Капля критическое время образования

Показано, что критическая толщина жидкой пленки между двумя каплями эмульсий определяется величиной дисперсионных сил. Влияние поверхностно-активных веществ на дисперсионные взаимодействия зависит от состава и строения их полярных групп. Время образования черной пленки определенной площади связано со специфической адсорбцией ионов. [c.366]

Р. Меры по уменьшению тумана. Склонность к возникновению и распространению тумана можно уменьшить следующими методами обеспечивать низкие степени пересыщения отсутствие пыли, выноса капель и ионов поддерживать перегрев (например, нагревом 117]) поддерживать малыми температурные напоры поддерживать высокой температуру поверхности конденсата обеспечивать малую толщину парогазовой пленкн, дающую небольшое время диффузии (образование тумана занимает время) увеличение турбулентности может, однако, уменьшать критическое пересыщение обеспечивать отсутствие вторичных веществ, которые уменьшают данление пара па капли или поверхностное натяжение предупреждать запотевание, если туман может возникнуть, для исключения уноса конденсата газом или паром, [c.363]

Процесс образования центров конденсации при переходе вещества из парообразного состояния в жидкое рассмотрен Фольмером и Вебером и Беккером и Дерингом которые считают, что этот процесс состоит из ряда бимолекулярных ступеней, ведущих к образованию сгустков, которые в то же время могут уменьшаться в размере вследствие потери отдельных молекул. Отсюда частота образования центров конденсации — не что иное, как скорость образования центров конденсации критического размера при столкновении сгустков с отдельными молекулами. Фольмер и Вебер предположили, что концентрация сгустков соответствует некоторому состоянию равновесия однако Беккер и Деринг улучшили эту теорию, предположив, что возникает не равновесное, а стационарное состояние. Следовательно, центры конденсации критического размера быстро растут и образуют капли, тогда как концентрация, соответствующая стационарному состоянию, значительно ниже той, которая должна была бы соответствовать равновесному состоянию. [c.153]

Рассмотренный механизм распространения пламени в двухфазной смеси дает возможность объяснить те явления, которые наблюдаются в период первоначального воспламенения (в частности, появление чередующихся вспышек), тем, что в начальный период времени расстояния между отдельными группами капель превышают критические. Очаг пламени, возникший в области разряда, в этом случае не может распространиться на весь факел. Распространение пламени становится возможным лишь тогда, когда возросший расход топлива приведет к увеличению плотности орошения и, следовательно, к сокращению расстояния между каплями до необходимого. Поскольку образование облака паров вокруг капли тяжелого топлива происходит за больший период, чем для легких, расстояние между каплями должно быть меньшим, что возможно только при большем расходе топлива (при более богатых смесях). Увеличение турбулентности потока вначале оказывает положительное влияние, так как возникший очаг пламени и негорящие капли получают при этом возможность совершать движение относительно друг друга, что приводит к сокращению расстояния между ними. Дальнейшее увеличение турбулентности и поступальной скорости потока хотя и улучшает перемешивание, но одновременно сокращает время контакта между горящими и негорящими каплями, что приводит к изменению границ устойчивого воспламенения в сторону более богатых смесей. [c.76]

Скорость изменения п за счет дробления капель выражена через частоту дробления f(V) капли объемом в интервале V, V + dV) и вероятность P V, ю) образования капли объемом в интервале (У, V + dV) при дроблении капли объемом в интервале (м, ю-Ьс/ш). Модель дробления капель рассмотрена в разделе 11.7 в предположении, что дробление одиночной капли полностью определяется флуктуациями диссипации энергии в ее окрестности. При этом, если среднее по объему порядка размера капли значение диссипации энергии превосходит критическое значение, происходит акт дробления. Отмечено, что независимо от начального спектра капель через олределенное время в результате дробления распределение капель становится логарифмически нормальным. Для определения частоты дроблетш f(V) необходимо оценить минимальный радиус капель, дробящихся в турбулентном потоке. Теоретически этот размер можно определить, сравнивая силы, действующие на каплю и приводящие к значительной деформации ее поверхности. В [65] приводится выражение для путем сравнения силы вязкого трения и капиллярной силы, а в [2] — динамического напора внутри капли и капиллярной силы. Движение капель в газе не приводит к значительным силам вязкого трения, поэтому предпочтительней вторая модель и в качестве R имеет смысл взять выражение [c.548]

В опытах по определению критического пересь щ,ения пара воды в свободной струе туман наблюдался на некотором расстоянии от сопла (см. рис. 9). Между тем из гидродинамики свободной струи следует, что смешение газов происходит уже в самом начале струи. При этом линия максимального пересыщения пара также начинается у сопла (см. рис. 10, кривая /). Отсутствие тумана в начальном участке струи при достаточном пересыщении пара (что подтверждается образованием тумана в основном участке струи) объясняется тем, что скорости потока по осям л п у в начальном участке струи весьма велики. Позтому время пребывания газовой смеси в зоне максимального пересыщения пара оказывается недостаточным для того, чтобы произошло образование капель тумана и чтобы эти капли выросли до больших размеров. [c.64]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология