Сила инерции

Оценивая таким образом отношение сил инерции к силам вязкости, приходим к величине, называемой критерием Рейнольдса [c.22]

П. 6. Результаты определения гидравлического сопротивления зернистого слоя в условиях существенного влияния и преобладания сил инерции [c.59]

Здесь первое из слагаемых в правой части характеризует силы инерции движущейся жидкости, а второе — силы вязкости. Характер течения и зависимость потери напора от средней скорости потока определяются соотношением этих двух слагаемых, которое, в свою очередь, зависит от основного линейного размера Ь, определяющего локальные изменения течения в системе. [c.22]

В предыдущем разделе мы показали, что даже в условиях пренебрежения силами инерции точного решения задачи о движении жидкости в зернистом слое не имеется и приходится использовать различные идеализированные модели. Естественно, что задача усложняется в случае учета сил инерции, особенно если они превалируют при течении жидкости по трубам и обтекании одиночных шаров и цилиндров. Полезно, поэтому, проанализировать задачу в целом методами теории подобия, которая позволяет ограничить выбор определяющих параметров и форму искомых корреляций. [c.42]

П.З. Течение при одновременном воздействии сил инерции и вязкости [c.42]

Для Яв2 < 1 обтекание сферической частицы исследовалось в классических работах Стокса, Адамара и Рыбчинского [5]. Этот режим отвечает случаю, когда в уравнении Навье - Стокса можно пренебречь силами инерции по сравнению с силами вязкости. [c.9]

Другой предельный случай чисто вязкого течения (Ке О) был рассчитан Смолуховским. Используя линеаризованные уравнения вязкого течения в пренебрежении силами инерции, он по-лучил решение [16] для случая одновременного обтекания двух шаров (рис. II. 3) в виде бесконечного ряда по степеням отношения диаметров шаров к расстоянию между их центрами У . Силы, действующие со стороны потока, имеющего на бесконечности скорость Шо, на шары во втором приближении имеют вид [c.30]

При небольших значениях критерия Рейнольдса влияние сил инерции становится пренебрежимо малым по сравнению с силами вязкости и соотношение (II. 2) для зернистого слоя принимает вид [c.33]

Большинство фильтрационных течений, встречающихся на практике, имеют скорости порядка Ю 10 м/с и менее. Поэтому, пренебрегая величиной скоростного напора и /(2з), под напором можно понимать величину Н = + р/(рд). Тогда закон Дарси в форме (1.5) или (1.6) можно истолковать как выражение закона сопротивления при фильтрации, который показывает, что между потерей напора АН и расходом Q существует линейная зависимость. При этом, поскольку скорость фильтрационного потока мала, силы инерции не существенны. [c.16]

Зернистый слой из колец,с высотой, обычно равной внешнему диаметру (кольца Рашига и их модификации), широко используют в химической технологии как насадку в абсорбционных, ректификационных и реакционных аппаратах. Исследованию гидравлических закономерностей в такой насадке посвящены специальные монографии [63,80]. При этом в работе Жаворонкова [63] для наиболее существенного для практики интервала критериев Rea = 40—4000 рекомендована одночленная степенная зависимость = 3,8/Re - , которая в указанном интервале дает значения fs, в 1,5—2 раза превышающие рассчитанные по зависимости (11.62). Однако на кривую = 3,8/Re - достаточно удовлетворительно укладывается большинство опуб-, линованных данных и она может быть рекомендована для инженерных расчетов. В принципе, для течения с преобладанием сил инерции условия течения жидкости (газа) между кольцами и внутри них несколько различны и коэффициент сопротивления /э может зависеть не только от Rea, но и от отношения внутреннего и внешнего диаметра кольца di/ 2 [42]. Однако однозначной зависимости /э от этого параметра установить не удалось. [c.65]

Первое слагаемое в правой части (1.14) учитывает потери давления вследствие вязкости жидкости, второе-инерционную составляющую сопротивления движению жидкости, связанную с криволинейностью и извилистостью норовых каналов. Из (1.14) следует, что при малых скоростях фильтрации квадратом скорости можно пренебречь, и градиент давления будет зависеть только от первого слагаемого, т.е. движение будет безынерционным, соответствующим закону Дарси. При больших скоростях фильтрации силы инерции становятся существенными и будут сопоставимы или даже преобладать над силами вязкости. [c.23]

В области преобладания сил инерции сближаются и значения коэффициентов. Так, для одиночного шара Яин(яе- <ж>) = 0,47, а для зернистого слоя из шаров /Си(ке ) = 0,45. [c.70]

В работе [62] та же модель использована для расчета тепло-и массообмена в слое в области Re = 10 — 10 и Рг = 0,6—3,0, где при ламинарном гидродинамическом пограничном слое нельзя пренебрегать силами инерции и влиянием отрывного обтекания кормовой части сферы. Для средней по поверхности величины получена зависимость [c.142]

Напомним, что по физическому смыслу число Рейнольдса представляет собой отношение сил инерции к силам вязкого трения. [c.19]

Предполагается, что в процессе образования пузырь проходит две стадии стадию расширения и стадию отрыва (рис. 1.18, б). На первой стадии пузырь остается вблизи отверстия, а на второй - удаляется от него вплоть до момента отрыва. Первая стадия заканчивается, когда выталкивающая сила становится равной равнодействующей сил, удерживающих пузырь у сопла, т. е. сил инерции жвдкости, вязкого сопротивления, поверхностного натяжения. Равенство сил при условии постоянства расхода газа позволяет определить объем пузыря и,, в конце стадии расширения. Объем пузыря в конце стадии отрыва может определяться из уравнения и = и, + Уг от> где от — время отрыва, отсчитываемое от начала второй стадии. [c.52]

Отметим, что при выводе уравнения (5.14) не учитываются силы инерции и гравитации. [c.135]

Или силу инерции. — Прим. ред. [c.81]

Здесь Re=pv2 R"lk - обобщенный критерий Рейнольдса, который характеризует отношение силы инерции к силе трения,определяемой степенным законом [c.33]

Чтобы силы инерции возвратно-поступательно движущихся частей оппозитных компрессоров были уравновешены, массы комплектных поршней в противоположно расположенных рядах должны быть одинаковыми. Поэтому поршни ступеней среднего и высокого давления обычно делают сплошными, а при малых диаметрах специально удлиняют. Поршни ступеней высокого давления часто выполняют заодно со штоком. Готовые поршни обязательно взвешивают. [c.200]

Поршни компрессора дисковые скользящие, с баббитовой заливкой опорной части. Для уменьшения силы инерции поршни [c.234]

Обычно силовой расчет выполняют с использованием принципа Даламбера, который позволяет присоединением сил инерции звеньев [c.42]

Вращающийся вал находится под воздействием двух центробежных сил инерции (рис. 3.21, б) [c.77]

Напряжения изгиба, обусловленные действием центробежных сил инерции при вращении вала, можно найти, если известны положения центров масс дисков, закрепленных на валу. При заданной угловой скорости со вала, не совпадающей с критической, рассчитывают деформации у вала, например для вала с двумя дисками по выражениям (3.48)—(3.50), и силы инерции P по формулам, аналогичным [c.77]

Плоские и пространственные поля скоростей и давлений определяются интегрированием уравнений Навье — Стокса с учетом граничных и начальных условий. Решение ряда подобных задач в области преобладания сил вязкости, когда уравнения становятся линейными, излагается, например, в следующих книгах [22, Л. С. Лейбензон и А. Е. Шейдеггер 45, 72] и мы здесь, на этих вопросах не останавливаемся. В этих же книгах освещается вопрос о пространственном движении жидкости в зернистом слое в условиях, когда нельзя пренебрегать силами инерции и основные уравнения движения перестают быть линеи-ными. [c.71]

B. Ф. Юдаевым предложена гидродинамическая теория звукообразования в ГА-технике, основанная на концепции прямого гидравлического удара Жуковского [453]. Физическая модель этой теории сводится к следующему при внезапном прерьтании потока сплошной среды (перекрытие элементов перфорации) голова потока в силу инерции продолжает движение, тогда как его хвост останавливается. В этом случае в зоне перекрытия потока возникает волна разрежения, которая распространяется по ходу потока и, достигнув жесткого препятствия (камеры озвучивания), отражается от него, при этом восстанавливается давление в камере. В результате понижения давления в зоне перфорации ниже порога кавитационного вскипания вблизи активного органа образуется облако кавитационных пузьфьков. [c.32]

