Размножение зарядов

Последний участок Ш зона) при введении в детектор анализируемых веществ характеризуется высокой напряженностью поля за счет размножения зарядов (вторичной ионизации). В этой области работают аргоновые и гелиевые ионизационные детекторы. [c.73]

Рис. 86, Размножение зарядов в электрическом поле.

На участке III вольт-амперной характеристики при высокой напряженности поля имеет место увеличение тока насыщения за счет размножения зарядов (вторичной ионизации) при введении в детектор анализируемых веществ. В этой области работают аргоновый и гелиевый ионизационные детекторы. Здесь так же, как и на первом участке вольт-амперной характеристики, при ионизации газа-носителя обеспечивается постоянная скорость образования зарядов А— -А+- -е. Освободившиеся электроны малых энергий разгоняются сильным полем и при соударениях с атомами газа-носителя сообщают им энергию, переводящую их в возбужденное (метастабильное) состояние к- е—>-А + е. [c.57]

Предположим, что в газе отсутствуют процессы размножения и нет пространственных зарядов (что является грубым приближением). Тогда плотность тока ] представляет собой разность между током эмиссии ] = еп и током, идущим назад к катоду вследствие обратной диффузии электронов [68]. Следовательно, число электронов, проходящих, через 1 слг разрядного промежутка в секунду, равняется [c.32]

Другим экспериментом, подтверждающим классическую теорию размножения электронов в газе при высоком давлении, является измерение коэффициента нарастания // ц в стационарном состоянии для низких значений Х р на пороге пробоя (рис. 90). Этот опыт показывает, что в случае плоских параллельных электродов при атмосферном давлении для описания предпробойного состояния не требуется никаких процессов, кроме электронных столкновений в электрическом поле (коэффициент а) и вторичной эмиссии с катода (коэффициент у) и что нет поэтому необходимости в рассмотрении искажения поля пространственными зарядами, объемной фотоионизации в газе и других процессов на электродах. Остается выяснить, верно ли это также и в случае неустановившегося состояния, когда к промежутку внезапно прикладывается большое избыточное напряжение или когда к промежутку приложено переменное поле. [c.221]

Еще одним способом проверки теории размножения электронов является измерение возрастания тока в разряде, начинающемся вблизи минимального искрового потенциала. В 4 было показано, что роль пространственных зарядов заключается в увеличении или уменьшении скорости развития разряда в зависимости от того, протекает ли разряд при значении Х р более низком или более высоком, чем критическое (константа Столетова). На рис. 109 представлена осциллограмма тока разряда в аргоне между двумя никелевыми электродами, находящимися на расстоянии 2,3 см, при трех значениях давления газа на электроды подавалось напряжение 360 е, что соответствовало избыточному напряжению 50°/ . При давлении 0,25 мм Hg, когда Х р /г (уравнение (7.31), [c.221]

Благодаря размножению в области между катодом и границей отрицательного свечения число электронов, способных ионизовать, увеличивается и возникает большое число положительных ионов, образующих сильный положительный объемный заряд. Эти положительные ионы двигаются через темное катодное пространство и ударяются о катод. Метастабильные атомы, быстрые невозбужденные атомы (возникшие благодаря перезарядке) и кванты излучения также попадают на катод и вызывают вторичную электронную эмиссию. Чтобы имело место стационарное состояние, каждый электрон, испущенный катодом, должен произвести такое число ионизаций и возбуждений, которое необходимо для освобождения еще одного электрона с катода. [c.227]

Тот факт, что нормальная плотность тока у катода и нормальная ширина темного пространства остаются приблизительно постоянными, не может быть объяснен на основе простых представлений без привлечения самых общих положений, таких, например, как принцип минимума энергии. Можно предполагать, что увеличение эмиттирующей поверхности катода регулируется рассеивающими силами, действующими в радиальном направлении, а именно, электрическими полями, возникающими вследствие наличия пространственных зарядов, а также внутренними силами, природа которых неизвестна. Расстояние от катода до границы отрицательного свечения определяется, по-видимому, с одной стороны, пространством, необходимым для процессов размножения в темной зоне, и, с другой,— возбуждением и ионизацией быстрыми электронами в отрицательном свечении. [c.233]

Может возникнуть вопрос, почему не происходит электрического пробоя газа (даже при наиболее подходящих значениях р и й), как тодько разность потенциалов между электродами становится большей потенциала ионизации. Ответ заключается в том, что после появления первого электрона электрическое поле должно не только поддерживать ионизацию в газе и удалять заряды на электроды, но и обеспечивать такую скорость размножения зарядов, чтобы через газ мог протекать большой ток без содействия постороннего ионизатора. Если к электродам будет приложено напряжение, равное потенциалу ионизации, то каждый случайный электрон сможет образовать одну пару ионов, но при этом процесс размножения не может начаться, [c.207]