Влияние объемного заряда

Влиянием объемного заряда можно объяснить также различие между пробивным напряжением полимеров на импульсах и при постоянном напряжении, которое усиливается при пробое в неоднородных полях по сравнению со случаем однородного поля. [c.159]

В работе [148] отмечается, что механизм электрического старения полиэтилена в отсутствие частичных разрядов должен вызываться, естественно, другими причинами, чем ири наличии частичных разрядов. Высказывается, в частности, предположение о том, что иа развитие процесса электрического старения или роста дендритов может оказывать влияние объемный заряд, возникающий в результате инжекции электронов из электрода с отрицательным потенциалом. Наличие такого заряда было установлено экспериментально методом ТСД и было показано, что этот заряд снижает пробивную напряженность на импульсах после выдержки образца под действием постоянного напряжения и с учетом объемного заряда может быть объяснено различие между значениями < пр и а точнее примерное равенство [c.173]

Воздействие электрического разряда на химические вещества зависит от характера разряда, который определяется в первую очередь разностью потенциалов, давлением в зоне разряда и плотностью тока. Различают три основных типа электрического разряда тихий, тлеющий и дуговой. На рис. 88 схематически показаны области существования этих основных типов разряда. Здесь по оси абсцисс отложена величина отношения давления в зоне разряда к напряженности электрического поля, а по оси ординат — плотность разрядного тока. При изменении этих параметров один тип разряда переходит в другой. Тихий разряд, обычно наблюдающийся при давлениях порядка атмосферного и сравнительно высоких разностях потенциалов между электродами, представляет собой самостоятельный разряд, обусловленный проводимостью газа за счет его остаточной ионизации. В соответствии с этим тихий разряд характеризуется малой плотностью тока и связанным с нею отсутствием влияния объемных зарядов. [c.348]

Влияние объемного заряда [1713] сказывается в изменении положения, при котором ионный луч попадает в фокус первого порядка. Это влияние должно быть учтено при получении наиболее высокого разрешения. Демпстер считал, что геометрический предел разрешения может быть выражен как [c.21]

Для получения высокой разрешающей силы необходимо иметь большое число оборотов по спиральной траектории. Однако на разрешающую силу отрицательно влияет рассеяние ионов на молекулах газа, и поэтому путь должен быть как можно короче. Подобные условия выполняются в небольшом приборе, обладающем в силу этого сильным магнитным полем и слабым радиочастотным полем. В таких приборах важную роль играет влияние объемного заряда ввиду того, что для прохождения ионом пути от входной щели до коллектора требуется относительно большое время, порядка 1 мсек. [c.33]

Еще одно затруднение, возникающее при анализе воды, связано с наличием в спектре пика, соответствующего иону НзО". Интенсивность этого пика при низких давлениях изменяется пропорционально квадрату давления, так же как интенсивность ионов Н+ в спектре водорода. Относительное количество ионов этого типа может быть снижено увеличением выталкивающего напряжения в ионном источнике, что дает возможность работать с более высоким электронным током без проявления влияния объемного заряда и проводить опыты при более низком давлении образца. Идя по такому пути, Уошберн, Берри и Холл снизили относительную интенсивность ионов НзО " в 10 раз, что позволило пренебречь ошибкой, вызванной описанным выше процессом. [c.87]

Вернер (W е г п е г Н. W.). Какова величина наибольшего ионного тока, которую Вы могли получить на циклоидальном масс-спектрометре при отсутствии влияния объемного заряда [c.74]

До сих пор мы не учитывали влияния объемного заряда. Вычисления показывают, что при существующей плотности заряда в камере влияние его пренебрежимо мало по сравнению с влиянием теплового движения и существующих в источнике нолей. [c.279]

Изменение электростатического ускоряющего напряжения или магнитного поля приводит к изменению поля внутри ионизационной камеры последняя в свою очередь вызывает смещение электронного пучка, в результате чего могут быть ошибки. Однако показано [109], что колебания магнитного или электростатического полей приводят к незначительным систематическим ошибкам при измерении относительного содержания различных ионов. Смещение электронного пучка и изменение условий образования объемного заряда [104] являются причиной того, что в источнике ионы образуются в различных точках, а это в свою очередь обусловливает дискриминацию, появляющуюся вследствие изменения эффективного телесного угла выхода ионов, стягиваемого выходной щелью источника. Погрешности, вызванные влиянием объемного заряда на распределение потенциала в ионном источнике, подробно обсуждаются во многих работах разных авторов [75, 124]. [c.141]

В случае электродов, обеспечивающих однородное электрическое ноле, перераспределение поля за счет объемного заряда должно привести к повышению напряженности поля в каком-либо участке диэлектрика. Следовательно, увеличение пробивного напряжения под влиянием объемного заряда [132, 133] невозможно понять исходя из обычных представлений, согласно которым пробой происходит при достижении значения Е = Е р где-то внутри диэлектрика концепция внутренней электрической прочности, как материальной константы, оказывается несостоятельной. Этот факт можно объяснить, предполагая, что развитие пробоя начинается при определенной напряженности поля именно у катода. В сильных полях в результате инжекции электронов образуется отрицательный объемный заряд, который приводит к снижению напряженности поля у катода. Поэтому пробой происходит при более высоком напряжении, чем в отсутствие объемных зарядов. В случае пробоя на импульсах обратной полярности напряженность поля у катода оказывается резко повышенной за счет тех объемных зарядов, которые образовались при предварительном воздействии постоянного напряжения, поэтому [c.78]

Влиянием объемного заряда можно объяснить также различие между пробивным напряжением полимеров на импульсах и на постоянном токе, которое усиливается при пробое в неоднородных полях по сравнению со случаем однородного ноля. При испытаниях на коротких импульсах не успевает образовываться объемный заряд, [c.82]

Для увеличения эффективности коллектора ионов анодную сетку можно делать закрытой, что предотвращает утечку с торцов положительных ионов на катод, корпус или отражатель электронов через открытые участки сетки обычного преобразователя. В такой модифицированной конструкции заметно влияние объемного заряда ионов на распределение потенциалов внутри объема ионизации. Для сохранения в преобразователе линейной зависимости ионного тока от давления необходимо работать при малых токах эмиссии. Максимально допустимая величина тока эмиссии оказалась в этом случае обратно пропорциональной корню квадратному из ионного тока. [c.112]

Автор также применял тритиевый источник, но более высокой активности (около 1 кюри). Плоскую камеру образовывали два дисковых электрода диаметром 10 мм, расстояние между которыми могло изменяться в широких пределах. В обоих детекторах катодом служил источник ионизирующего излучения (при обратной полярности характеристики детектирования ухудшаются, так как в результате неравномерной ионизации газа мягким излучением трития влияние объемного заряда положительных ионов в этом случае больше. [c.105]

Влияние природы газа-носителя и энергии р-излуче-ния на чувствительность детектирования. Существует несколько причин влияния изменения природы газа-носителя на чувствительность детектирования. Во-первых, в разных газах при неизменных условиях опыта различны энергия и подвижность электронов, а следовательно, и вероятности захвата электронов электроноакцепторными веществами неодинаковы. Во-вторых, отличаются коэффициенты рекомбинации зарядов и подвижности ионов. Поэтому вольт-амперные характеристики разрядов в разных газах отличаются, например, по дифференциальной проводимости. Наконец, поскольку при этом Р-излучение проникает на различные расстояния, ионизация газа в камере осуществляется более или менее равномерно. Следовательно, в разных газах влияние объемных зарядов на ток проводимости неодинаково. [c.143]

Таким образом, при использовании более жесткого излучения повышается равномерность ионизации газа в камере детектора, уменьшается влияние объемных зарядов на ток проводимости и снижается в результате этого чувствительность детектирования. [c.145]

Все вышесказанное справедливо лишь в том случае, если скорость выравнивания потенциалов в жидкости больше скорости ее деформации и прп отсутствии влияния объемных зарядов частиц. Рассмотрим условия выполнения этих ограничений. [c.148]

Влияние объемного заряда на электризацию. Пусть индуцирующий электрод имеет вид плоскости, параллельной поверхности жидкости, ось х направлена от поверхности жидкости к электроду, частицы не удаляются из зарядного промежутка и движутся в поле Е к электроду со скоростью V. Уравнение Пуассона в этом [c.150]

Рассмотрено различие между индукционным и контактным способами электризации частиц. Изложен способ оценки зарядов частиц при индукционной электризации. Сформулировано условие полной электризации жидкости. Дан способ учета влияния объемного заряда на электризацию. Выводы теории сопоставлены с результатами экспериментов, согласие удовлетворительное. Проанализирован процесс индукционной электризации частиц пестицида без помощи источников высокого напряжения, что особенно важно при сельскохозяйственном опрыскивании. [c.200]

Двухступенчатые магнитные анализаторы не применялись для обнаружений малых количеств примесей при анализе органических соединений. Так как естественная распространенность составляет более 1% от изотопа интенсивные пики ионов, содержащих, например, 10 углеродных атомов, будут обладать рядом изотопных пиков с последовательно увеличивающейся массой и приблизительной интенсивностью 10%, 1%, 0,1% и т. д. от основного пика. В этих условиях преимущество высокой чувствительности определения распространенности сводится к нулю. Однако во многих спектрах, в которых имеются относительно свободные области около интенсивных пиков со стороны меньших значений масс, применение двухступенчатого анализатора может оказаться полезным. В тех областях спектра, где отсутствуют интенсивные пики, высокая чувствительность играет очень важную роль в связи с этим все большее применение находят умножители. Применение чувствительного детектора позволяет снижать давление образца и тем самым уменьшать рассеяние пучка и влияние объемного заряда. Кроме того, это позволяет использовать для анализа меньшее количество редких образцов. [c.110]

ВЛИЯНИЕ ОБЪЕМНОГО ЗАРЯДА НА АВТОЭЛЕКТРОННУЮ ЭМИССИЮ [c.37]

В цилиндрической трубе с номещенпым по ее оси тонким проводом (рис. 16. 3) градиент напряжения без учета влияния объемного-заряда ионного потока определяется из выражения [c.383]

В зависимости от тока самостоятельного разряда изменяется и его характер. Если плотность тока менее 10- а/см , разряд называют темным (рис. 1-1, участок 2—5) здесь электрическое поле определяется в основном потенциалом электродов, а влияние объемных зарядов мало. При увеличении плотности тока до 10 —10 2 а/см наступает тлеющий разряд (рис. 1-1, участок 5), который характеризуется наличием областей с разной степенью свечения. В тлеюпд,ем разряде электрическое поле искажено наличием объемных зарядов положительные ионы, бомбардирующие катод, освобождают электроны, ионизирующие при своем движении частицы газа. Так как скорости ионов много меньше скоростей 31лектронов, у катода образуется положительпый объемный заряд, обусловливающий катодное падение потенциала, существенно превосходящее потенциал ионизации газа. [c.19]

Лесин В. И., Хавкин А. Я. Влияние объемных зарядов на фильтрацию газоводонефтяпой смеси в пористой среде // Геология, геофизика и разработка нефтяных месторождений, 1997, № 11, с. 49—52. [c.60]

А38. Wal her W., Влияние нространствениого заряда на фокусирующие свойства магнитных секторных полей. (Теория Герцога расширена путем учета влияния объемного заряда. Исходя из теории обсуждается конструкция масс-спектрометра о большой плотностью тока для разделения изотопов.) Z. Phys., 121, 719-728 (194.3). [c.577]

В этой связи желательно вычислить энергию перехода электрона от полупроводника к хемосорбированному веществу и обратно. Доуден [5] пытался вычислить эту энергию с помощью простой зонной модели полупроводников . Хотя Доуден не учитывал влияние объемного заряда (как это было сделано Вейссом [24] и Хауффе [17]), его трактовка представляет интерес в двух отношениях. Во-первых, она делает понятной роль электронного обмена в процессе катализа во-вторых, указывает новые пути исследования, хотя, будучи упрощенной, сама требует усовершенствований. [c.267]

Важно определить, при каких токах становится заметным влияние объемных зарядов. Была проведена оценка этого влияния [22]. В плоском слое толщиной I, равномерно заполненном ионами, концентрация Которых р+, разность потенциалов между границами (при условии, что напряженность поляна одной из них равна нулю) U=2nep+P, отсюда р+=и/ 2пеР). При /=1000 эв и /=10 сж (В = 100 в/см) p+ V 10 см уже при такой концентрации ионов поле будет сильно искажено. Если, например, давление газа порядка атмосферного, то в этом поле [c.30]

Отсутствие влияния объемного заряда на заряды частиц указывает иа эффективное удаление капель от распылителя. Действительно, подставляя в (12) параметры распылителя, получаем, что без механического удаления капель из зарядного промежутка электриза- [c.153]

V х) зависит от длины пути электронов в свободном пространстве, п,потности проходящего тока у и энергии электронов. В работе [66] проведено интегрирование уравнения Пуассона для конкретных случаев, с заданными расстояниями между электродами, плотностями начальных токов у электронов, соответствующих температуре катода 2500° К. Расчеты показывают, что влияние объемного заряда на электроны низких энергий могут исказить шкалу энергии электронов до 1 эе и более (см. рис. 5). Однако понижение плотности тока электронов (от ] = 10 до 10 а1см ) также способно снизить влияние объемного заряда на шкалу энергии электронов до величины, меньшей 0,1 эв (на рис. 5 для этого случая потенциал х) представлен пунктирными линиями). [c.21]

Для проверки этой гипотезы необходимо было изучить ионизационную кривую какого-либо инертного газа в тех же условиях, т. е. при одновременном напуске н-дотриакои-тана, и сравнить ее с ионизационной кривой, полученной без его напуска. Следует иметь в виду, что ионизационные кривые могут искажаться и п > другим причинам, в частности, в результате влияния объемного заряда. Прежде всего необходимо было проверить воспроизводимость ионизационных кривых инертного газа. Оказалось, что ионизационные кривые инертных газов практически не. зависят от температуры трубки масс-спектрометра (25—250° С), от фокусировки ионного пучка электростатическими линзами ионного источника, от давления инертного газа в пределах его [c.89]