Тейта уравнение

Для вычисления молярного объема V при высоких давлениях (300—2000 МПа) рекомендуют эмпирическое уравнение Тейта V = - Уо 1 — С 1п [(В + Р)) В + Ро)]Ь в котором Уо — исходный объем при давлении Ро и температуре Т В я С — постоянные. [c.18]

Объемное поведение смесей описано уравнением состояния Тейта [c.50]

Томсон [686], используя уравнения Тейта, соотнес плотности сжатых жидкостей и плотности насыщенных жидкостей при помощи следующего выражения [c.83]

Уравнение Тейта. Обработка многочисленных экспериментальных данных по исследованию сжимаемости полимерных жидкостей показывает, что наилучшим образом эти результаты описываются эмпирическим уравнением Тейта [1] [c.149]

Применение уравнения Тейта к данным по сжимаемости расплавов аморфных полимеров также дает хорошие результаты [5] (среднеквадратичное отклонение составляет не более 2—4%). [c.150]

Таким образом, применение обобщенного уравнения Тейта позволяет довольно точно описывать сжимаемость и температур-ное расширение аморфных пластиков в расплавленном и стекло-- образном состояниях. Однако в ряде случаев его использование затрудняется из-за слишком громоздких вычислений. [c.152]

Влияние изменения давления набухания учитывалось ими с помощью уравнения Тейта, описывающего зависимость коэффициентов активности от давления [8]. [c.182]

В ряде работ предлагается в качестве уравнения состояния полимерных материалов использовать уравнение Тейта , которое впервые было предложено для морской воды [c.31]

Уравнение Тейта можно получить и из следующих соображений. Будем считать, что модуль объемного сжатия является функцией давления и температуры [c.34]

Эта величина в достаточно широком диапазоне температур (в пределах одного физического состояния) действительно не зависит от температуры и давления, так как произведение (ауК) приблизительно постоянно. Константа В в уравнении Тейта равна [c.42]

В области расплава (при Т >> Т уравнение состояния полистирола выражается следующей эмпирической формулой, называемой уравнением Тейта [c.166]

В области стеклообразного состояния (при Т << Tg) соотношение между V, Р, Т также описывается уравнением Тейта при сохранении универсального значения С = 0,0894, но функция В (Т) здесь оказывается иной [25] [c.167]

Приравнивая уравнения (П. 33а) и (П. 336) и полагая, что производная (ди/дР)д описывается уравнением Тейта [91] [c.74]

Тейлора-Мак-Киллопа реакция 1/160 Тейта уравнение 1/1215, 1217 Тейхоевые кислоты 4/1010, 1011 [c.718]

Внутренний пленочный коэффициент теплопередачи можно определить, пользуясь одним из эмпирических уравнений. Метод расчета, предложенный Зидером и Тейтом [16], дает вполне точные результаты, является достаточно общим и его можно применять для разных жидкостей и условий процесса. [c.57]

Для большей универсальности Симка и Халвнк [2] применили к уравнению Тейта принцип соответственных состояний, пронормировав все параметры уравнения и представив его в безразмерной форме. [c.150]

При выводе (1.30) и (1.31) физические свойства жидкостей принимались постоянными. При больших температурных напорах между стенкой и жидкостью это допущение может приводить к серьезным ошибкам, так как [х и р могут сильно изменяться в зависимости от температуры. Зидер и Тейт [13] предложили поправочный коэффициент ц/м-ш, учитывающий изменение вязкости, где р, — вязкость жидкости при среднемассовой температуре, или средней температуре жидкости (между температурами на входе и выходе из канала), а Хгс — вязкость жидкости при температуре стенки трубы. Коэффициент теплоотдачи может быть получен из уравнений, содержащих число Нуссельта или в соответствии с рекомендациями Колберна [14] из уравнений, содержащих число Стантона [c.31]

Ниже приводятся уравнения обоих типов, обобщающие опытные данные Зидера и Тейта для ламинарного и турбулентного режимов течения жидкостей в трубах. Уравнения имеют достаточно высокую точность для труб внутренним диаметром примерно до 80 мм при температурных напорах между стенкой и жидкостью до 60°С. [c.32]

Нагрев или охлаждение потоков, движущихся внутри или снаружи трубы (продольное течение). Ламинарное течение (Re<2100) . В ламинарной области потоки жидкости и тепла являются величинами до некоторой степени неопределенными. Специалисты полагают, что практически приемлемым выражением, позволяющим рассчитать теплоотдачу в этом режиме течения, является корреляция Зидера и Тейта Для часто встречающихся на практике диаметров труб (не превышающих 75 мм) и разностей температур (менее 55° С) можно записать по типу уравнений Кольборна [c.203]

Уравнение (10) отличается от известной формулы Левека с поправкой Пигфорда большим численным коэффициентом (1,86 против 1,615) и введением в нее поправки Зидера и Тейта, вычислен- ной по пластической вязкости. Отметим, что численный коэффициент в уравнении (10) совпадает с численным коэффициентом формулы Зидера и Тейта 138]. [c.85]

Значительные расхождения эксперимента с теоретическим расчетом, основанном на решении задачи теплообмена с постоянными свойствами, обнаружены при обработке опытных данных по охланодению пластичных смазок, кривые течения которых аппроксимируются уравнением (4) [4]. При разности температур стенки и жидкости 60—75° С средние коэффициенты теплоотдачи были почти вдвое ниже расчетных. Введение в расчетные формулы отношения аналога ньютоновской вязкости, полученного из обобщенного критерия Рейнольдса для реологической модели по уравнению (4), при температуре стенки и жидкости значительно улучшило согласие опытных данных с теорией. Показатель степени был почти вдвое выше, чем в поправке Зидера и Тейта, кроме того, он зависел от реологических свойств смазок. Эти особенности можно объяснить диссипацией энергии движения. В этих условиях влияние неизотермичности потока на теплообмен проявляется в значительно более сложной форме, чем при течении маловязких жидкостей, когда выделение теплоты трения ничтожно. [c.86]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология