Разрешение пространственное

Этот процесс представляет собой наиболее удивительный и яркий пример более общего явления — достижения биологической специфичности путем взаимодействия комплементарных структур, аналогичных тем, которые обусловливают связывание антител и антигенов (разд. 15.5). Объединение пуриновых и пиримидиновых оснований в пары путем образования двух или трех водородных связей происходит в соответствии с принципом комплементарности. Взаимное положение оснований в углеводнофосфатном скелете ДНК таково, что только пуриновое основание одной цепи и пиримидиновое основание другой цепи могут образовать между собою водородную связь. В принципе возможны и неправильные пары — АС и ОТ. Однако, как видно из рис. 15.20, между А и С не могут образоваться водородные связи при заданном положении оснований в цепи ДНК. Между О и Т могла бы возникнуть одна водородная связь, но в действительности средние атомы водорода (связанные с атомами азота колец как у О, так и у Т) создают пространственные затруднения, которые удерживают О и Т достаточно далеко друг от друга, препятствуя образованию такой связи. Энергия водородной связи составляет примерно 20 кДх<-моль и, следовательно, введение в строящуюся цепь правильного ( разрешенного ) пуринового или пиримидинового основания дает энергетический выигрыш в 40 или 60 кДж-моль . [c.458]

Постоянное совершенствование и появление принципиально новой техники эксперимента, автоматизация и сочетание с ЭВМ открывают все новые возможности и перспективы применения методов. В качестве примеров достижений бурно развивающегося приборостроения в рассматриваемой области можно указать на современные импульсные фурье-спектрометры, появление техники двухмерной спектроскопии ЯМР и уже упоминавшегося множественного резонанса. Повышение чувствительности, спектрального, временного и пространственного разрешения, которое дает эта новая техника, приводит к дальнейшему расширению получаемой информации и поднятию ее на другой, более высокий уровень. Понятно поэтому, что интерес к развитию теории методов спектроскопии ЯМР и ЭПР и практическому их применению не только не ослабевает, но продолжает неуклонно расти. [c.85]

Рассматриваемые методы обладают чрезвычайно высокой чувствительностью, но как аналитические методы используются в основном для количественного определения состава поверхностных слоев. Относительные и абсолютные пределы обнаружения элементов в оже-спектроскопии, например, составляют, соответственно, 10- ... 10— % и 10 ... 10- г. Метод ОЭС имеет также преимущества в высоком пространственном разрешении, обеспечивающем возможность проведения тонкого локального анализа. [c.154]

В то же время реакции циклоприсоединения, не связанные с пространственными ограничениями и разрешенные по симметрии в ос- [c.499]

Как уже было сказано, если кристалл содержит N элементарных ячеек, то в зоне Бриллюэна имеется N разрешенных к векторов и, следовательно, N возможных пространственных волновых функций Фй(г). Но каждой из этих N пространственных волновых функций может соответствовать два электрона с противоположно направленными спинами. Поэтому в кристалле, содержащем N элементарных ячеек, на каждую энергетическую зону приходится 2N электронных состояний. Если на одну элементарную ячейку в кристалле приходится нечетное [c.166]

Спектроскопия ЯМР занимает важное место среди физических методов, применяемых в настоящее время химиками. Особенно велика роль ЯМР высокого разрешения в органической химии, где едва ли существует какой-либо другой столь эффективный метод определения молекулярной и пространственной структуры вещества. [c.52]

Его величина зависит от симметрии и величины пере-крывания начальной и конечной пространственных орбиталей. Таким образом, момент перехода является произведением трех отдельных интегралов и равен нулю, если равен нулю хотя бы один из этих интегралов. При этом вероятность перехода также равна нулю. Такой переход называется запрещенным в противоположность разрешенным переходам, для которых момент перехода отличается от нуля. Правила запрета имеют приближенный характер. Запрещенные переходы все же можно наблюдать, хотя их интенсивность много меньше интенсивностей разрешенных переходов. Факторы запрета составляют для запрета по спину — 10" (я — л ), для запрета по координате (колебания ядер) — 10 —10 2 (п — я ), для запрета по симметрии (перекрывание пространственных орбиталей) — 10-1—10-3 (п — л ). [c.123]

Благодаря тому, что генерация КАРС происходит в малом объеме (микролитры) вблизи фокуса двух падающих пучков, можно изучать распределение молекул на определенных колебательно-вращательных уровнях с высоким пространственным разрешением. Легко достигаемое спектральное разрешение составляет 0,3—0,03 см- , но можно получить спектр с шириной линии до 0,001 см-. [c.774]

Каждое решение волнового уравнения, отвечающее конкретной комбинации значений квантовых чисел п, / и т, описывает определенные свойства электрона в атоме. Например, при значениях квантовых чисел п= I, 1 = 0, т = 0 получается решение, соответствующее самому низкому из возможных энергетических состояний электрона в атоме, называемому его основным состоянием. Поскольку разрешенными являются лишь некоторые значения квантовых чисел, энергия электрона оказывается квантованной, как это и должно быть в соответствии с моделью Бора. Каждому решению волнового уравнения отвечает электронная орбиталь, которая определяет энергию и пространственное распределение электрона. [c.74]

Часто может возникнуть ситуация, при которой ток пучка, необходимый для наблюдения данного уровня контраста, может быть получен с пучком малого диаметра, но тем не менее предельное, пространственное разрешение, наблюдаемое на образце, существенно выще размера пучка. Причина такой потери разрешения обычно объясняется областью выхода сигнала,. используемого для формирования изображения. Как обсуждалось в гл. 3, как отраженные, так и вторичные электроны образуются в области взаимодействия, эффективный размер которой в образце значительно больше, чем сфокусированный зонд. [c.159]

Рис. 7.4. Схематическое представление изменения траекторий 100 электронов в меди в зависимости от ускоряющего напряжения. Обратите внимание на пространственное разрешение генерируемого этими электронами рентгеновского излучения [124].

Структурный фактор может быть комплексным числом. Важны нулевые значения Ф кк1). Отсутствие отражения для определенных значений индексов /г, к, I называется законом погасания. В этих случаях интенсивность отражения, разрешенного пространственной решеткой, равна нулю. Структурный фактор базиса может уничтожать некоторые отражения, разрешенные пространственной решеткой, и эти недостаюшие отражения помогают в определении структуры. [c.56]

Несмотря на встречающиеся трудности, некоторые исследователи пытались провести количественный анализ массивных биологических материалов с использованием одной или более из трех процедур коррекции, которые были изложены. Однако неизбежная шероховатость поверхности образца, повышенная глубина проникновения пучка, низкое пространственное разрешение (5—10 мкм) и относительно низкая точность метода (10—20 /о) в сочетании с сомнительной справедливостью техники введения поправок для легких элементов в органической матрице приводят к тому, что обычный анализ массивных биологических материалов используется значительно реже других количественных методов, описываемых ниже. Единственным исключением может служить применение процедур при анализе замороженных в гидратированном состоянии тканей с использованием в качестве эталонов замороженных растворов солей. [c.76]

Микроанализ в биологических образцах может быть определен как нахождение и измерение малых количеств элементов, молекул и даже макромолекул с высоким пространственным разрешением в биологических матрицах, обладающих обычно малой плотностью. Термин микроанализ обычно связан с рентгеновским микроанализом — методом, в котором локализуется и измеряется элементный состав образцов. С помощью имеющихся в настоящее время детекторов минимальное количество элемента в биологической ткани, которое может быть измерено с помощью рентгеновского микроанализа, составляет приблизительно 10 г при пространственном разрешении 20— [c.265]

Образцы для рентгеновского микроанализа удобно разбить на шесть различных типов. Различные типы образцов имеют разное пространственное разрешение в рентгеновском микроанализе, зависящее от объема области генерации излучения в образце. Этот объем является как функцией диаметра пучка и глубины проникновения электронов, так и рассеяния электронов и рентгеновского излучения внутри образца. [c.268]

Основными характеристиками, проверяемыми при проведении контроля качества изображения томофафа, являются уровень шума изображения, низкоконтрастное разрешение, пространственное разрешение, неоднородность изображения однородного объекта, толщина исследуемого слоя, диапазон и линейность шкалы плотностей. [c.191]

Возбуждение электрона со связывающей я-орбитали на разрыхляющую я -орбиталь молекулы С2Н4 обусловливает полосу поглощения с максимумом при 171 нм (58 500 см ). Этот л -> п -переход разрешен, потому что значение приблизительно равно Ненасыщенные углеводороды типа этилена поглощают свет при больших длинах волн (меньших энергиях), чем насыщенные углеводороды. Например, насыщенный углеводород этан не обнаруживает сильного поглощения до 160 нм. Это означает, что в углеводородах разность энергий у а-связывающих и а -разрых-ляющих орбиталей больше, чем разность энергий между я-связывающей и я -разрыхляющей орбиталями. По данной причине принято не обращать внимание на ст -уровни ненасыщенных углеводородов, рассматривая только их я- и я -уровни. На рис. 13-39 показаны пространственное расположение и относительные энергии я- и я -орбиталей молекулы С2Н4. [c.593]

Важнейший параметр пространственной структуры нуклеотидного звена — взаимное расположение остатков основания и углевода. Теоретический анализ конформации нуклеозидов и нуклеотидов и рентгеноструктурные исследования показали, что здесь существуют две области разрешенных конформаций, называемых син- и акти-конформациями. У пиримидиновых нуклеозидов в случае аяти-конформации ближе всего к атому С2 расположен атом водорода при Сб, а в случае син-конформации — атом кислорода при С2. У пуриновых нуклеозидов в акти-конформации с атомом С5 сближен атом водорода при С8, а в сия-конформации атом N3 находится над плоскостью углеводного остатка (рис. 10). [c.23]

Со времени открытия 5-минут1шх колебаний Солнца они интенсивно изучаются многими группами исследователей [42]. При наблюдениях период 5-минутных колебаний подвергается случайным флуктуациям в диапазоне примерно 3-7 мин. Такие кажущиеся флуктуации периода являются результатом интерференции большого числа колебаний разных частот со, с различшзш горизонтальным волновым числом К и различными амплитудами. Наблюдения с высоким пространственным и временным разрешением определили спектр мощности периодического сигнала в координатах К , ш в виде отчетливо разделенных полос. Наблюдаемые колебания захватывают лишь внешние слои конвективной зоны, но потенциально несут информацию о строении Солнца вплоть до ее нижней границы, которая определяется условием конвективной устойчивости. Собственные колебания Солнца с периодами 7-70 мин были зарегистрированы в периоды 41 мин в записях солнечного микроволнового излучения 50 мин в разности интенсивностей солнечного радиоизлучения на двух близких частотах при изучении более длинных записей этот период распался на два -около 57 и 33 мин в среднем поле скоростей в фотосфере были зарегистрированы колебания с периодом примерно 40 мин в доп-леровском смещении солнечной линии поглощения уста1ювлены колебания с периодами 58 и 40 мин в верхних слоях земной атмосферы с периодами 11,7 0,1 12,7 0,1 15,8 0,2 23,2 0,2 33 1 мин были обнаружены вариации потока гамма-квантов. Наиболее детальные результаты получены Хиллом и его коллегами [44]. [c.67]

Методом характеристических потерь энергии электронами (Ер=200 эВ) с угловым разрешением изучена пространственная дисперсия плазмонов в графите в интервале квазиимпульсов 0-ь 16 нм . Спектры ХПЭ получены в ФТИ им. А.Ф. Иоффе РАН. Все эксперименты выполнялись с помощью многоканального электронного спектрометра с угловым разрешением [1] с оригинальным дисперсионным энергоанализатором типа коническое зеркало [2]. Угловое разрешение прибора по полярному углу 0 и азимутальному углу <р было одинаковым (1.5 х1.5"). Значения полярньсх углов 0, определялось с точностью 0.5 . Угол падения первичного пучка электронов на образец 0=50°. Углы сбора неупруго рассеянных электронов составляли 15-55". Анализатор работал в режиме постоянного абсолютного энергетического разрешения ДЕ=0.6 эВ и был настроен на энергию пропускания 30 эВ. Измерения проведены на образцах высокоориентированного пирографита (НОРС). Определение энергии л- и о-плазмонов проведено с использованием формализма Крамерса-Кронига [3]. Величина переданного импульса (q - это квазиимпульс л-электронов) определена по следующей формуле = , [c.48]

В спектрах ЭЛДОР могут наблюдаться также линии, соответствующие накачке запрещенных переходов Wx, Х х ), из которых может быть получена информация как о константах СТВ, так и о средних частотах ЯМР. Вообще методы ЭЛДОР и ДЭЯР являются взаимно дополняющими, причем первый более информативен в случае систем с сильными, а ДЭЯР —со слабыми сверхтонкими взаимодействиями. Преимущества методов двойного резонанса перед обычной спектроскопией ЭПР в достижении не только более высокого спектрального, но и временного разрешения. Этими методами плодотворно исследуются различные релаксационные процессы. Методом ЭЛДОР, например, можно наблюдать более медленные, чем в спектроскопии ЭПР, процессы, время протекания которых сравнимо с временем электронной спиновой релаксации Т е. Методами спектроскопии двойного резонанса достигается также высокое пространственное разрешение при необходимости изучения рассредоточенных парамагнитных центров в образце. Именно методом ДЭЯР, например, изучались / -центры в кристаллах галогенидов металлов и устанавливалась протяженность размытия плотности захваченного анионной вакансией электрона. [c.82]

Для контроля плотности материалов использую т эходефектоскоп с частотой, обеспечивающей удовлетворительное прохождение ультразвука через контролируемые материалы. Для стеклопластиков применяют частоты 0,5 МГц. Пространственная длительность импульса должна быть меньше удвоенной толщины контролируемого слоя, чтобы обеспечивалось разрешение импульсов. [c.256]

В рамках подготовки к поисково-разведочным работам ОАО ЛУКОЙЛ на Северном Каспии проанализированы данные литературных источников и наблюдений за гидрометеорологическими характеристиками и проведено детальное режимное обобщение для районов намечаемого бурения. Подготовлен банк щтормовых ситуаций за исторический период (44 года). Выполнена компьютерная оцифровка карт атмосферного давления и расчет ветра для щтормовых ситуаций. Разработаны двух- и трехмерные гидродинамические модели разных уровней пространственного разрешения и проведены расчеты для указанных штормов, ветрового волнения, уровня моря и течений на различных горизонтах. Проведено вероятностное моделирование и получены характеристики редкой повторяемости наиболее важных гидрохимических параметров. [c.38]

При расчете молекул, содержащих несколько атомов, решение векового уравнения позволяет найти энергетические уровни электронов, разности которых приблизительно определяют частоту электронного спектра. Число таких энергетических уровней сравнительно велико. Если учесть, что оптические переходы возможны не только между основным и возбужденными, но и между двумя возбужденными состояниями, можно ожидать появления большого числа спектральных линий. Однако в спектре даже сравнительно сложных молекул (бензол, хинолин и т. п.) наблюдается всего несколько линий, характерных для -соответствующего я-электронного фрагмента. Например, в спектре бензола отмечается три линии вблизи частоты 3600 см- одна интенсивная и две слабые. Причина этого заключается в том, что далеко не между всеми энергетическими уровнями оптический переход разрешен. Как известно из теории квантовых переходов под влиянием световой волны, вероятность дипольного перехода между уровнями Ея и Ем пропорциональна матричному элементу Окм= < к1г1 м>, значение которого при наличии разной пространственной симметрии функций и Ч м становится равным нулю (см. 7 гл. IV). Если симметрия молекулы нарушается (например, вследствие движения ядер, влияния полей, действующих [c.135]

Сопоставление функций W R) для жидкости и кристалла показывает, что, в случае кристалла максимумы этой функции разделены промежутками, где WiR) = О, тогда как в жидкости даже первый пик не разрешен. Неразрешимость пиков радиальной функции связана, очевидно, с разбросом равновесных положений атомов и их трансляционным движением. Если функция W R) известна, то тем самым известен и характер взаимного расположения частиц. Поэтому основной характеристикой молекулярной структуры жидкостей является радиальная функция распределення. Нахождение этой функции для той или иной жидкости является важнейшей задачей структурного анализа. В дальнейшем изложении иод структурой жидкости будем подразумевать пространственное расположение атомов, ионов или молекул, обусловленное их формой, интенсивностью и характером сил взаимодействия между ними. Количественными параметрами структуры являются координационные числа, равновесные межатомные расстояния, средние квадратичные смещения атомов, а также расстояние, на котором исчезает корреляция в расположении частиц. Характеристиками структуры жидкостей являются также флуктуации концентраций, плотности и ориентации молекул. [c.15]

Перед Вами здесь стоит преграда атомы не могут занимать никакого моста, так как они, согласно Вашим взглядам, являются только понятиями. Для современного химика, напротив, встает проблема так как одни и те же элементы в равном числе и количество могут образовывать разные вещества, то способ соединения их может быть различным. Если мы представим себе вещество расчлененным на атомы, то эти атомы должны быть расположены различно, так, чтобы они могли при равном члсле и одинаковой природе образовывать различные вещества. Последними элементами материальности вообп е являются для нас пространство, время и масса, так как у изомеров массы равны, то пространство и время остаются единственными элементами определения, в которых выявляется различие, т. е. изомеры могут отличаться только пространственным расположением и скоростью движения атомов. Задача эта трудная, но не неразрешимая. Каждый химик, который стремится ответить себе на вопросы структуры, работает пад их разрешением... Вы считаете нсследо-вание пространственного расположения атомов в молекуле ненаучным, т. е. невозможным, в то время как я не знаю более высо- кой цели химии [c.224]

Разрботана методика определения температуры поверхности работающего катализатора методом тепловизионной микроскопии изготовлена оптическая ячейка обеспечивающая напуск газов в широком диапо-зоне давлений (от 10 до 1000 мбар) с одновременным измерением температуры поверхности и ее топографии. Ячейка совмещена с тепловизионным микроскопом. На модельной реакции окисления пропана на никеле показано, что пространственное разрешение при определении температуры составляет Юмкм, точность пределения температуры 5 гр.С в диапазоне 600-800 С. [c.59]

Головоломка Механический конструктор Маккея [16], воспроизводимая с разрешения. Образцьг каждой серии автоматически соединяются вместе, давая узоры заданной симметрии. В случае зеркальных плоскостей для построения требуются мелкие соединительные части. Нумерация соответствует 17 двумерным пространственным группам [c.392]

Иллюстрация определения возможных порядков поворотных осей, которые могут присутствовать в пространственных группах [3]. I960 M Graw-Hill, In . Использовано с разрешения. [c.420]

По диапазону измеряемых скоростей лазерные анемометры (или ОДИС — оптические допплеровские измерители скорости) подразделяются на группы 10 — 10 2 10-2 102 и 1Q2—1Q0 [д/с. Пространственное разрешение схем ОДИС, предназначенных для измерения скорости в пс>-токах жидкости, составляет около 10 1/мм . Погрешность измерения находится в интервале от 3 до 0,2%. [c.415]

Как показано на рис. 3.8, характеристическое рентгеновское излучение генерируется в значительной части области взаимодействия, образованной рассеянными в твердом теле электронами. Чтобы предсказать глубину, на которой возникает рентгеновское излучение, или глубину генерации рентгеновского излучения , и размер источника рентгеновского излучения (пространственное разрешение в рентгеновском излучении), нужно знать глубину проникновения электронов. Как было показано при рассмотрении глубины проникновения электронов, уравнения для пробега электрона в общем случае имеют вид (например, пробег по Канайе и Окаяме [уравнение (3.10)]) [c.80]

Более сильное влияние а пространственное разрешение оказывает формирование контраста, генерируемого в действительности типич ными образцами. В табл. 4.5 содержатся значения величин минимального размера зонда, предсказанные на основе порогового уравнения и уравнения яркости для значений контраста от 1,0 до 0,001. Многие образцы, представляющие практический интерес, дают контраст от 0,01 до 0,10. Для таких образцов пространственная неоднородность находится в области 230—23 нм (2300—230 А). Такой недостаток контраста с образца часто ограничивает устройство РЭМ. Таким образом, несмотря на то что мы способны различать тонкие пространственные детали на некоторых сильноконтрастных образцах или на краях образца, где имеется сильный контраст, пространственное разрешение может быть значительно хуже для типичных образцов. Оператор электронного микроскопа может предполагать, что мик роскоп не в порядке, если имеется плохое пространственное разрешение, но чаще сам образец ограничивает возможности прибора. [c.158]

Использование сигнала отраженных электронов открывает некоторые интересные возможности улучшения пространственного разрешения. Подробное изучение [37] свойств отраженных электронов с целью улучшения пространственного разрешения позволило разработать эффективный метод, в котором используются электроны с малыми потерями энергии . Этот метод основан на наблюдении того факта, что чем дальше электрон проходит в образец от точки падения первичного пучка, тем больше будет у него потеря энергии. Отраженные электроны, которые испытали потерю лищь 1% своей начальной энергии, так называе.мые электроны с малой потерей энергии , могут пройти лишь несколько нанометров до их отражения от образца. Предполагается, что такие электроны с малой потерей энергии выходят из образца главным образом за счет акта однократного упругого рассеяния на большой угол. Для того чтобы сделать максимальной генерацию электронов с малыми потерями энергии и направить их траектории в малый телесный угол выхода, образец сильно наклоняют, в результате чего возникает угловое распределение с резким пиком в направлении прямого рассеяния. Детектор электронов помещается в направлении прямого рассеяния, для того чтобы сделать максимальным собираемую часть сигнала. Для отсечкн всех электронов с энергией ниже некоторого значения КЕа, где К обычно устанавливается равным 0,95—0,99, используется система с сеткой с регулируемым потенциалом. Высокоэнергетические электроны с энергией Е/ЕоЖ затем после сетки ускоряются высоким напряжением и регистрируются системой типа сцинтиллятор-фотоумножитель. На изображениях, получаемых с помощью этой детекторной системы в сочетании с электронной пушкой высокой яркости, обнаруживаются самые тонкие струк- [c.162]

Предыдущий пункт приводит прямо к обсуждению минимально возможного размера зонда для рентгеновского анализа. Для каждого типа источника и напряжения, как детально показано в гл. 2 (рис. 2.16), для любого заданного размера зонда существует максимальное значение тока. Для обычных источников из вольфрама ток зонда изменяется пропорционально диаметру луча в степени 8/3 И имеет при 20 кВ типичные значения Ю А для зонда диаметром 20 нм (200 А), 10 А — для 100 нм (1000 А) и 10 А —для 1000 нм (10000 А). В спектрометре с дисперсией по энергии три помощи детектора диаметром 4 мм, находящегося на расстоянии 1 см от образца из чистого никеля, можно получить скорость счета около 10 имп./с для угла выхода 35° при диаметре зонда 20 нм (10 А) и 100%-ной квантовой эффективности. Как следует из рис. 5.33, скорость счета 10 имп./с является слишком высокой для реализации максимального энергетического разрешения, так что оператор должен либо отодвинуть детектор, уменьшить постоянную времени спектрометра с дисперсией по энергии, либо уменьшить ток зонда, перейдя к пятну меньшего размера. С другой стороны, соответствующая скорость счета для спектрометра с дисперсией по длинам волн составляла бы около 100 имп./с, что слишком мало для практического использования. Для массивных образцов (толщиной более нескольких микрометров) пространственное разрешение при химическом анализе не улучшается при использовании зондов с диаметром значительно меньше 1 mikm, поскольку объем области генерации рентгеновского излучения определяется рассеянием и глубиной проникновения электронов луча, а не размером зонда. Это демонстрируется на рис. 5.54, где показана серия расчетов рассеяния электронов и распределения генерации рентгеновского излучения, выполненных по методу Монте-Карло для зонда диаметром 0,2 мкм и гипотетического включения ТаС размером 1 мкм в матрицу пз Ni — Сг. Легко видеть, что траектории электронов и, следовательно, область генерации рентгеновского излучения, особенно при высоком напряжении, заметно превышают 1 мкм или 5- кратный диаметр зонда. Предельное значение диаметра зонда при исследовании таких образцов ниже нескольких сотен нанометров, поэтому полный анализ можно выполнить при форсированпи тока зонда до 10 нА и использова- [c.262]

В настоящее время установлено, что с помощью рентгеновского микроанализа можно надежно измерять концентрации элементов в микрообъемах клеток, тканей и срезах тканей, хотя понятие количественный в биологии используется менее строго, чем в материаловедении. При идеальных условиях в уль-тратонких срезах можно обнаружить 10 —10 г элемента с пространственным разрешением около 25 им [178]. Для проведения такого количественного анализа требуются применение математических формул и четкое представление обо всем, что может вносить ошибки в процессе приготовления образца, анализа и последующей обработки данных. [c.69]

Так называются образцы, которые СоТишком толсты для прохождения или фотонов, или электронов и для которых морфологическая информация может быть получена лишь в режиме на отражение. Несмотря на то что массивные образцы все меньше используются в рентгеновском микроанализе из-за плохого пространственного разрешения в этом режиме (5—8 мкм), все же в ряде случаев на них можно получать полезную информацию [390, 391, 301]. Твердые ткани, такие, как кости, раковины, древесина и ископаемые, могут быть разломлены, и эти образцы пригодны для качественного анализа. Однако их поверхности настолько нерегулярны, что производить точный количественный анализ практически невозможно. Эту проблему можно частично преодолеть полировкой поверхности, но во избежание загрязнений нужно пользоваться чистыми абразивами. [c.269]