Анемометр лазерный

Высокоинтенсивная турбина (рис. 3, б) создает иной профиль интенсивности потока и характеризуется наличием зоны очень высокой турбулентной интенсивности (0,95 уел. ед.) вблизи от края турбины. Это означает, что при избыточной производительности больше энергии приходится на флуктуации (местное перемешивание). Очень высокая интенсивность указывает также на мгновенные обращения потоков (это можно было наблюдать лишь благодаря применению лазерного анемометра). Мгновенные отрицательные скорости, влияя на среднюю скорость, уменьшают среднее время пребывания жидкости у края импеллера. Это объясняет падение участка кривой с увеличением соотношения г/Я. [c.179]

Рис. 8.19. Принципиальная схема измерения скорости лазерным анемометром.

В работах [32, 33] с помощью лазерно-доплеровского анемометра были измерены значения продольной компоненты скорости. На рис. 12.2.3 приведены результаты этих измерений в виде безразмерной скорости йг, показывающие, что 2=1,66. Следует отметить, что зависимость скорости от координаты 2, выраженную соотношениями (12.2.9)и (12.2.10), можно непосредственно получить с помощью анализа размерностей. Это [c.174]

Значительное ускорение газа в турбулентном гомогенном факеле подтверждено в последнее время прямыми измерениями распределения скорости в зоне горения. Проведение таких измерений оказалось возможным благодаря развитию новых методов диагностики пламен и прежде всего лазерной анемометрии. [c.121]

Исследование поля скорости в прямоструйном и обращенном турбулентном гомогенном факелах проводилось с помощью лазерного анемометра, схема которого приведена на рис. 6-1 [43]. Анемометр состоит из источника света — лазера ЛГ-36, фотоумножителя (ФЭУ), анализатора спектров АСШ-4 и системы линз и зеркал. Луч лазера после отражения от плоских зеркал М1 и М2 делится полупрозрачной пластинкой М4 на два. Параллельные лучи фокусируются линзой Л1 (фокусное расстояние /=20 см) в изучаемую точку струи. Изменение угла а между лучами осуществляется путем поворота полупрозрачного зеркала М4, т. е. регулированием расстояния между параллельными лучами, падающими на линзу Л1. Для повышения про- [c.121]

Рис. 6-1. Схема лазерного анемометра

Что касается количественного соответствия результатов, то как видно из графика, расчетные значения <и> заметно превышают значения средней скорости, полученные с помощью лазерного анемометра. [c.126]

ИЗУЧЕНИЕ ПОЛЯ СРЕДНЕЙ СКОРОСТИ В ПРИСТЕНОЧНОЙ ОБЛАСТИ ПРИ ТУРБУЛЕНТНОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ С ПОМОЩЬЮ ЛАЗЕРНОГО АНЕМОМЕТРА [c.19]

Что такое эффект Допплера и как он используется в лазерном анемометре [c.25]

В данной главе будут рассмотрены основы физического моделирования турбулентных потоков с дисперсной фазой в виде твердых частиц с использованием интенсивно развивающегося оптического метода диагностики — метода лазерной доплеровской анемометрии. Используемые в течение многих десятилетий зондовые и фотографические средства исследования дисперсных потоков подробно описаны в монографиях [1-3]. [c.57]

Раздел 3.2 посвящен краткому рассмотрению основ и преимуществ метода лазерной доплеровской анемометрии. Несмотря на все многочисленные [c.57]

Метод лазерной доплеровской анемометрии и его преимущества [c.58]

Метод лазерной доплеровской анемометрии относится к оптическим методам диагностики, которые широко используются для исследования потоков [4-17]. Главным достоинством оптических методов диагностики является возможность проведения измерений без возмущения течения в исследуемой области. Наряду с этим общим преимуществом оптических методов диагностики метод лазерной доплеровской анемометрии обладает и своими уникальными особенностями, сделавшими его в течение последних лет мощным инструментом для изучения тонкой структуры потоков [c.58]

Все вышеуказанные достоинства метода лазерной доплеровской анемометрии сделали его в последние годы мощнейшим средством диагностики однофазных и гетерогенных потоков. [c.59]

Рис. 3.1. Схема формирования интерференционного (измерительного) объема лазерного доплеровского анемометра (ЛДА)

Розенштейн А.З. Измерение пульсационных параметров газовой фазы дисперсных потоков типа газ-твердые частицы лазерным доплеровским анемометром // Турбулентные двухфазные течения. 4.2. Таллин. 1979. С.189-195. [c.179]

Розенштейн А.З. Задачи лазерной доплеровской анемометрии течений газ-твердые частицы // Турбулентные двухфазные течения. 4.1. Таллин. 1982. С.136-142. [c.179]

Вараксин А.Ю., Поляков А. Ф. Измерения скоростей крупных частиц с использованием лазерных доплеровских анемометров И Измерительная техника. 1998. № 8. С.22-26. [c.179]

Для несферических частиц величина коэффициента присоединенной массы может значительно отличаться от 0,5. Расчеты, проведенные в работе [48], показывают, что для эллипсоидального пузыря с отношением малой и большой полуосей эллипса =0,4 значение коэффициента присоединенной массы в три раза превышает значение этого коэффициента для сферической частицы, а при х 0,1 - в двенадцать раз. Таким образом, общепринятая идеализация формы газовых пузырьков сферами при нестационарном движении может приводить к значительным погрешностям. Эксперименты, проведенные в работе [49], в которых с помощью лазерного доплеровского анемометра проводились измерения скорости пузырей на начальном участке их движения, показывают, что зависимость скорости движения пузыря от высоты подъема резко отличается от такой же зависимости для сферической твердой частицы. На первом участке, составляющем примерно 10с э, скорость пузыря резко возрастает, достигая значения, в полтора раза превышающего значение установившейся скорости. На втором участке скорость начинает падать, приближаясь к установившемуся значению. В зависимости от диаметра пузыря протяженность второго участка составляет 50 — 100 диаметров. По-видимому, некоторое время после отрыва пузырь имеет еще сферическую форму. [c.31]

Течения при различных числах Рейнольдса, преимущественно соответствующих ламинарному движению, рассчитаны в [31]. Там же констатрфуется согласование полученных результатов с экспериментальными данными лазерной Допплеровской анемометрии. [c.85]

Лазерные анемометры. Метод основан на эффекте Донплера [35, 41]. Поток с естественными или искусственными метка-. ми облучают пучком света от лазера. В схеме, изображенной на рис. 8.19, использованы два расщепленных луча, которые сфокусированы в исследуемую точку потока. Рассеянное на метках излучение наблюдается вдоль одного из пучков прямого излучения. Рассеянное и прямое излучения направляются в фотоприемник. Частота рассеянного на движущейся метке излучения изменяется на величину допплеровского сдвига частот [c.414]

По диапазону измеряемых скоростей лазерные анемометры (или ОДИС — оптические допплеровские измерители скорости) подразделяются на группы 10 — 10 2 10-2 102 и 1Q2—1Q0 [д/с. Пространственное разрешение схем ОДИС, предназначенных для измерения скорости в пс>-токах жидкости, составляет около 10 1/мм . Погрешность измерения находится в интервале от 3 до 0,2%. [c.415]

Результаты сопоставления соотношения (1.44) с экспериментальными данными приведены на рис. 1.22. Видно, что соотношение (1.44) выполняется с точностью не менее 10% при любом значении (с). Аналогичные результаты получаются и при обработке опытов Калгатги и N юса [1979]. С фронтал ным механизмом горения согласуются и результаты опытов Билла, Неймера и Талбота [1981]. В этой работе исследовалось горение смеси этилена с воздухом в потоке за турбулизирующей решеткой, расположенной в канале. Пульсации скорости измерялись лазерным анемометром. На рис. 1.23 изображена плотность распределения вероятностей продольной скорости, измеренная в некоторой внутренней точке зоны горения. Отчетливо видна бимодальная структура этой плотности вероятностей. Тем самым в точке с конечной вероятностью наблюдались две жидкости с различными статистическими свойствами. Другие результаты рассматриваемой работы будут отмечены в 6.6. [c.51]

Можно предположить, что и в этом случае амплитуда и характер начальных возмущений также играют важную роль. Для пояснения обратимся к опытам Баллала [1979], в которых изучалось горение пропано-воздуш-ной смеси в канале, на входе в который располагалась решетка. В этих опытах влияние ускорения потока при горении исключено, так как стенки канала расширялись. Смесь поджигалась пилотным Ш1аменем. На оси пламени с помощью лазерного допплеровского анемометра измерялась энергия турбулентности и ее спектр. [c.235]

Имея в виду указанные соображения, перейдем к анализу экспериментальных данных. Рассмотрим сначала опыты, в которых с помощью лазерного допплеровского анемометра непосредственно измерялись характеристики турбулентности в зоне горения. В уже обсуждавшейся работе Баллала [1979] установлено, что во всех исследованных режимах энергия турбулентности в зоне горения выше, чем в набегающем потоке (рис. 6.11, а, б). Как уже отмечалось, в этих опытах влияние среднего градиента давления исключалось, и поэтому дополнительный сдвиг средней скорости не возникал. Из рис. 6.11, а видно, что если энергия возмущений в свежей смеси мала < 2и ), то возрастаний их масштаба приводит к увеличению пульсационной скорости в зоне горения. Этот вывод согласуется с формулой (6.35). Уменьшение энергии турбулент- [c.243]

Е.С. Ринкевичюс, В.И. Смирнов,"Исследование турбулентных потоков лазерным анемометром со спектральным анализом допплеровского сигнала Теплофизика высокюс температур, т.13, N , 1975, с. 59I-60Q. [c.261]

В третьей главе рассматриваются вопросы физического моделирования гетерогенных потоков. Описаны основы метода лазерной доплеровской анемометрии (ЛДА), ставшего в последние десятилетия одним из самых распространенных средств тонкой диагностики однофазных потоков. Рассмотрен большой комплекс метрологических проблем, возникаюшдх при исследовании гетерогенных потоков с использованием данного метода. К ним относятся оптимизация параметров оптико-электронной системы лазерных доплеровских анемометров для измерения мгновенных скоростей крупных частиц дисперсной фазы разработка методики проведения корректного измерения скоростей существенно полидисперсных частиц развитие основ селекции сигналов, необходимой для изучения обратного влияния частиц на характеристики течения несущего воздуха разработка методики измерения концентрации частиц и т. д. Наряду с описанием [c.6]

Лазерные доплеровские анемометры (ЛДА) более двух десятилетий используются для исследования однофазных потоков. Для измерения кинематических характеристик течения сплошной среды в нее вводят частицы-трассеры субмикрометровых и микрометровых размеров, массовая и объемная концентрация которых ничтожна. При соблюдении определенных условий мгновенные скорости частиц-трассеров будут практически равны соответствующим скоростям несущей их сплошной среды. Гетерогенные потоки, в которых частицы (капли, пузыри) присутствуют естественным образом, также исследуются с использованием ЛДА. Можно с уверенностью сказать, что к настоящему времени ЛДА стал мошдейшим и зачастую единственным средством локальной диагностики такого рода потоков. [c.57]

Экспериментальная установка для изучения нисходящих потоков газовзвеси. Схема установки приведена па рис. 3.21. Рабочий участок представлял собой вертикальную трубу из нержавеющей стали 12Х18Н10Т с внутренним диаметром D = 46 мм и толщиной стенки 2 мм. Длина трубы — 2500 мм. На расстоянии L = 1380 мм от верхнего торца в стенке трубы сделана щель шириной 12 мм для ввода и вывода зондирующих лучей лазерного доплеровского анемометра (модель LDA 10, фирма Dante (Дания)). Воздух поступает в рабочий участок через ресивер из баллонов, куда он предварительно закачивается компрессором (модель К2-150). Для создания гетерогенного потока частицы загружались в питатель емкостью [c.92]

Влияние температурной зависимости коэффициента теплового расширения на форму конвекции наблюдали Дюбуа с соавторами [112] в экспериментах с водой при температурах, близких к 4° С (когда а варьирует от нуля до конечных значений). Лазерная допплеровская анемометрия показала, что вблизи критического режима пространственное распределение вертикальной скорости имеет вид, типичный для системы щестиугольных ячеек. С увеличением АТ происходит гистерезисный переход к валиковой конвекции. [c.75]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология