КАРС когерентное антистоксово

Повышения интенсивности рассеянного света можно добиться с помощью достаточно интенсивных световых потоков или мощных лазеров. Качество регистрации рассеянных квантов можно повысить, имея совершенное оптическое и электронное оборудование. Применение лазеров стимулировало развитие этой, уже ставшей классической, области спектроскопии. Лазеры не только повысили чувствительность спектроскопии обычного (спонтанного) комбинационного рассеяния, но и стимулировали развитие новых методов, основанных на вынужденном, например на антистоксовом, комбинационном рассеянии, носящем название когерентного антистоксового рассеяния света (КАРС) или, в частности, резонансного комбинационного рассеяния (РКР). При возрастании интенсивности падающего лазерного излучения становится значительной интенсивность рассеянного стоксового излучения. В этих условиях происходит взаимодействие молекул одновременно с двумя электромагнитными волнами лазерной vл и стоксовой V т = Vл — v , связанных между собой через молекулярные колебания с VI,. Такая связь (энергетическая) между излучением накачки и стоксовой (или антистоксовой) волной может привести к интенсивному поляризованному излучению на комбинационных частотах, другими словами— к вынужденному комбинационному рассеянию. Причем в этих условиях оказывается заметной доля молекул, находящихся в возбужденном колебательном состоянии, и в результате на частотах Гл + VI, возникает интенсивное антистоксово излучение. [c.772]

Когерентное антистоксово рассеяние света (КАРС) связано с третьим членом в разложении (1), содержащим поляризуемость третьего порядка у. При одновременном облучении образца двумя лазерами с частотами [c.437]

В последнее время очень бурно развивалась техника, сочетающая вынужденное и спонтанное комбинационное рассеяние. Речь идет о когерентной антистоксовой римановской спектроскопии (КАРС). Схема уровней, иллюстрирующая КАРС, показана на рис. 5.5. Метод основан на том, что в поле достаточно интенсивных световых лучей с частотами v, и V2, удовлетворяющих условию П = vj - V2 (Q - частота молекулярных [c.125]

Когерентная антистоксова рамановская спектроскопия. Температуры и концентрации различных частиц могут быть измерены более точно с помощью КАРС-метода. Полученные спектры высокого разрешения можно сравнить со спектрами, рассчитанными теоретически, исходя из молекулярных свойств рассматриваемых частиц. Температура и концентрация в расчетах варьируются до достижения наилучшего совпадения с экспериментальными измерениями. [c.27]

Когерентная антистоксова рамановская спектроскопия (КАРС). Когерентная антистоксова рамановская спектроскопия тесно связана со спектроскопией комбинационного рассеяния. В этом методе помимо накачивающего лазерного излучения с частотой > накач излучается дополнительное стоксово излучение с частотой г сток (рис. 2.4). Взаимодействие лазерного излучения с молекулами генерирует излучение с частотой 4<АРС = 2г/ акач - 1 сток (рис. 2.4). [c.22]

На рис. 16.3 показаны результаты измерения температуры методами спектроскопии КАРС (когерентного антистоксова рамановского рассеяния) и спонтанного рамановского рассеяния в отходящем газе двигателя, описанного в предыдущем параграфе [Smith et al., 1984]. [c.270]

Помимо обычных одноквантовых переходов, в каждом из к-рых поглощается или испускается один квант энергии, возможны многофотонные процессы, представляющие собой либо последовательность неск. одноквантовых переходов, либо один К. п. системы между двумя квантовыми состояниями, но с излучением или поглощением неск. квантов одинаковой или разной энергии. Вероятность многоквантовых переходов быстро уменьшается с понижением интенсивности взаимодействующего с в-вом электромагн. излучения, поэтому их исследование стало возможным лишь благодаря применению лазеров. Простейший двухквантовый процесс-комбинац. рассеяние света, при к-ром частица (атом, молекула) одновременно поглощает квант энергии и испускает квант меньшей или большей энергии. При последоват. поглощении молекулой двух квантов света возможны в ряде случаев фотохим. р-ции (см. Двухквантовые реакции). Четырехквантовый переход является, напр., основой метода когерентного антистоксова рассеяния света (КАРС) (см. Комбинационного рассеяния спектроскопия). С помощью этого метода удается изучать такие состояния, переходы в к-рые запрещены при одноквантовых переходах. [c.368]

Примерами нелинейного рассеяния являются гиперкомби-национное рассеяние, вынужденное комбинационное рассеяние, когерентное антистоксово рамановское рассеяние (КАРС). Гиперкомбинационное рассеяние света заключается в том, что в отличие от линейного рассеяния (см. разд. 5.2.5) в неупругом столкновении с частицей А( ) участвуют два фотона с частотой VI. В результате образуется молекула в другом энергетическом состоянии и один фотон, имеющий энергию hvj. А(Е )+2 Av, [c.125]

Значительно более разнообразны методы второй группы, использующие эхо-сигнал на смещенной длине волны спонтанное комбинационное рассеяние (СКР), рамановская спектроскопия комбинационного рассеяния (РСКР), когерентная антистоксова рамановская спектроскопия (КАРС), оптоакустические методы лазерной спектроскопии. Среди прочих методов лазерная флуориметрия выделяется простотой реализации, высокой чувствительностью, однако обладает слабой селективностью. Улучшение селективности потребовало создания ряда модификаций флуориметрии методов синхронной флуориметрии, метода ТЬ8-диаграмм, метода на основе эффекта Шпольского и др., а также интенсивного развития численных методов обработки спектров флуоресценции многокомпонентных органических смесей. Еще одним решением проблемы многокомпонентного флуоресцентного анализа является использование кинетической спектроскопии. [c.165]

С эффектами третьего члена ряда (XII.3), т. е. а ), связано появление так называемой когерентной антистоксовой раман-спектро-скопии (КАРС) . Суть метода заключается в следующем. Если образец облучается одновременно двумя лазерами с частотами VI л V2 и выполняется некоторое условие согласованности фаз, для его лучи лазеров должны пересекаться в образце под определенным углом 0, то в результате взаимодействия пучков между собой и со средой может генерироваться направленное когерентное лазероподобное излучение с частотой = Интенсивность слабого излучения, генерируемого таким образом в любой среде, зависит от угла 0 и максимальна при точном фазовом синхронизме (полной согласованности фаз). [c.288]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология