Линия пограничная

Для определения теплоты парообразования ио уравнению Клапейрона—Клаузиуса необходимо дополнительно располагать уравнениями для плотности или удельного объема жидкости на линии насыщения левой пограничной кривой и зависимостью давления насыщения от температуры. Плотность насыщенной жидкости вдоль левой пограничной кривой обычно задается в виде функции р [ (Т). Аналитическая зависимость давления насыщения от температуры обычно задается уравнением вида п р =-- I (Т). Дифференцируя это уравнение по температуре, находим аналити- [c.17]

А. Гладкая плоская пластина. Когда жидкость с однородным профилем скорости движется вдоль пластины с удобно обтекаемой передней кромкой, поток около пластины замедляется в результате ([юрмируется ламинарный пограничный слой. Толщина ламинарного пограничного слоя возрастает с ростом расстояния х от передней кромки, пока не достигается критическая длина лГсг. начиная с которой наступает переход к турбулентному пограничному слою. Критическая д-лина определяется критическим числом Рейнольдса которое [c.242]

С учетом указанного графика принята рекомендация по рациональному использованию центробежнолитых печных труб в определенных рабочих условиях и средах. В ней, в частности, предлагается ограничивать первоначальное содержание азота в аустенитных сталях в пределах максимума, равного 0,03%. При такой предельной концентрации азота печные трубы можно эксплуатировать в науглероживающей среде примерно до степени насыщения стали углеродом 2%, т. е. до пограничной линии (рис. У-12). Трубы с таким содержанием углерода еще работоспособны, и ири их ремонте допускается применение сварки. Только ири достижении степени науглероживания стали 3% трубы подлежат замене. Используя эту рекомендацию, можно предотвратить аварийное разрушение печных труб и правильно прогнозировать срок их ремонта. [c.164]

Наклон внешней линии пограничного слоя (рис. 106, а, линия /) можно определить, используя соответствующие уравнения [c.219]

Рассмотрев эти две принципиальные схемы форсунок, мы видим, что улучшать качество распыливания путем увеличения удельного расхода топлива можно до определенных границ. Поэтому в случае необходимости еще более улучшить распыливание следует повысить скорость воздуха, что может быть осуществлено при соответствующем увеличении параметров распыливающего воздуха. Другой путь улучшения качества распыливания при тех же параметрах воздуха заключается в увеличении поверхности взаимодействия потоков топлива и воздуха. Этот путь осуществляется, например, в форсунках с двухсторонним подводом воздуха (внутри и снаружи топливной струи). Для того чтобы определить оптимальные соотношения размеров трех сечений (два воздушных и одно топливное), примем, что это соответствует условию пересечений линий пограничных зон от внешнего и внутреннего воздействия воздуха в одном сечении (см. рис. 106, в). [c.225]

В теневой картине неоднородности или ноля показателей преломления в параллельном или слабо расходящемся пучке света (от удаленного точечного источника) форма объекта не сохраняется, как в описанных выше методах без образования изображения. В этих методах прослеживался ход лучей, по которому проводилась количественная обработка результатов. В данном методе это невозможно, если не учитывать образования каустических линий пограничным слоем, действующим как шлирная линза . [c.68]

Выше рассматривалось только испарение с передней стороны шара, у которой расположен пограничный слой. Примерно у экваториальной линии пограничный слой отрывается от шара за шаром движение среды носит более сложный вихревой характер, и здесь расчет скорости испарения весьма труден — имеются лишь экспериментальные данные (см. стр. 67). [c.57]

Пунктирная линия — пограничная кривая. [c.147]

Пунктирные линии — пограничные кривые. [c.147]

Известно, что переходные точки подразделяются на точки двойного подъема и точки двойного спуска 95]. Геометрически они образуются пересечением трех кусков дивариантных поверхностей, попарное пересечение которых определяет три моновариантные линии (пограничные пространственные кривые). Рассмотрим нахождение переходной точки [c.132]

Что касается характера отрывного течения на горизонтальной грани, то обнаружено, что падающий косой скачок вызывает здесь формирование линии стекания (см. рис. 6.10), которая имеет криволинейную по размаху двугранного угла форму даже на значительном расстоянии z от ребра. При этом фронт скачка уплотнения в области его падения на поверхность Н в пределах всей ее ширины практически является плоским. Оторвавшийся вдоль линии пограничный слой присоединяется вдоль линии растекания R , формируя выше последней рециркуляционное течение. Ясно, что протяженность области отрыва Xj - х ) по размаху z угла не сохраняется постоянной. Если безразмерную [c.325]

Величину Ф , входящую в формулу (6.51), определим, полагая, что пр больших К2 толщина зоны реакции пренебрежимо мала и может быть заменена фронтом. Решение уравнений диффузионного пограничного слоя относительно реагирующих веществ при допущении, что фронт реакции совпадает с гидродинамической линией тока [405], приводит к значению Фо , совпадающему с результатами расчета по формуле (6-60). Для мгновенной химической реакции второго порядка эта формула будет иметь место при любых значениях Ре, поскольку в данном случае роль гидродинамического влияния, как обсуждалось выше, несущественна. [c.275]

Пограничные линии ОК, Оа, Оо принадлежат обеим соприкасающимся областям, и каждая точка на этих линиях может отвечать как совместному существованию обеих фаз, так и наличию только одной из фаз. Необходимо помнить, что всякий фазовый переход при постоянных Тир сопровождается изменением энтальпии системы, а потому, например, в точке а жидкость и кристаллы сосуществуют лишь в том случае, если энтальпия системы выше энтальпии твердого состояния, но ниже энтальпии жидкого состояния, иными словами, когда фазовый переход еще не завершен. Если переход еще не начинался или уже завершен, то система представляет собою только одну фазу. [c.356]

Свободная конвекция вокруг тела с резко изменяющимся контуром является наиболее сложной задачей, поскольку имеет место отделение линий тока и формирование следа (за выступом или уступом). Показано, что даже в этом случае теория пограничного слоя имеет широкую область применения. Теоретические решения для конвекции малой интенсивности оказались более успешными для сфер и цилиндров, чем для плоских пластин. [c.274]

Совершенно по той же причине в точке О, где сходятся все три пограничные линии, возможно равновесное сосуществование как одновременно всех трех фаз, так и сосуществование любых двух фаз и наличие только одной из фаз. [c.356]

Решение этой задачи при симметричном отсосе (вдуве) искали различными методами (11—15] результаты численного решения уравнений пограничного слоя представлены на рис. 4.3 п 4.4. На рисунках показаны коэффициенты трения и изменение давления вдоль осевой линии канала ДР как функции преобразованной продольной координаты при этом использованы следующие безразмерные комплексы [c.129]

I Численные расчеты [30, 33, 43, 44] выполнены без априорного допущения о постоянстве концентраций вдоль линии тока. Полученные результаты показали отсутствие тенденции к образованию внутри капли диффузионного пограничного слоя и корректность формулы (11.38) для достаточно больших значений Ро. [c.203]

В зависимости от порядкового номера элемента и энергии фотонов преобладает один из трех рассмотренных эффектов взаимодействия. Это показано на рис. 2.5 в виде трех областей, причем линии, разграничивающие области, соответствуют для данных энергии К и порядковых номеров элементов 2 равной вероятности эффектов, преобладающих в пограничных областях [33]. [c.45]

Характер акустических течений около препятствий, например около кругового цилиндра или сферы радиусом а, зависит от таких величин, как относительная амплитуда колебательного смещения /о, акустического числа Рейнольдса Ке и числа Маха М [формулы (3.14) и (3.15)]. При Кед М, т.е. в пограничном слое, более тонком по сравнению с длиной звуковой волны и прика , местный радиус кривизны существенно больше длины вязкой волны, и течения подобны плоским течениям. В пограничном слое возникают вихри, вращающиеся в направлениях, противоположных направлениям вихрей вне пограничного слоя. Типичная картина линий тока для а/6 = 7 и М/ка = 10 показана на рис. 3.6 (область II). [c.57]

При Кез 6М, т.е. при толщине акустического пограничного слоя, сравнимой или даже большей длины звуковой волны, размеры пограничного слоя становятся значительными и превышают б, поэтому при малых значениях Ке течения могут занять все пространство (область I на рис. 3.6 и картина линий тока будет характеризоваться величинами б = 1,4 и коКе < 10). Переход от одного типа течений к другому соответствует примерно /соКе = 10. Область Ш на качественной диаграмме рис. 3.6 соответствует таким интенсивностям звукового поля, при которых наблюдаются отрывные течения. [c.57]

Нетрудно сообразить, что поскольку щелочноземельные металлы Ве, Mg, Са, 8г и Ва очень сходны по своим химическим свойствам, их следует расположить друг под другом, как это и сделано на рис. 7-3. Каждый период завершается элементами с неметаллическими свойствами, и О, 8, 8е и Те образуют семейство элементов с валентностью 2, у которых при переходе от О к Те постепенно нарастают металлические свойства О-типичный неметалл, а Те располагается в особой пограничной зоне таблицы между металлами и неметаллами, где находятся так называемые семиме-таллы ( полуметаллы ), или металлоиды. Элементы К, Р, Аз, 8Ь и В1 образуют семейство, отличительной особенностью элементов в котором является способность присоединять три электрона в некоторых соединениях, а также постепенный переход от неметаллических свойств у N и Р к семиметаллическим у Аз и металлическим у 8Ь и В1, Элементы С, 81, Се, 8п и РЬ также образуют семейство, характерным свойством элементов в котором является валентность 4. Для этих элементов пограничная линия между металлами и неметаллами располагается на один период выше С-типичный неметалл, 81 и Ое-семиметаллы, а 8п и РЬ металлы. Наконец, семейство элементов В, А1, Са, 1п и Т1 образует ионы с зарядами + 3 [c.314]

При минимальной флегме и соответственно минимальном расходе тепла в дефлегматоре, когда точка М наиболее близко расположена к пограничной кривой пара, расстояние между рабочими линиями и изотермами становится минимальным и в пределе они сливаются. Число теоретических тарелок в этом случае становится бесконечно большим. [c.68]

Линия РВ — рабочая линия процесса, линия ЯЕ — равновесная линия. Количество растворителя, необходимое для экстракции, определяется соответствующим положением точки М на прямой РВ, не выходящей за пределы пограничной кривой, где двухфазная система становится однофазной. В результате однократного контакта образуются два слоя один экстрактный слой (на ветви пограничной кривой, расположенной на стороне растворителя В) и рафинатный слой, содержащий меньшее количество компонента С, чем исходная смесь Ру и расположенный на левой ветви пограничной кривой. Если рафинат удалить из аппарата и вновь обработать его свежим растворителем, то при этом содержание С в рафинате будет еще меньшим и мы получим схему с многократным контактом, позволяющим практически полностью выделить продукт С. [c.78]

Рассмотрим конвективный массообмен в системе периодически расположенных частиц. Выше рассматривался случай, когда обтекание частиц несущественно влияет на массообмен. Однако прн больших Ре=аУ/0 влияние потока существенно сказывается на массообмене. Существенную роль играет структура особых линий тока, начинающихся и оканчивающихся на поверхности частиц. При этом оказывается, что в потоке существуют цепочки частиц, внутренний массообмен в которых сильно заторможен взаимодействием диффузионных следов и пограничных слоев частиц, принадлежащих цепочке. Задача о конвективном массообмене в системе периодически расположенных сфер- рассматривалась в работах [100-103]. [c.129]

На Г—5-диаграмме нанесены линии, соответствующие постоянному давлению (изобары), и линии, соответствующие постоянной температуре (изотермы), которые изображаются горизонтальными прямыми. Линия АКВ является пограничной кривой. Область, лежащая ниже этой кривой, соответствует влажному пару, ветвь АК — жидкости при температуре насыщения, ветвь КВ — сухому насыщенному пару. Точка К является критической точкой. Слева от ветви АК находится область жидкости, справа от ветви КВ — область перегретого пара. Так как испарение и конденсация жидкости протекают при постоянных температурах и давлениях, то в области влажного пара изобары совпадают с изотермами. Конденсация смеси влажных паров протекает при. переменной температуре, поэтому в таких случаях изобары в области влаж-..ного пара не совпадают с изотермами. [c.218]

Такая диаграмма охватывает обычно газовую и жидкую фазы, хотя на ней можно представить также и объемы твердой фазы (рис. ПЫО). Пограничная линия О А представляет объем твердой фазы в условиях плавления, а линия ВС — объем затвердевающей жидкой фазы (в равновесии с твердой фазой). Линия ВК представляет объем кипящей жидкости V (в равновесии со своим паром), а линия КО — объем пара V". Пограничная кривая жидкость — пар имеет максимум в критической точке К (v = v"), которой соответствует условие (др/ди) ux = [c.226]

Рассчитанные по рассмотренным выше методам значения энтропии могут быть нанесены на диаграмму Т — 5. Наносятся значения энтропии относительно состояния (например, 0 = 273° К, Ро= 1 о.тм) определенной фазы. Поэтому возможны и отрицательные значения энтропии. Пограничные кривые сосуществования фаз представлены на рис. ПМ2. Чаще всего нас интересует область жидкой и газовой фаз. Форма пограничной кривой жидкость — пар может быть различной, например для водяного пара — рис. ПМ2, для некоторых углеводородов — рис. ПМЗ. Деля горизонтальные расстояния между ветвями пограничной кривой в постоянном отношении, можно получить линии постоянной влажности [c.228]

Сплогапые экуирные линии — пограничные кривые, отделяющие области различных фаз. Тонкие штрих-пунктирные линии — изобары кислорода (в атм.). Пунктирные кривые в верхней правой части системы — это условные пограничные кривые в области, где отсутствуют экспериментальные данные (PQj атм.). [c.66]

Тонкие линии — изотермы ликвидусов, проведеппые с интервалом в 100 С, а жирные линии — пограничные кривые, стрелки на которых указывают направление понижения температуры. Пограничная кривая тридимит—кристобалит об(Узпачеш жирным пунктиром. Линии, зачерненные с одной стороны, — это границы области двух несмешивающихся жидкостей. [c.67]

Всегда желательно, чтобы значение отклика находилось не только между пределами спецификации, но и на определенном расстоянии от них, чтобы противостоять присущим производственному процессу случайным колебаниям. Кроме того, довольно трудно бывает провести точйую пограничную линию между приемлемой и неприемлемой продукцией. Поэтому в общем случае преобразование-/у [c.209]

Равновегное состояние жидкости и пара характеризуется двумя сопряженными точками а и Ь), лежащими на пересечении изотерм с пограничными линиями. Кривизна пограничных линий определяется величиной теплоты смешения Любая точка с, лежащая на изотерме, будет характеризовать равновесную смесь паров и жидкости тех же концентраций, что и у точек а и 6 и будет делить прямую аЬ на отрезки, пропорциональные количеству пара фи жидкости 1—ф. [c.36]

Линия КБ, соединяющая составы двух равновесных слоев, называется ко-подой. Число таких конод в пределах пограничной кривой рав-1Ю бесконечности. При пересечении конод в одной точке (в полюсе [c.38]

Число теоретических тарелок определяем при совместном решении уравнений равновесия и рабочих линий или графически — по числу точек пересечения рабочей линии с равновесными изотермами, начиная от точки = Хр, лежащей на пограничной кривой пара (см. рис. 39). Линия Ур—Xi дает верхнюю теоретическую тарелку. Далее из x проводим прямую (рабочую) линию в фокус М и получаем точку пересечения у , из точки у изотерму продолжаем до ne )e e4e-ння с пограиичпой кривой жидкости, на которой получаем точку Xg, далее вновь проводим рабочую линию в фокус М. и находим точку пересечения i/з на пограничной кривой пара и т. д. [c.68]

Рис. 17. Режимы течения для конического диффузора, открываю-щегося в атмосферу, для тонкого пограничного слоя во входном сеченин (Ке--=Ю ) [4] А — линии минимального значения коэффициента потерь при заданном отношении площадей В — линия минимального значения коэффициента потерь при заданной длине

На рис. 1 результаты расчетов по уравнению (22) сопоставлены с экспериментальными даиными. Для всех чисел Рг, включая 0,025 (ртуть), при Яа<10 наблюдается удовлетворительное соответствие. Данные по массоотдаче (большие числа Зс) согласуются с этим соотношением до чисел Ra=4 10 в предположении, что переход от ламинарного режима к турбулентному характеризуется скорее числом Gri, а не Ра . Следует отметить, что данные по свободной конвекции, особенно для низких чисел Релея Ка , имеют обычно больший разброс, чем по вынужденной, вследствие существенного искривления линий тока и ряда других причин. Результаты расчетов по уравнению (21), нанесенные на рис. 1. показывают нижний предел применимости теории тонкого ламинарного пограничного слоя. [c.276]

На рис. 15-4 показан цикл холодильной машины, работающей на сухом ходу с переохлаждением жидкости. Точка J, лежащая на пограничной кривой и соответствующая давлению испарения ро, изображает состояние хладоагента перед компрессором. Линия /—2 (направленная по 5 = onst) изображает сжатие паров хладоагента в компрессоре, причем точка конечного сжатия 2 соответствует давлению конденсации р - Линия 2—3 (горизонталь, соответствующая р, = onst) изображает процесс в конденсаторе, причем отрезок 2—2 выражает охлаждение перегретых паров до температуры конденсации, отрезок 2 —3 соответствует конденсации паров при постоянной температуре отрезок 3 —3 изображает процесс переохлаждения жидкости точка 3 лежит на изотерме, соответствующей температуре переохлаждения [c.531]

Использовать последнее уравнение для расчета массоотдачи нельзя, так как неизвестны ни толщина пограничного слоя, ни концентрация на другой его стороне однако уравпенме (1. 52) показывает, что в пределах пограничной пленки концентрация падает по закону прямой линии. Тогда общая схема изменения концентраций 3 [c.35]

Диффузоры. Влияние сужения и расширения капала отражено на рис. 6.4. Заметим, что во всех случаях линии тока на входе имеют плавную форму, но что в любом данном сечении вниз по потоку от входа толш,ина пограничного слоя увеличивается по мере расширения сопла. В случае, показанном на рис. 6.4, а, благодаря постепенному сужению канала поток ускоряется до такой степени, что толщина пограничного слоя перестает расти уже на расстоянии примерно одного диаметра от входа. На рис. 6.4, б постепенное расширение канала приводит к заметному утолщению пограничного слоя и образованию небольших вихрей, однако отрыва потока не наблюдается. На рис. 6.4, в показан канал с большой степенью расширения, в котором происходит отрыв потока с образованием большого вихря около одной стенки. Заметим, что толщина пограничного слоя вдоль другой стенки примерно та же, что и на рис. 6.4, б. Высокоскоростная струя в диффузоре, аналогичном показанному на рис. 6.4, в, произвольно перемещается от одной его стенки к другой под влиянием небольших возмущений потока на входе. [c.118]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология