Пульсация, первого порядка

Теорию изотропной турбулентности развил Колмогоров [9]. Согласно этой теории на осредненный поток накладываются пульсации первого порядка , состоящие в беспорядочном перемещении друг относительно друга отдельных объемов жидкости с диаметром порядка V = I, где I — длина пути перемешивания. Порядок скоростей этих относительных перемещений при этом пульсации первого [c.119]

Порядок скоростей этих относительных перемещений Пульсации первого порядка оказываются при большом значении числа Не в свою очередь неустойчивыми и на них накладываются пульсации второго порядка с путем перемешивания и относительной скоростью Такой процесс последовательного измельчения турбулентных пульсаций происходит до тех пор, пока для пульсаций какого-либо достаточно большого порядка п — число [c.164]

Теорию изотропной турбулентности развил Колмогоров. Согласно этой теории на осредненный поток накладываются пульсации первого порядка , состоящие в беспорядочном перемещении друг относительно друга отдельных объемов жидкости с диаметром порядка V = I, где I — длина пути перемешивания. Порядок скоростей этих относительных перемещений щО, при этом пульсации первого порядка оказываются при больших скоростях неустойчивыми и на них накладываются пульсации второго порядка с длиной пути перемешивания /<2) с < /( ) и относительной скоростью w > < Такой процесс последовательного измельчения турбулентных пульсаций происходит до тех пор, пока для пульсаций какого-либо достаточно большого порядка п число Рейнольдса Re, характеризующее турбулентность [c.113]

Отсюда видно основные черты мелкомасштабных пульсаций определяются структурой функции q(n) на больших расстояниях от первой особой точки. Другими словами, детали взаимодействия между турбулентной и нетурбулентной жидкостями не имеют значения. Таким образом, возможно создание достаточно простой теории, описывающей распределение вероятностей разности скоростей. С другой стороны, во многих практических исследованиях приходится оценивать зависимость от расстояния структурных функций, порядок которых изменяется слабо по сравнению с 15/2 1. Например, в опытах главным образом измеряются структурные функции, для которых /2 находится в диапазоне 2 — 6. Для описания таких структурных функций, по-видимому, с достаточной точностью можно считать, что q — квадратичный полином от /2, т.е. формула (4.12), соответствующая логарифмически нормальному закону, приближенно справедлива. [c.155]

Очевидно, что описание нелокального взаимодействия является весьма сложной задачей и в этом смысле теория, основанная на уравнениях для распределений вероятностей, ничуть не проще теории, в которой ограничиваются анализом нескольких первых моментов поля скорости. Причина всех затруднений ясна из главы 4, где показано, что перемежаемость возникает в результате прямого, а не каскадного взаимодействия вихрей с сильно отличающимися масштабами. Следовательно, теория Колмогорова — Об) ова дает лишь приближенное описание мелкомасштабных пульсаций и это описание не становится асимптотически точным, если число Рейнольдса стремится к бесконечности, а масштаб рассматриваемых пульсаций -к нулю (для этого необходимо дополнительно предположить, что порядок структурной функции стремится к бесконечности, т.е. теория является асимптотически точной лишь для флуктуаций с большой амплитудой и малым масштабом). [c.260]

Резкое повышение температуры слоя свидетельствует об образовании коз-ла> — спекания или схватывания отдельных участков или всего слоя. Нарушения такого рода вызваны, как правило, либо перегревом слоя при расходе воздуха ниже регламентного, либо заливкой слоя раствором с последующим образованием плотной массы, что может быть вызвано резким снижением высоты слоя при продолжающейся загрузке сырого потока. Во всех перечисленных случаях первым сигналом о нарушении нормального режима является расхождение показаний температуры в разных участках слоя, а также нормальной пульсации слоя. При образовании козла необходимо остановить установку (см. порядок остановки), удалить спекшийся материал после его охлаждения и подготовить аппарат к новому пуску. [c.142]

Скорости этих перемещений и т. Вследствие неустойчивости пульсации первого порядка на них накладываются пульсации второго порядка, имеющие масштаб X" < X, и пульсационные скорости и" < и. Такой процесс последовательного измельчения пульсаций происходит до тех пор, пока для пульсаций некоторого порядка I число Не,- = A,oM, /v не окажется достаточно малым, чтобы ощутимое влияние вязкости жидкости предупреждало образование пульсаций I + 1 порядка. Величина называется внутренним (минимальным) масштабом турбулентности. Число Не,-для внутреннего масштаба имеет порядок единицы. При этих значениях Йе энергия мелкомасштабных турбулентных пульсаций благодаря вязкости диссипируется в тепловую. Хотя энергия диссипации и обусловливается в конечном итоге вязкостью жидкости, ее величину Е характеризуют крупномасштабные пульсации. В частности, она равна потере энергии самых крупномасштабных движений на создание движений меньшего масштаба. Учитывая это, а также ничтожную роль вязкости, можно считать, что основными параметрами, характеризующими свойства турбулентного потока жидкости, являются ее плотность р и энергия диссипации Е. В соответствии с этим скорость турбулентных пульсаций по закону Колмогорова—Обухова , [c.58]

Зависимости (1.19), (1.20), (1.25)-(1.27) справедливы только при Ке В связи с этим несомненный интерес представляют следующие два вопроса 1) каков качественный характер влияния числа Рейнольдса на плотность вероятностей концентрации и 2) каков порядок отброшенных членов Проанализируем вначале первый вопрос. Из физических соображений ясно, что основное изменение плотности вероятностей из-за эффектов молекулярного переноса произойдет в окрестности границы фазового пространства, т.е. вблизи точек 2 = 0 и 2 = 1, так как дельта-функции, содержащиеся в предельных формулах (1.19) и (1.20), окажутся размазанными на конечный интервал, длина которого по порядку величины должна совпадать с характерным значением амплитуды мелкомасштабных пульсаций, определяемых вязкими процессами 2 , оценку которой удобно дать ниже. Сразу отметим, что наблюдаемая в рассмотренных ниже экспериментах размазанность дельта-функций может быть вызвана как обсуждаемым принципиальным влиянием процессов молекулярного переноса, так и неточностью измерений. Ответ на вопрос, какой из названных факторов оказывает большее влияние на плотность вероятностей, требует специального рассмотрения в каждом конкретном случае. Некоторые соображения о влиянии неточности измерений на шготность вероятностей будут высказаны после обсуждения влияния числа Рейнольдса. [c.42]

Из рис. 5.4 можно сделать ряд важных вьшодов. Во-первых, в области <2> < квазиламинарная модель (пульсации отсутствуют) приводит к грубым погрешностям, так = О при г < Во-вторых, очень важно правильно описать форму распределения плотности вероятностей, так как малые значения <су> г определяются пульсациями с очень большой амплитудой. Например, использование нормального закона с теми же значениями (2> и а при (z)f = 0,03 занижает ( f) более чем на порядок. В-третьих, в данном случае сильно возрастают требования к точности модели турбулентности (из рис. 5.3 видно, что (су>г сильно зависит от <2>, [c.177]

Пе1р вый — нестацио-нарные гидродинамические -силы на лопатках направляющего аппарата (НА) ц колеса насоса, возникающие вследствие потенциального взаимодействия решеток. Теоретический анализ этих сил то-казывает, что на НА они на порядок выше, чем на рабочем колесе (РК), и их амплитуды достигают 30% от среднего значения. Второй источник вибрации — это пульсации давления жидкости в насосе, имеющие звуковой характер. Звуковые пульса-ции давления имеют различную природу. Они возникают при пересечении лопатками НА вязких слоев за лопатка-ми колеса, при отрыве вихрей, при о-бте-кании элементов проточной части, а также при кавитации. В первом случае амплитуды и частотный спектр пульсации давления за(висят от частоты вращения ротора насоса и числа лопаток колеса и НА. -При кавитации имеют место более высокие частоты, -однако хаотическое захлопывание кавитационных пузырей, -сопровождаемое излучением волн давления, создает широкий спектр во З-мущающих сил [44]. [c.151]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология