Уравнение Брейта

Уравнение Брейта и его преобразование [c.364]

По-видимому, можно избежать трудностей, связанных с расходимостями и возникающих, например, когда потенциал в уравнении Дирака—Паули создается фиксированным ядром , если использовать соответствующее двухчастичное уравнение Брейта, содержащее только физически более корректные потенциалы запаздывания. Из обсуждения уравнения (8.3.7), приведенного в гл. 8, кажется совершенно естественным пытаться свести его к форме уравнения с некоторым двухчастичным гамильтонианом типа обычного одночастичного гамильтониана Паули, рассмотрев сначала уравнение [c.365]

Уравнения (В-6) и (В-8) называются уравнениями Брейта— Раби [454—455]. На рис. В-1 показана зависимость энергий Брейта—Раби от напряженности магнитного поля. В разд. В-8 рассматриваются некоторые особенности этой диаграммы при малых напряженностях магнитного поля. [c.474]

Чтобы получить параметры спектров при промежуточных значениях поля, необходимы длительные вычисления, включающие итерационное решение матрицы (2.46). Подходящей альтернативой в некоторых подобных случаях является уравнение Брейта — Раби [1, 2], решение которого рассмотрено ниже. [c.263]

Радикал в растворе принимает все возможные ориентации относительно внешнего поля за промежуток времени, малый по сравнению со временем пребывания электрона в состоянии с определенной энергией. Поэтому анизотропия спектра усредняется, и спектр становится изотропным. Для анализа спектра определяют значения магнитного поля, при которых имеет место резонанс на заданной микроволновой частоте. В таком случае величины -4 iso и gav можно найти либо непосредственно из этих данных, либо используя в случае необходимости уравнение Брейта — Раби (приложение 2, разд. 3, в). Интерпретация спектров часто неоднозначна, особенно при наличии большого числа линий. Например, может оказаться неясным, является ли линия компонентой сверхтонкого мультиплета или же она обусловлена други.ми частицами. Такие неоднозначности могут быть устранены следующими способами [c.290]

Во всех исследованиях в качестве основной характеристики стабилизированных атомов серебра использовались выраженное в процентах относительное изменение константы расщепления сверхтонкой структуры б(Ду)/Дусвоб, где 6(Ау)=Лу—Агсвоб Ау и А своз — константы расщепления стабилизированных и свободных атомов рассматриваемого изотопа серебра, и gj-фaктo-ры, которые рассчитывались с помощью уравнения Брейта — Раби [2]. [c.153]

После того как одним или несколькими из описанных способов установлено (или просто предполагается), что спектр обусловлен частицами одного сорта, при наличии большого расщепления можно воспользоваться уравнением Брейта — Раби и решениями, найденными в приложении 2 (разд. 3,в). Полагая А = Нь — Я , можно исправить значение А в первом приближении, вычислив / с этой величиной А. Найденное таким способом значение А можно вновь подставить в / и найти / в следующем приближении. Аналогично можно вычислить g по положению центра [ На + Нъ)/2]. затем найти истинное значение -фактора = / с /, приведенным в приложении 2 (разд. 3, в). [c.291]

Предварительные замечания. Релятивистские эффекты в теории многоэлектронного атома могут быть учтены включением в гамильтониан так называемых брейтовских членов (см. раздел 6 настоящего параграфа). Этим достигается наилучшее воз ожное в настоящее время приближение. Дело в том, что уже для двух электронов не существует точного релятивистского уравнения того же типа, что и уравнение Дирака для одного электрона. Релятивистское уравнение для двухэлектронной системы можно построить только с точностью до членов порядка [vj Y включительно. Таким уравнением является уравнение Брейта. Кроме эффектов того же типа, что и в случае одноэлектронного атома (зависимость массы электронов от скорости, спин-орбитальное взаимодействие пропорционально / 5 ) уравнение Брейта содержит еще ряд других, в частности, взаимодействие спина одного электрона с орбитальным движением другого взаимодействие магнитных моментов электронов, эффект запаздывания электромагнитного взаимодействия электронных зарядов. Все эти эффекты порядка (vj y. Тем не менее обычно расчет тонкого расщепления проводится с учетом одного только спин-орбитального взаимодействия [c.204]

Уравнение Брейта для двухчастичной квантовомеханической системы может быть получено очень простым, хотя и несколько формальным способом, если попросту построить квантовомеханические операторы для отдельных членов классического гамильтониана, используя теорию одночастичного уравнения Дирака. Так, для одной частицы из вида лагранжиана (8.2.1) получаем следующие импульсы [c.364]

В выражениях (37) оставлены только такие члены, которые с учетом соответствия 1(/)->-5(/), —еН1тс возникли бы при преобразовании уравнения Брейта. Смысл членов полученного полного гамильтониана для пары частиц [c.367]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология