Теория изотропной турбулентности

Теорию изотропной турбулентности развил Колмогоров [9]. Согласно этой теории на осредненный поток накладываются пульсации первого порядка , состоящие в беспорядочном перемещении друг относительно друга отдельных объемов жидкости с диаметром порядка V = I, где I — длина пути перемешивания. Порядок скоростей этих относительных перемещений при этом пульсации первого [c.119]

В уравнении (10.9) Ве представляет собой критерий Рейнольдса применительно к потоку, омывающему взвешенную частицу. Исходя пз теории изотропной турбулентности, в работе [6] предлагают следующую эмпирическую зависимость скорости скольжения (относительного движения) частицы в жидкости от потерь мощности при перемешивании суспензии в пересчете на единицу массы катализатора [c.187]

При работе реактора в условиях противотока особую роль приобретает учет отклонения от идеального режима движения сплошной фазы. Кириллов [49] и Плановский [50—52[ рассмотрели два идеальных режима движения сплошной фазы режимы идеального смешивания и идеального вытеснения, указав ири этом на наличие промежуточных режимов. Существует несколько способов описания режима движения сплошной фазы в ДЖР [48, 53—57]. При математическом моделировании ДЖР удобно воспользоваться диффузионной моделью продольного перемешивания [58, 59], в которой перемешивание сплошной фазы рассматривается как результат турбулентной диффузии на базе теории изотропной турбулентности [60, 61]. [c.138]

В работе [1] на основе теории изотропной турбулентности получено выражение для расчета коэффициента турбулентной вязкости [c.138]

Определение скоростей пульсационных струй строится на теории изотропной турбулентности, предложенной Колмогоровым и Обуховым [32, 33]. Согласно этой теории, среднеквадратичная разность пульсационных скоростей , измеряемых в двух точках [c.716]

Возникает вопрос, как следует учитывать влияние относительной скорости на соударения взвешенных частиц. Для ламинарного потока этот вопрос был впервые рассмотрен Смолуховским на примере коагуляции. Влияние турбулентных пульсаций на диффузионные процессы, приводящие к столкновению частиц, схематически было рассмотрено на основе теории изотропной турбулентности в работе [3], а затем более точно (с учетом инерционности частиц) в монографиях Левича [2] и Франк-Каменецкого [4]. [c.68]

Изучение размеров капель в ПСЭ проводилось различными исследователями на лабораторных колоннах и часто на одной системе жидкость — жидкость [154—156]. Согласно многим опытным данным, можно считать [151, 157], что средний поверхностно-объемный диаметр капель что практически совпадает с предсказываемым теорией изотропной турбулентности. [c.319]

В последние годы [40, 78] разрабатывается теория движения жидкости в зернистом слое, базирующаяся на статистических методах, используемых в теории изотропной турбулентности для движущейся в свободном объеме жидкости. В работах <[40, 78], а также [79] основное внимание сосредоточено преимущественно на вопросах диффузии в зернистом слое. [c.59]

Из формул (3.27) и (3.28) видно, что равенству удельных мощностей в двух сосудах при прочих равных условиях соответствует одинаковая гидродинамическая обстановка в этих сосудах и, следовательно, одинаковые скорости конвективной диффузии. Согласно теории изотропной турбулентности, этот результат справедлив как для очень мелких частиц <1 р). так и для относительно крупных частиц [c.58]

Для того, чтобы оценить влияние размера частиц (1 на коэффициент массоотдачи р, воспользуемся некоторыми результатами, полученными ранее (стр. 57). Согласно теории изотропной турбулентности, характеристическая скорость и, определяюш,ая скорость массоотдачи от взвешенных частиц, выражается формулами (3.27) и (3.28). [c.75]

Предложенная Колмогоровым теория изотропной турбулентности, основываясь на использовании критерия Ке дает описание процесса турбулентности, заключающегося в поглощении энергии пульсации первого порядка и передачи ее последовательно пульсациям более высоких порядков, причем энергия самых мелких пульсаций преобразуется за счет влияния вязкости в тепловую энергию. Для определения размеров наименьших вихрей, составляющих турбулентный поток, в случае изотропной турбулентности можно использовать уравнение [c.52]

Попытка получить теоретическое выражение для расчета величины 5 с использованием теории изотропной турбулентности Колмогорова-Обухова [59—61] была предпринята Брагинским и Павлушенко [62—64]. [c.61]

Согласно Брагинскому и Павлушенко, частные коэффициенты массопередачи могут быть рассчитаны на основании теории изотропной турбулентности Колмогорова — Обухова [59—61], приме- [c.61]

Теорию изотропной турбулентности развил Колмогоров. Согласно этой теории на осредненный поток накладываются пульсации первого порядка , состоящие в беспорядочном перемещении друг относительно друга отдельных объемов жидкости с диаметром порядка V = I, где I — длина пути перемешивания. Порядок скоростей этих относительных перемещений щО, при этом пульсации первого порядка оказываются при больших скоростях неустойчивыми и на них накладываются пульсации второго порядка с длиной пути перемешивания /<2) с < /( ) и относительной скоростью w > < Такой процесс последовательного измельчения турбулентных пульсаций происходит до тех пор, пока для пульсаций какого-либо достаточно большого порядка п число Рейнольдса Re, характеризующее турбулентность [c.113]

Равенство удельных мощностей в двух сооружениях при прочих равных условиях обеспечивает одинаковую гидродинамическую обстановку в этих сооружениях. Данное положение получило экспериментальное подтверждение в ряде работ, а теория Колмогорова дает им теоретическое обоснование. Согласно теории изотропной турбулентности, представленные расчеты справедливы как для мелких частиц (Ь < Хо), так и для крупных частиц (Хо < Ь), если их плотность отличается от плотности жидкостной фазы не более чем на 25%. Так как плотность иловых частиц находится в указанных пределах, применимость теории изотропной турбулентности для сооружений биохимической очистки сточных вод соответствует физической модели процесса. [c.79]

Из теории изотропной турбулентности Колмогорова следует, что кинетическая энергия, сообщаемая мешалкой, в основном расходуется на вязкостное взаимодействие мельчайших вихрей, турбулентное движение которых изотропно. Эта область энергетического спектра турбулентного движения не определяется геометрическими характеристиками сосуда и мешалки и зависит (для всякой жидкости) только от подводимой мощности. Именно этот диапазон размеров вихрей оказывает влияние на к . [c.254]

Согласно теории изотропной турбулентности [44], изменение пульсационной скорости на участке длиной I [c.287]

В 40-х годах влияние турбулентного перемешивания на кинетику коагуляции исследовали Пшенай-Северин [37, 38], Туниц-кий [39], Таверовский [40], использовавшие целый ряд допущений и приближений, но правильный подход к рассматриваемому вопросу стал возможен только с позиций теории изотропной турбулентности Колмогорова [41]. В этой теории турбулентное течение рассматривается как результат наложения на основную (среднюю) скорость течения жидкости спектра непрерывных пульсаций скоростей разного масштаба. Кинетическая энергия крупномасштабных пульсаций, возникающих при отрыве вихрей от поверхности [c.135]

Традиционные способы интенсификации процесса экярагирования в основном базируются на теории изотропной турбулентности [63-67], согласно которой скорость массообменного процесса определяется величинами пульсационных составляющих скорости у и давления р турбулентного потока. В отсутствие внешних сил движение жидкости относительно частиц возможно при условии, что жидкость движется ускоренно или замедленно [68]. Ускорение в турбулентном потоке [c.495]

Перемешивание в сооружениях с механическими аэраторами может быть рассмотрено с помощью теории изотропной турбулентности, в основе которой лежат работы А.Н.Колмогорова. Отметим, что реальная турбулентность в аэрационном сооружении далека от изотропной, когда пульсации скорости одинаковы по величине по всем направлениям. Неизотроп-ность турбулентности в реальных условиях еще нагляднее может быть проиллюстрирована следующим образом примерно 20% всей потребляемой энергии рассеивается (диссипирует) в непосредственной близости от аэратора, около 50% — в компактном потоке от лопостей аэратора, и лишь [c.76]

В соответствии с теорией изотропной турбулентности Колмогорова прю-цесс турбулентного перемешивания в свободном объеме развивается следующим образом мощные пульсации первого порядка передают энергию движения менее мощнь(м пульсациям более вьюоких порядков, энергия же самых мелких пульсаций переходит в тепловую вследствие вязкости жидкости. При этом масштаб пульсации (длина пути перемешивания, размер турбулентного вихря) рграничен сверху интегральным масштабом L Эйлера, который характеризует размеры наиболее энергоемких вихрей [c.77]