Рентгеновская трубка ионная

Ионные рентгеновские трубки [c.124]

Установка для рентгенографического исследования структуры кристаллов показана на рис. 100, а. Рентгеновские лучи из рентгеновской трубки 1 направляются через диафрагму на кристалл, 2. Проходя через кристалл, рентгеновские лучи отражаются от узлов решетки (электронных оболочек атомов, ионов или молекул), отклоняются и интерферируют. Дифракционная картина воспроизводится на фотопленке 3 в виде совокупности пятен — максимумов интерференции рентгеновских лучей (рис. 100, 6). [c.169]

Строго говоря, последний следует отнести к другой группе — группе методов электронной и ионной спектроскопии, так как общим с методом РСА здесь является лишь то, что источником возбуждения Оже-спектров чаще всего служит рентгеновская трубка. [c.4]

Дозы и интенсивность излучений, с которыми приходится иметь дело при работе с котлами и при последующих процессах отделения плутония и продуктов деления от исходного урана, намного превосходят интенсивность всех известных до сих пор естественных источников излучений. В понятие излучения в том смысле, как оно здесь использовано, входят также частицы с высокой энергией. Излучения, химическое действие которых необходимо было исследовать, включали -частицы, у-лучи, быстрые нейтроны, продукты ядерного распада и др. В качестве источников излучения применялись циклотроны, генераторы Ван-де-Граафа, бетатроны, рентгеновские трубки и котлы. Обнаружен новый эф кт изменения свойств твердых тел под влиянием облучения. Изложены типичные результаты действия облучения на твердые тела, воду и органические соединения. Первым важным процессом при радиационно-химических реакциях, отличным от простого возбуждения молекул, является разряд ионов. Последующие химические процессы зависят от природы среды. Характер радиационно-химических реакций определяется, повидимому, следующими тремя основными положениями правилом Франка-Кондона, принци- [c.76]

Кенотрон. Существенным элементом цепи высокого напряжения аппарата является кенотрон или группа кенотронов. Подобно электронной рентгеновской трубке, кенотрон имеет накаленный катод (обычно вольфрамовую нить) и относительно холодный анод (вольфрамовая или молибденовая пластинка). При положительном потенциале на аноде и отрицательном на катоде электроны свободно двигаются от катода к аноду, при обратном направлении поля ток отсутствует. Кенотрон, включенный последовательно с трубкой, действует как вентиль он пропускает ток только в одном направлении. Кенотрон особенно существен при работе с ионной трубкой его присутствие препятствует возникновению в трубке обратных токов в те моменты, когда анод является отрицательным, а катод положительным полюсом. При работе с электронной трубкой кенотрон не обязателен, так как сама электронная трубка является вентилем. Однако применение кенотрона и в этом случае желательно — наличие его способствует устойчивости работы и увеличивает срок службы рентгеновской трубки. [c.126]

Схема установки, сконструированной Милликеном, изображена на рис. 1. Основной ее частью являлся электрический конденсатор, состоящий из латунных пластин I и 2, который находился в металлической камере 3, заключенной в термостат 4. При помощи распылителя 5 в камере создавался туман из маленьких капель масла. Через отверстие 6 в верхней пластине капли могли попадать в конденсатор. За их движением между пластинами конденсатора можно было наблюдать в зрительную трубу 7. Освещение находящегося в приборе воздуха рентгеновскими лучами (их источником служила трубка 10) вызывало ионизацию образующиеся в результате этого свободные электроны (или положительные ионы) попадали на капли масла, и капли получали электрический заряд е . Изменяя напряжение на пластинах конденсатора, можно было подобрать такое его значение, при котором сила электрического поля уравновешивала силу тяжести заряженной капли, и она оставалась неподвижной в поле зрения. Тогда [c.7]

Если рентгеновские лучи проходят через газ, помещенный между электродами, к которым приложена некоторая разность потенциалов, то часть положительных ионов и электронов, двигаясь под действием поля, достигает катода и анода, не успевая взаимно нейтрализоваться при столкновениях. По внешней цепи, соединяющей электроды, потечет ток. Чем выше разность потенциалов, тем большее число электронов и положительных ионов будет попадать на электроды, не успевая рекомбинировать, тем выше будет сила тока. При достаточно высоком напряжении все электроны и положительные ионы, создаваемые в единицу времени, будут достигать электродов и дальнейшее повышение напряжения не может привести к увеличению силы тока. Ток, протекающий при этом по цепи, называется током насыщения. Ситуация здесь аналогична той, которая была описана при обсуждении работы электронной рентгеновской трубки. Кривая рис. 101, показывающая зависимость величины ионизационного тока от приложенного напряжения, на участках / и // вполне соответствует кривой рис. 77. Интенсивность рентгеновских лучей, возбуждающих ионизацию, играет ту же роль, что и величина накала нити катода в рентгеновской трубке. Чем больше интенсивность лучей, тем больше число создаваемых пар, а следовательно, выше ток насыщения. Переход от кривой 1 к кривой 2 характеризует увеличение тока в цепи при повышении интенсивности лучей. [c.165]

Обезгаживание металлических частей, находящихся в вакууме, в частности в рентгеновских трубках, ударами электронов и ионов вошло в настоящее время в ежедневную практику. Для получения наилучшего вакуума, кроме тщательного обогревания металличе ских частей системы (электронной бомбардировкой или нагреванием токами высокой частоты), рекомендуется еще введение поглотителей (геттеров), вроде магния или специ альных металлических смесей, путем отложения их на стенках стеклянного сосуда. Это необходимо для получения достаточно низкого давления, при котором испускающая электроны поверхность не изменяет своих свойста под влиянием остаточных следов газа. Легкость, с какою металлические поверхности поглощают и окклюдируют газы, даже при давлениях порядка от 1 Ю до 1 10 тт рт. ст., делает весьма вероятным, что большинство имеющихся в настоящее время физических и химических данных относится к загрязненным газом поверхностям. [c.73]

Промежуточное положение между электрическими разрядами в газе и разрядами в высоком вакууме занимает разряд, имеющий место в ионных рентгеновских трубках и в трубках Крукса, служивших для получения и демонстрации катодных лучей . В этом случае плотность остаточного газа в трубке настолько мала, что средняя длина свободного пути электронов больше, чем линейные размеры разрядной трубки или по крайней мере одного и того же порядка с ними. В то же время остаточный газ всё ещё играет существенную роль источником электронов на катоде является вторичная эмиссия электронов [c.24]

Благодаря быстроте выполнения анализа и удобству в работе эти источники света почти полностью вытеснили из практики аналитической работы применявшиеся ранее разборные ионные рентгеновские трубки, на анод которых приходилось наносить материал пробы с последующим вакуумированием объема самой трубки. [c.38]

Существуют еще я так называемые ионные газонаполненные рентгеновские трубки. Но на них мы не будем оста- [c.80]

Рентгеновские трубки по способу генерации в них рентгенов-, ских лучей делятся на ионные (лучи возникают в результате бомбардировки ионами зеркала анода трубки) и электронные (лучи возникают в результате бомбардировки электронами, испускаемыми нитью накаливания, зеркала анода трубки). В ионных трубках сила тока зависит от степени вакуума в трубке, который необходимо регулировать во время работы электронные трубки не требуют регулирования и работают тем устойчивей, чем выше вакуум в трубке. [c.114]

При первичном способе возбуждения спектра рентгеновские лучи возникают в результате бомбардировки анализируемого вещества (расположенного на аноде рентгеновской трубки) заряженными частицами (электронами или ионами), которым предварительно сообщается достаточно большая энергия. При использовании метода флюоресценции вторичные рентгеновские лучи, характеризующие состав исследуемой пробы, возникают [c.4]

Рентгеновский спектральный анализ. Излучение рентгеновских лучей пробой происходит в рентгеновской трубке в высоком вакууме под действием бомбардировки пробы заряженными частицами (электронами или ионами) или под воздействием освещения рентгеновским излучением другого источника (рентгеновский флуоресцентный анализ). Последний метод обладает значительными преимуществами он проще И менее продолжителен. Излучение, идущее от пробы, разлагается в спектр в специальном рентгеновском спектрографе и фотографируется на пленку. Рентгеновский спектральный анализ может быть как качественным, так и количественным. [c.10]

Электронная Оже-спект-роскопия (ЭОС) основана на регистрации Оже-электронов и Оже-эффекта, названных так в честь первооткрывателя Пьера Оже. При ионизации атома с образованием дырки в остовном уровне либо под действием фононов, как в РФЭС, либо электронов, обладающих достаточной энергией, ион теряет часть своей энергии при заполнений этой дырки электронами меньших энергий. Эта энергия может выделится в виде испускания фонона или в виде кинетической энергии, переданной другому более слабо связанному электрону. Среди этих процессов эмиссия фотонов преобладает, если энергия начальной остовной дырки составляет более 10 кэВ. Заметим, что именно такой процесс используется в обычных рентгеновских трубках для получения рентгеновского излучения. На рис. 2.33 представлены оба процесса. [c.78]

Эмиссионный метод предполагает помещение исследуемого вещества непосредственно на анод разборной трубки, часто ионной, реже электронной. Исследуемые лучи оказываются в этом случае первичными и интенсивными экспозиции сокращаются. Однако препарат при этом методе распыляется, что существенно снижает ценность метода, ограничивая его применение качественным анализом. При эмиссионном спектральном анализе рентгеновские лучи от образца дифрагируют на кристалле-ана-лизаторе и фиксируются на фотопленку. [c.299]

При использовании аргонового ионизационного детектора газ-носитель, аргон, из колонки поступает в камеру детектора, сходную по устройству с трубкой Гейгера — Мюллера, и ионизируется под действием бомбардирующих его р-частиц. Как уже говорилось в гл. 5, при прохождении положительно заряженных ионов аргона вблизи катода они приобретают электрон и становятся нейтральными. В результате этой рекомбинации образуется рентгеновское излучение, приводящее к ионизации многих атомов аргона. Это вызывает самопроизвольную постоянную ионизацию, в результате чего в трубке Гейгера — Мюллера получается постоянный ток. Если в потоке газа присутствует вещество с потенциалом ионизации, меньшим, чем у аргона, оно взаимодействует с ионами аргона с переносом электрона. В результате атомы вещества приобретают положительный заряд. При подходе к катоду они получают электрон и также становятся нейтральными. Однако в случае большинства органических соединений избыточная энергия рекомбинации не приводит к получению рентгеновского излучения, а вызывает разрывы химических связей. Таким образом, если присутствует такое вещество, ток между электродами уменьшается. Ток в процессе хроматографирования измеряется и регистрируется как функция времени. При этом необходимо предварительно провести калибровку, как и в случае детектора по теплопроводности. Чувствительность детектора этого типа составляет 0,1 мкг. [c.192]

Недавние структурные работы в Клермонте были посвящены исследованию некоторых иодидных комплексов ртути(П) с ионом тропплия. Необходимо было работать с рентгеновской трубкой под напрян<ением, при котором получалось бы жесткое излучение с энергией, недостаточной, чтобы вызвать флуоресценцию атомов иода. Вычислите приближенно край полосы поглощения для иода, а также длину волны /< . Какое напряжение на рентгеновской трубке будет удовлетворять указанным выше условиям (У 30000 В.) [c.50]

По способу создания электронного пучка рентгеновские трубки делятся на два типа — злектропные и ионные. [c.119]

Аппарат рассчитан на рентгеновские трубки типа БСВ-1 или БОВ-4. Однако он может работать и с трубками других типов, как электронными, так й ионными, причем предусматривается возможность заземления любого полюса трубки как анода, так и катода. Напряжение накала трубки стабилизировано с помощью феррорезонан-сного стабилизатора. [c.133]

Кроме трех рассмотренных процессов возможны, безусловно, и другие, более сложные. Кванты, образовавшиеся в любом из трех процессов, могут взаимодействовать в дальнейшем с атомами облучаемого вещества. Судьба электронов, вылетевших из атома, тоже л-южет быть различна. Фотоэлектроны, обладающие большими скоростями, при прохождении сквозь атомы вещества будут производить все те действия, которые производят электроны катодного пучка рентгеновской трубки при торможении на поверхности анода. Энергия этих электронов постепенно растрачивается при столкновениях с электронами ато мов. Эти столкновения приводят к отрыву новых электронов создаются -положительные ионы и вторичные, третичные и т. д. элек- [c.152]

Атомы газа, возбужденные и ионизированные электронами, при переходе в нормальное состояние и рекомбинации дают люминесцентное излучение — испускают фотоны ультрафиолетового спектра. Последние, попадая на катод, вызывают фотоэффект — вырывают из него новые электроны. При высоких напряжениях (на участке IV) лавино-образование происходит не только под влиянием внешних квантов рентгеновских лучей, но и от фотоэлектронов, вырванных из катода. В результате разряд, возникший в некоторой части прибора, мгновенно распространяется по всему пространству, а после прохождения на электроды первого каскада лавин процесс лавинообразования спонтанно возобновляется. Разряд поддерживается неопределенно долгое время под действием самого поля подобно тому, ак это имеет место в ионной рентгеновской трубке. Рентгеновский квант играет в этом случае лишь роль активатора , дающего первый толчок самостоятельному разряду. [c.166]

Дебаеграмна образца была снята в камере диаметром 68,00 мм на железном неотфильтрованном излучении за 2 часа экспозиции, при напряжении на ионной рентгеновской трубке 30—40 кв и силе тока 4—5 ма. Поправки на смещенные линии вводились по особому снимку смеси с Na l. [c.478]

Ныне рентгеновы лучи, в зависимости от их назначения, получают различными путями. Соответственно этому и рентгеновские трубки бывают двух основных типов ионные (газовые) трубки [c.73]

Ныне рентгеновы лучи, в зависимости от их назначения, получают различными путями. Соответственно этому и рентгеновские трубки бывают двух основных типов ионные (газовые) трубки и электронные трубки. В первых, являющихся по существу катодными трубками, лучи Рентгена возбуждаются катодными лучами, исходящими от катода (АК) и падающими на металлический Р1) анод — антикатод. Эти трубки бывают различных систем. На рисунке 13, а изображена классическая рентгеновская трубка. Ее недостаток — невозможность менять антикатод и, следовательно, частоту колебаний лучей — устранен в разборных металлических трубках Хаддинга, позволяющих заменять один антикатод другим. [c.72]

Идея использования накаленного катода в рентгеновской трубке была не нова, но. . . этот принцип еще никогда не применялся прн вакууме настолько высоком, что положительные ионы не играли существенной роли. Кдлидж [2]. [c.16]

Достижепия радиационной химии во мнох ом определяются возможностями источников ионизирующего излучения. На нервом этапе ее развития можно было располагать только малым количеством естественных радиоактивных изотопов, так что эксперимент длился месяцы и годы. В конце 40-х и начале 50-х годов в ИФХ АН СССР были разработаны мощные рентгеновские трубки, значительно облегчившие проведение радиа1Ц1оннохимических экспериментов [265], а в настоящее время исследователи имеют в своем распоряжении самые разнообразные источники ионизирующего излучения — установки с радиоактивным кобальтом активностью от 300 до 100 ООО г-экв радия [266, 267], ускорители электронов [268 — 269] и заряженных ионов различных типов, ядерные реакторы. Эти источники обеспечивают проведение раднациопнохимических исследований в любых необходимых условиях. [c.372]

Кенотрон (К) служит в качестве выпрямителя и отключает рентгеновскую трубку при перемене знака напряжения. Кенотрон необходим при работе с ионными трубками. При работе с электронными трубками он может отсутствовать, так как всякая электроннная трубка сама яв- [c.13]

Ну, во-первых, точные данные о природе атомов, расположенных на поверхности твердого тела (еще одно ходовое название метода — ЭСХА, электронная спектроскопия для химического анализа). Каждому элементу свойственны свои, не перекрывающиеся с соседями по таблице Менделеева линии /<- и -электронов. Рентгеновское излучение проникает в твердый образец неглубоко — не более, чем на 10 нм. Чувствительность же метода весьма высока. Используя рентгеновские трубки с алюминиевыми (энергия квантов линии А1Ка составляет 1486 эВ) или магниевыми (для линии MgK t /iv=1254 эВ) катодами, можно количественно определить, какие элементы находятся на поверхности объекта при общем их содержании, измеряемом миллионными, даже миллиардными долями грамма. После этого, если нужно, делается травление поверхности ионными пучками, способными за несколько минут снять слой толщиной несколько нм, и повторное измерение. Так удается проследить за особенностями строения тончайших поверхностных слоев материала. [c.206]

Цирконий в качестве поглотителя может применяться во многих типах электрова1куумных приборов генераторных лампах, ионных приборах, рентгеновских трубках и т. Д. (табл. 5-4). [c.179]

ЧТО ЭТИ лучи ОТКЛОНЯЮТСЯ под действием магнитного и электростатического полей. Направление отклонения указало на отрицательный заряд последних. Далее было установлено, что катодные лучи отбрасывают тень, проникают сквозь тонкие металлические листки и проявляют различные механические свойства, указывающие на их корпускулярную, а не волновую природу, причем эти корпускулы должны быть крайне малы. В настоящее время нам известно, что частицы катодных лучей представляют собой электроны, т. е. отрицательно заряженные частицы с массой ничтожно малой по сравнению с массой самого легкого атома. Для надежного доказательства сзгществования таких частиц необходимо было осуществить количественное измерение их заряда и массы. Здесь следует вспомнить, что величина элементарного заряда электричества давно уже была рассчитана. Это сделал Стони, основываясь на электрохимическом эквиваленте, найденном Фарадеем, и на грубой оценке числа Авогадро, выведенном из кинетической теории газов при этом не было, однако, ничем доказано, что этот заряд обязательно связан с какой-либо массой или что он является тем же зарядом, который несут на себе частицы катодных лучей. В последующих исследованиях, произведенных в лаборатории Томсона, газы удалось сделать электропроводными не при полющи таких электрических разрядов, какими пользовались в катодных трубках, а посредством рентгеновских лучей или лучей, испускаемых радием. Эти работы показали, что и рентгеновские и т-лучи создают газовые ионы, делая таким образом газы электропроводными, причем отрицательные ионы имеют ту же величину пе (где е — заряд, ап — число молекул в 1 см ), что и у одновалентных ионов при электролизе, а величина е/т (где т — масса) примерно в 1800 раз больще величины elm, найденной для ионов водорода. Поэтому было весьма вероятно, что данные отрицательно заряженные частицы несут тот же элементарный заряд, который был найден из опытов по электролизу, и имеют массу в 1800 раз меньшую. массы водородного атома. Получение этих данных и составило открытие электрона [39]. [c.28]

В УФ-области исследуются как спектры испускания, так и сиектры поглощения веществ. В спектрах испускания газов наблюдаются линии большинства атомов и ионов, причем более коротковолновым участкам спектра соответствуют лииии более высокоио-низироваииых элементов (см. Атомные спектры). Наиболее мощным источником УФ-излучения является Солнце, снектр к-рого в области / <3000 А не изучался до развития ракетной техники из-за сильного поглощения УФ-излучения слоем кислорода и озопа атмосферы.В настоящее время с помощью спектрометров, установленных на ракетах и спутниках, получены спектры излучения Солнца, чрезвычайно богатые линиями, для всей УФ-области вплоть до области рентгеновского излучения. При исследовании УФ-снектров испускания веществ в лабораторных условиях применяют в качестве источников угольные и металлич. дуги, разрядные трубки и искра при работе в вакуумной области УФ-сноктра — горячая искра в вакууме, низковольтная искра, вакуумная дуга, разряд в полом катоде, вакуумная печь. [c.170]

На основании данных рентгеновской дифракции установлено, что структура хризотила является слоистой, подобной каолиниту. Структурный пакет хризотила слагается из двух слоев, один слой брусптовый, состоящий нз гидроксила II магния, второй слой крелшекислородный. В связи с тем, что ион магния по своему размеру намного больше иона кремния, при их взаимной связи пакет изгибается в дугу, а кристалл представляет собой трубку с бруситовым слоем на внешней ее стороне. Однако слои могут изгибаться полностью п смыкаться, образуя полые трубки, или [c.28]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология