Ридберга притяжения

Потенциал Ридберга. Первоначально этот трехпараметрический потенциал был предложен [130] почти для тех же целей, что и потенциал Морзе. В отличие от последнего потенциал Ридберга характеризуется меньшей степенью притяжения при больших г. В приведенной форме потенциал Ридберга записывается как [c.224]

Потенциал Ридберга довольно хорошо [4] передает зависимость вида 1/Л ) энергии взаимодействия от расстояния в области притяжения при больших В и сочетает в себе простоту формы и универсальность. [c.231]

Ридберга, а 5 — константа экранирования , учитывающая то обстоятельство, что, кроме притяжения со стороны ядра атома (с зарядом 2е), данный электрон испытывает отталкивание со стороны других электронов атома. [c.145]

Знак минус в формуле Ридберга означает, что энергия Еп соответствует притяжению между электроном и ядром. Эта энергия определяется электростатическим взаимодействием и может быть рассчитана с помощью закона Кулона для двух зарядов - -е и —е) на расстоянии, примерно равном орбитальному радиусу Гор [c.146]

Теперь оценим порядок величины энергии лондоновского (или дисперсионного) притяжения между атомами Не в одном моле жидкого гелия. По расчетам Д. Слэтера и Д. Кирквуда [64], энергия лондоновского притяжения двух атомов Не равна 3,18 (а(,// ) ридберг си. 70). Здесь 2,59 нм. В соответствии с измерениями Д. Харста и Д. Хеииюу примем, что радиус первой координационной сферы в жидком гелии = 0,39 нм. Положим, что при всех расстояниях 7 > радиальная функция распределения Н) равна единице. Тогда энергия лондоновского взаимодействия для одного моля жидкого гелия равна [c.232]

Квантовые состояния атома. Благодаря малым размерам и большой массе ядро А. можно приближенно считать точечным и покоящимся в центре масс А. и рассматривать А. как систему электронов, движущихся вокруг неподвижного центра-ядра. Полная энергия такой системы равна сумме кинетич. энергий Т всех электронов и потенциальной энергии и, к-рая складывается из энергии притяжения электронов ядром и энергии взаимного отталкивания электронов друг от друга. А. подчиняется законам квантовой механики его осн. характеристика как квантовой системы-полная энергия -может принимать лишь одно из значений дискретного ряда , < < 3 <. .. промежут. значениями энергии А. обладать не может. Каждому из разрешенных значений соответствует одно или неск. стационарных (с не изменяющейся во времени энергией) состояний А. Энергия может изменяться только скачкообразно-путем квантового перехода А. из одного стационарного состояния в другое. Методами квантовой механики можно точно рассчитать для одноэлектронных А,-водорода и водородоподобных = —h RZ /n , где й-постоянная Планка, с-скорость света, целое число и = 1, 2, 3,. .. определяет дискретные значения энергии и наз. главным квантовым числом R-постоянная Ридберга (йсК = 13,6 эВ). При использовании СИ ф-ла для выражения дискретных уровней энергии одноэлектронных А. записывается в виде [c.214]

Потенциал содеряшт три параметра. При г = О потенциал конечен и равен Уо = В 1 — Ь) е . Качественное новедепие потенциала (1.25) такое л е, как и потенциала Морзе (см. рис. У.4). Одиако, в отличие от последнего, он характеризуется меньшей степенью притяжения нри больших г. В результате потенциал Ридберга лучше аппроксимирует потенциальные кривые двухатомных молекул. На рис. У.б приведены потенциальные кривые возбул ден-ного электронного состояния молекулы Од, аппроксимированные с помощью модельных потенциалов Ридберга и Морзе [35]. [c.228]

В ненасыщенных углеводородах легче всего переводятся на верхние уровни возбуждения подвижные я-электроны. Процесс поглощения света может рассматриваться как удаление я-электронов из поля притяжения ядер так, что фактически происходит ионизация. Полосы поглощения, приводящего к ионизации, в области коротких длин волн называют полосами Ридберга, и их происхождение связано с возбуждением я- и других электронов. Эти переходы часто называют -> / -переходами в отличие от N -> У-переходов для соответствующих переходов электронов из основного состояния в состояние возбужденной валентной оболочки. Из значений частот в области слияния полос серии Ридберга можно определить ионизационные потенциалы соответствующих электронов. Более важными в анализе структур являются, однако, переходы я->я, которые происходят при отсутствии я — я-сопряжения при Ямако = 1700—1800 А (170—180 нм) с бмакс порядка 10. Возбужденное состояние для связи С = С может быть представлено в виде поляризованной структуры — С-. Очевидно, такой переход должен иметь важные следствия для геометрии алкенов, поскольку при этом снимается барьер к свободному вращению групп вокруг этой связи. Действительно, под действием УФ-излучения геометрические изомеры могут фотохимически изомеризоваться. Поглощение связей С = С происходит в той же области, что и связей С = С. [c.152]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология