Интенсивности шума критические

Исходя из величины мощности, потребляемой вентилятором, и интенсивности шума, желательно ограничить перепад давлений в радиаторе 00 кПм -. При большой скорости двил<ения обеспечивается существенный дополнительный динамический напор, который отсутствует при движении в гору с малыми скоростями и с выделением большой мощности. Этот случай соответствует критическим условиям. [c.217]

Подставляя сюда в качестве 9 критическую интенсивность шума [c.217]

Как уже упоминалось в разд. 6.3, параметр порядка для индуцированных. шумом переходов соответствует экстремумам стационарной плотности вероятности, т. е. значениям, которыми помечены макроскопические фазы системы. Если говорить точно, то в генетической модели мы выбираем за параметр порядка т= хп — х. Такой выбор сопряжен лишь со сдвигом начала координат на 1/2. Роль температуры Т в данном случае играет интенсивность шума а . Аналогом приложенного внешнего поля Н служит параметр, описывающий среднее состояние среды. В генетической модели это коэффициент отбора X. Для того чтобы вычислить критический показатель Р, мы должны найти зависимость ш от в окрестности а = А. Из соотношения (6.62) получаем [c.180]

Рис. 7.24. Значения критических интенсивностей шума для переходов от

Рис. 8.4. Сдвиг критических точек, соответствующих возникновению доменов Вильямса Ус и переходу к турбулентности как функция интенсивности шума напряжения, [8.25].

До сих пор рассматривалась релаксация параметра порядка вне критической области температур, когда высота потенциального барьера значительно больше интенсивности шума. Рассмотрим теперь релаксацию при Т=Тс. Представим уравнение (4.7) в безразмерных переменных [c.162]

Проанализировав предельный случай шума чрезвычайно малой интенсивности а , перейдем теперь к исследованию стационарного поведения макроскопических систем при шуме произвольной интенсивности. В частности, нас будут интересовать явления перехода под действием внешнего шума. В этой связи возникают по крайней мере два вопроса что следует понимать под переходом в макроскопической системе, взаимодействующей со случайной средой, и каким образом можно детектировать такой переход Явление неравновесных фазовых переходов в системе с детерминированными внешними связями ныне хорошо известно и было рассмотрено в гл. 1. Поведение нелинейной системы как функции внешнего параметра лучше всего описывать с помощью соответствующей бифуркационной диаграммы. В определенном диапазоне значений внешних параметров стационарные состояния претерпевают только количественные изменения (или остаются инвариантными). Но при некоторых критических значениях внешних параметров происходят качественные изменения в виде неравновесного фазового перехода второго и первого рода (см. гл. 1). Если внешние связи флуктуируют, то [c.160]

Переход от стационарного состояния к автоколебательному режиму, индуцированный внешним шумом, изучался в работе [27]. В этой работе была рассмотрена модель Лоренца (см. (4.5.1)) при значениях параметров, когда она еще не обладает собственным хаотическим поведением, а имеет два устойчивых стационарных состояния l ж Сявляющиеся устойчивыми узлами-фокусами, так что малые отклонения от них затухают с осцилляциями. Чтобы учесть тепловые флюктуации, в правые части уравнения (4.5.1) вводились дельта-коррелированные случайные функции (шумы), и получающаяся система исследовалась на ЭВ1И. Было обнаружено, что при малых интенсивностях шумов стационарное распределение вероятности имеет максимумы в точках и g, где были расположены устойчивые стационарные состояния детерминистической модели. Если, однако, увеличивать интенсивности шумов, то при превышении некоторого критического значения происходит качественная перестройка функции распределения. В точках i и С2 стационарное распределение вероятности достигает теперь уже минимума, и они окружены кольцевыми максимумами вероятности. Рассмотрение траекторий движения системы под воздействием внешнего шума Показало, что она совершает возмущенные периодические колебания, проводя почти все время в области кольцевых максимумов вероят- [c.209]

Влияние интенсивности внешнего шума на динамическое поведение модифицированной модели Ферхюльста (т = 3) также было исследовано с помощью корреляционной функции стационарного состояния [6.31]. Для временной зависимости моментов с помощью метода вложения [6.32—34] были получены точные аналитические выражения. Оказалось, что повышение уровня шума приводит к снижению скорости затухания, но ни в корреляционной функции, ни в моментах в точке индуцированного шумом перехода критического замедления не наблюдалось. Подводя итог, можно сказать, что анализ спектра (включая расходящиеся моды) ограниченных моментов или корреляционной функции не дает никаких указаний относительно индуцированного шумом критического замедления, хотя зависимость динамического поведения от уровня шума, несомненно, имеется. [c.205]

Измерения термических и электрических шумов показали, что в сажена-полненных полимерах максимумы интенсивности шума лежат несколько выше температур стеклования и плавления. Добавление небольших количеств сажи в образцы полистирола и полиэтилена высокой плотности придает им проводимость. Вблизи максимума, связанного с температурой стеклования, наблюдается си.гьная временная зависимость уровня шумов. Возможно, что существование максимумов связано с происходящими при критической температуре изменениями структуры сетки, которую образуют частицы сажи. Для водных растворов полиэтиленоксида, гид-роксиэтилцеллюлозы, карбоксиметилцеллюлозы, поливинилпирролидона и поливинилового спирта наблюдается увеличение токовых шумов по мере роста скорости сдвига при куэттовском течении. Обнаружено, что существует простое соответствие между показателем п в уравнении Оствальда — Де Вале (характеризующем степень псевдопластичности раствора) и величиной а, входящей в выражение 7// , которое описывает частотный спектр шумов. [c.8]

В данной главе асимптотический по времени подход был применен к исследованию фазовых переходов, как процессов развивающихся во времени. Анализ показал, что важными характеристиками неравновесного фазового перехода являются два времени релаксации ц] и Да Для Т<Тс существует потенциальный барьер и ц] характеризует время перехода через барьер при воздействии на систему шума. В модели Ландау, не принимающей во внимание флуктуации, время цГ отсутствует. Это время характеризует также длительность жизни отличного от нуля среднего значения параметра порядка (например, намагниченности или поляризации образца). Для потенциальных барьеров, значительно превышающих интенсивность шума или температуру, Ц1 экспоненциально мало. Время Цз > совпадающее со временем релаксации в теории Ландау, характеризует моменты, начиная с которых формируется метастабильная стадия релаксации параметра порядка. Эти времена определяются первыми двумя СЗ уравнения Фоккера-Планка и 1 12. Рассматривая развивающийся во времени фазовый переход, его удается объяснить в рамках обычных среднестатистических величин без привлечения понятий квазисредних и наивероятнейших значений параметра порядка даже в отсутствие внешнего поля. Симметрия задачи нарушается за счет начальных условий (флуктуаций), играющих важную роль при переходе через критическую область температур. В рамках асимптотического по времени подхода объясняется эффект насыщения и найдена обобщенная восприимчивость системы на малое внешнее поле. Формула для восприимчивости содержит два члена. Первый из них совпадает с результатом теории Ландау. Второй член учитывает вклад флуктуаций в восприимчивость и при определенных условиях может существенно превышать результат Ландау. Восприимчивость бистабильной системы с увеличением интенсивности шума резко возрастает до максимальной величины и затем плавно спадает (эффект аномальной восприимчивости реализуется на метастабильной стадии релаксации). При Т=Тс времена релаксации конечны ( 1 12) и определяют время установления равновесного распределения параметра порядка. При изменении температуры отрыв ц от 12 происходит в узкой области вблизи Тс. Именно в этой области происходит формирование метастабильной функции распределения, параметрически зависящей от температуры. [c.209]

Интервал и интенсивность выноса песка можно определить, исследуя скважины с номопдью шумомера [29, 41]. Интенсивность шума и частота звуковых колебаний зависят от объемного содержания твердой фазы в потоке газа, поступающего в скважину через перфорационные каналы. Исследования скважин с по1уЮЩью шумомера проводятся для определения 1) критического дебита, выше которого песок начинает выноситься из скважины 2) расположения интервалов на забое скважины, из которых выносится песок 3) изменения дебитов по интервалам перфорации. [c.332]

Для получения максимума чувствительности рефрактометрического детектора необ.ходимо работать при углах измерения, несколько меньших критического угла призмы. Величина шумов и влияние температуры сводятся к минимуму за счет исиользо-вания дифференциального принципа измерения показателя преломления, прн котором показатель преломления (светонропуска-ния) эталонного потока (растворителя) сопоставляется со све-топропусканием потока, состоящего из растворителя и анализируемого вещества. Температура и подвижная фаза для обоих потоков идентичны. Оптическая деюстировка и случайные колебания интенсивности световых потоков из-за нестабильности источника света исключаются в результате пспользования для освещения кювет одного и того же источника света. Световые пучки, [c.340]

Для наблюдения спектров КР первого порядка кристаллов при комнатной температуре монохроматор должен иметь разрешение 1 СМ , особенно если необходима регистрация истинного контура полос. Для регистрации спектров КР, обусловленных двухфононными процессами, обычно следует использовать большую ширину щели, порядка 5 см , однако в таких случаях теряется такая важная экспериментальная информация, как локализация критических точек функции плотности колебательных состояний. Выбор телесного угла, в котором собирается рассеянное излучение, вызывает определенную дискуссию. Максимальное отношение сигнал/шум достигается, если рассеянное излучение собирается под очень большим углом. С другой стороны, для измерения компонент тензора поляризуемости с высокой точностью рассеянное излучение необходимо собирать в небольшом телесном угле, не более 10°. На практике следует учитывать оба фактора если для достижения высокого отношения сигнал/щум используется сбор рассеянного излучения под большим углом, то при необходимости поляризационных измерений следует для повышения точности применять диафрагму. При количественных измерениях интенсивности линий КР следует вводить ряд инструментальных поправок, которые включают изменение чувствительности детектора с длиной волны поляризацию излучения внутри монохроматора и изменение дисперсии монохроматора, если геометрическая ширина щели сохраняется постоянной. Требуется также тщательный контроль постоянства выходной мощности лазера в течение времени записи спектра. Часто бывает желательно сравнить интенсивность линии КР со вторичным стандартом. Для этих целей пригодны небольшие (несколько см ) кристаллы кальцита (исландского шпата) или а-кварца, поскольку они легкодоступны, имеют хорошее оптическое качество и дают линии спектра КР в наиболее часто исследуемом диапазоне. Для сопоставления могут использоваться и другие вторичные стандарты в жидкой фазе, такие, как четыреххлористый углерод и бензол. Эти вещества являются [c.437]

Были проведены эксперименты двух основных типов в соот-ветствии с тем, находилась ли система ниже или выше детер> министической критической точки, соответствующей появлению бистабильности. В первой серии экспериментов исследовалось бистабильное поведение в зависимости от интенсивности света. Основные результаты представлены на рис. 7.9. Сплошные линии описывают поведение системы, когда генератор шума вы [c.227]