Микротрон

В настоящее время основным методом дефектоскопии таких сварных соединений является метод контроля ионизирующими излучениями. Контроль просвечиванием кольцевых сварных соединений сосудов такой толщины можно осуществить только за счет применения современных ускорителей типа бетатронов, микротронов или линейных ускорителей. Известны рентгеновские ап- [c.113]

Микротрон МД-10, линейный ускоритель ЛУЭ-10-1 [c.245]

К источникам излучения, построенным на основе использования электронных устройств, относятся [1, 2, 20—22] рентгеновские аппараты (имеют наибольшее применение), бетатроны, линейные ускорители, микротроны и некоторые другие устройства. [c.269]

Принцип действия электронных источников основан на преобразовании электроэнергии с помощью специальных электронных устройств или ускорителей потока частиц. Источники излучения на базе электронных устройств могут создавать рентгеновское излучение, гамма-излучение, бета-излучение. Бетатроны, линейные ускорители и микротроны непосредственно создают поток быстродвижущихся электронов, а если направить его на мишень из определенного материала, можно получить электромагнитное (тормозное и характеристическое) излучение с энергией квантов, завися- [c.269]

Излучение в виде потоков частиц может быть получено с использованием радиоактивных веществ, излучения ядерного реактора и различного типа ускорителей, использующих электронную аппаратуру. В практике неразрушающего контроля [1, 2] наибольшее применение получили радиоизотопные источники, бетатроны, линейные ускорители и микротроны. [c.278]

Микротрон является циклическим ускорителем с постоянным и однородным магнитным полем и постоянной частотой СВЧ ускоряющего поля. Технические данные микротронов, нашедших применение в неразрушающем контроле качества, приведены в табл. 7.6. [c.284]

Кокс укция микротрона показана на рис. 7.4, Поток электронов возбуждается термокатодом, расположенным чаще всего на ре- [c.284]

Рис. 7.4. Схема конструкции большего диаметра электроны выводятся из микротрона. микротрона.

ГИД-К-1- ГИД-К-30 1170 1330 Со Бетатроны ПМБ-6 Б-18 Бетатроны Б-25/10 Б-ЗО Б-35 Микротроны МД-10 МТ-20 МР-30 [c.316]

Для дефектоскопии изделий большой толщины и сложной формы применяют источники тормозного излучения с энергией до нескольких десятков МэВ. Такими источниками излучения являются электростатические генераторы, ускорители прямого действия, бетатроны, линейные ускорители, микротроны. [c.50]

Размеры фокусного пятна определяют геометрическую нерезкость. В отличие от рентгеновских аппаратов, линейных ускорителей и микротронов размеры фокусного пятна на мишени бетатрона малы и составляют доли квадратного миллиметра. [c.51]

Микротрон - циклический ускоритель с переменной кратностью ускорения. В микротроне частицы движутся в постоянном и однородном магнитном поле. Ускорение происходит под действием переменного электрического поля постоянной частоты. Электроны, находящиеся в вакуумной камере, движутся по орбитам -окружностям, имеющим общую точку касания. В этом месте расположен резонатор, сверхвысокочастотное поле которого ускоряет электроны. Резонатор возбуждается импульсным магнетроном. [c.52]

В России первый эффективный ускоритель такого типа создан в 1958 г. (малый микротрон). [c.52]

Основное преимущество микротрона заключается в его большей интенсивности излучения. Так, при 12 МэВ интенсивность пучка тормозного излучения от малого микротрона составляет 3000 Р/мин. [c.52]

Техническая характеристика микротрона [c.52]

Радиография с использованием ускорителей (бетатронов, микротронов, линейных ускорителей) [c.55]

Питающие устройства рентгеновских аппаратов и высоковольтных установок (микротронов, линейных ускорителей, бетатронов) [c.87]

В экспериментах использовали образцы сравнения из нитратных растворов солей тория высокой чистоты, а также образцы горных пород, минералов, аэрозолей, растений [72]. Исследуемые пробы и стандартные образцы облучали в ядерном реакторе потоком нейтронов плотностью 1,2 Ю з см с с кадмиевым фильтром и без него. Использовали также у-кванты тормозного излучения микротрона МТ-22 плотностью потока 1 Ю см с. [c.285]

Следует вкратце упомянуть микротрон, хотя ускорители этого типа еще не вышли из стадии разработки и исследования. Имеющиеся сейчас данные свидетельствуют, что микротрон является весьма перспективным ускорителем для получения интенсивных потоков жесткого тормозного излучения [119]. [c.84]

В микротроне электроны ускоряются высокочастотным электрическим полем в однородном и постоянном магнитном поле. Движение электронов в вакуумной камере микротрона происходит по окружностям, имеющим обш,ую точку касания, в которой располагается ускоряющий резонатор. При каждом прохождении через резонатор электроны получают приращение энергии и переходят на следующую орбиту, с большим радиусом. Электроны, ускоренные до заданной энергии, выводятся через специальный канал. [c.84]

Для получения высокочистого из мишени Хе можно использовать фотоядерную реакцию Хе (7, п) Хе —> 1, проводя облучение на линейном ускорителе электронов (ЛУЭ) или на микротроне. Несмотря на относительно низкий выход 1, эти установки могут конкурировать с более дорогими в эксплуатации протонными циклотронами и обеспечивать при постоянной работе потребности отдельных регионов. Такая возможность к настоящему времени изучена в ряде лабораторий, но регулярное производство не налажено. [c.342]

Таблица 18.2.13. Возможности получения некоторых радионуклидов на ускорителях ОИЯИ (Дубна) циклотрон У-200 ( Не, 36 МэВ, 100 мкА с1, 18 МэВ, 100 мкА многозарядные ионы М, 0, Ке и др.), микротрон МТ-25 (е , 25 МэВ, 25 мкА), фазотрон (протоны, 20-660 МэВ, 8 мкА — внутренний пучок, 2 мкА — выведенный пучок)

Еще более быстрая методика предложена А. М. Вассерманом и др. [138] при у-активационном определении кислорода в чистых. материалах. Облученную на микротроне пробу протравливают, помещают в графитовую капсулу, которую затем нагревают в специальной системе импульсным нагревом (6— 12 сек) до 3000° С в токе аргона. Проба плавится с восстановлением окислов до СО, уносимой током аргона. При прохождении через окись меди, нагретой до 600° С, происходит окисление до СО2, которая поглощается щелочью. Измерение активности Ю (7 1/2 = 2,1 мин) производится непосредственно в поглотителе с помощью двух сцинтилляционных счетчиков, включенных на совпадения. Между концом облучения и началом измерения проходит всего 1,5—2 мин. [c.267]

Для определения газообразующих прнмесей (О, N, С) используют также активацию у-квантами (т. наз. фотоней-тронный анализ). Источник последних-линейные ускорители, микротроны и бетатроны. В этом случае предел обнаружения составляет 10 -10 %. [c.73]

Радиационная Д. предусматривает радиоактивное облучение объектов рентгеновскими, а-, Р- и 7-лучами, а также нейтронами. Источники излучений-рентгеновские аппараты, радиоактивные изотопы, линейные ускорители, бетатроны, микротроны. Радиац. изображение дефекта преобразуют в радиографич. снимок (радиография), электрич. сигнал (радиометрия) или световое изображение на выходном экране радиационно-оптич. преобразователя или прибора (радиац. интроскопия, радиоскопия). Развивается радиац. вычислит, томография, к-рая позволяет с помощью ЭВМ и сканирующих пов-сть объекта сфокусир. рентгеновских лучей получать его послойное изображение. Метод обеспечивает выявление дефектов с чувствительностью [c.29]

О, Р, Ка, К и др.), которые имеют более высокий, по сравнению с тяжелыми элементами, порог (у,и)-реакции [36]. Так, при анализе проб биологической ткани, несмотря на то, что НАА имеет на 2-3 порядка более низкие пределы определения большинства элементов, ФАА оказывается более предпочтш-ельным. Поскольку нейтронный анализ приводит к сильной активации макроосновы биологического образца за счет Ка, К и С1, гфактически невозможно использовать инстру менталь-ный НАА по радионуклидам с периодами полураспада менее одних суток. ФАА обладает высокой экспрессно-стью и производительностью, так как для подавляющего числа возникающих по реакции (у, )-радионуклидов характерны малые периоды полураспада. Имеется также возможность анализа проб большой массы (до 1 кг) из-за отсутствия эффекта самоэкранирования. Наиболее широкое распространение ФАА получил после создания линейных ускорителей электронов, бетатрона и микротрона, на которых формируют мощные пучки регулируемого по максимальной энергии тормозного излучения электронов высокой стабильности, что дало возможность ФАА получить низкие пределы определения большинства элементов (табл. 9.5). В настоящее [c.59]

По характеру взаимодействия с контролируемым объектом основным способом радиационного (рентгеновского и гамма) контроля является метод прохождения, Он основан на разном поглощении излучения материалом изделия и дефектом. Таким образом, информативным параметром здесь является плотность потока излучения в местах утонений и дефектов плотность прошедшего потока возрастает. Чем больше толщина изделия, тем более высокочастотное (более жесткое) излучение применяют для контроля рентгеновское, гамма (от распада ядер атомов), жесткое тормозное (от ускорителя электронов бетатрона, микротрона, линейного ускорителя). Предельное значение толщины стали, контролируемое с помощью излучения последнего типа,— около 600 мм. Приемником излучения служит, например, рентгенопленка (радиографический метод), сканирующий сцинтилляционный счетчик частиц и фотонов (радиометрический метод), флуоресцирующий экран с последующим преобразованием изображения в телевизионное (радиоскопи-ческий метод) и т. д. [c.16]

Промышленное применение линейных ускорителей, микротронов, бетатронов на энергии 1. .. 16 МэВ офаничено только большими массами и размерами источников. Для повышения интенсивности излучения может применяться синхротронное излучение. [c.160]

Микротрон — ускоритель электронов на средние энергии (5—50 Мэе), т. е. он перекрывает приблизительно ту же самую область энергий, что и бетатрон. Однако по сравнению с последним микротрон — более компактный и эффективный ускоритель. Но основное преимущество микро-тропа заключается в значительно более высокой интенсивности излучения. Имеющиеся сейчас конструкции микротронов обладают интенсивностью пучка тормозного излучения в несколько тысяч рентген в минуту. А в перспективе возможно создание на два-три порядка более мощных ускорителей, применение которых может способствовать решению многих интересных аналитических проблем и более интенсивному развитию фотоактивационного ана-5 лиза. [c.84]

Совсем недавно начали исследовать возможность получения 99д о в фотоядерных (7,п) реакциях [1]. Было показано, что при облучении 100 г мишени обогащённого °Мо (95-98%) током электронов 20-25 мкА с энергией 20 МэВ в течение 100 часов можно наработать 200-300 мКи 99мо. Этот метод, несмотря на его сравнительно невысокую производительность, имеет перспективы для регионального применения при условии создания сети центров с микротронами или линейными ускорителями электронов. [c.349]

Актиний-225 получают при облучении мишеней ТЬ, и и На заряженными частицами, преимущественно протонами, и Ка нейтронами (табл. 18.2.7) [23. В настоящее время большое внимание уделяется разработке способов количественного получения Ас из мишеней Еа и на медицинских циклотронах, и в реакторах. Было показано, что при облучении 1 г радия интенсивным пучком протонов в течение рабочего дня можно получать кюриевые количества Ас [24]. Экспериментальная оценка наработки Ас в реакции Иа (7, п) Ка —> Ас, сделанная при облучении мишени 22 На на микротроне пучком тормозного излучения, дала выход, равный 100 Вк/мг-мкА-ч [25]. Этот метод позволяет получать радионуклидно-чи- [c.357]

НОГО электромагнитного обогащения) препараты Збрц у5огут быть получены в реакции Мр(7,п) [29, 30]. Этот способ пригоден для производства Збрц в центрах, имеющих микротрон или линейный ускоритель. В этом случае затраты на производство на порядок ниже по сравнению со способами, в которых используют пучки альфа-частиц или дейтонов. [c.363]

Микротрон типа МР-30 ( торм = 30 Мэе, /=15 мка) способен быть источником быстрых нейтронов интенсивностью 10 2 нейтрон/сек и создавать поток тепловых нейтронов с плотностью 10 ° нейтрон/(см -сек) [83]. [c.70]

Микротрон. Первое практическое применение для фотоактивационного анализа микротрон получил недавно [138]. Имею- [c.123]

Микротрон — ускоритель электронов на средние энергии (.5— 50 А1эв), т. е. он перекрывает приблизительно ту же самую область энергий, что и бетатрон. Однако по сравнению с последним микротрон — более компактный и эффективный ускоритель, обладающий высокой интенсивностью излучения. Имеющиеся сейчас конструкции микротронов обеспечивают интенсивность пучка тормозного излучения до 10 р1мин. В перспективе возможно создание и более мощных ускорителей. [c.124]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология