Нутация

Точка весеннего равноденствия не является неподвижной точкой эклиптики, а благодаря возмущающим влияниям Луны и планет (явления прецессии и нутации) непрерывно перемещается. Поэтому вводится понятие средней точки весеннего равноденствия данной эпохи, ее положение относительно звезд определяется по правилам практической астрономии. [c.569]

Эффективный угол нутации за время действия импульса дли- [c.155]

Расчет параметров динамического равновесия может быть проведен по аналогии с предыдущим разделом. С учетом нерезонансных эффектов нутация, индуцированная РЧ-импульсом, описывается выражениями (4.2.26), а эволюция намагниченности в течение времени между импульсами записывается в виде [c.161]

Можно измерить время релаксации Т с помощью простой последовательности эквидистантных /3-импульсов, изучая насыщение как функцию либо интервала между импульсами (так называемый метод последовательного насыщения [4.204]), либо угла (метод переменного угла нутации [4.205 — 4.207]). Эти методы дают надежные результаты только в тех случаях, когда поперечная интерференция полностью подавлена за счет диффузии спинов в градиентных (импульсных) полях. [c.253]

В гетероядерных системах с распространенными ядрами 7=1/2 и редкими ядрами S 1 для переноса когерентности от одноквантовых переходов спинов 7 в (гомоядерную) многоквантовую когерентность спинов S можно использовать кросс-поляризацию (разд. 4.5.1). Этот метод лучше всего подходит для ядер с малой чувствительностью, таких, как " N [8.101, 8.102]. Для расчета эффективной РЧ-часто-ты нутаций условие Хартманна — Хана должно быть видоизменено следующим образом [c.577]

Полное и доведенное до конца строгое решение задачи можно найти в работе [10]. Тщательно разработанное решение для случая малых нутаций, получаемое в элементарных функциях, дано в работе [13]. В сокращенном и более общем виде вопрос излагается во всех курсах теоретической механики, из которых следует отметить работу [19]. [c.79]

Пусть вращение тела происходит вокруг линии узлов. Так как последняя при этом остается неподвижной, а плоскость (I, т)) вращается вокруг нее, угол 6 будет изменяться, углы же ф и ср сохранят свои значения. Такое вращение называется нутацией, а угол 0 — углом нутации. Движение тела аналогично движению плоского маятника его ось качается вокруг точки О. Ось ОМ называют также осью нутации. [c.80]

Наконец, если тело вращается вокруг собственной оси ОС, вокруг этой же оси вращается, не выходя из своей плоскости, и перпендикулярная к ней плоскость ( , -ц). Ось нутации при этом ие перемещается, углы 8 и (р не изменяются, но вследствие вращения оси изменяется, очевидно, угол ср. Движение называют собственным вращением или ротацией, угол ср — углом собственного вращении или углом ротации, ось С — осью собственного вращения или осью ротации. [c.80]

Таким образом, скорость вращения со тела вокруг мгновенной оси вращения, проходящей через точку О, может быть представлена в виде суммы скоростей прецессии, нутации и ротации. Представляет интерес найти составляющие скорости (О на подвижные оси I, т) и С. Для этого достаточно найти проекции скоростей <[),, 9 и ср на эти оси и просуммировать их. Нанесем скорости ф, 9 и ср на соответствующие им оси вращения, как векторы (фиг. 48). [c.80]

Задача сводится к решению системы дифференциальных уравнений (108) — (ИЗ), в частности, к определению скоростей вращения tj , 0 и <р и координат ф, 9 и ср. Приведем некоторые свойства движения, имеющие место при малых значениях углов нутации по Б. Н. Окуневу [13]. [c.82]

Угол нутации и угол прецессии определяются следующими соотношениями [c.82]

Во всех последних случаях конец оси колеблется между двумя параллельными кругами, соответствующими двум крайним углам нутации 0 и 0] (фиг. 49, е). [c.83]

Пусть в начальный момент (t --- 0) угол нутации равен нулю, но скорость нутации 00 =7 О (например, тело получило импульс). Тогда [c.83]

Период нутации равен [c.85]

Скорости нутации и прецессии равны [c.86]

Мы видели, что в методе нестационарных нутаций влияние неоднородности величины Но можно преодолеть, если использовать достаточно сильное поле Н1 однако, чем [c.134]

Относительно физического состояния земного ядра, или барисферы, в настоящее время считается доказанным, что оно состоит из тяжелых металлов, которые там находятся не в расплавленно-жидком, а в твердом состоянии. По крайней мере, оно ведет себя как твердое тело, о чем свидетельствуют явления прецессий и нутаций и распространение в нем упругих колебаний, возникающих нри землетрясениях. Входят ли в состав этого ядра карбиды, вопрос нерешенный. Нет ни одного факта, конкретно подтверждающего подобное предположение, как нет и фактов, позволяющих делать прямо противоположное заключение. Обособленные очаги внутри затвердевшей земной коры, содержащие жидкие расплавленные массы, существуют вне всякого сомнения об этом свидетельствуют извержения подобных масс, наблюдающиеся в настоящее время в лшогочис ленных вулканах и бывшие и в прежние геологические эпохи об этом свидетельствуют и часто наблюдающиеся интрузии массивно-кристаллических пород в виде лакколитов, батолитов, жил и т. п. Но состав интрузивных и изверженных масс ничего общего с составом биосферы иди земного ядра не имеет. Интрузивные породы представлены главным образом гранитами, сиенитами, диоритами, габбро, перидотитами, иироксенитами, т. е. породами легкими — удельного веса около 2,5 (средний удельный вес земной коры), а изверженные, или эффузивные, породы представлены порфиритами, даци-тами, базальтами, андезитами, т. е. тоже легкими породами приблизительно такого же удельного веса. Металлические соединения в виде руд различных металлов играют в составе их подчиненную роль. Карбидов металлов среди них до сего времени не найдено. Распространены все эти породы в местах интенсивной вулканической деятельности настоящего или прошлого времени, [c.305]

Центр масс молекулы совмещен с началом координат а системе хуг (точка О). Плоскость ху (заштрихованная) параллельна плоскости адсорбента. Оси X, У. Z — главные центральные оси молекулы. Плоскость XY пересекает плоскость ху по прямой MON. Угол 0 (угол нутации) определяет поворот вокруг линии пересечения MOt (О В к). Угол ф (угол прецессии) соответсгвует повороту вокруг оси Oz он лежит между осью O.v и линией MON в плоскости ху (0 i/<2n). Угол -ф (угол чистого вращения) описывает поворот вокруг оси 0Z он лежит между осью ОХ и линией MON в плоскости XY [c.162]

Только результирующий момент J фиксирован в пространстве. Нутация оси модели отиосительцо J изображена эллипсом, проведенным сплошной линией прецессии [c.48]

Как и на рнс. 20, только результирующий момент J фиксирован в пространстве. Скорость прецессии Л и относительно >/ сплошной эллипс) значительно меньше, чем нутация оси модсутн относительно (пунктирный эллипс). [c.48]

Рис. 5.Г.2. Углы Эйлера, определяющие положение подвижной системы координат Одгуг относительно неподвижной (лабораторной) системы 0АТ2. ф -угол прецессии, в - угол нутации и - угол собственного вращения.

Во вращающейся системе координат вектор намагниченности М, который можно отнести к линии Vpg, медленно вращается в плоскости y, z вокруг S] (см. рис. VII. 2,6). Это вращение накладывается на быструю прецессию вокруг оси г в лабораторной системе координат в виде нутации. Осцилляцию Торри называют поэтому также переходными нутациями. Их максимум и минимум соответствует прохождению М через положительное или отрицательное направление оси у. В первоначальном эксперименте они индуцировались радиочастотным импульсом, включаемым на короткое время вдоль поля B (ср. гл. VII). [c.326]

Рис. 4.2.2. Наклонное эффективное поле во вращающейся системе координат. Остаточная г-компонента магнитного поля ДВо = Во + и, (./7 и соответствующий вектор угловой скорости свободной прецессии (1 = -7ДВ0 = т - <. (. показаны для случая, когда несущая частота выше резонансной (lur.f l > 1а о1) для 7 > 0. Направление вектора эффективного магнитного поля соответствует РЧ-полю В1, приложенному вдоль отрицательного направления оси у. Вектор вращения 101 = - 7В1 направлен вдоль положительной оси у (для у > 0). В случае точного резонанса (Лйо = 0) нутация иамагинченности происходит в плоскости хг (против часовой стрелки, если смотреть со стороны оси +у г -> х -г -> -х). В отсутствие РЧ-поля свободная прецессия во вращающейся системе координат происходит вокруг оси г против часовой стрелки, если смотреть со стороны оси +г (х-> у -х > -у).

Это соотношение гарантирует, что частоты нутации ищ и ui5 спинов обоих типов в соответствующих вращающихся системах координат одинаковы. Это приводит к максимальному взаимодействию и, следовательно, к максимуму скорости обмена l/7/s. Подробное рассмотрение зависимости скорости обмена, определяемой дипольными взаимодействиями II и IS, можно найти в работах [4.182, 4.183]. [c.231]

Однако при постоянной массе уветичение J , которому соответствует умсяьшсние J,o, вызываег уменьшение нутации. Наоборот, увеличение влечет за собой увеличение нутации. Поэтому целесообразнее роторы, у которых высота относительно невелика по сравнению с диаметром. [c.87]

Это означает, что, продолжая нрецессировать около оси 2, каждый изохромат будет изменять свое положение в пространстве, совершая нутацию вокруг направления поля Нц. Во вращающейся системе координат это движение представляет собой прецессию около оси х с угловой скоростью (04 = [c.100]

Гг время нарастания или спада сигнала Ti во вращающейся системе координат Тг во вращающейся системе координат Т1 Гг в отсутствие скалярной релаксации Т время спада нутации /р ширина, или длительность, импульса ср промежуток времени между 180°-ными импульсами в эксперименте Карра — Перселла компоненты тензора Т гу(0. лабораторной и молекулярной системе [c.14]

Метод нестационарных нутаций, или нутационный резонанс, был предложен Торри [3] примерно тогда же, когда Хан предложил метод спинового эхо [2]. В методе нестационарных нутаций одновременно используются идеи непрерывного ВЧ-облучения, характерного для обычного стационарного ЯМР, и уже рассмотренной импульсной методики. В нем применяют внезапное включение сильного ВЧ-поля Н1 и исследуют вызванное этим изменение намагниченности пр и включенном Н1. Время нарастания ВЧ-поля т. е. время, за которое поле от нуля возрастает до конечного значения Ни обычно задают достаточно малым, так что [c.131]

Немодифицированный метод нестационарных нутаций применялся главным образом для изучения двойного резонанса. Ферретти и Фримен [61] показали, что, наблюдая переходные осцилляции на некоторых линиях сложного спектра и облучая другую линию, возможно обнаружить связанные переходы между энергетическими уровнями системы почти так же, как в известной тиклинг -методи-ке . Метод нестационарных нутаций использовался также аналогично методу ШООК (двойной межъядерный резонанс) для получения информации о спектре ядра с малым магнитным моментом (например, С), связанного с ядром, имеющим большой момент (например, Н) [62]. [c.134]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология