Энергии выражение

При анализе механизма массопередачи в однофазном потоке было показано, что аналогия между трением, тепло- и массообменом возможна только при числах Ргд = 1, т. е. для газов. Для капельных жидкостей, для которых величина Ргд порядка 10 , такая аналогия не соблюдается. Поэтому показатели степеней при числах Яе и Рг не могут быть предсказаны и их значения в уравнении (III, 228) должны устанавливаться опытным путем. Если в диффузионном аппарате подводится дополнительная энергия (аппараты с мешалками, ротационные аппараты и т. п.), то в фактор / должна быть введена величина, учитывающая этот дополнительный подвод энергии. Дополнительный подвод энергии, выраженный через работу, сообщаемую жидкости в единице объема, может быть представлен в виде соотношения [c.249]

Соотношения между единицами энергии. При вычислении термодинамических свойств веществ на основании использования экспериментальных результатов спектроскопических, калориметрических, масс-спектрометрических и иных исследований приходится иметь дело с количествами энергии, выраженными в различных единицах. Традиционной единицей измерения энергии при калориметрических исследованиях является калория, в то время как традиционными единицами энергии при спектроскопических исследованиях — обратный сантиметр, а при масс-спектрометрических исследованиях — электрон-вольт. В механике издавна укоренились в качестве основных единиц энергии эрг и джоуль = 10 эрг. Однако если соотношения между обратным сантиметром и эргом и электронвольтом и эргом определяются лишь значениями основных физических постоянных, так как [c.956]

Приближенные квантово-химические расчеты показывают, что при рассмотренном сближении атома 2 с молекулой ХУ затрачивается наименьшая энергия. Чтобы проследить за изменением потенциальной энергии системы из трех атомов в процессе реакции, построим диаграмму в декартовой системе координат, откладывая по оси абсцисс расстояние (гх-у) между атомами X и У, а по оси ординат — расстояние (гу-г) между атомами У и 2, при условии, что валентный угол активного комплекса Х — У — 2 фиксирован и равен 180° С (рис. V, 1) . На рассматриваемой диаграмме величина энергии откладывается по оси, перпендикулярной плоскости чертежа, аналогично тому, как на топографических картах -изображается рельеф местности. Сплошными линиями отмечены уровни равной энергии, выраженной в килокалориях. За изменением потенциальной энергии можно проследить по изоэнергетическим линиям на поверхности энергии, спроектированным на плоскости гх г—гг-г- [c.139]

Принцип сохранения энергии выражен в первом законе термодинамики второй закон термодинамики характеризует вырождение энергии в ходе необратимых процессов. [c.19]

Разность кинетической и потенциальной энергий, выраженная через обобщенные координаты, называется функцией Лагранжа [c.102]

Полученные данные представляют в виде разрядных кривых, построенных на одном графике, рассчитывают и сравнивают между собой емкость и удельную энергию, выраженную в Вт-ч/кг и Вт-ч/дм. [c.241]

Вычисления делаются так используя уравнение (1.3), определяем Е — энергию в джоулях (1 эрг = 1 - 10 дж). В таблице находим, что дефект массы при образовании гелия с массовым числом 4 равен 0,030434. Следовательно, при образовании грамм-ядра гелия выделяющаяся энергия, выраженная в джоулях, будет равна [c.45]

Решение уравнения Шредингера для ангармонического осциллятора дает для полной энергии выражение [c.199]

Если изобразить [4] потенциальную кривую основного состояния в увеличенном масштабе (рис. 72), то легко указать дополнительно и уровни колебательных квант при этом видно, что величины последовательных квант уменьшаются по мере роста их квантового числа V (т. е. номера колебательного уровня). Приводим значения колебательных уровней по шкале энергий, выраженных в сл1" и в килокалориях. [c.133]

Как и ранее, кинетическая энергия, выраженная в виде - [c.90]

Таким образом, полезная энергия топочных газов может быть представлена суммой указанных трех энергий, выраженных в долях от теплотворной способности топлива, [c.115]

Данное выше правило позволяет рассчитать энергию системы, зная ее волновую функцию. Квантовомеханический оператор энергии, представляющий собой наблюдаемую, есть гамильтониан. Как было показано в гл. 2, замена импульса дифференциальным оператором (2.23) позволяет перейти от классического гамильтониана, представляющего собой энергию, выраженную через координаты и импульсы, к соответствующему квантовомеханическому гамильтониану. Поэтому, согласно формуле (5.9), среднее или ожидаемое значение энергии можно представить в виде [c.69]

Подстановка (10,17) в (10.10) дает для энергии выражение [c.231]

Подставляя q = —е, q2=e, получим для потенциальной энергии выражение [c.70]

А. Построить график потенциальной энергии (выраженной через VIR в градусах Кельвина) для взаимодействия двух молекул азота. [c.280]

Полную энергию, выраженную через эти новые переменные, можно записать в виде [c.168]

Удельная работа компрессора может быть представлена как разность энтальпий конечного и начального состояний адиабат-но сжимаемого газа. Покажем это применительно к идеальному газу. Удельные затраты энергии, выраженные по (4.13), преобразуем с учетом приведенных в разд. 4.2 формул к = Ср/с , К = [c.336]

В соотношениях (1.10) мы использовали единицу см наряду с герцем (Гц). В этих единицах измеряется энергия, выраженная в волновых числах. Частота равна отношению с/% и для энергий, представляющих интерес в химии, выражается очень большими числами. Волновое число V определяется как [c.13]

Матрица F является матрицей силовых постоянных, связанных с внутренними координатами. Матрица Т связана с неортогональностью внутренних координат (не следует путать ее с кинетической энергией). Выражение для кинетической энергии, записанное через массо-взвешенные декартовы координаты q , имеет вид [c.330]

Энергия акустической (звуковой) -волны это добавочная энергия, обусловленная наличием этой волны. Энергия акустической волны в единице объема среды называется плотностью звуковой энергии. Она состоит из кинетической и потенциальной частей. Для плоской бегущей звуковой волны кинетическая и потенциальная части энергии равны и плотность полной энергии, выраженная через амплитуду давления Р, равна [c.14]

Соответствующее этому волновому числу значение энергии, выраженное в электронвольтах, называется резонансным потенциалом расчет дает величину 10,12 эв. [c.175]

Чтобы определить порядок величин Х1 и х , предполагают, что между адсорбированными атомами действуют электростатические силы, величина которых для каждого атома равна 11 /2г эргов или половине сил между диполями с дипольным моментом л (э. с. е.). Участие каждого из четырех соседних атомов в общей потенциальной энергии, выраженное в эргах, равно [c.156]

Как следует из эксперимента, средняя энергия, выраженная в электронвольтах, затрачиваемая на образование одной пары ионов в газе, приблизительно равна удвоенному потенциалу ионизации. Можно принять, что поглощенная энергия примерно поровну распределяется на процессы (УП-1а, 16). Дальнейшие превращения образовавшихся но (УП-1а) ионов сводятся либо к актам рекомбинации, либо к их захвату нейтральными молекулами. И те и другие взаимодействия сопровождаются выделением энергии, что создает условия для разрыва химических связей и возникновения свободных радикалов и новых ионов. Так, при нейтрализации положительного иона электроном выделяется энергия порядка 9—11 электронвольт, что существенно превышает прочность химических связей (2.5—4 эв). Этим объясняется вероятная последовательность актов [c.444]

Сравним квантовое описание системы частиц с классическим. В классической механике гамильтониан системы Н записывается как сумма потенциальной энергии, зависящей от координат частиц дц и кинетической энергии, выраженной через импульсы р , Сопряженные этим координатам [2061. Совокупность координат и сопряженных им импульсов образует фазовое пространство рассматриваемой системы, размерность (число измерений) которого, очевидно, вдвое больше размерности конфигурационного пространства. В любой момент времени состояние системы задается функциями, зависящими от времени Рх ( ),. .., дзл ( ), которые в системе координат фазового пространства отображают положение точки, называемой изображающей точкой системы. Поведение системы во времени описывается движением изображающей точки по траектории в фазовом пространстве. Координаты и импульсы в любой момент времени определяются из системы классических уравнений [c.88]

Для того чтобы перейти от размерности свободной энергии, выраженной в эВ на электрон, к размерности в Дж/моль, нужно умножить потенциал на число Фарадея F (количество электричества, эквивалентное 1 моль электронов, т. е. 96,491 кулона) [c.402]

Известно, что электроны в изолированном атоме могут занимать определенные дискретные энергетические уровни. Чтобы оторвать от атома валентный электрон, необходимо совершить некоторую работу, т. е. сообщить ему энергию, необходимую для преодоления сил притяжения. Эта энергия, выраженная в электрон-вольтах, называется ионизационным потенциалом. Соответствующее понятие для твердого тела называется также работой выхода. [c.35]

Более того, константа равновесия К любой реакции связана с соответствующим изменением свободной энергии выражением [c.24]

Когда в реагируюш е11 системе присутствуют заметные количества катализатора передачи энергии, выражение для времени, характеризующего рассеяние внутренней энергии, становится сложным. В самых простых случаях [5, 6, 13] для времени релаксации смеси т можно принять закон [c.120]

Наиболее детально спектры гомогенных комплексов с водородной связью легких и дейтерированных спиртов были изучены в [47], причем авторам удалось измерить положение не только первого, но и вторых обертонов. Для достаточно прочных комплексов наблюдалось увеличение ангармоничности. В то же время попытка описать профиль потенциальной энергии выражением для ангармонического осциллятора оказалась успешной только для очень слабых комплексов. Поэтому, так же как и в предыдущих работах, авторы ограничились обсуждением влияния комплексообразования лишь на ангармоничность колебаний и не рассмотрели влияние на форму дна потенциальных кривых. Однако нет никакого сомнения, что для слабых комплексов с водородной связью в растворах нижняя часть потенциальных кривых (аналогично наблюдаемому для гетерогенных систем) расширяется, поскольку только в этом случае можно объяснить вызванное образованием водородной связи понижение частоты валентных колебаний ОН-групп при одновременном уменьшении ангармоничности. [c.30]

Эта неудача с альдегидами пиридина, очевидно, не может быть приписана необратимости электродного процесса, а вызвана нарушением пропорциональности вследствие формального заряда на атоме азота пиридинового кольца. Этот заряд исчезает в щелочной среде, и здесь потенциал полуволны определяется, как было первоначально показано для углеводородов [162, 163], энергией низшей свободной я-молекулярной орбиты. Корреляция выражается уравнением — 1/2 =0,82+1,73 л (л —энергия, выраженная в единицах Р вычислена по методу МО ЛКАО без учета перекрывания). [c.273]

Можно считать, что в основном состоянии молекулы заполняются электронами те спин-орбитали, которые соответствуют наименьшим значениям энергии (выражение орбитали заполняются электронами употребляется вместо слов, электроны находятся в состояниях, описываемых орбиталями ). Каждая МО может заполняться двумя электронами с противоположными спинами (спаренными электронами), так что заполненными окажутся МО ф1, ф2,. .., фп. Если т>п, то останется еще т—п незаполненных МО фп)-ь —. фт-Приближенно, особённо при полуэмпирических расчетах, можно принять, что свободные МО описывают возбужденные состояния электронов в молекуле. Тогда появляется возмож- [c.38]

Сопротивление по длине. В чистом виде это сопротивление имеет место при течениях жидкостей или газов по цилиндрическим трубам или каналам с постоянной по длине потока средней скоростью. В этих случаях потери гидродинамического напора (механической энергии), выраженные в линейных единицах столба данной жидкости, определяют по формуле Вейсбатса—Дарси [c.26]

На рис. 1.4.1 приведена общая схема квантовых состояний движения. Каждая горизонтальная черта символизирует одно квантовое состояние. Собственные значения Е соответствуют молекулярным уровням энергии, выраженным в Дж молекула" причем Ео представляет собой низшее, а Еп — высшее собственное значение. Чем выше лежит собственное значение, тем больше скорость соответствуюи его движения, а тем салшм и выше кинетическая энергия. Квантовые состояния, принадлежащие какому-либо собственному значению, могут быть вырожденными, в таком случае одному собственному значению соответствуют две или более собственных функции. Такое вырождение выражают величиной статистического веса собственного значения наиример = 3 означает, что одному собственному значению принадлежат три собственные функции. С помощью статистической механики можно найти распределение Л -частиц в подобной схеме по квантовым состояниям. [c.116]

Из классической электродинамики известно, что переход от классической функции Гамильгона (энергии, выраженной через импульс) для свободного движения частицы [c.256]

Нетрудно видеть, что в предельном случае выражение (13.57) сводится к полученному нами ранее в предположении о применимости к колебаниям молекул закона Гука (см. разд. 3.2.2). Решения уравнения Шрёдингера для осциллятора при использовании для его потенциальной энергии выражения (13.57) приводят к собственным функциям, подстановка которых в выражение для переходного момента дает более сложные правила отбора для колебательных переходов. Разрешенными оказываются переходы, при которых изменение колебательного квантового числа равно не только 1. [c.375]

В настояш,ем кристалле положение, конечно, гораздо сложнее. Так, например, в хлористом натрии действует сила притяжения между каждым ионом натрия и шестью ионами хлора, являющимися его ближайшими соседями, и сила отталкивания от восьми ионов натрия, которые расположены лишь немного дальше. Тем не менее, зная геометрию ионного кристалла, можно без большого труда вычислить его полную энергию, выраженную через постоянные в уравнениях для сил притяжения и отталкивания. Эти постоянные можно найти путем сопоставления вычисленных и измеренных значений таких свойств кристалла, как сжимаемость, и полученное таким образом значение энергии кристалла (его энергия решетки) может быть использовано для термохимических расчетов типа, приведенного на стр. 81. Для галогенидов щелочных металлов и для некоторых других простых ионных кристаллов получаются согласующиеся результаты, но для полного соответствия необходимо добавить небольшие члены, отвечающие а) вандерваальсовым силам и б) небольшой степени ковалентности связей между ионами (см. стр. 316). [c.241]

Принципиальным недостатком квазигармонического ирибли-жения в описанном выше варианте является использование экспериментальных данных об изменениях кристаллической структуры ири изменении температуры, в результате чего расчет динамики в значительной мере теряет априорный характер. Попытка устранить этот недостаток проведена в работе [143], где параметры решетки антрацена, сил-дибензо-1,5-циклоокта-диена и адамантана при различных температурах были найдены путем минимизации свободной энергии, выражение которой, однако, было записано в гармоническом приближении. Расчет привел к удовлетворительному согласию с рентгенографическими данными. [c.167]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология