Линза одиночная

В 1903 г. Р. Зигмонди и Г. Зидентопф предложили оптический метод изучения систем, содержащих частицы коллоидных размеров. По этому методу, называемому ультрамикроскопией, наблюдается свет, рассеянный одиночными частицами. Этот метод можно сравнить с наблюдением за движением отдельных пылинок, попавших в солнечный луч в темном помещении. Схема предложенного Зигмонди и Зидентопфом щелевого микроскопа показана на рис. 67. Свет от дуговой лампы фокусируется линзами в системе, частицы которой рассеивают свет. Чтобы выделить небольшое поле зрения под микроскопом, используется раздвижная щель, позволяющая вводить в изучаемый объект пучок света высотой в несколько микрометров. В ультрамикроскопе Зигмонди и Зидентопфа оптическая ось микроскопа перпендикулярна вводимому в объект лучу света. Э. Коттон и А. Мутон в 1903 г. сконструировали прибор, в котором направление светового луча и оптическая ось микроскопа совпадают. Для обеспечения темного фона в их приборе используется эффект полного внутреннего отражения. [c.162]

Принципиальная схема исследования оптически неоднородной области теневым методом (рис. 8.21). В оптической системе (коллиматоре) образуется параллельный пучок света, который направляется в исследуемую область. Вышедший из области пучок света через длиннофокусную линзу с фокусным расстоянием и через фокусирующую линзу направляется на экран нли фотопластинку. Для образования оптической (теневой) картины на экране в фокальной плоскости линзы устанавливают либо оптический нож, либо одиночную нить или же оптическую решетку. Существуют методы с применением наклонных расфокусированных нитей [44]. [c.416]

Фокусное расстояние и коэффициент увеличения оптической системы. Сложная оптическая система может быть сведена к одиночной линзе, которая характеризуется фокусным расстоянием F = F. Такая линза создает изображение Y объекта Y (см. рис. 7.12). Смещения У и У от фокусных точек F и F равны соответственно X и X. Базовое уравнение тонкой линзы имеет вид [c.220]

Рис. 7.12. Построение изображения в одиночной линзе

Для удобства наблюдения при юстировке лампы (установки светящегося тела на пересечении осей обоих конденсоров) служат линзы /5 и 9 с небольшими отверстиями в центре. Наблюдения ведут через красные светофильтры 16 и 27, на поверхности которых в центре нанесены окружности диаметром 2 лгж. Объективами 22 -л 14 и рядом оптических деталей штрихи основных шкал проектируются в плоскость отсчетных шкал 21 и 18. Каждая из отсчетных шкал (фигура 97, 6) представляет собой две параллельно расположенные шкалы из десяти делений с интервалом в 0,1 мм, причем верхняя шкала имеет двойные штрихи (биссекторы), а нижняя — одиночные. [c.240]

Штрих основной шкалы проектируется в район двойных штрихов. Два линзовых компенсатора с увеличением (фигура 97, а) состоит каждый из положительных неподвижных линз 24 и 20 и отрицательных подвижных 25 и 19. Подвижные линзы жестко связаны с пластинками 23 и 17, на которых нанесены индексы и укреплены специальные каретки. Эти пластинки расположены близко к плоскости отсчетных шкал, причем индекс расположен в районе одиночных штрихов. Оптическая система, проектирующая штрихи основной шкалы, имеет увеличение 10> . При перемещении каретки с отрицательной линзой компенсатора и индексом перпендикулярно оптической оси соответственно переместится изображение штриха основной шкалы относительно двойных штрихов, цена деления которых [c.244]

Простая линза. Простейшим объективом является одиночная линза. Если ее толщина мала по сравнению с фокусным расстоянием /, радиусы кривизны ее сферических поверхностей и связаны соотношением [c.84]

В спектральных приборах вполне допустимы незначительные искажения, вызываемые хроматической аберрацией или искривлением фокальной поверхности. Но и эти, и другие виды искажений можно весьма существенно исправить, используя не одиночные линзы, а их системы (объективы, окуляры и т. д., иначе говоря, почти всю оптическую систему прибора). Подбор и расчет этих линз выполняют так, чтобы искажения, которые дает одна из них, исправлялись другими, т. е. чтобы искажения всех линз взаимно компенсировались. Такие комбинации линз (оптика прибора в целом) могут дать достаточную резкость и правильность в передаче изображения источника света при весьма высокой светосиле прибора. [c.64]

Применение различных методов исследования позволило получить дополнительную информацию о схеме распада Спектр испускаемых позитронов изучали с помощью линзового спектрометра. Было установлено, что этот спектр содержит две компоненты с граничными энергиями 1,94 и 1,37 Мэв и, возможно, компоненту малой интенсивности с максимальной энергией 1,0 Мэв. Группа позитронов, обладающих наибольшей энергией, как было показано, совпадала по времени с у-квантами следующих энергий 137, 294 и 434 кэв (интенсивности у-излучения этих энергий одинаковы). Отсюда следовало, что при испускании позитрона переходит в возбужденное 6- —состояние с энергией 868,7 кэв. Одиночные спектры у-излучения, полученные с помощью сцинтилляционного счетчика с кристаллом Nal в сочетании с многоканальным анализатором, позволили получить ценные сведения об интенсивности некоторых групп у-лучей, хотя и удалось разрешить лишь немногие индивидуальные переходы. Исследование у — у-совпадений с помощью двух сцинтилляционных счетчиков с кристаллами Nal и двумерного амплитудного анализатора с 32-64 каналами подтвердило многие особенности предположительной схемы уровней. Положение уровней было подтверждено также при исследованиях р — Р-совпадений на магнитном спектрометре с двумя линзами. Подробное изложение экспериментальных методов и рассуждений, в результате которых были установлены значения спинов и четности 23 уровней, не входит в задачу данного рассмотрения и может быть найдено в работе 137]. [c.435]

Исследование нервных клеток в световом микроскопе началось, как мы уже говорили, в тридцатых годах прошлого века. Оно разрасталось на протяжении XIX столетия по мере того, как совершенствовались системы линз и создавались все лучшие методы фиксации, приготовления и окраски тонких срезов ткани. Один из путей исследования привел к методике импрегнации по Гольджи и обнаружению сложной геометрии целых одиночных нейронов, как это описано в первой главе. Другой путь привел к анализу внутреннего строения тела клетки. К концу XIX века в клетке были открыты основные ее органеллы и структурные элементы. Однако размеры этих структур близки к пределу разрешения светового микроскопа, и ясно различить их стало возможно только тогда, когда в 50-х годах нашего века был усовершенствован электронный микроскоп. [c.78]

Одна из первых высокоэффективных конструкций источников пучков смеси метастабильных атомов гелия тепловых энергий была предложена в работе [148]. Источник состоит из пушки Пирса, дающей коаксиальный с пучком атомов пучок электронов, фокусирующийся при помощи одиночной линзы. Пучок электронов движется навстречу пучку атомов. Полученный пучок метастабильных атомов имеет интенсивность = 10 атом/ср-с. Эта величина может быть увеличена при помощи соленоида напряженностью поля на оси 0,01—0,02 Тл. Стабильность интенсивности пучка метастабилей составляет 2% при максимально достигаемой величине интенсивности 4 10 атом/ср-с. [c.174]

Рис. 34. Оптические фокусирующие системы а — с одиночной линзой 6 — с конденсором и линзой 0 — с одним зеркалом без излокш лучей г — система Гершеля с внецентренным параболоидом д — система Ньютона в — система Кассегрена

Он изображен в разрезе на рис. 9. Основной особенностью этого источника является то, что ионизация мо,пекулярного нучка в нем производится однородным электронным потоком большой площади в пространстве менаду двумя близко расположенными ])асходящимися в направлении движения пучка сетками. При этом удается при достаточно высоких электронных токах резко уменьшить разброс электронов по энергиям, вызванный объемным зарядом электронов. Более того, слабый потенциал, создаваемый объемным зарядом электронов, выталкивает все ионы из области ионизации. Для дальнейшей фокусировки пучка используется одиночная линза и дублет квадрупольиых линз. [c.61]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология