Инверсное комбинационное рассеяние

Поскольку спектроскопия комбинационного рассеяния подробно рассмотрена в ряде книг и обзоров [2—8], мы обсудим только некоторые последние достижения, представляющие интерес для применения в аналитической химии [266]. Приводимые ниже примеры иллюстрируют различные методы спонтанного комбинационного рассеяния с использованием лазеров с фиксированной и перестраиваемой частотой, когерентное антистоксово комбинационное рассеяние и инверсное комбинационное рассеяние внутри резонатора лазера. [c.309]

Если исследуемый образец установлен внутри резонатора широкополосного лазера иа красителях и одновременно возбуждается другим монохроматическим лазером, изменение населенности основного состояния, обусловленное комбинационными переходами, можно измерить с высокой чувствительностью путем регистрации изменений интенсивности излучения лазера на красителях (см. разд. 5.2.1.1). С помощью метода инверсного комбинационного рассеяния за 30 не можно получать почти полные спектры комбинационного рассеяния образцов с концентрациями ниже 10 моль [275]. [c.311]

ИНВЕРСНОЕ КОМБИНАЦИОННОЕ РАССЕЯНИЕ [c.160]

Рис. У-2. Сравнение инверсного (а) и спонтанного (б) стоксова комбинационного рассеяния.

В основе математического описания процессов релеевского и комбинационного рассеяния лежит выражение для тензора рассеяния. Соответствующие формулы для тензора рассеяния были получены Крамерсом и Гейзенбергом еще до создания общей квантовой механики. Однако существует также способ вывода этих формул, в котором для описания положения электронов в атомах и молекулах и для вычисления энергии атомов и молекул используется аппарат квантовой механики, а для описания возмущения системы электромагнитным полем — классические выражения. Этот метод в отличие от другого метода, в котором поле излучения описывается квантовомеханически и рассеивающая частица вместе с полем рассматривается как единая система, называется принципом соответствия. В этом методе плотность поля излучения падающего и рассеянного света в теории не фигурирует. Эйнштейн показал, что поглощение и излучение света может быть как спонтанным, так и индуцированным (или стимулированным) и интенсивности процессов поглощения и излучения зависят от плотности поля излучения. Следовательно, для объяснения процессов стимулированного и инверсного комбинационного рассеяния принцип соответствия дает немного, хотя позволяет вычислять индуцированный дипольный момент перехода между двумя квантовыми состояниями рассеивающей частицы, а это в свою очередь дает информацию о пространственном распределении рассеянного света. [c.9]

Однако, если молекула одновременно облучается двумя мощными световыми пучками с частотами Уо и vo + Vft соответственно, имеет место процесс инверсного рассеяния. Под влиянием полей излучения с плотностью р(уо-Ь Vfe ) и р(уо) молекулы, находящиеся в состоянии к, обязаны одновременно поглощать излучение на частоте гоVft и излучать на частоте Уо- Таким образом, когда исследуется спектральная область V = Уо + Vй , в процессе рассеяния на этой частоте должно наблюдаться поглощение. Процессы, происходящие прй инверсном комбинационном рассеянии, которое впервые наблюдали Стойчев и Джонс в 1964 г., представлены на рис. -2. [c.163]

Комбантрин 4/225, 226, 1158 Комбинационное рассеяние в адсорбционном слое 2/3 вынужденное 2/866, 867 гигантское 2/867 гипер-эффект 2/866 инверсное 2/867 [c.628]

Книга известного химика-спектроскописта И. А. Конингстайна посвящена теории комбинационного рассеяния (КР) света. Помимо традиционных вопросов теории КР) в монографию включены разделы теории, развитые в последив годы электронное КР< эффект инверсного КР, гипер-КР и др. [c.4]

Кроме того, новый источник обладает некоторыми свойствами, которые позволяют более подробно исследовать взаимодействие света с веществом. Так, с появлением лазера были получены не только лучшие отношения сигнала к шуму для линий в обычном КР, но и были возбуждены и наблюдались спектры вынужденного, инверсного и гиперкомбинационного рассеяния. Указанные три процесса определенным образом связаны с типом лазеров, использующихся в экспериментах. Их можно разделить на две категории лазеры, работающие в режиме гигантского импульса, и непрерывные лазеры. Лазер, работающий в режиме гигантского импульса, излучает энергию 1 Дж за время 10 с (при пиковой мощности порядка 100 МВт), в то время как мощность в одной линии аргонового лазера непрерывного действия составляет 1 Вт. Улучшение спектров обычного комбинационного рассеяния было достигнуто в основном при помощи непрерывных лазеров, а эффекты вынужденного, инверсного и гиперкомбинационного рассеяния были получены при помощи лазеров, работающих в режиме гигантского импульса. Объяснение этому можно искать в величинах напряженностей электрических полей, связанных с такими необычными источниками света. Типичными являются значения порядка 10 В-СМ эти величины сравнимы с полем напряженностью 10 —10 ° В-СМ , которое связывает внешние электроны в атомах, молекулах или ионах. Интенсивное электрическое поле сфокусированного пучка при таком гигантском импульсе может даже вызвать ионизацию воздуха. [c.151]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология