Скорость пузыря

Дрейфовая скорость пузырей в барботажной трубе Ьд = 1,4(Рж/Рг) - и = 1,4(870/4,46)0.2.0,19 = 0,76 м/с. [c.287]

Этот интересный вывод показывает, что хотя приближенное решение Дэвидсона не может отвечать уравнению движения твердых частиц (111,47), один член этого уравнения может быть точно рассчитан для определенной точки на поверхности пузыря (и приближенно — в окрестности этой точки) при соответствующем выборе скорости пузыря. Следовательно, уравнение Дэвидсона удовлетворяется при постоянном давлении во всех точ- [c.100]

Рис. IV-9. Зависимость скорости пузыря от его радиуса

Радиус и скорость пузыря в двухмерных слоях легко точно измерить, но таких данных, по-видимому, недостаточно для предсказания поведения трехмерного пузыря. Хорошо известно что при одинаковом фронтальном радиусе двух- и трех- мерные пузыри имеют неодинаковую скорость подъема в капельной жидкости есть все основания предполагать, что такая же разница существует и в случае псевдоожиженного слоя. [c.142]

Пузыри находятся в движении, так что поток не является установившимся относительно неподвижного наблюдателя (или стенок аппарата). Если скорость пузыря превышает скорость движения газа в просветах невозмущенной непрерывной фазы, то возникает интересное и важное явление. Поле давлений заставляет газ входить в пузырь через дно. Выйдя через его крышу, газ поступает в непрерывную фазу, быстро текущую вниз вдоль боковой поверхности пузыря газ увлекается ею к основанию пузыря и снизу снова входит в пего. В результате возникает сферический вихрь газа (концентричный пузырю), который поднимается вместе с пузырем как обособленное газовое образование (облако циркуляции). Наличие этого облака значительно изменяет время контакта газа и твердых частиц, являясь важной причиной проскока газа через слой. [c.157]

Подобные выражения для потока ожижающего агента через пузырь уже были получены ранее по анализ Дэвидсона показал, что характер движения ожижающего агента в окрестностях пузыря сильно зависит от отношения скоростей пузыря и ожижающего агента в просветах между твердыми частицами [c.360]

Барботажный слой имеет чрезвычайно сложную структуру, так как он не гомогенен, некоторые его физические параметры (иапример, вязкость) ие определены, отсутствует фиксированная поверхность раздела фаз (она непрерывно меняет свою величину и форму), всплывающие пузыри и струи газа создают мощные циркуляционные токи жидкости, поэтому точное количественное описание барботажного слоя до настоящего времени не разработано. Параметрами слоя, характеризующими его структуру, служат плотность и высота газожидкостного слоя, размеры и скорость пузырей, поверхность контакта фаз, продольное перемешивание жидкой и газовой фаз. [c.267]

Скорость пузырей. Скорость подъема одиночных пузырей зависит от их диаметра (рис. 123) [15, 19, 20]. [c.269]

Приведенные выше формулы применимы для пузырьков диаметром не более 1 мм. Крупные пузыри при подъеме деформируются, приобретая эллипсоидальную форму (при = 1—5 мм) и полусферическую (при п> 5 мм), причем движение пузырей становится спиральным [9]. Закономерности, установленные для пузырей, выходящих из одного отверстия, справедливы и при массовом барботаже. если скорости газового потока невелики (0,1—0,3 м/с на свободное сечение аппарата). При больших скоростях пузыри сливаются в сплошную струю, которая разрушается на некотором расстоянии от отверстия с образованием пены. Размеры пузырей в пене различны. Для их характеристики используют средний поверхностно-объемный диаметр йср=6е./а (где е — газосодержание пены, а—удельная поверхность). [c.35]

Результаты этих опытов приведены на рис. 11 и 12, где экспериментальные значения времени подъема пузыря отложены в зависимости от глубины погружения точки его ввода в слой. Наиболее примечательная особенность этих графиков состоит в том, что экспериментальные точки для каждой серии опытов располагаются около прямых линий, постоянный наклон которых свидетельствует о том, что скорость пузыря остается постоянной по мере его подъема. Другая особенность состоит в том, что наилучшим образом проведенные прямые не проходят через начало координат. Положительный отрезок на оси абсцисс можно объяснить тем, что вводимый в слой пузырь имел начальную скорость, несколько превышающую характерную скорость подъема пузыря. Это действительно должно было иметь место, так как пузыри подавались в слой из сосуда, давление в котором превышало давление в слое. Упомянутый отрезок 0 представляет собой входной эффект и зависит от объема вводимого пузыря. [c.49]

Пенисто-турбулентный режим является переходным между пузырьковым и снарядным, для которого характерно периодическое движение крупных одиночных пузырей, которые разделены жидкостными перемычками и занимают почти все сечение канала. При движении в вертикальном канале скорость пузыря Шд складывается из приведенной (средней) скорости движения газожидкостной смеси Шпр и скорости всплывания хша- [c.168]

UJ, — скорость пузыря относительно плотной фазы, см/с. [c.16]

Интересно отметить, что гидродинамическая обстановка определяется лишь относительными скоростями пузыря Щг и газа в плотной фазе ы/ = На рис. 1У-5 отражены также заметные [c.110]

Сталь, d = 76,3 мм, г =9150 мм Пористый спеченный металл Катализатор М8 от 0,04 до 0,08 — 48% >0,08 - 47% Воздух Скорость пузырей, частицы внутри пузырей [221 [c.120]

Недавние измерения в больших слоях, выполненные Уайтхедом, показали, что распределение скорости пузырей в любой точке аппарата подчиняется нормальному закону, т. е. свыше 95% величин скоростей сосредоточены в пределах 2а. Кроме того, было установлено, что скорость пузырей растет по мере увеличения расхода воздуха и высоты слоя. [c.122]

Для несферических частиц величина коэффициента присоединенной массы может эначительно отличаться от 0,5. Расчеты, проведенные в работе [48], показывают, что для эллипсоидального пузыря с отношением малой и большой полуосей эллипса х =0,4 значение коэффициента присоединенной массы в три раза превышает значение этого коэффициента для сферической частицы, а при х = 0.1 - в двенадцать раз. Таким образом, общепринятая идеализация формы газовых пузырьков сферами при нестационарном движении может приводить к значительным погрешностям. Эксперименты, проведенные в работе [49], в которых с помощью лазерного доплеровского анемометра проводились измерения скорости пузырей на начальном участке их движения, показывают, что зависимость скорости движения пузыря от высоты подъема резко отличается от такой же зависимости для сферической твердой частицы. На первом участке, составляющем примерно lOi/g. скорость пузыря резко возрастает, достигая значения, в полтора раза превышающего значение установившейся скорости. На втором участке скорость начинает падать, приближаясь к установившемуся значению. В зависимости от диаметра пузыря протяженность второго участка составляет 50 — 1(Ю диаметров. По-видимому, некоторое время после отрыва пузырь имеет еще сферическую форму. [c.31]

Несмотря на столь значительные отличия, вероятно, важнее подчеркнуть существенное сходство полученных выводов, хотя пути решения задачи совершенно различны. В связи с этим интересно отметить определенную двойственность в соотношении между этими двумя методами. В трактовке задачи по Дэвидсону, дополненной допущением Коллинса для определения скорости пузыря, удовлетворяется условие о постоянстве давления во всех [c.107]

Дэвидсон и Харрисон предложили простую теорию стабильности пузырей, предсказывающую, в частности, существование минимального размера стабильного пузыря и позволяющую оценить порядок его величины. Вкратце теория предполагает, что при скорости потока сжижающего агента, превышающей скорость витания твердых частиц, последние будут захватываться из кильватерной зоны нижней частью нузыря и разрушать его. Нельзя отрицать возможность разрушения пузырей по такой схеме однако авторы предполагают (по аналогии с пузырями в капельной жидкости), что скорость ожижающего агента имеет тот же порядок величины, что и скорость пузыря. Как будет показано ниже, в псевдоожиженном слое с барботажем пузырей скорость ожижающего агента имеет тот же порядок, что и скорость начала псевдоожижения (примерно 311 ), и не зависит от скорости пузырей . [c.138]

Для измерения скорости изолированных пузырей, удаленных от стенок, наиболее удобным является рентгенографический метод, который дает более точные и достоверные результаты, чем все другие, рассмотренные выше. Однако по своей природе рентгеноснимок пузыря не имеет четких очертаний поэтому измерение радиуса и последовательности расположений пузыря в слое не может быть произведено с большой точностью. Кроме того, граница пузыря (т. е. его радиус) претерпевает небольшие воз-муш,ения, и есть основания полагать, чтЬ флуктуации скорости вызваны сбросом твердых частиц из кильватерной зоны (см. ниже), так что данные, естественно, имеют значительный разброс. Это можно продемонстрировать на типичном графике зависимости скорости пузыря от радиуса (рис. IV-9) откуда следует, что по одним только эмпирическим данным нельзя точно определить характер указанной зависимости, хотя очевидно, что она достаточно проста. [c.139]

Соотношение (IV,4) предполагает, что скорость пузыря дополнительно возрастает под действием восходящего потока непрерывной фазы (например, в центральной зоне) со средней скоростыо дискретной фазы . Скудные литературные данные недостаточны для однозначного подтверждения соотношения (1У-4). Последнее все же является, вероятно, самым полезным из всех известных до сих пор уравнений, хотя в работе Дэвидсона и Харрисона рассмотрены и некоторые другие уравнения. [c.143]

При вводе в слой пузыря траектория струи атклоняется от вертикали, как показано на фотоснимке. Важно подчеркнуть, что в данном случае скорость пузыря меньше, чем скорость газа между частицами, т. е. [c.159]

Для режима, изображенного на рис. V-15, доля пузырей в объеме аппарата составляет e = а поток пузырей через единицу поперечного сечения слоя равен U—U f) = ПаЧу причем абсолютная скорость пузыря и а = + 0,35 (gD) > . Отсюда [c.193]

Совсем недавно было показано что в слое со свободным барботажем пузырей средние скорости пузыря часто превышают теоретические скорости подъема газовой пробки и обычно значительно больше теоретической скорости подъема пузыря. При псевдоожижении слоев кварцевого песка U f = 2,5 см/с) в аппарате квадратного поперечного сечения площадью 0,37 м установлено что скорость подъема пузыря много выше, чем мон<но ожидать, если принять скорость пузыря в коллективе равной иьоа-Следовательно, при использовании различных моделей можно в настоящее время лишь постулировать, что уравнение (VII,29а) применимо к слоям со свободным барботажем пузырей, и затем убедиться, что допущение о более высоких значениях па не дает осложнений. [c.278]

Можно полагать, что начальная скорость частиц у свободной поверхности слоя ниже скорости пузыря в иоиент прорхгаа ни этой поверхности. Действительно, некоторые частицы опадают столь низкой скоростыо, что на коротком отрезке над поверхностью слоя их потенциальная энергия быстро становится больше кинетической, и эти частицы возвращаются обратно в слой. В то же время, другие частицы будут покидать слой примерно со скоростью пузыря , и если их скорость витания [/ меньше скорости газа 7, [c.557]

Экспериментальные данные, обработанные методом наименьших квадратов, привели к зависимостям задержки от скоростей газа и жидкости, представленным на рис. XVIII-4 (на оси ординат отложена величина glU , обратная средней скорости пузыря параметром является величина Ug). [c.664]

При достижении пузырями величины п Зз 0,5 см скорость пузырей перестает зависеть от размера п становится равной иримерпо 25 см/с [17, 321, что согласуется с волновой теорией движения крупных пузырей [83]. [c.300]

В выражениях (1.17) и (1.18) определяюпщм для скорости пузыря является его диаметр Выше отмечалось (см. рис. 12), что диаметр пузыря будет переменным по высоте слоя, поэтому и его скорость по мере прохождения пузыря через слой должна возрастать. Однако это не подтверждается при измерении скоростей подъема в плоской модели [И]. Величина переменна по высоте, но она колеблется около какого-то среднего значения, при этом-й по мере прохождения по слою может меняться в десятки раз. Этот вывод можно сделать из сопоставления рис. 12 и 13. [c.29]

Скорость пузырей увеличивалась в слое ио мере движения вверх. На середине пути они двигалис , с той же скоростью, что и отдаленный иидикатор, т. е. сс скоростью газа в слое. При этом размер пузырей увеличивалс5К [c.54]

Когда диаметр пузыря приближается к диаметру аппарата, пузырь удлиняется, и его скорость становится меньше, чем та, которую получают по формуле Дэвиса н Тейлора. Этот стеночный эффект можно оценить [6], используя данные Уно и Кинтнера [12] о возрастающих скоростях пузырей газа в жидкостях для трубок различных диаметров. Если пузырь так велик, что становится порщнем, скорость его подъема люжко предсказать по данным Думитреску [13] или по результатам поведения двухфазного потока воздуха и воды вертикальной трубе [14]. [c.115]

Роу сделал три замечания по статье Гаррисона, Девидсона и де Кока. Идея рассмотрения механизма разрушения иузырей превосходна, но при определенных условиях поток газа в основание пузыря может значительно изменяться в зависимости от действительной скорости пузыря. Это внесло бы изменение в их уравнение, но при любой скорости поправка будет невелика. Очень важно разграничить действительные пузыри и внхри. Псевдоожижающая жидкость, сама по себе, может создавать турбулентные вихри. Если частицы легкие, то онн могут закручиваться в этих вихрях, В таких случаях центробежная сила отбрасывает их и получается пустое кольцевое пространство. Серьезное различие между такого типа пустотами и действительным пузырем зак,"]Ючается в том, что, во-иервых, они не обязательно поднимаются кверху и, во-вторых, они разрушаются не гогда, когда попада от наверх, а ио мере потери энергии вращения. [c.162]

Изложенные выводы относятся к свободному движению пузырей, не осложненному влиянием стенок. При движении пузыря в трубе он вытесняет жидкость, которая перемещается в направлении, противоположном направлению движения пузыря. Поэтому относительная скорость пузыря Wqth равна разности абсолютной скорости пузыря и скорости жидкости [c.166]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология