Бетатрон средняя

Для транспортирования блоков этого бетатрона на платформе автомашины в средней части устанавливают направляющие с зажимами для крепления. Блоки ускорителя и конденсаторной батареи снимают с автомашины и устанавливают в рабочую позицию на месте контроля. [c.594]

Рентгеновские аппараты подразделяют на аппараты малого (до 120 кВ), среднего (200—400 кВ) и высокого (1—2 МВ) напряжения. Первая группа аппаратов пригодна для исследования изделий из легких сплавов и тонких стальных листов, вторая и третья группы — для дефектоскопии массивных стальных аппаратов. В большинстве случаев облучение ведут узким пучком рентгеновских лучей. Разработаны, однако, и секционированные трубки, рассчитанные на облучение по кругу с кольцевым полем просвечивания. При необходимости строгой дефектоскопии изделий из сталей и тяжелых сплавов толщиной в сотни миллиметров применяют электромагнитное излучение бетатронов. Благодаря высокой энергии бетатронного излучения (15—30 МэВ) и острому фокусу луча, таким способом удается выявлять поражения диаметром 0,8 мм при толщине стального изделия 300 мм. Однако ввиду громоздкости аппаратуры этот метод в настоящее время применяется сравнительно редко. [c.125]

При использовании таких методов ограничения обычно связаны не с измерениями активности, а с быстротой выделения короткоживущего вещества и приготовления образца. Помимо рассмотренных выше методов, можно еще упомянуть использование модулированных источников, таких, как бетатрон, синхротрон, циклотрон и др., с помощью которых можно получать периодические импульсы ускоренных ионов. Посредством соответствующих электронных устройств время между импульсами делится на определенное число интервалов и в каждом интервале измеряется средняя активность. [c.88]

Фазовая устойчивость в синхротронах (как и в синхроциклотронах) имеет место в том случае, когда ускорение происходит в течение убывающей части ВЧ-цикла (фаза от 90° до 180°). Качественный характер фазовой устойчивости в этом случае таков же, как и у синхроциклотрона, хотя изменение магнитного поля во времени несколько усложняет детальные фазовые соотношения. При постепенном нарастании магнитного поля поддерживается незначительная разность фаз между движением частиц по орбите и изменением напряжения на резонаторе, так что в среднем частицы приобретают некоторую энергию при Каждом прохождении ускоряющего зазора. Как и в бетатроне, частицы совершают радиальные и вертикальные колебания вокруг своей равновесной орбиты. Радиальный показатель магнитного поля [c.364]

При реализации дифференциального и компенсационного методов контроля могут быть использованы различные схемы измеренш. Наиболее простой способ обработки информации сцинтилляционных детекторов основан на применении вычитающей схемы в среднетоковом варианте (рис. 6). Однако схемы измерения среднего тока ФЭУ, являясь в большинстве случаев оптимальными для дефектоскопии радиоактивными изотопами в случае использования бетатрона, неэффективны ввиду их низкой помехоустойчивости. [c.106]

Микротрон — ускоритель электронов на средние энергии (5—50 Мэе), т. е. он перекрывает приблизительно ту же самую область энергий, что и бетатрон. Однако по сравнению с последним микротрон — более компактный и эффективный ускоритель. Но основное преимущество микро-тропа заключается в значительно более высокой интенсивности излучения. Имеющиеся сейчас конструкции микротронов обладают интенсивностью пучка тормозного излучения в несколько тысяч рентген в минуту. А в перспективе возможно создание на два-три порядка более мощных ускорителей, применение которых может способствовать решению многих интересных аналитических проблем и более интенсивному развитию фотоактивационного ана-5 лиза. [c.84]

Источниками энергии обычно служат радиоактивный изотоп кобальта (Со ), генераторы Ван-де-Грааффа и резонансные трансформаторы [1072]. Однако в принципе применимы также каскадные и линейные ускорители или бетатроны [1073]. Наиболее слабым источником энергии является Со . Он дает Р- и у-лучи со средней общей мощностью излучения около 60—140 вт-, это означает, что энергия частиц 7-лучей составляет от 1,33 до 1,17 Мэе, а энергия р-лучей 0,306 Мэе. 1Иощность излучения источника Со , естественно, ограничена, так как период полураспада Со примерно 5 лет [1073]. [c.371]

Бетатроны. Это довольно простой и доступный ускоритель электронов на малые и средние энергии [132]. Ускорение электронов в нем происходит под действием вихревого электрического поля, индуцируемого переменным магнитным полем в вакуумной камере. Р1сточник электронов — инжектор, на анод которого в определенный момент времени подается короткий импульс высокого напряжения при этом в камеру впрыскиваются электроны. Под действием вихревого электрического поля электроны начинают вращаться по окружности с постоянным радиусом, все время увеличивая свою энергию. Это продолжается до тех пор, пока нарастает магнитное поле. В ко1ще ускоряющего периода электроны сбрасываются с орбиты и попадают на мишень, где и возникает тормозное излучение. Регулируя момент сброса электронов, можно плавно менять максимальную энергию тормозного излучения. [c.122]

Микротрон — ускоритель электронов на средние энергии (.5— 50 А1эв), т. е. он перекрывает приблизительно ту же самую область энергий, что и бетатрон. Однако по сравнению с последним микротрон — более компактный и эффективный ускоритель, обладающий высокой интенсивностью излучения. Имеющиеся сейчас конструкции микротронов обеспечивают интенсивность пучка тормозного излучения до 10 р1мин. В перспективе возможно создание и более мощных ускорителей. [c.124]

Распределение элементов по чувствительности при использовании бетатрона с внутрикамерным облучением показано в табл. 21 [149]. Эти оценки получены при энергии тормозного излучения 26,3 Мэв н средней мощности дозы излучения 1ДХ ХШ р1мин. Поскольку средняя навеска в данных эксперимен- [c.279]

В принципе для преобразования фазового пространства эмиттанса в соответствии с фазовым пространством аксептанса можно использовать линзы. Это уменьшит эффективную область фазового пространства, занятую частицами, и приведет к значительному уменьшению размеров вакуумной камеры. Однако существуют два важных ограничения на системы преобразования фазового пространства а) для увеличения размеров пучка требуются большие апертуры линз 6) трудность в достижении очень маленьких угловых расходимостей из-за аберрации. К тому же при конструировании ускорителей большое значение имеет не только эффективная площадь фазового пространства, но и его форма, ибо большие объемы вакуумной камеры требуют затрат значительных мощностей, тогда как угловая расходимость приводит к колебаниям размеров пучка. Ясно, что было бы более желательно менять форму аксептанса. Это возможно с помощью фокусировки переменными градиентами, которая для средней частоты бетатронных колебаний = 5 дает расстояние до стенок х К2, как показано на рис. 4.7. [c.180]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология