Длина проникновения

При этом, хотя длина проникновения струи распыленного топлива в цилиндр двигателя и увеличивается, степень рас- [c.9]

Можно заметить из предшествующих уравнений, что влияние поглощающих свойств среды проявляется только через безразмерное расстояние X. При постоянном коэффициенте поглощения безразмерная толщина поглощающей среды равна х=аЬ и обычно называется оптической толщиной. Величина 1/а может быть интерпретирована как длина проникновения излучения [Л. 7]. Действительно, если коэффициент поглощения мал, то луч будет проходить большое расстояние сквозь среду без значительного ослабления, т. е. длина проникновения излучения будет большой. С другой стороны, если а велико, то длина проникновения будет мала. [c.144]

В случае больших оптических толщин длина проникновения излучения будет мала по сравнению с характерным размером среды L и процесс распространения излучения будет приближаться к процессу диффузии. В этом случае лучистая энергия, излучаемая элементом среды, настолько быстро ослабляется, что процесс ее переноса будет зависеть лишь от местных условий, т. е. от градиента излучательной способности. Все вышесказанное свидетельствует о существовании непосредственной аналогии с процессами теплопроводности в газах, рассматриваемых в кинетической теории. [c.144]

Другими словами, предполагается, что действие теплопроводности в жидкости ограничено пределами теплового пограничного слоя, толщина которого мала по сравнению с длиной проникновения излучения. К этому пограничному слою примыкает излучающий слой, имеющий толщину такого же порядка как и длина проникновения излучения, и в пределах которого можно пренебречь влиянием теплопроводности. При нахождении решения для этой предполагаемой модели вначале необходимо определить профиль температуры в пределах излучающего слоя. По этому профилю можно найти температуру на внешней границе теплового пограничного слоя и затем искать решение для пограничного слоя. [c.159]

В работах [1—3] сделана попытка экспериментально изучить влияние концентрации в основном потоке заранее перемешанной горючей смеси, а также состава и давления в струе на пределы стабилизации пламени. В работе [5] была получена зависимость длины проникновения встречной струи в основной поток от относительных скоростей струи и потока. [c.91]

Таким образом, процесс взаимодействия встречной струи с основным потоком горючей смеси можно представить так, как это изображено на рис. 3, где показана схема стабилизации пламени внутри цилиндрического канала, диаметр которого равен О, а диаметр -сопла, из которого вытекает струя — (1, характеристический размер длины проникновения струи в поток равен Ь, а ширина струи — Ъ. [c.93]

Рассмотрим с этих позиций роль отдельных зон. Очевидно, что чем больше в общем случае относительная массовая скорость струи, тем больше длина проникновения струи Ь в основной поток. [c.94]

Пород ввел в рассмотрение так называемую длину пересечения, которая определяется как интегральная ширина корреляционной функции. В то же время эта величина имеет более наглядный смысл средней длины проникновения. Представим себе частицы, которые во всех положениях и направлениях пронизывают лучи. Пустоты, получаемые таким путем, отражают все возможные длины проникновения, поэтому их средняя величина — мера средней длины проникновения. Длина пересечения является средней величиной всех этих длин проникновения. Экспериментальное определение [c.207]

Другими словами, предположим, что теплопроводность в потоке следует учитывать лишь в пределах теплового пограничного слоя, толщина которого мала по сравнению с длиной проникновения излучения. Примыкающая же к этому слою область потока будет радиационным слоем, толщина которого того же порядка, что и глубина проникания. Внутри этого слоя теплопроводностью можно пренебречь. Чтобы решить задачу в такой постановке, проще сначала определить поле температур в радиационном слое. Отсюда можно получить температуру на внешней границе теплового пограничного слоя и затем найти решение для этого слоя. [c.23]

Из всего сказанного следует, что оптическая толщина То есть отно- шение некоторой характерной длины L к длине проникновения излучения и что lia играет роль, аналогичную средней длине свободного про- бега, тогда как величина 1/to аналогична числу Кнудсена. При т < 1 среда называется оптически тонкой в отличие от среды с большой оптической толщиной То 1. Для предельных случаев оптически тонкой среды и среды с большой оптической толщиной оказывается возмож ным привести некоторые упрощения основных уравнений излучения. Приближение в предположении большой оптической толщины будет рассмотрено первым. [c.144]

Дальнобойность струи увеличивается с увеличением давления впрыска или начальной скорости истечения топлива, с уменьшением плотности воздуха и увеличением диаметра капли. При слишком тонком расныливании капли топлива не могут простреливать воздух на большую глубину. Длина проникновения факела должна быть по возможности большей, но не чрезмерной, ибо в таком случае топливо будет достигать противоположной стенки цилиндра двигателя и смывать с нее масло. Зависимость величины капли впрыснутого топлива от давления впрыска показано в табл. 12. [c.48]

Таким образом, можно считать, что оптическая толщина То представляет собой отношение характерного размера I к длине проникновения. Величина 1/а в этом случае играет роль, аналогичную средней длине свободного пробега, а величина 1/то аналогична числу Кнудсена. При То < 1 среду можно назвать оптически тонкой, а при То > 1 — оптически толстой. [c.11]

Уравнение Лондонов (13.8) получено при условии, что скорость г>(г), и, следовательно, плотность сверхпроводящего тока являются медленно меняющимися функниями расстояния. Однако следует уточнить, на каких расстояниях эти функпии меняются мало. Кроме длины проникновения магнитного поля вглубь образна, другой фундаментальной величиной в сверхпроводнике является корреляционная длина или длина когерентности о- Именно на [c.301]

Из сказанного следует, что оптическая толщина есть отношение характерного линейного размера к длине проникновения излучения и что 1/а играет роль, аналогичную средней длине сюбодного пробега [c.424]

Форма факела зависит от конструкции форсунки и характеризуется углом конуса факела. Длина проникновения факела, или дальнобойность струи, определяется давлением распыла и зависит от плотности воздуха, величины капель и конструкции форсунки. Дальнобойность струи увеличивается с увеличением давления впрыска или начальной скорости истечения топлива, с уменьшением плотности воздуха и с увеличением диаметра капли. При слишком тонком р.аспыливании капли топлива не могут простреливать воздух на большую глубину. [c.40]

Длина проникновения факела должна быть по возможности большой, но не чрезмерно, в противном случае топливо удет достигать противопол(,5киой стенки цилиндра двигателя и смывать с нее масло. [c.40]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология