мощный отрицательный стример, быстро продвигающийся к аноду. Подобные же схемы можно построить и для объяснения механизма положительных стримеров (рис. 145, а, б) А, В, С, В ж т. д.—общеизвестная схема лавин. Волнистыми чёрточками изображено распространение в газе фотонов. Схема О изображает положение дел в тот момент, когда отрицательная головка лавины только что коснулась анода, Р—события, имеющие место в последующие моменты времени, когда отрицательные заряды лавины ушли на анод, а образованные [c.353]

Когда положительный стример достигает катода, в созданный им канал устремляются с катода электроны, освобождаемые у-прО" цессами. Эти э.1ектроны нейтрализуют положительные объёмные заряды канала и превращают последний в ниточку плазмы с большой электропроводностью. Катод как бы передвигается внутрь разрядного промежутка в точку (рис. 148). В области разрядного промежутка, лежащей за этой точкой ближе к аноду, идёт рост новой лавины [c.358]

Электродные потенциалы, возникзЕощие при погружении металлов в водные И неводные растворы, разности потенциалов между двумя соприкасающимися электролитами и мембранные потенциалы на мембранах, пропускающих одни ионы легче других — всё это случаи, когда разности потенциалов и двойные слои возникают вследствие неодинакового стремления положительно и отрицательно заряженных компонентов покинуть ту или или иную фазу. Во всех этих случаях двойные электрические слои имеют обычно диффузный характер, причём объёмная плотность зарядов постепенно понижается при удалении от границы раздела, и разноимённые части двойного слоя расположены по обе стороны этой границы. [c.392]

В заключение этой главы отметим, что в газе могут возникать объёмные заряды от распылённых в нём твёрдых или жидких частиц. Одной из причин этого явления может быть внешний фотоэффект, имеющий место на поверхности посторонних твёрдых частиц. В качестве примера можно указать на явления электризации воздуха в высоких облаках, состоящих из ледяных игл, или влияние пылинок, находящихся в газе, на некоторые явления при разрядах с острий (гл. XXI, 7). В явлениях атмосферного электричества значительную роль играет эффект зарядки водяных капель при их разбрызгивании и превращении крупных капель в мелкие. Этот эффект играет существенную роль при образовании скопления электрических зарядов в грозовых облаках и тучах. Разбивание капель происходит на границе быстрых восходящих токов воздуха в переднем крае тучи. [c.241]

Роль поверхностных зарядов в разряде. В явлениях разряда приходится иметь дело не только с объёмными зарядами, 1. о II с поверхностными. В разрядах в высоком ва1<ууме положи- [c.298]

Что касается криволинейного участка АВ. го путём теоретического расчёта было показано, что появление его может быть вызвано не только процессами объёмной ионизации положительными ионами или у-процессами [1229], причём те и другие процессы приводят к одной и той же кривой (если положить т = —), но и искажением поля пространственными зарядами. Этот вывод подтверждается экспериментально [1221]. При уменьшении начального фототока h (что достигается уменьшением освещённости катода) точки криволинейного участка зависимости 1п/ = /(х) лежат ближе к продолжению прямой ОА, чем при большом I. При достаточно малых значениях п,лотности тока г.), устраняюищх влияние пространственного заряда, из криволинейной части кривой рисунка 178. молшо определить значение коэффициента т- [c.420]

Различная стегень осаждения в электрофильтре частиц различных веществ наводит на мысль о возможности применения процессов в электрофильтрах для разделения одних частиц от смешанных с ними других. Такое разделение, или сепарация материалов, имеет существенное значение в вопросе об обогащении различных руд и об извлечении полезных ископаемых из отходов и отбросов горнорудной промышленности. В этом отношении за последние годы достигнуты значительные успехи, доведённые до лабораторной разработки соответствующих аппаратов [2427, 2428]. При этом используются электрофильтры специального устройства, в которых оседание различных материалов происходит в бункерах, расположенных на различной высоте вдоль по стенке осадительной камеры, устроенной в виде сетки — сетчатый электросепаратор. Или ж разделение материалов основано на различном их поведении на осадительном электроде, представляющем собой вращающийся барабан с чистой металлической поверхностью. Частицы одной природы, а именно частицы с большой объёмной и поверхностной проводимостью, немедленно отдают свой заряд барабану, отскакивают от него и попадают в первый собирающий бункер. Другие держатся на барабане некоторое, хотя и короткое, время и затем сваливаются во второй бункер. Третьи, дольше других удерживающие свой заряд, крепко сидят на барабане и удаляются с его поверхности в третий бункер лишь соответственно расположенной щёткой. [c.716]

Г. А. Г р ин б е р г, ЖТФ, 12, 463 (1942), К теории прохождения электронного тока через триоды и многосеточные лампы и к обоснованию понятия управляющего напряжения при наличии в лампе объёмных зарядов (Приближённый расчёт силы тока). [c.813]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология