Скорость волн, фазовая

Рис. 111-1. Влияние тензора напряжений твердой фазы на скорость роста волны возмущения (а) и на фазовую скорость волны возмущения (6) для стеклянных шариков, псевдоожиженных водой 9.

Рис. 2. Зависимость фазовой Сд и групповой Срр скоростей волн Лэмба от произведения толщины к металла на частоту / ультразвуковых колебаний

Рис.1.5. Соотношение между объем-НОЙ С2, Групповой g и фазовой Срп скоростями волн в слое

V — фазовая скорость волны возмущения Ур — объем одной частицы [c.119]

В соответствии с моделью турбулентности Прандтля (см. стр. 21) коэффициент турбулентного обмена е и х1. Кольцевое перемешивание является результатом возникновения косых волн на поверхности пленки. Поэтому приближенно можно принять, что величина и пропорциональна фазовой скорости волн, или, согласно [15], г- С учетом этого второе слагаемое левой части уравнения (УП.25) можно преобразовать к виду [c.138]

Рис. 1.10. Дисперсионные кривые дли фазовых (а) и групповых (б) скоростей волн в пластинах

На рис. 1.7 показана система дисперсионных кривых для фазовой скорости волн в пластине из стали. Нулевыми индексами отмечены моды, которые при увеличении толщины пластины переходят в поверхностную волну. Эти волны существуют при любых [c.28]

Из формулы (112) видно, что Vf зависит от q, т. е. от длины волны. Таким образом, здесь имеется дисперсия. Из сравнения формул (112) и (ИЗ) следует, что при q = О, т. е. в предельном случае бесконечно длинных волн, фазовая и групповая скорости- имеют одинаковое предельное значение, равное [c.103]

Так как групповые скорости волн ао в разделенных дефектом слоях много меньше скорости продольной волны, дефект вызывает большее запаздывание переднего фронта принятого сигнала, чем в случае прохождения всего пути между преобразователями продольной волной. На рис. 2.97 показаны экспериментальные зависимости задержки переднего фронта принятого сигнала от ширины расслоения в виде полосы в листе из текстолита. Увеличение задержки меняет также фазу первой полуволны принятого импульса, что является следствием дисперсии скорости, когда фазовая скорость отличатся от групповой. [c.278]

Режим К. существенно влияет на характер распространения акустич. волн в парожидкостной смеси. При этом волновые возмущения сопровождаются испарением и конденсацией на границах раздела фаз. Скорость звука в таких системах определяется соотношением между частотой волны и характерными временами процессов, обусловливающих фазовые переходы. Если частота настолько низка, что наложенное возмущение Ар вызывает изменение плотности Др только за счет фазовых переходов, то скорость волны равиа термодинамически равновесной скорости звука а = [c.386]

В [428, докл. 1.21] С.Ю. Гуревичем и др. установлено, что в ферромагнетиках магнитный фазовый переход приводит к увеличению амплитуды и скорости волн Рэлея, если лазерное возбуждение происходит только за счет термоупругого эффекта, чтобы температура ферромагнетика не превышала точки Кюри. [c.79]

Зависимости фазовой Ср и групповой g скоростей волны <зо от параметра различны (см. рис. 2.96). При малых значениях уй групповая скорость меняется сильнее фазовой. Однако если фазовая скорость однозначно определяется значением Аг, то для групповой скорости имеется область неоднозначной зависимости. При работе с непрерывным излучением информативным параметром служит изменение фазы сигнала, происходящее вследствие изменения фазовой скорости. При этом упомянутая неоднозначность исключается. [c.278]

Влияние электромагнитного запаздывания на энергию молекулярного взаимодействия. Ввиду конечной скорости распространения электромагнитных волн при расстоянии между двумя атомами, сравнимом по порядку величины с лондоновской длиной волны, фазовый сдвиг флуктуирующих диполей отличается от 0° и дисперсионные силы уменьшаются быстрее, чем это следует из уравнения (32). Казимир и Польдер [61] вычислили, что для межатомных расстояний г Л дисперсионная энергия изменяется пропорционально 1/г , а не 1/г , причем поправочный коэффициент, который необходимо ввести в уравнение (32), является функцией межатомного расстояния [c.39]

Б.А. Конюхов и др. предлагают вести контроль накопленных усталостных повреждений по дисперсии скорости УЗ-волн. Разность между фазовой и групповой скоростями волн определяли по временному сдвигу между огибающей импульса и одним из экстремумов синусоидального заполнения импульса. Способ оказался на порядок более чувствительным к числу циклов нагружения по сравнению с измерением абсолютных скоростей. [c.787]

V - фазовая скорость волны [c.13]

Основные закономерности распространения нормальных волн в стержне диаметром d иллюстрирует рис. 3.4, на котором для рассматриваемых типов волн приведены дисперсионные кривые, характеризующие изменения фазовой скорости волн в зависимости от отношения й (X, = с,//- длина поперечной волны). Как видно из рисунка, для продольных (Л о, Л , S2,. ..) и изгибных С1, 2, ) волн всех порядков характерна значительная дисперсия волн. При этом волны нулевых порядков - продольная изгибная йо и крутильная о, могут распространяться при любых частотах и диаметрах стержней. На низких частотах, когда 1/ X, 1, нулевая продольная волна 5о представляет собой простейшую волну расширения-сжатия с синфазными продольными и небольшими поперечными смещениями частиц. Ее фазовая и групповая скорости в этом случае равны так называемой стержневой скорости звука [c.61]

Фазовая скорость волн Лява определяется соотношением [c.62]

Скорости продольных, поперечных и поверхностных волн не зависят от частоты. Скорости волн в пластинах и стержнях зависят от произведения толщины изделия к на частоту деленного на скорость поперечной волны с,. Это явление называют дисперсией скорости. На рис. 5 и 6 приведены дисперсионные кривые для их фазовых скоростей. Сплошные кривые для антисимметричных а) мод, а штриховые - симметричных (5). Примеры таких мод показаны на рис. 4. Нулевые моды переходят при увеличении толщины в поверхностную волну, остальные - в поперечную. [c.200]

Рис. 6. Расчетные кривые для фазовой скорости волн в стальном цилиндрическом стержне (/ рг -/кр5 - критические частоты)

В настоящее время единственной возможностью, позволяющей выявить основные параметры реального волнового течения стекающих пленок, является проведение экспериментального исследования профиля волновой поверхности, длины волны, фазовой скорости и других характеристик. [c.47]

Измерения фазовой скорости волн С, проведенные двумя независимыми способами (по данным киносъемки и на основе полученных значений длины и частоты волн с помощью известного соотношения С = Ь и), показывают, что безразмерная фазовая скорость к с увеличе- [c.49]

Фазовая скорость волн с, м/сек [c.50]

В работе П. Л. Капицы [12] теоретически изучен вопрос о свободном течении тонких слоев вязкой жидкости под влиянием постоянной объемной силы по вертикальной плоскости и наружной стенке вертикальной трубы получено приближенное решение уравнения течения, которое показало, что волновой режим (30 50 < Re < 1500) является более устойчивым, чем ламинарный получена форма профиля волны, фазовая скорость и амплитуда изучен вопрос о взаимодействии газового потока с жидким получено значение критической скорости, при которой происходит захлебывание . [c.52]

В спектроскопических методах результат взаимодействия света с молекулярными системами регистрируется как функция отклика. Она отражает либо изменение какого-нибудь параметра воздействующей световой волны (амплитуды, частоты и направления волны, фазовых характеристик, поляризации, скорости распространения и т. д.), либо появление нового качества (например, генерацию второй гармоники излучения). Зависимость функции отклика от интенсивности световой волны определяет деление на линейную (линейная зависимость) и нелинейную (нелинейная зависимость) спектроскопии. В этой книге излагаются методы как линейной лазерной спектроскопии (абсорбционная и флуоресцентная спектроскопия комбинационное рассеяние), так и некоторые методы нелинейной оптической спектроскопии (двухфотонное поглощение, нелинейное рассеяние). Отдельно будут изложены методы фемтосекундной спектроскопии. [c.114]

X — расстояние в направлении течения ср — коэффициент отклонения мгновенного значения толщины пленки от среднего значения Pi — длина волны 0 — фазовая скорость волн. [c.113]

НОГО элемента. Максимальная приведённая величина хе = 3,5%. Увеличение коэффициента обогащения было связано в равной степени и с повышением мощности разряда И/, и с уменьшением фазовой скорости волны Vp . Вместе с тем обе величины определяют перепад давления Др и, следовательно, отношение рь/ро (Ар — W/S Vph, где S — площадь сечения разрядной камеры). Это отношение достигало 150 при разряде в ксеноне и 40 при разряде в криптоне. Таким образом, была возможность измерить зависимость е от [c.342]

Геометрическое место точек среды, в которых в рассматриваемый момент времени фаза волны имеет одно и то же значение, называют волновой поверхностью или фронтом волны. Различным значениям фазы соответствует семейство волновых поверхностей. Если в среде распространяется кратковременное возмущение (импульс), то фронтом волны называют границу между возмущенной и невозмущенной областями среды. Волновые поверхности непрерывно перемещаются в среде и при этом деформируются. В однородной и изотропной среде скорость каждой точки волновой поверхности направлена по нормали к поверхности и численно равна скорости с, называемой фазовой скоростью волны 5. [c.51]

В среде, обладающей дисперсией (рассеянием), происходит искажение формы группы волн при ее распространении, обусловленное различием фазовых скоростей отдельных компонент группы. В этом случае скорость переноса энергии группой волн называют групповой скоростью. При отсутствии дисперсии групповая скорость совпадает с фазовой скоростью волны. [c.52]

Поэтому, например, для случая, когда функция / и) имеет вид, показанный на рис. 5.19, минимальная скорость Сщш фазовой волны равна [c.165]

Скорость фронта — триггерной волны прямого переключения— определяется значением Но если мы ищем решение в виде импульса, стационарного профиля, скорость фронта есть скорость всего импульса, следовательно, спад импульса — волна обратного переключения — должен перемещаться с уже заданной скоростью Со — = с Мы видим (см. рис. 5.22), что это однозначно определяет значение V = г , при котором происходит переключение на спаде. Если с (Ро) меньше предельной скорости триггерной волны при и V (см. рис. 5.22, а), то спад является триггерной волной, если же с (ио) больше этой предельной скорости, спад — фазовая волна и обратное переключение осуществляется при г === из точки В (см. рис. 5.21). [c.169]

Выделим в среде, в которой распространяется волна, небольшой объем Л /, настолько малый, что деформация и скорости движения во всех его точках можно было считать одинаюовыми. Пусть V - фазовая скорость волны ш - скорость движения частицы около положения равновесия, вызванное волновым движением ёУ - объем частицы, участвующей в дв1-1жении. [c.71]

Следовательно, при любом значении времени t поверхность равных фаз в рассматриваемой волне — плоскость, нормаль которой совпадает с вектором v — расстояние данной плоскости от начала декартовой системы координат. Очевидно, расстояние Z временем линейно растет скорость перемещения поверхности равных фаз в направлении пормали v к этой поверхности называется фаговой скоростью волны. Для плоской волны фазовая [c.24]

Действительно, при отсутствии дисперсии акустических волн фазовая скорость ш/ оказывается равной групповой скорости йЫйд [см. (114)] при этом обе они не зависят от д и, согласно (31), [c.114]

Излучали и принимали импульсы волн Лэмба контактными наклонными преобразователями, расположенными на расстоянии порядка 10 см навстречу друг другу. Диапазон частот - 0,4. .. 1,8 МГц. Частоты и угол наклона преобразователей выбирали так, чтобы в обшивке возбуждалась определенная мода волны Лэмба. Дефект соединения уменьшал переход энергии волны в заполнитель, что увеличивало амплитуду сигнала. Выбор оптимального угла наклона и частоты определяется толщиной и материалом обшивки, а для обшивок из ПКМ - еще и их упругой анизотропией, зависящей от расположения армирующих волокон. Дополнительным признаком дефекта является изменение фазовой и грутшовой скоростей волн Лэмба. [c.491]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология