Варшавский Горение капли

Диффузионная теория горения единичной капли, предложенная Г. А. Варшавским, применима только к горению капли в неподвижной среде или в потоке при пулевой относительной скорости капли, нри иснарении ее в условиях постоянства ее температуры, при осуществлении тенло- и массообмена только теплопроводностью и молекулярной диффузией и при других упрощающих предпосылках. Теория Варшавского и аналогичные теории, появившиеся позднее за границей пока не дают возможности для практических расчетов времепи горения единичной капли топлива, а тем более совокупности капель в факеле. [c.145]

Варшавский Г. А., Федосеев Д. В., Франк-Каменецкий А. Д. Воспламене-нпе капли топлива.— 13 кн. Вопросы испарения, горения и газовой динамики дисперсных систем. Одесса Изд-во ОГУ, 1968, с. 91—95. [c.82]

Полное время жизни капли топлива может быть получено при суммировании времени, необходимого для прогрева капли до равновесной температуры, и времени ее испарения (горения) при достижении равновесной температуры. Как известно, время испарения (для топлив, сгорающих без образования коксового остатка, если не учитывать кинетическое сопротивление, оно равнозначно времени выгорания) может быть определено по диффузионной теории горения единичной капли, предложенной в 1945 г. Г. А. Варшавским. Теория применима для горения (испарения) [c.357]

Горению жидкого топлива должны предшествовать распыление и испарение. Скорость нагрева капли зависит от разности температур нагревающей среды и поглощающей тепло капли и от величины отношения поверхности капли к ее объему. Поэтому в технике стремятся выполнить наиболее тонкое распыление (на мельчайшие капли), что достигается с помощью форсунок различной конструкции. Для удовлетворения условий пневмотранспорта вес капли в газо-воздушной среде должен быть меньше силы сопротивления ее движению в этой среде. В отношении скорости испарения капель существует несколько точек зрения. Г. А. Варшавский придерживается мнения, что скорость испарения регулируется диффузионным процессом. Д. А. Франк-Каменецкий рассматривает три стадии процесса испарения при температурах ниже температуры кипения жидкости (стадия диффузионного испарения) при температуре кипения, когда давление паров начинает превышать давление окружающей среды, причем скорость испарения регулируется в основном процессом конвек- [c.108]

Теория диффузионного горения капли жидкого топлива впервые и в наиболее общей форме была разработана Г. А. Варшавским. Позднее и независимо от Г. А. Варшавского диффузионное горение капли было рассмотрено Сполдингом, а также Гольдсмитом и Пен-нером. Значительные уточнения в теорию были внесены И. И. Па-леевым, М. А. Гуревичем и Ф. А. Агафоновой. [c.247]

При таком спокойном горении вокруг капли образуется сферический фронт диффузионного пламени. Температура поверхности капли определяется равновесием между подводом тепла от пламени и расходованием его на испарение. Скорость испарения может быть найдена аналогично формулам главы 1П, с учетом сферичности. Роль толщины приведенной пленки играет при этом расстояние фронта пламени от поверхности капли, определяемое, в свою очередь, стехиометрией потоков. Процесс спокойного горения капли относится, таким образом, к квазигетерогенному диффузионному горению. Скорость этого процесса рассчитывал Варшавский [121 и измерял экспериментально Клячко с сотрудниками [131. Наблюдение спокойного горения требует специальных условий эксперимента. В технических условиях обычно приходится иметь дело с интенсивным горением капель. Капли, выброшенные из форсущси, движутся вначале по баллистическим траекториям. Силы трения тормозят относительное движение капель в газовом потоке постоянной скорости в пределе должен осуществляться случай спокойного горения. Однако в канале переменного сечения или при обтекании препятствий (стабилизаторы пламени) сам газовый поток движется с ускорением. В силу большого различия в плотности между каплей и газом, ускорение приводит к большим относительным скоростям и, следовательно, к интенсивному горению. При интенсивном горении индивидуальная зона пламени, окружающая каждую каплю, сдувается с нее. Процессы испарения капель и горения паров происходят после этого независимо. Процесс горения паров имеет в этом случае микродиффузионный характер [111. Скорость испарения капель описывается непосредственно формулами главы III. Время, требуемое для полного сгорания, складывается из времени испарения капель, времени смешения паров с воздухом и времени сгорания образовавшейся смеси. Общая скорость горения определяется наиболее медленной стадией. Фактически смешение пара с воздухом и горение смеси, как правило, совмещаются. Испарение капель часто также заканчивается уже в зоне горения. [c.267]

Варшавский Г. А. (1945). Горение капли жидкого топлива. Диффузионная теория а Бюро повой техники НКАП.— 1945.— Л 5. См. так жо / Теория горения порохов и взрывчатых веществ.— М. Наука, 1982,— С. 87-106. [c.446]

Сопоставление времени выгорания капель эмульсип и мазута, приведенное в работе [46 ], после пересчета диаметра капли эмульсии с учетом ее обводнения показывает, что скорость горения эмульсии по диффузионной теории горения единичной капли Г. А. Варшавского не превышает скорости горения мазута. [c.53]

За рубежом работы по теории горения капель появились позднее [132— 136 ]. В этих работах повторяется схема, положенная в основу расчета Г. А. Варшавского, и принимается, что температура капли равна температуре кипения. Это предположение не вносит ош,утимой ошибки в расчет, но по существу является неправильным. Кроме того, в некоторых работах не учитываются зависимость коэффициента теплопроводности от температуры, перенос пара сте-фановским потоком и др. [c.358]

Понятие приведенной пленки. Для приближенного описания межфазного тепло- и массообмена и горения вокруг капель пли частиц в условиях обтекания их газом, нарушающего сферическую симметрию процесса, используется схема приведенной пленки (Г. А. Варшавский, 1945 В. Spalding, 1955 Д. А. Франк-Каменецкий, 1967), согласно которой распределение концентраций кодтонент и температур вокруг пробной частицы полагается сферически-симметричным, а химические процессы и процессы тепло- и массопереноса локализуются внутри сферы ( приведенной пленки ) радиуса aj, т. е. на поверхности радиуса i вокруг центра пробной частицы значения концентраций компонент Рк ) и температур Т совпадают с их средними значениями Ркй) и Т в несущей фазе. Приведенная пленка вводится для учета интенсификации тепло- и массообменных процессов из-за продольного обтекания капли газом в предположении, что эту интенсификацию можно учесть приближением i к й с помощью соотношений типа [c.408]

Приближенные выражения для скорости горения в парофазном режиме с использованием понятия приведенной пленки даны в работах Г. А. Варшавского (1945) и В. Spalding (1955). Следует иметь в виду, что горение капель пли частиц обычно начинается в квазигомогенном режиме, а затем (если капли не очень мелкие) их горение может перейти в парофазный режим. Именно этот переход иногда называется воспламенением. Кинетическая схема воспламенения испаряющихся капель и вычисле-Бия скорости их горения в атмосфере окислителя даны в работе П. Б. Вайнштейна, Р. И. Нигматулина (1973). Изложим кратко эту схему. [c.410]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология