Теплопроводность, влияние на нее

Модель зоны горения, которая обычно используется при исследовании вибрационного горения, является моделью с одномерной гомогенной плоской зоной горения (см. рис. 1). Принимается допущение об одноступенчатой химической реакции в газе и предполагается, что процесс газификации также является одноступенчатым поверхностным процессом и не затруднен обратным процессом. Единственным процессом, который принимается во внимание в конденсированной фазе, является процесс теплопроводности. Влиянием тепловых потерь и возвращения молекул из газа в конденсированную фазу всегда пренебрегают. Исследования различаются лишь подходом к анализу процессов в газовой фазе. [c.300]

Рис. 1-45. Влияние теплопроводности частиц А, на коэффициент теплопередачи неподвижного зернистого слоя

Этот вывод, разумеется, справедлив лишь в том случае, если вся активная поверхность трубки находится выше участка стабилизации, поскольку на этом участке коэффициент теплоотдачи выше, чем в остальном слое [2, 119, 736]. Кстати, по некоторым данным , на этом участке а может зависеть и от некоторых свойств твердого материала (например, теплопроводности), влияние которых в ядре псевдоожиженного слоя не наблюдается. Теплообмен в зоне стабилизации, видимо, подчиняется иным закономерностям, чем в ядре слоя. [c.325]

Для парафиновых и олефиновых углеводородов увеличение числа углеродных атомов с в молекуле (молекулярная масса) приводит к повышению коэффициента теплопроводности. Влияние давления с увеличением числа углеродных атомов уменьшается. [c.190]

Приведенные данные отвечают истечению струй с равномерным профилем скорости и относительно низким (е<1%) уровнем начальной турбулентности. Повышение интенсивности пульсаций (искусственная турбулизация) приводит (см. гл. 7) к более быстрому затуханию струи и к изменению численных значений эмпирической постоянной с. Это является естественным, так как в методе эквивалентной задачи теории теплопроводности влияние различных факторов, отражающих особенности течения, проявляется в конечном счете на значении эффективной переменной . Заметное влияние оказывает также неравномерность начального профиля скорости, формирующаяся при обтекании сопел. [c.63]

Изложенные выше опытные данные и рассуждения позволяют подойти к теоретическому решению задачи о зажигании искрой. Для этого необходимо выбрать наиболее простую концепцию—рабочую гипотезу,—которая бы по возможности охватывала все основные факторы, определяющие собой зажигание. Можно предположить, что в некотором объеме мгновенно или в течение некоторого времени создается определенная концентрация активных частиц, и считать, что скорость выделения тепла в этом объеме пропорциональна скорости реакции, т. е. произведению концентрации активных частиц на экспоненциальную функцию от температуры. В соответствующих случаях следует учесть также увеличение концентрации активных частиц за счет реакций разветвления цепей. Активные частицы и тепло распределяются во всей массе газа вследствие диффузии и теплопроводности. Влиянием электродов на последнюю в первом приближении можно пренебречь. Условием зажигания может служить требование непрерывного повышения температуры в центре искрового промежутка. Даже при принятии таких упрощающих предположений математический анализ весьма затруднителен, причем основной причиной этих трудностей является сложный характер зависимости скорости реакции от температуры. По просьбе авторов решение задачи было проведено X. Г. Ландау [27]. Рассмотрим полученные им результаты. Подробности математических выводов читатель может найти в оригинальной статье [27]. [c.128]

В какой степени получаемые кривые фазового перехода отличаются от идеальных кривых, зависит от скоростей происходящих фазовых переходов, скоростей теплопереноса и диффузии, а также от инструментальных погрешностей измерений. Как упоминалось ранее, достижение термодинамического равновесия зависит от свойств анализируемого вещества, в первую очередь от скорости кристаллизации и теплопроводности. Влияние этих факторов можно свести к минимуму соответствующим выбором конструкции аппаратуры и условий проведения опыта. [c.25]

Теплопроводность. Влияние искусственных пористых заполнителей на теплопроводность легких бетонов оценивали при равных прочностях бетонов. [c.25]

Кроме зависимости полной излучательной способности от температуры, спектрального распределения и баланса различных процессов, в работах [89, 218, 230, 236, 242] рассчитана или измерена мощность, излучаемая единицей длины дугового столба (см. табл. 16 и рис. 30), рассчитаны вольтамперные характеристики и распределения температуры с учетом излучения, найдены поправки к теплопроводности. Влияние излучения на характеристики дугового столба в потоке аргона рассмотрено в работе [237]. [c.195]

Теплопроводность зависит от скорости газа, следовательно, от степени турбулентности потока. Величина эффективного коэффициента теплопроводности определяется рядом факторов влияние каждого из них следует изучить в отдельности. [c.59]

Что касается данных по теплопроводности в зернистом слое, полученных как в стационарном, так и нестационарном режимах (раздел IV. 3), то влияние многих факторов, в том числе теплопроводности твердой фазы и межфазного теплообмена, не позволяет установить изменение коэффициента В в формуле (IV. 17) при Re < 100. [c.100]

IV. 2. Естественная конвекция в зернистом слое и ее влияние на коэффициент теплопроводности [c.107]

Влияние теплопроводности шариков и цилиндров на коэффициент теплопередачи от потока к стенке исследовалось в этой же работе. Зерна были сделаны из железного литья, цинка, алюминия и меди. Результаты приведены на рис. 1-45 и представляют собой зависимость поправочного коэффициента (а) (а) от величины коэффициента теплопроводности данного металла >.ч, ккал, м-ч - град). На этот коэффициент следует умножить коэффициент теплопередачи, полученный из графика (рис. 1-44). [c.58]

Анализ зависимостей на рис. IV. 3 показывает, что при увеличении критерия Релея от 40 до - 100 интенсивность конвективного теплопереноса в слое растет линейно в соответствии в выведенной выше зависимостью (IV. 11). В дальнейшем влияние На на конвективный теплоперенос ослабевает. Это можно объяснить тем, что при интенсивности конвективного теплопереноса, соизмеримой с передачей теплоты теплопроводностью (ф 2), конвекция оказывает существенное влияние на формирование профиля температуры в слое, линейность которого при этом нарушается. С увеличением Ра также большую роль должно играть дополнительное термическое сопротивление конвективному теплопереносу у стенок, ограничивающих слой. При На 300 происходит перелом в ходе некоторых зависимостей на рпс. IV. 3, связанный с изменением характера циркуляции жидкости. Аналогичный характер зависимостей при естественной конвекции в горизонтальных прослойках зафиксирован в работах [24, 25]. [c.110]

Одна из первых теорий распространения пламени была предложена Мал-ларом и Ле-Шателье еще в 1883 г. Она основана ва следующих представлениях. В предпламенной зоне не протекают какие-либо химические процессы, идет только нагревание прилегающих к пламени слоев свежей смеси вследствие передачи тепла теплопроводностью из зоны реакций (из светящейся зоны). Данные представления предполагают, что скорость распространения пламени определяется чисто физическими закономерностями — скоростью передачи тепла свежей смеси или температуропроводностью смеси. Теории распространения пламени, в основе которых лежит представление об определяющей влиянии скорости теплопередачи, получили название тепловых. После Малла-ра и Ле-Шателье предлагалось большое число различных вариантов тепловой теории, однако основные допущения и модель рассматриваемого процесса в этих теориях не претерпели существенных изменений. [c.120]

Из рис. IV. 3 следует, что разница в теплофизических свойствах фаз оказывает большое влияние на теплопроводность при наличии естественной конвекции в зернистом слое, Физическая [c.110]

При изменении условий процесса, особенно температуры, может измениться относительная важность безразмерных комплексов. Так, например, увеличение температуры оказывает значительно большее влияние на скорость химической реакции г, чем на коэффициент диффузии или вязкость соответственно, влияние комплексов Ь, й, I и к в табл. 75 уменьшается с увеличением температуры. Следует подчеркнуть, что некоторые физические свойства сами являются функцией некоторых безразмерных комплексов. Так, например, эффективная теплопроводность и эффективный коэффициент диффузии в гранулированном слое зависят от числа Рейнольдса. Подобие при условии большой величины потери напора рассмотрено в примере Х-2. [c.346]

При расчете использованы данные по теплопроводности и пристенной теплоотдаче в зернистом слое, рекомендованные в разделах IV. 3 и IV. 4, и принято WA-r = Ю. Из рис. IV. И следует, что при D Jd >10 и Ке > 50 влиянием продольной теплопроводности можно пренебречь. При Re < 50 неучет продольной теплопроводности может привести к значительным [c.132]

При малых Кбэ влиянием продольной теплопроводности пренебречь нельзя. В работе [81] предложен приближенный метод учета этого влияния. Рассмотрено размытие фронта тепловой волны при оо, связанное только с влиянием продольной теплопроводности.- Для значений т, близких к Ть получена формула [c.146]

При малых числах Рейнольдса влиянием продольной теплопроводности в зернистом слое пренебречь нельзя. В работе [46] получено решение с учетом величины Я./, которое можно представить в критериальном виде [c.147]

Одномерные задачи переноса теплоты в слое при нестационарном режиме рассмотрены в разделе IV. 5, стр. 144, применительно к методам определения коэффициентов теплообмена. Показаны пределы применимости квазигомогенной модели зернистого слоя и влияние продольной теплопроводности на полученные решения в некоторых предельных случаях. Подробнее эти задачи решены в литературе, цитируемой в этом разделе. [c.169]

Интенсивность теплоотдачи определяется не только скоростью движения жидкости с, но также размером и формой сечения (у трубок, например, диаметром трубки), качеством поверхности теплообмена, плотностью р и вязкостью х движущейся жидкости. Кроме этого, на теплоотдачу оказывают влияние теплопроводность [c.29]

В формуле (70) величина постоянной С зависит от направления теплового потока. В обычном промышленном теплообменном оборудовании ламинарный режим течения имеет место только в случае применения весьма вязких жидкостей. Вязкость таких жидкостей обычно сильно зависит от температуры. Вследствие этого в случае охлаждения слой жидкости, примыкающий к стенке и имеющий более низкую температуру, будет значительно более вязким и значительно более толстым, чем при нагреве, когда именно этот слой имеет наиболее высокую температуру. Следует иметь в виду, что примыкающий в стенке слой жидкости оказывает определяющее влияние на величину термического сопротивления, так как в непосредственной близости к стенке теплопередача может совершаться только благодаря теплопроводности. [c.57]

Коэффициенты теплоотдачи во всех случаях рассчитываются по формулам, рассмотренным в предыдущих главах. Конечно, весьма важным является выбор наиболее целесообразной конструкции с целью получения наибольшей тепловой производительности при меньших потерях давления и низких производственных расходах. Помимо коэффициента теплоотдачи обоих теплоносителей, находящихся в тепловом взаимодействии друг с другом, необходимо также определить влияние, оказываемое теплопроводностью материала трубок и тепловым сопротивлением загряз-не 1ия поверхностей нагрева. При [c.217]

Различные значения коэффициентов линейного расширения и теплопроводности могут явиться причиной коробления и расслоения слоев при нагреве заготовок. Кроме того, при нагреве наблюдается термобиметаллический эффект, который оказьшает определенное влияние на геометрию изделий, получаемых путем пластического изгиба. [c.42]

Относительное влияние различных факторов зависит и от состава бензина. При сгорании этилированных бензинов образуется большее количество нагаров, но в их составе содержится много продуктов разложения свинца, которые повышают теплопроводность (в ккал м-ч-град)-. [c.267]

В работах [30, 488] изучено влияние температуры на толщину полимолекулярных адсорбционных пленок воды на поверхности плавленого кварца. Если при >65°С толщина пленки не превышает монослоя, то при 10 °С она составляет приблизительно 10 нм. Температурная зависимость ряда свойств, таких, как теплопроводность [489, 490], вязкость [491], амплитуда колебаний частиц при электрофорезе в переменном поле вблизи подложки [492], скачкообразно изменяются при 65—70 °С. Такое поведение, так же как и исчезновение эффекта термоосмоса вблизи 70°С [463], авторы объясняют полным разрушением ГС. [c.172]

В этих работах коэффициент теплопроводности определяется как функция радиального расстояния, причем обнаружено, что у стенки сопротивление потоку тепла увеличивается. Некоторые исследователи пришли к выводу, что это добавочное сопротивление вызывается скорее влиянием стенки, чем свойствами слоя. Другие исследователи просто констатировали изменение значения коэффициента теплопроводности при приближении к стенке. [c.59]

По данным Зингера и Вильгельма а также Квонга и Смита теплопроводность твердых частиц не оказывает заметного влияния при Ке > 100 (рис, 1-53). [c.67]

Коэффициент теплопроводности X. Теплопроводность в зависимости от материала изменяется в широких пределах. Различные материалы имеют следующие значения коэффициента теплопроводиости X (в ккал/(м-ч-°С) медь — 333, алюминий — 195, латунь — 94,5, малоуглеродистая (мягкая), сталь — 57, кремнистая бронза — 28, нержавеющая сталь — 13,1, 85%-пая магнезиальная изоляция — 0,05, строительный кирпич — 0,06, огнеупорный кирпич — 0,74—1,61, шерсть — 0,087—0,149. В литературе имеется много данных о теплопроводности. Влияние коэффициента теплопроводности на процесс теплопередачи наглядно показано в уравнениях (122), (123). [c.160]

Катионная полимеризация ненасыщенных соединений практически всегда осуществляется в растворе. При свободнорадикаль-кой полимеризации разбавление мономера растворителем приводит к уменьшению скорости полимеризации и молекулярной массы. При катионной полимеризации разбавление подходящим растворителем в 1—4 раза по отношению к мономеру во многих случаях приводит к значительному росту молекулярной массы образующегося полимера, а иногда к увеличению скорости полимеризации. Это объясняется в основном лучшей теплопроводностью, влиянием полярности и иногда сокаталитическим эффектом растворителя. Последние два обстоятельства играют существенную роль при подборе растворителей. Как правило, скорость полимеризации и молекулярная масса возрастают с увеличением полярности растворителя и его диэлектрической проницаемости. Кроме того, ряд растворителей образует комплексы с кислотами Льюиса, которые затем инициируют катионную полимеризацию. Растворители могут также влиять на катионную полимеризацию, участвуя в реакции передачи цепи. Принимая во внимание эти ограничения, [c.145]

Меюд Яги и др. позволяет учитывать эти эффекты, которые должры заметно сказываться на расчете при низких газовых нагрузках. Существуют и другие методы расчета К° но надо, чтобы они полностью отражали особенности зернистых слоев в трубках и также согласовывались со вторыми слагаемыми в формулах для расчета эффективной теплопроводности Влияние теплопроводности материала зерна на показано на рисунке 4, Так как катализаторы обычно пористые ма- [c.597]

ДЕФОРМАЦИОННОЕ УПРОЧНЕНИЕ (от лат. deformo — придаю вид, формирую) — упрочнение материала пластическим деформированием при продолжении механического нагружения за пределом текучести. Связано с эволюцией взаимодействующих дислокаций при пластическом течении и изменением систем скольжения, обусловленным наличием дисперсных составляющих различной прочности. Более интенсивное упрочнение характерно для поликристаллов с мелкозернистой структурой в свою очередь, твердые растворы упрочняются интенсивнее, чем чистые металлы. По мере увеличения деформации интенсивность упрочнения, характеризуемая модулем упрочнения, снижается. Деформационное упрочнение металлов сопровождается повышением твердости, электрического сопротивления, магнитной проницаемости, изменением теплопроводности. Влияние на Д. у. т-ры, среды, реакторного облучения и др. зависит от природы и структурного состояния материала. Мех. модель упрочняющегося материала можно представить в виде пружины и элементов трения, связанных свободными от натяжения тяжелыми нитями. В этой модели Д. у. трактуется как процесс последовательного включения в работу элементов трения. Начало движения каждого элемента соответствует определенной стадии упрочнения. Степень Д. у. зависит не только от текущих значений напряжений, но и от истории нагружения. У упрочняющегося материала работа добавочных напряжений при замкнутом цикле нагружения и разгрузки положительна, если он пластически деформирован, и равна нулю при упругих деформациях. Если св-ва материала не зависят от времени, а процесс деформирования изотермический, то при произвольной системе напряжений возможны упрочнения изотропное (поверхность, ограничивающая область безопасных напряжений, расширяется изотропно, не изменяя [c.341]

Очевидно, что структура зернистого слоя, его порозность, должны оказывать значительное влияние на теплопроводность. Предложено много теоретических и экспериментальных зависимостей, определяющих эффективный коэффициент теплопроводности >.оэ как функцию структуры слоя и теплопроводное ги обеих фаз зернистого слоя обзор работ в этой области, выполненных до 1959 года, дан в монографии Чудновского [3]. Позже появилось большое число исследований, связанных в основном с изучением теплопровтздности смесей, композиционных и пористых материалов, засыпок, порошков [4, 5]. Обзор некоторых зависимостей для зернистого слоя дан в [6]. [c.104]

Зависимости для F по разным источникам [7, 10, 14, 16, 17] довольно сильно отличаются друг от друга. Формулы (IV. 5) и (IV. 6) имеют то преимущество, что они получены на основе простой и физически четкой модели. Кроме того, в формулу ( V. 4) они введены так, что при этом правильно учтено совместное.влияние всех механизмов теплопереноса на суммарную теплопроводность зернистого слоя. В то же время в работе [10] принят закон аддитивности тепловых потоков, что допустимо только при больших значениях величины ЛтДг. Сравнение расчета по формуле (IV. 4) при высоких температурах с опытными данными имеется в работах [7, 8] в [6] показано влияние температуры на Коэ по формулам разных авторов. [c.106]

Значительное число исследований теплообмена в зернистом слое выполнено в нестационарном режиме нагревания (охлаждения) слоя. Выше подробно анализировались возможные погрешности этих методов исследования. В работах [106, 107] при проведении опытов в режиме прогрева слоя температуру газа на выходе измеряли только в одной точке на оси аппарата, что также могло привести к ошибкам в определении средних коэффициентов теплоотдачи. Однако основную роль в отклонении полученных зависимостей вниз при Кеэ < 100 (рис. IV. 19, в) играет продольная теплопроводность, не учтенная в методике обработки опытных данных. Пересчет данных [106] по формуле (IV. 67) при 1оАг = 15 для стальных шаров и Хо/Кг = 5 для песка привел к хорошему совпадению опытных точек с зависимостью (IV. 71). Аналогичная коррекция формул, полученных в [107], показана на рис. IV. 19, б. Таким образом, занижение данных по теплообмену в зернистом слое при Кеэ < 100 связано с влиянием продольной теплопроводности, неравномерности распределения скоростей и возможных погрешностей экспериментов, а не с особенностями закономерностей процессов переноса в переходной области течения газа [106]. [c.160]

Теплопередача конвекцией предполагает наличие (перемещающегося вещества, следовательно, она возможна только между телом и текучим веществом. Под текучим веществом следует понимать жидкость, газы и пары. При нагреве твердого и текучего вещества происходит обмен тепла между более нагретыми, т. е. бы-стродвижущимися молекулами, и более холодными. Как в твердом теле, так и в текучем веществе передача тепла производится теплопроводностью. Однако это явление в текучем веществе протекает значительно более интенсивно благодаря тому, что частицы вещества в данном случае являются свободно движущимися. Слои текучего вещества, которые прилегают непосредственно к нагретому твердому телу, нагреваются, благодаря чему они становятся более легкими. Нагретые частицы начинают двигаться, подымаются и не только освобождают место у поверхности твердого тела новым, более холодным частицам, но и переносят с собой тепло в более холодные слои текучего вещества и там его передают дальще. При этом безразлично, происходит ли движение текучего вещества у поверхности нагрева в результате разности температур и, следовательно, удельных весов жидкости (естественная конвекция) или в результате искусственно вызванного и поддерживаемого фактора (искусственная или вынужденная конвекция). Вполне очевидно, что указанные рассуждения применимы как для процесса нагрева, так и для процесса охлаждения. Оба случая имеют одинаковое техническое значение в обоих случаях закономерности конвективного теплообмена оказывают решающее влияние на механизм теплопередачи. Не зная их, нельзя рассчитать количество передаваемого тепла. [c.28]

Удельный вес масла (растворитель не оказывает значительного влияния на удельный вес) у = 910 кг/.и р = 92 кг. сек м . Удельная теплоемкость Ср = = 0,5 ккал1кг °С. Средняя вязкость горячего масла ц = 2,2. 10" кг сек/м . Средняя вязкость смеси 1,68-10- кг-сек/м Теплопроводность Х = = 0,118 ккал1м час°С. [c.180]

Поскольку влияние теплопроводности носит характер пограничного слоя и слабо сказывается на распределении температур, то рассмотрение нестационарной задачи упростим за счет пренебрежения теплопроводными Э( )с )ектами. Следует отметить, что здесь пренебрегается теплопроводностью по оси течения. Теплопроводность в перпендикулярном [c.329]

Исследования показывают, что макрофизические свойства вещества (например, поверхностное натяжение, вязкость, теплопроводность) только косвенно зависят от структуры молекулы (лишь в той степени, в какой структура влияет на массу, объем, форму, поляризуемость и дипольный момент молекулы). Непосредственное влияние на макрофизические свойства вещества оказывают перечисленные свойства молекулы, а поскольку некоторые из них являются аддитивными величинами, то, следовательно, можно сделать вывод о возможности косвенного аддитивного определения макрофизических свойств вещества. Примеры таких расчетов будут приведены ниже. [c.76]

Формула (4. 4) выведена из условия, что слои плотно прилегают друг к другу, и поэтому поверхности соприкасающихся слоев имеют одну и ту же температуру. Если поверхности шероховаты, то между слоями образуются тонкие воздушные зазоры. Поскольку теплопроводность воздуха мала (Хвозд =0,02 ккал м ч- град), наличие даже очень тонких зазоров может сильно сказаться на уменьшении теплопроводности многослойной стенки. Такое же влияние оказывает, например, и слой окиси металла. Поэтому при определении теплопроводности многослойной степки надо учитывать, насколько плотно отдельные слои прилегают друг к другу. [c.51]

Теория расчета реакторов с неподвижным слоем катализатора была далее усовершенствована Динсом и Лапидусом [10], а также Биком [11], В настоящее время эта теория уже довольно основательно разработана, однако имеются сомнения в надежности экспериментального. материала, лежащего в ее основе, и отсюда сомнения в возможности ее использования для расчета реакторов с неподвижным слое.м катализатора . Это за.мечание, в частности, относится к расчету распределения температур, учитывая очень сильную зависимость скорости реакции от температуры, Несомненно, большое влияние может оказать и неполнота наших представлений о механизме теплопроводности слоя и неточный выбор температурного коэффициента. Достаточно разработанная теория должна учитывать разность темпе- [c.58]