Лэмбовский сдвиг

Структура уровней п 1 и п 2 с учётом лэмбовского сдвига показана на рис.5. [c.54]

Лэмбовский сдвиг ). Несмотря на такое, казалось бы, прекрасное согласие теории и эксперимента, изучение тонкой структуры водородных уровней продолжалось, причем с привлечением все более и более совершенной техники. Это связано с тем, что атом водорода представляет собой единственную систему, для которой и уравнение Шредингера и уравнение Дирака допускают точное решение. По этой причине экспериментальная проверка теории атома водорода имеет крайне важное значение для теории Расхождение теории с экспериментом в этом случае не может быть отнесено за счет плохого приближения или неточности вычислений. Поэтому когда в 1934 г. появились первые указания на то, что в противоречии с теорией уровень лежит примерно на 0,03 см" выше уровня Т [c.32]

Как уравнение Дирака , так и поправка на Лэмбовский сдвиг являются функцией полного момента электрона [c.139]

Экспериментальные значения лэмбовского смещения были получены путем сравнения наблюденных значений энергии нормального состояния U ( Sg) с вычисленными без учета взаимодействия с электромагнитным полем. Таким образом, были найдены лэмбовские сдвиги — 1,1д и — 1,2з соответственно для Не и Не . Теоретическое значение лэмбовского сдвига для гелия равно [c.153]

Из сказанного видно, что точное значение энергии стационарного состояния атомной системы не может быть получено без учета лэмбовского сдвига. Последний находит свое объяснение лишь в квантовой электродинамике Согласно представлениям современной квантовой электродинамики, существуют так называемые нулевые колебания электромагнитного поля. Электроны атомной системы взаимодействуют с этими нулевыми колебаниями, что ведет к добавочной энергии Для S-состояний водорода и сходных с ним ионов [c.154]

Мы не учитываем лэмбовского сдвига ( 27). [c.382]

В теории атомных спектров необходимость учета релятивистских эффектов возникает крайне редко, а сами эффекты играют роль малых поправок. Поэтому ниже излагаются лишь основные сведения об уравнении Дирака для электрона в кулоновском поле, необходимые для понимания метода вычисления этих поправок. По той же причине в этой главе совсем не рассматриваются вопросы, связанные с взаимодействием электрона с полем излучения, например лэмбовский сдвиг. Эти очень важные в принципиальном отношении вопросы не имеют большого практического значения для спектроскопии. Подробнее о релятивистских эффектах [Б. С.] А. И А х и е з е р, В. Ь, Б е р е-стецкий, Квантовая электродинамика. Физматгиз, 1959. [c.283]

Корректная постановка проблемы оценки эффективных зарядов ядра и соответствующих им констант экранирования предполагает, что в уравнение для должны входить все члены, присутствующие в точном выражении энергии водородоподобного атома при условии замены х на ее эффективное значение . Это означает, что следовало бы учесть зависимость приведенной массы системы от массы атомного ядра, пользуясь при этом вместо константой Ридберга для бесконечно большой массы. Кроме того, следовало бы учесть члены, обусловленные наличием у электрона спина и релятивистским эффектом, а также Лэмбовским сдвигом. Однако в настоящей ржботе соответствующий усложненный вид уравнения (I) не использовался, поскольку непосредственной целью ставилась проверка точности и пределов применимости соотношения (3), уточнение величин констант орбиталь-орбитального экранирования и выяв- [c.367]

Аналогичные измерения для Lili дали для лэмбовского сдвига основного состояния —8,0+ 3 см , что также хорошо совпадает с теоретическим значением (— 7,8 см ). [c.153]

В качестве дальнейшего применения радиочастотного метода укажем на определение лэмбовского сдвига в атоме водорода. Как было сказано в 26, в результате сдвига уровни 2 25, и 2 2р,/ водорода отстоят друг от друга приблизительно на 0,035 в то время как по теории Дирака они должны точно совпадать между собой. Идея опыта Лэмба и Ризерфорда [13о-132 основана на том, что уровень 2251/ является метастабильным. Если атомный пучок водорода подвергнуть возбуждению, то можно накопить значительную концентрацию атомов водорода в состоянии 2 251/ (рис. 330). [c.575]

На рис. 331 приведено магнитное расщепление уровней водорода сплошные линии для уровня 2 31/2 соответствуют наличию лэмбовского сдвига, а пунктирные — тому расщеплению, которое наблюдалось бы при совпадении уровней 2 23 / и 2 2Р>д. На рис. 332 даны частоты переходов между зеемановскими подуровнями состояний 2 81/, и 2 Р /2 (обозначения аа, аЬ и т. д. указывают, какой паре подуровней соответствует данный переход) в зависимости от напряженности внешнего магнитного поля Н. Пунктирные линии снова отвечают случаю совпадения уровней 2 и 2 Кружки относятся к экспериментальным данным. Как видно, опыт вполне определенно указывает иа наличие сдвига уровня 2 25./, по отношению к уровню 22р,д. Для величины этого сдвига Лэмб и Ризерфорд нашли значение [c.575]

Syj)= 1062+ 1 Мгц. Более поздние измерения, в которые внесены поправки на приведенную массу электрона и аномалию гиромагнитного отношения, дали 8 (2 25,д) = 1057,77 0,10 Мгц. Для дейтерия 8(2 s, ) = 1059,00 0,10 Мгц. Также был измерен сдвиг для ионизованного гелия, который оказался равным 8(2 25,/,)= 14 200+ 100 Мгц. Теоретическое значение для лэмбовского сдвига соответственно равно 8(225.д)= 1057,19 + 0,16 Мгц тл водорода и 1058,49 + 0,16 Мгц для дейтерия [ З]. [c.576]

Л. А. Кружковой-Зайцевой принадлежит следующее замечание. Знак электронной петли надо во всяком случае считать известным по лэмбовскому сдвигу у электрона. Поэтому знак ме-зоиной петли должен быть обратным, чтобы компенсировались бесконечные части. [c.159]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология