Дарси

Закон Дарси (1.6) или (1.7) записан в конечном виде, т.е. для пласта или образца с постоянной площадью сечения, где Д/> разность приведенных давлений на конечной длине Ь. Для трубки тока с переменной площадью сечения по длине трубки закон Дарси записывается в дифференциальной форме. [c.41]

Коэффициент фильтрации используется обычно в гидротехнических расчетах, где приходится иметь дело с одной жидкостью - водой. При исследовании фильтрации нефти, газа и их смесей необходимо разделить влияние свойств пористой среды и жидкости. В этом случае формула Дарси (1.5) записывается обычно в несколько ином виде, а именно [c.15]

Начало развитию подземной гидромеханики было положено французским инженером А. Дарси (1803-1858 гг.), который в процессе работы над проектом водоснабжения г. Дижона (Франция) провел многочисленные опыты по изучению фильтрации воды через вертикальные песчаные фильтры. В опубликованной в 1856 г. замечательной книге А. Дарси дал подробное описание своих опытов и сформулировал обнаруженный им экспериментальный закон, в соответствии с которым скорость фильтрации жидкости прямо пропорциональна градиенту давления. [c.3]

В области применимости закона Дарси из (11.59) — (11.61) в векторной форме можно записать [c.71]

ЗАКОН ДАРСИ ЛИНЕЙНЫЙ ЗАКОН ФИЛЬТРАЦИИ [c.13]

В еще большей степени последнее замечание относится к предложениям измерять поле статических давлений р, для чего были разработаны различные насадки и датчики, а затем рассчитывать распределение скоростей на основании закона Дарси или более подробного соотношения (11.74). Естественно, что сама эта методика может быть использована при постоянстве локальной порозности и проницаемости, что далеко не всегда соблюдается. [c.78]

Большинство фильтрационных течений, встречающихся на практике, имеют скорости порядка Ю 10 м/с и менее. Поэтому, пренебрегая величиной скоростного напора и /(2з), под напором можно понимать величину Н = + р/(рд). Тогда закон Дарси в форме (1.5) или (1.6) можно истолковать как выражение закона сопротивления при фильтрации, который показывает, что между потерей напора АН и расходом Q существует линейная зависимость. При этом, поскольку скорость фильтрационного потока мала, силы инерции не существенны. [c.16]

Заметим, что закон Дарси следует, по существу, из принципа Онзагера термодинамики необратимых процессов в приложении к силе межфазового взаимодействия твердой матрицы и флюида [30]. [c.18]

Рис. 1.3. Установка А. Дарси для исследования течения воды через вертикальные песчаные фильтры

А. Дарси (1856 г.) и Ж. Дюпюи (1848-1863 гг.). Этими работами было положено начало теории фильтрации. Именем Дарси назван линейный закон фильтрации, который он установил, создавая первую совершенную систему водоснабжения в Европе. [c.15]

Анри Дарси исследовал течение воды через вертикальные песчаные фильтры (рис. 1.3), что требовалось для нужд водоснабжения г. Дижона. В результате тщательно проведенных экспериментов он установил получившую широкую известность экспериментальную формулу [c.15]

ОБОБЩЕННЫЙ ЗАКОН ДАРСИ ДЛЯ АНИЗОТРОПНЫХ СРЕД [c.43]

Рассмотрим фильтрацию флюидов в пористых средах, принимая в качестве закона движения линейный закон фильтрации Дарси (1.7). [c.41]

В заключение этого параграфа покажем, что закон Дарси (1.5) или (1.6) в теории фильтрации заменяет собой уравнение движения. Следуя выводу, данному Н. Е. Жуковским, покажем, что его можно получить из уравнений движения идеальной жидкости, и выясним характер сделанных при этом допущений. Рассмотрим для простоты одномерное прямолинейно-параллельное течение жидкости (см. рис. 1.4) в направлении оси х. Как известно из курса технической гидромеханики, уравнение движения идеальной жидкости в этом случае имеет вид [c.17]

Следует отметить, что впоследствии закон Дарси был распространен (порой без достаточно тщательной экспериментальной проверки) на различные грунты, трещиноватые породы, бетоны и другие пористые материалы. Поэтому установление границ применимости этого соотношения имеет принципиальное значение для теории и практики нефтегазодобычи. [c.18]

ГРАНИЦЫ ПРИМЕНИМОСТИ ЗАКОНА ДАРСИ. [c.18]

Вместе с тем, широкий диапазон изменения значений Re,p можно разбить на сравнительно узкие интервалы, соответствующие различным группам образцов пористых сред. Это облегчает указание возможной верхней границы справедливости закона Дарси при движении флюида в какой-либо пористой среде. [c.21]

Проверке и исследованию пределов применимости закона Дарси посвящено значительное число работ отечественных и зарубежных специалистов. В процессе этих исследований показано, что можно выделить верхнюю и нижнюю границы применимости закона Дарси и соответствующие им две основные группы причин. [c.18]

Верхняя граница применимости закона Дарси. Наиболее полно изучены отклонения от закона Дарси, вызванные проявлением инерционных сил при увеличении скорости фильтрации. Верхнюю границу применимости закона Дарси связывают обычно с некоторым критическим (предельным) значением Ке,р числа Рейнольдса [c.19]

При обработке результатов экспериментов значительное внимание обращалось на такой выбор характерного размера норовой структуры, чтобы отклонения от закона Дарси возникали при одинаковых значениях числа Рейнольдса, и закон фильтрации в нелинейной области допускал универсальное представление. [c.19]

Первая количественная оценка верхней границы применимости закона Дарси была дана более 60 лет назад Н. Н. Павловским, который, опираясь на результаты Ч. Слихтера, полученные для модели идеального грунта, и полагая характерный размер й равным эффективному диаметру вывел следующую формулу для числа Рейнольдса [c.19]

Для удобства обработки результатов многочисленных экспериментов различных авторов В. Н. Щелкачев предложил использовать безразмерный параметр, названный им параметром Дарси и определяемый равенством [c.19]

Рис. 1.5. Зависимость параметра Дарси от числа Рейнольдса

Отсюда видно, что параметр Дарси представляет собой отношение силы вязкого трения к силе давления. Сравнивая равенство (1.12) и закон Дарси (1.7) (для случая горизонтального пласта, когда р = р), можно утверждать, что если справедлив закон Дарси, то [c.20]

Первое слагаемое в правой части (1.14) учитывает потери давления вследствие вязкости жидкости, второе-инерционную составляющую сопротивления движению жидкости, связанную с криволинейностью и извилистостью норовых каналов. Из (1.14) следует, что при малых скоростях фильтрации квадратом скорости можно пренебречь, и градиент давления будет зависеть только от первого слагаемого, т.е. движение будет безынерционным, соответствующим закону Дарси. При больших скоростях фильтрации силы инерции становятся существенными и будут сопоставимы или даже преобладать над силами вязкости. [c.23]

Основываясь на этих соображениях, В.Н. Щелкачев провел критический анализ и сравнение формул, полученных разными исследователями, для определения Ке в подземной гидромеханике и оценки возможных критических значений числа Рейнольдса Ке,р, соответствующих верхней границе применимости закона Дарси. Результаты такого сопоставления приведены в табл. 1.1. В первых двух строках таблицы даны соответственно формулы для Ке и коэффициента гидравлического сопротивления X, полученные разными авторами. В четвертой и пятой строках приведены соответственно критические значения Ке, полученные самими авторами, и их уточненные значения. [c.20]

При фильтрации неньютоновских вязкопластичных жидкостей, а также при фильтрации с очень малыми скоростями имеет место закон фильтрации (1.14), который отличается от закона Дарси наличием предельного градиента у, по достижении которого начинается движение. В векторной форме закон фильтрации с предельным градиентом выведен из теории размерностей и имеет вид (1.56) [c.43]

Итак, при значениях числа Рейнольдса Re > Re,p линейный закон Дарси перестает быть справедливым. Первое обобщение закона Дарси на случай больших Re, основанное на опытных данных, было выполнено Дюпюи, который сформулировал двучленный закон [c.21]

Для описания фильтрационных течений в анизотропных средах постулируется обобщенный закон Дарси, справедливость которого подтверждена как многочисленными экспериментальными, так и теоретическими исследованиями. Обобщенный закон Дарси имеет следующий вид [c.44]

Определение верхней границы применимости закона Дарси по данным различных исследований [c.22]

Следует заметить, что при расчетах фильтрационных потоков в условиях нарушения закона Дарси используются также нелинейные законы в виде одночленной степенной формулы [c.24]

Отклонения от закона Дарси при малых скоростях фильтрации. Первые исследования этого вопроса были выполнены еще в конце прошлого века. В опытах с тонкозернистыми грунтами при малых скоростях (1,810 7,510 м/с) было обнаружено увеличение скорости фильтрации с ростом градиента давления более быстрое, чем это дает линейный закон Дарси. Однако объяснение этого факта не приводилось. [c.24]

ОБОБЩЕННЫЙ ЗАКОН ДАРСИ [c.26]

Экспериментально установлено, что расход каждой фазы растет с увеличением перепада давления и насыщенности данной фазой, а закон фильтрации каждой из фаз по аналогии с законом Дарси можно записать в виде [c.26]

В большинстве опытов показано, что для данной структуры пористой среды относительные проницаемости k являются в основном функциями насыщенности, а если и наблюдается влияние иных параметров (например, отношения коэффициентов вязкости фаз), то ими обычно пренебрегают. Тогда с учетом (1.21) закон Дарси (1.20) для каждой из фаз записывается в виде [c.27]

Используя теорию размерностей и П-теорему, выведем некоторые законы фильтрации и, в первую очередь,-основной закон Дарси. [c.30]

Именно в такой форме закон Дарси представлен в гл. 2. [c.31]

Каковы физические причины нарушения закона Дарси и при каких условиях он выполняется [c.35]

Система координат x y z , в которой обобщенный закон Дарси имеет вид (2.24), называется главной системой координат, а значения /с2, /сз-главными значениями тензора проницаемости. Используя запись обобщенного закона Дарси в главной системе координат, можно дать [c.44]

Очевидно, что если потребовать равенства всех трех главных значений проницаемости / j = = з> то получим закон Дарси для изотропных сред. В этом случае [c.45]

Достаточно теперь положить Х=—г /(рк) и заменить 8р1дх = = —Ap/L, чтобы прийти к обычной записи закона Дарси (1.7), полученной экспериментально. Вывод закона Дарси из достаточно общих соображений теории размерности приведен в конце главы . [c.18]

Введение параметра Ва упрощает исследование границы применимости линейного закона фильтрации. Действительно, если на оси абсцисс откладывать 1 Яе, а по оси ординат - lg Ва, то поскольку lg Ва = О, при Ке < Ке р графиком зависимости 1 Ва от lg Ке будет прямая линия, совпадающая с осью абсцисс до тех пор, пока Ке < Ке,р. Как только на этом графике линия начнет отделяться от оси абсцисс, сразу же обнаружится нарушение закона Дарси (это соответствует значениям Ва < 1, lgDa < 0). Значение Ке, при котором станет заметно отклонение упомянутой линии от оси абсцисс, и будет критическим значением. Для иллюстрации сказанного на рис. 1.5 на логарифмической сетке приведены зависимости ig Оа от 1 Ке, представляющие результат обработки опытов по формулам В. Н. Щелкачева (табл. 1.1). Данные на этом графике соответствуют области нелинейной фильтрации (lg Оа < 0) для различных образцов пористых сред. [c.20]

Несмотря на отмеченные недостатки результатов H.H. Павловского, есть основания для их сопоставления с соответствующими результатами трубной гидравлики. Важно подчеркнуть, что критические значения числа Рейнольдса, подсчитанные по формуле (1.11), намного меньше тех, которые в трубной гидравлике соответствуют переходу ламинарного течения в турбулентное. Это служит одним из доводов в пользу того, что причины нарушения закона Дарси при высоких скоростях фильтрации (увеличение влияния сил инерции по мере увеличения Re) не следует связывать с турбулизацией течения. Отсутствие турбулентности при нарушении закона Дарси было доказано также прямыми опытами, изложенными Г. Шнебели. [c.21]

С 50-х годов появилось большое число теоретических и экспериментальных работ, подтвердивших нарушение закона Дарси в области малых скоростей. Это явление заметнее всего при движении воды в глинах, но наблюдается также и при фильтрации в песках и песчаниках не только воды, но и нефтей (эксперименты М. М. Кусакова, П. А. Ребиндера и К. Е. Зинченко, Ф. А. Требина, В. Энгельгардта и [c.24]

Закон Дарси для течения в пористой среде однородной жидкости можно распространить на случай совместного течения двух несмеши-вающихся жидкостей (например, нефти и воды), обобщив понятие проницаемости. [c.26]

Закон Дарси справедлив для медленных фильтрационных движений, для которых силы инерции несущественны. Поэтому для таких движений несущественна плотность жидкости, определяющая свойство ее инерции. Таким образом, для медленных безьшерционных движений ньютоновской жидкости в изотропной пористой среде справедлив закон фильтрации (1.25), причем коэффициент пропорциональности С может зависеть только от определяющих параметров н , d,r, т. Размерности определяемого и определяющих параметров, как нетрудно определить, записываются в следующем виде [c.31]

Свободноконвективные течения, тепло- и массообмен Кн.2 (1991) -- [ c.398 ]

Процессы и аппараты химической технологии Часть 1 (2002) -- [ c.104 ]

Фильтрование (1971) -- [ c.27 , c.158 ]

Теоретические основы типовых процессов химической технологии (1977) -- [ c.125 , c.186 , c.188 , c.204 , c.206 , c.251 , c.252 , c.257 , c.273 ]

Физическая химия поверхностей (1979) -- [ c.423 ]

Свободноконвективные течения тепло- и массообмен Т2 (1991) -- [ c.398 ]

Экстрагирование из твердых материалов (1983) -- [ c.39 , c.116 , c.117 , c.234 ]

Курс коллоидной химии Поверхностные явления и дисперсные системы (1989) -- [ c.274 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Часть 1 Издание 2 (1938) -- [ c.0 ]

Лабораторное руководство по хроматографическим и смежным методам Часть 2 (1982) -- [ c.51 ]

Гидромеханические процессы химической технологии Издание 3 (1982) -- [ c.189 , c.193 , c.197 , c.229 ]

Гидродинамика, массо- и теплообмен в дисперсных системах (1977) -- [ c.39 , c.40 ]

Кинетика гетерогенных процессов (1976) -- [ c.53 ]

Явления переноса (1974) -- [ c.143 , c.144 , c.663 ]

Фильтрование (1980) -- [ c.23 , c.24 , c.56 , c.79 ]

Сушка в химической промышленности (1970) -- [ c.58 ]

Сушка во взвешенном состоянии _1979 (1979) -- [ c.44 ]

Термодинамика реальных процессов (1991) -- [ c.144 , c.156 , c.281 ]

Процессы и аппараты химической технологии Часть 1 (1995) -- [ c.104 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология