Сатерленда уравнение

Таблица 1.12. Значения констант С, цо и m в уравнениях Сатерленда

С—характерная для данного газа постоянная Сатерленда, °К. Значения хо и С для важнейших газов приведены в табл. 1-1. Как следует из уравнения (1-19), вязкость газов увеличивается-с повышением температуры. [c.21]

Здесь ць (12 — вязкости чистых компонентов Си Сг — постоянные Сатерленда [уравнение (XV. 15)] Сл 1,57 кип 1,2 = f = 1 при условии, что оба газа полярны или неполярны / 0,733, если в смеси присутствуют полярные и неполярные газы. В случае постоянной Лг, 1 индексы 1 и 2 меняются. местами. Отношение 1/ 12 = (Я1/Я2)[(Ср1 + 2,47)/(Срг + 2,47)] Срь Ср2 — мольные теплоемкости компонентов. [c.313]

Значения постоянных Сатерленда приведены в табл. 1-1. Зная влияние температуры на удельную (массовую или мольную) теплоемкость— см. уравнение (111-13)—можно определить зависимость теплопроводности от температуры. Установлено, что с повышением температуры теплопроводность газов увеличивается аналогично вязкости. [c.280]

Л — средняя длина свободного пробега молекул газа Я— радиус частиц у — коэффициент аккомодации. В уравнении (3) учтено, что средняя длина свободного пробега молекул газа, зависящая от давления, превышает зазор между частицами и стенкой в окрестности зоны соприкосновения. В этой зоне теплопроводность газа становится зависящей от давления (рис. 2). Величину Л можно оценить по формуле Сатерленда [c.441]

Вязкость газов и паров. Температурная зависимость вязкости газов и паров -при атмосфер ном давлении в широком интервале изменений температуры удовлетворительно -описывается распространенными уравнениями Сатерленда (1,130) и Фроста (1,131) [c.42]

Пользуясь выводами из кинетической теории газов, можно показать, что при не очень высоких давлениях вязкость газа не зависит от давления. Влияние же температуры на вязкость опреде--ляется основанным на той же теории уравнением Сатерленда [c.21]

Отношение вязкостей х/р.о при температурах Т и Та, соответственно, ранее было представлено уравнением Сатерленда (1-19). Подставив в него зависимость (ТУ-7), получим [c.280]

Влияние температуры на теплопроводность газов определяется уравнением Сатерленда [c.22]

Функция (1-20) представлена графически на рис. 1-13. Если для данного газа известны значения Тцр и ркр, то при заданных Тир находят приведенные температуру Г/Гкр и давление р/ркр, а затем по обобщенной диаграмме (рис. 1-13) определяют отношение цр/ц. Величину ц можно рассчитать, например, по уравнению Сатерленда (1-19). Зная (X, нетрудно найти из отношения цр/ц вязкость газа [Хр при давлении р. Необходимо отметить, что этот ме- [c.22]

В табл. Vn-4 приведены значения динамического коэффициента вязкости для газов и паров некоторых веществ, а также постоянной С из уравнения Сатерленда (Vn-20). Значения [.i даны для нескольких темие--220-130-140-100 -60 -20 20 60 100 ратур и для критической [c.232]

Хиггинс И Роу [33], вычисляя энергию потока вязкой жидкости нашли, что уравнение межмолекулярного потенциала Лен-нарда— Джонса (а также и другое уравнение, по Сатерленду) не дает правильных значений [c.301]

Постоянная С в уравнении Столярова соответствует постоянной в уравнении Сатерленда (1Х-31). [c.372]

Наиболее часто применяется недостаточно точная формула Сатерленда (IX-31). При этом надо знать постоянную С для данного газа, входящую в состав уравнения, и Хо — теплопроводность этого газа при умеренном давлении и температуре 0°С. [c.373]

Основываясь на аналогии между явлениями переноса количества движения и энергии в газах (подобие явлений вязкости и теплопроводности) и на уравнении Сатерленда для вязкости газовых смесей (У11-81), Васильева [58] предложила следующую формулу для расчета теплопроводности см смеси газов 1, 2... в зависимости от их состава [c.387]

С—постоянная Сатерленда, характерная для данного газа. Уравнение Сатерленда (УП-36) обычно дает точные результаты, как это видно, например, из сравнения в табл. УП-6 расчетных и экспериментальных значений вязкости этилена = 96,13 мкпз-, С = = 225,9), [c.238]

Ск Сг — постоянные в уравнении Сатерленда (1Х-31) (можно принять с — Гкип) [c.388]

Постоянные в уравнении Сатерленда (1Х-31) [c.396]

Формула Сатерленда гораздо точнее предыдущей и достаточно точно отображает зависимость О от Т. Значения Са, в рассчитываются по методу Арнольда (см. стр. 469). При помощи уравнений (Х1-25) и (Х1-32) можно определить коэффициент Вт, при температуре Тг, если для этой же пары газов известен коэффициент диффузии Вт, при температуре В этом случае [c.465]

Формула Арнольда. Арнольд [28] приспособил уравнение Сатерленда (XI-24) для технических расчетов, подобрав соответствующее значение постоянного коэффициента и заменив среднее значение диаметров молекул диффундирующих газов ai, 2 средним значением мольных объемов этих веществ при нормальной температуре кипения. [c.469]

Арнольд предложил также метод расчета постоянной Сатерленда, входящей в уравнение [c.469]

В качестве величин, пропорциональных диаметрам молекул, принимающих участие в процессе диффузии, в уравнение входят мольные объемы веществ. В отличие от уравнения (Х1-45) для газов в состав уравнения Арнольда для жидкостей не входит постоянная Сатерленда С], г- [c.498]

Это уравнение получено для газовых смесей изотопов, но является достаточно точным и для других смесей. Иные расчетные соотношения, в том числе и уравнение, основанное на модели Сатерленда, можно найти в работе Джонса и Ферри . [c.621]

Теплопроводность газообразного водорода при Р — 10 Па. Зависимость теплопроводности газообразного водорода от температуры описывается уравнением Сатерленда [378] [c.202]

Используя изложенный выше принцип переноса количества движения, можно рассчитать вязкость газа по кинетической теории. Описания этого даны в руководствах [21] и [22]. Вязкость не зависит от давления как для идеального, так и для реального газов. Температурная зависимость для реальных газов дается уравнением Сатерленда [c.83]

Входящий в уравнение (9.11) коэффициент диффузии определяется по формуле Сатерленда [c.669]

Другим приемом, как было показано, является использование уравнения Сатерленда, которое весьма надежно для корреляции данных вязкость — температура [33]. В этом уравнении [c.445]

Линдсей и Бромли [92], использовавшие газовую модель Сатерленда, предложили следующее уравнение [c.522]

Параметр Aji выражается аналогично, но со всеми индексами в обратном порядке. Значение 5 для чистого компонента может быть определено путем согласования уравнения Сатерленда для вязкости с экспериментальными данными [80]. Однако обычно 5 находится по какому-либо эмпирическому соотношению. Линдсей и Бромли приняли, что [c.522]

Массопередача из нецпркулирующих капель и к ним. Одна пз главных трудностей в данной проблеме состоит в определении, какая доля перенесенного вещества приходится на кормовую часть капли. Из-за этого массопередача часто описывается в целом для всей капли частным коэффициентом массоотдачи К . Этот коэффициент затем коррелируется в виде числа Шервуда при различных условиях. Линтон и Сатерленд [85] предложили уравнение [c.343]

По уравнению Сатерленда (УП-36) получаются более точные результаты, чем по формулам, предложенным Рейнгапумом, Трау-цем, по энергетической формуле и др. Обзор различных уравнений дан в книге Рида и Шервуда [27], а также в реферате Гамбилла [28]. [c.239]

Лихт и Штехерт [30] с помощью приведенных параметров преобразовали уравнение Сатерленда (УП-36) [c.239]

Вязкость пара пропанола при давлении 1 ат при 0 С11о = 68,2- 10" спз. Постоянная Сатерленда в уравнении УП-20) С=515,6. [c.378]

Сатерленд модифицировал уравнение (Х1-23), введя коэффициент, учитывающий влияние сил межмолекулярного притял<ения [c.454]

Сатерлендом [166] были предложены методика определения концентрации вспомогательных веществ Оо. при которой скорость фильтрования максимальна, и модель процесса фильтрования с применением вспомогательных веществ, по которой осадок рассматривается как набор элементарных слоев частиц вспомогательного вещества, закупоренных примесями, причем примеси не увеличивают объем, занимаемый осадком. Для такой модели фильтрования может быть применена обработка, предложенная Хертьесом [146]. Преимуществом этой методики по сравнению с методикой Кармана [139] является то, что при ее применении не требуется определение пористости и удельной поверхности, которые часто трудно установить. Эта модель фильтрования может быть распространена как на порошкообразные, так и на волокнистые вспомогательные вещества. При значительно удлиненных частицах осадка константа в уравнении Козени — Кармана имеет значительное отклонение от обычных величин 168]. Предложенная модель процесса не может быть применима, если имеет место сильная агрегация [c.97]

Гамбилл [31] составил обзор большинства методов определе ия вязкости, предложенных до 1958 г., и обобщил данные о предполагаемых погрешностях. Некоторые авторы [32, 33] используют уравнение Сатерленда для вязкости (см. раздел VIII. 5) в качестве отправной точки для своих методов. Однако при проверке их уравнения оказались менее точными, чем уравнения, рассмотренные выше. [c.444]

Когда имеются данные о вязкости для двух или более температур, точной и простой температурной корреляцией является уравнение Сатерленда (VIII. 20). [c.446]

Вильке [72] значительно облегчил применение уравнения (VIII. 31), получив следующую аппроксимацию для коэффициента диффузии из уравнения Сатерленда, основанного на модели кине- тической теории [c.455]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология