Потенциал зажигания

Метастабильные атомы определяют условия возникновения самостоятельного разряда. При освещении разрядного промежутка посторонним источником или при добавлении примесей происходит разрушение метастабильных атомов и увеличение потенциала зажигания разряда [б5-б8] [c.20]

Сравнение характеристик положительного столба высокочастотного тлеющего разряда с тлеющим разрядом постоянного тока производилось в ряде исследований. Потенциал зажигания высокочастотного разряда значительно ниже, чем на постоянном токе и зависит от частоты р22 223] Особо подчеркивается влияние стенок на потенциал зажигания разряда Р [c.49]

Рис. 10. Зависимость потенциала зажигания от рй.

Так как в газе всегда имеется некоторое количество заряженных частиц, то самостоятельный разряд может начаться сам, когда приложенное к электродам напряжение превзойдет соответствующий потенциал зажигания. [c.19]

Однако потенциал зажигания дуги изменяется в зависимости от типа газа (его состава, влажности и температуры), концентрации пыли и физических размеров электрофильтра, на которые оказывают влияние слои пыли, осажденной на электроде и стряхивание. Зажигания дуги необходимо избегать еще и потому, что она способствует отделению осажденной пыли и повторному увлечению частиц газом. Кроме того, дуга оплавляет проволоку коронирующего электрода. Если же дуга создается, приложенный потенциал должен быть снижен до нуля, в свою очередь снижается и к.п.д. электрофильтра. Поэтому, все промышленные установки электрофильтров обычно оборудуются системами регулирования напряжения. [c.500]

Газонаполненные лампы. Электронные лампы, наполненные газом низкого давления, обладают свойствами, совершенно отличными от аналогичных вакуумных ламп. Рассмотрим лампу тлеющего разряда и тиратрон. Лампа тлеющего разряда представляет двухэлектродную лампу в которой оба электрода холодные. Наполняется она инертными газами, такими, как гелий, аргон или неон. Такая лампа будет проводить только в том случае, когда напряжение между ее электродами превысит потенциал зажигания, который зависит от потенциала ионизации газа-наполнителя, его давления, а также от расположения электродов, от вещества, которым покрыты их рабочие поверхности, и т. п. [c.292]

Характеристика лампы тлеющего разряда показана на рис. 22.11. Как видно из этого рисунка, ток через лампу не течет до тех пор, пока напряжение питания не достигнет потенциала зажигания. Последний не строго постоянен, мо может изменяться в некоторых пределах в зависимости от интенсивности светового или ионизирующего излучения, воздействующего на возникновение тлеющего разряда в лампе. Как только разряд устанавливается, напряжение на лампе несколько падает и в дальнейшем остается почти постоянным при изменении тока, протекающего через лампу, в очень широких пределах. [c.292]

Мощные вспышки могут быть получены от лампы, в которой пробой разрядного промежутка осуществляется с помощью третьего электрода Р Заряженный конденсатор присоединяется к электродам разрядной трубки, но потенциал зажигания разряда выше, чем напряжение на конденсаторе, и пробой осуществляется только после подачи напряжения на третий электрод от специального трансформатора. Можно обойтись и без третьего электрода, поместив трубку внутри катушки самоиндукции высокочастотного контура или просто касаясь стекла трубки проводом, присоединенным к аппарату Тесла Р ]. [c.59]

Робинсон [11] предлагал для уменьшения количества распыляемого металла, а следовательно, и уменьшения адсорбции применять катоды полузакрытого типа с небольшим отверстием для пучка света. Однако, как показали наши эксперименты с алюминиевыми катодами, лампы подобной конструкции весьма чувствительны к изменению давления постороннего газа, область рабочего давления уже и поэтому срок службы их значительно меньше. Потенциал зажигания ламп с полузакрытым катодом выше, чем обычных. [c.66]

Потенциал зажигания и пробой [c.204]

Чтобы найти пробивное поле или потенциал зажигания в зависимости от давления газа, воспользуемся выражением [c.204]

На рис. 101 представлена зависимость от pd для воздуха при Y = 10 , Л=15 и 5 = 365 (табл. 25), которая хорошо согласуется с экспериментальными данными. Для больших значений pd потенциал зажигания возрастает согласно (7.25) приблизительно линейно с pd, так как логарифмический член изменяется медленно. Для малых значений pd числитель выражения (7.25) уменьшается линейно при уменьшении pd, но [c.205]

ПОТЕНЦИАЛ ЗАЖИГАНИЯ И ПРОБОЙ 207 [c.207]

Рис. 105. Зависимость потенциала зажигания 7,. от межэлектродного расстояния в-воздухе при норма 1ь-ных условиях д я электродов различной формы

Влияние полярности на при большом давлении особенно велико в случае промежутков с заостренными электродами при положительном острие потенциал зажигания имеет наименьшее значение (рис. 105). При медленном повышении напряжения между электродами на положительном острие сперва возникает коронный разряд (глава 8). Электроны, ионизирующие газ в сильном поле около острия, быстро уходят на острие, и в промежуток врастает малоподвижное облако положительного пространственного заряда. Всякое увеличение ионизации приводит к возрастанию электрического поля на катодном конце этого облака. В результате электроны, движущиеся со стороны катода, сильнее ускоряются и ионизуют газ, а облако положительного пространственного заряда протягивается к катоду. Если острие является отрицательным электродом, коронный разряд окружает его облаком положительных ионов, которое уменьшает поле в остальной части промежутка. Поэтому электроны, выходящие с катода, проходят в сильном поле лишь очень короткое расстояние, а на большей части своего пути они движутся в слабом поле. Те же электроны, которые образовались в газе на некотором удалении от катода, проходят весь свой путь и производят ионизацию в слабом поле. Это отчасти объясняет, почему при высоких давлениях для положительного острия наблюдается низкий, а для отрицательного — высокий потенциал зажигания (рис. 105). Эти потенциалы зажигания являются, таким образом, потенциалами, при которых коронный разряд переходит в искровой [22]. Потенциал зажигания коронного разряда, конечно, намного ниже. [c.222]

Счетчик начинает работать с определенного порога напряжения (Уо), который носит название начального потенциала работы счетчика или потенциала зажигания. С увеличением напряжения скорость счета сильно увеличивается, а затем в интервале напряжений Уд—Уъ остается приблизительно постоянной. Участок характеристики, заключенный в этом интер- gQQ вале, носит название плато счетчика. Плато является рабочей частью характеристики счетчика. Плато имеет некоторый наклон, который зависит от конструкции счетчика, рода наполняющих газов и т. д. [c.91]

Потенциал зажигания для двух сфер радиуса г, находящихся на расстоянии в воздухе при давлении в 1 атл, повышается при увеличении с1 (рис. 104). Когда й становится приблизительно равным г, начинает возрастать медленее, чем вначале. Это означает, что поле в центральной части между сферами, первоначально почти однородное, искажается при увеличении й и на линии, проходящей через центры сфер, становится больше, чем У 1с1. Другой вид искажения поля вызывается асимметрией. Пример влияния заземления одной из сфер представлен на рис. 104. Следствием этого является уменьшение 1/,, если й г. [c.210]

Опыт всецело подтверждает этот вывод. Так, например, щелочные и щёлочноземельные металлы, обладающие малой работой выхода, уменьшают потенциал зажигания, если покрыть катод плёнкой таких металлов. Этим пользуются прп изготовлении приборов газового разряда, рассчитанных на употребление в схемах низкого напряжения. [c.251]

Неоднородность поля оказывает еще большее влияние на 1/ для промежутков с точечными электродами (остриями). Как следует из рис. 105, для системы с положительным острием и отрицательным плоским электродом потенциал зажигания ниже, чем для случая противоположной полярности или системы с двумя o тpия ш. При высоком давлении большое влияние на У оказывает также состояние поверхности электродов. [c.210]

Напряжение, при котором образуется самостоятельный разряд, носит название напряжения зажигания или потенциала зажигания . Его величина зависит от свойств газа и величины произведения давления газа на расстояние между электродами р<1. При определенном значении рй значение потенциала зажигания достигает минимума (закон Пашена), для воздуха составляющего, например, 330 в при / й = 0,567 мм рт. ст.-см-, при больших и меньших значениях рй оно увеличивается. Объясняется это тем, что с уменьшением давления длина спободного пробега электрона увеличивается, соударения на его пути делаются редкими и ионизация уменьшается, а при больших давлениях соударения, наоборот, настолько часты, что на пути между ними электрон не успевает запасти нужную для ионизации нейтральных [c.19]

Рис. 106. Зависимость потенциала зажигания Vg межаУ параллельными плоскими латунными э.тектродами от р . в чистом аргоне [178j,

При измерении интенсивности излучения тлеющего разряда в области 3064 А, соответствующей гидроксилу, можно определить до 5 млн" воды. Метод эмиссионной спектрометрии с дуговым разрядом постоянного тока позволяет определить 1—20% воды в горных породах и минералах с воспроизводимостью 8% (отн.) [73], Мелкоразмолотую пробу в смеси с измельченным кварцем помещают внутрь специального графитового электрода, обеспечивающего необходимую скорость выделения воды для измерений на длине волны 3063,6 A. Остаточное количество влаги в воздухе, заполняющем аппаратуру для вакуумной сушки, можно оценить по величине потенциала тлеющего разряда. Хинцпетер и Мейер [42 ] изучили зависимость интенсивности тлеющих разрядов в воздухе от остаточного содержания влаги. В работе использовались электроды с регулируемой установкой. Потенциал составлял не более 450 В. Потенциал зажигания нормального тлеющего разряда изменяется весьма значительно (в пределах 60 В) при изменении относительной влажности от О до 2% и почти не зависит от общего давления в системе в пределах от 10 до 90 мм рт. ст. Определению мешают пары веществ, имеющих большой дипольный момент, например аммиак и спирт. Напротив, вещества с нулевым дипольным моментом, такие как диоксид углерода или четыреххлористый углерод, не влияют на результаты. Для непрерывного определения содержания воды в бумаге применялся коронный разряд [48]. [c.508]

До сих пор рассматривались только опыты с пробоем между двумя больигами плоскими электродами. Если взять электроды другой формы, например цилиндр с расположенной на его оси проволокой, то потенциал зажигания будет сильно различаться при разных полярностях, причем различие зависит от природы газа (рис. 103) и давления. Это объясняется тем, что при высоких давлениях искровому пробою предшествует коронный разряд на прово,токе, весьма сходный по своим характеристикам с тлеющим разрядом. [c.222]

Когда напряжение на конденсаторе С достигает потенциала зажигания, лампа начинает проводить и конденсатор мгновенно разряжается, напряжение на нем падает, лампа гаснет, и процесс начинается сначала. С выхода генератора снимается напряжение пилообразной формы. Эта схема генератора пилообразного наттряжения не отличается стабильностью ни по амплитуде, ни по частоте однако благодаря своей простоте она находит широкое применение (см., например, рис. 22.37). [c.293]

Криптон Кг — химическая инертность, высокая плотность, яркий спектр, низкий потенциал зажигания самостоятельного разряда и другие важные физические свойства характеризуют криптон в ряду тяжелых благородных газов. Единственное, хорошо известное соединение криптона, его гидрат состава Кг 5Н2О, обладает большей устойчивостью, чем гидрат аргона при 0° и 14,5 атм давления гидрат криптона еще не разлагается. Сжижение криптона, благодаря его высокой (сравнительно с гелием, неоном и аргоном) точке кипения (—152,9°), может быть легко осуществлено при обыкновенном давлении в дьюаровских сосудах, наполненных жидким воздухом. [c.19]

Из вышеизложенного следует, что когда К и при условии образования вторичных электронов в процессе нейтрализации ионов вблизи катода (это возможно при сравнительно больших давлениях рабочего газа и напряжении, большем потенциала зажигания короны) в счетчике возникает самоподдерживаю-щийся разряд, который называют коронным разрядом. Корона у нити счетчика возникает в виде тонкого слоя светящегося газа (коронирующий слой), в котором идет усиленное образование электронных лавин. Остальное пространство в таком счетчике представляет внешнюю область короны, в которой нет свободных электронов, отсутствует ударная ионизация, и носителями тока являются в основном положительные ионы. [c.84]

Левитский С. С. Исследование потенциала зажигания высокочастотного разряда в газе в переходной области частот.— Ж. техн. физ., 1957, т. 27, вып. 5, с. 970. [c.33]

Тлеющий разряд является одним из наиболее распространенных типов разряда при низких давлениях. Он относится к типу самостоятельных разрядов, т. е. раз рядов, не прекращающихся после прекращения действия постороннего ионизатора. Несамостоятельный разряд может перейти в самостоятельный при условии, если число электронов и ионов, возникающих при разряде, больше или равно числу ионов, уходящих из разряда. Возник новение ионов в разряде происходит благодаря раз витию электронных лавин. Каждый электрон, находя щийся в разрядном промежутке, ионизует при столкно нении атом, при этом получаются новые электроны, ко торые, в свою очередь, ионизуют другие атомы. Число электронов, двигающихся к аноду, увеличивается с уда лением от катода. Разность потенциалов, при которой происходит переход несамостоятельного разряда в само стоятельный, называется потенциалом зажигания. Как показывает опыт, потенциал зажигания зависит от про изведения рй, где р — давление и с1 — расстояние межд электродами разрядной трубки (см. рис. 10). Как видно из рисунка, кривые имеют минимум. Это объясняется тем, что, с одной стороны, рост давления или величины разрядного промежутка увеличивает число ионизующих [c.36]

Включают тумблер пуск на пересчетном приборе и, медленно вращая по часовой стрелке регулятор напряжения на высоковольт-нол- выпрямР1теле, постепенно поднимают напряжение на трубке до тех пор, пока неоновые лампочки не начнут регистрировать импульсы. Отмеченное напряжение начало счета (потенциал зажигания) обычно выше истинного, так как напряжение в приборе растет медленнее, чем показания вольтметра. Поэтол у необходимо медленно снизить напряжение до такого уровня, при котором неоновые лампочки перестанут зажигаться, и выждать не менее 1 мин, пока установится постояннее напряжение. Затем записывают показание вольтметра и производят измерение препарата в течение 2 мин. Порядок выполнения измерений такой л<е, как при проверке правильности работы пересчетного прибора. Одновременно включают тумблер пуск и секундомер и одновременно выключают их через определенный промежуток времени. Умножают показание электромеханического счетчика импульсов на кратность пересчета и прибавляют к полученному произведению сумму чисел возле горящих неоновых лампочек. Перед началом каждого измерения нажимают кнопку сброс и устанавливают шкалы электромеханического счетчика на нуль. Повысив напряжение на 50 в и снова выждав 1—3 мин, производят повторное измерение. Так поступают до тех пор, пока вслед за линейным участком не начнется более крутой подъем характеристики, т. е. скорость счета возрастет по крайней мере на 20— 30% при увеличении напряжения на 50 в. Во избежание порчи счетчика дальнейшие измерения следует прекратить и сразу уменьшить напряжение. Результаты измерений сводят в таблицу (форма 2). Строят график, откладывая по оси ординат соответствующие скорости счета. Для каждой экспериментальной точки по формуле (27—И) рассчитывают абсолютное статистическое отклонение отдельного измерения величину 2А/наносят на график в виде вертикального отрезка. Через полученные отрезки проводят плавную кривую. По формуле (2—П) рассчитывают наклон плато. Проверку рабочего напряжения следует повторять не реже чем раз в две недели. [c.250]

Проиллюстрируем это численным примером пусть в атмосферном воздухе ( Л. — 2 M jB-сек) V=6-10 GSE, r = 0,l см и /-, = 10 см. При 1/ = 3.10"й=10 GSE Х =7 10 (5/слг) согласно (2.36) следует, что /=1,5-10 (1/—-— 3-10 ) aj M) где V — в вольтах. Когда V превышает на 10 % потенциал зажигания, разрядный ток составляет около 0,4 мка на 1, сл длины. [c.29]

Рис. 102. Зависимость потенциала зажигания от давлениядля концентрических электродов (/ 1 = 0,165 слг, Г2 2,3см) в различных газах при положитель НОЙ неотрицательной полярности внутреннего электрода [176, 177].

Справочник химика 21

Химия и химическая технология