Несмотря на отмеченные недостатки результатов H.H. Павловского, есть основания для их сопоставления с соответствующими результатами трубной гидравлики. Важно подчеркнуть, что критические значения числа Рейнольдса, подсчитанные по формуле (1.11), намного меньше тех, которые в трубной гидравлике соответствуют переходу ламинарного течения в турбулентное. Это служит одним из доводов в пользу того, что причины нарушения закона Дарси при высоких скоростях фильтрации (увеличение влияния сил инерции по мере увеличения Re) не следует связывать с турбулизацией течения. Отсутствие турбулентности при нарушении закона Дарси было доказано также прямыми опытами, изложенными Г. Шнебели. [c.21]

Хорошая согласованность соотношения (1.14) с данными промысловых и экспериментальных наблюдений была установлена в многочисленных работах советских и зарубежных исследователей. Это свидетельствует о том, что данное соотношение представляет нечто большее, чем простую эмпирическую формулу, поскольку оно хорошо выполняется даже для весьма больших значений скорости фильтрации. Физический смысл этого заключается в том, что при больших скоростях быстропеременное движение в порах вследствие извилистости норовых каналов сопряжено с появлением значительных инерционных составляющих гидравлического сопротивления. С увеличением числа Рейнольдса квадратичный член в выражении (1.14) оказывается преобладающим, силы вязкости пренебрежимо малы по сравнению с силами инерции, и (1.14) сводится тогда к квадратичному закону фильтрации, предложенному А. А. Краснопольским. Он справедлив в средах, состоящих из частиц достаточно крупных размеров. [c.23]

Закон Дарси справедлив для медленных фильтрационных движений, для которых силы инерции несущественны. Поэтому для таких движений несущественна плотность жидкости, определяющая свойство ее инерции. Таким образом, для медленных безьшерционных движений ньютоновской жидкости в изотропной пористой среде справедлив закон фильтрации (1.25), причем коэффициент пропорциональности С может зависеть только от определяющих параметров н , d,r, т. Размерности определяемого и определяющих параметров, как нетрудно определить, записываются в следующем виде [c.31]

Магнитный метод газоводоочистки [5.18, 5.55, 5.64]. Сущность метода заключается в том, что дисперсная система с определенной скоростью пропускается через аппарат, в котором создается магнитное поле, в результате чего она приобретает новые свойства. В основе магнитного метода лежит магнитодинамика, изучающая законы поведения дисперсных ферромагнитных частиц в магнитных полях. Под действием сил поля можно изменить траектории движения частиц и отделить их от очищаемой среды. На практике магнитные силы чаще всего используют в сочетании с другими силами инерции, гравитации и т. д., что дает основание рассматривать в отдельных случаях магнитный метод очистки как дополнительный к известным основным методам отстаивания и фильтрации. [c.482]

Система из этих шести размерных параметров позволяет образовать три безразмерных комплекса, характеризующих процесс обтекания капли или пузыря жидкостью. Это критерий Рейнольдса Ке=ио эРс/А1с, критерий Вебера, характеризующий отношение сил инерции и поверхностного натяжения, We=P iдвижения жидкости внутри капли или пузыря. Таким образом, функциональную зависимость, сйязывающую безразмерную силу сопротивления с указанными выше [c.39]

Взаимно противоположное движение достигается смещением колен вала каждой пары противолежащих рядов на 180°. Опора между парными коленами отсутствует, и они имеют общую щеку (рис. 107, й). В этом сучае газовые силы и силы инерции движущихся возвратно-поступательно частей в каждой паре оппозитных рядов уравновешены и коренные подшипники разгружены. Компрессоры с взаимно противоположным движением поршней имеют только четное число рядов цилиндров. [c.192]

Общая характеристика задач динамики машин. Машинный агрегат представляет собой систему, состоящую из машины-двн-гателя, передаточного механизма и технологической (рабочей) машины. Элементы системы находятся под воздействием внешних сил. К ним относятся силы движуш,ие, силы технологического (полезного) сопротивления, для преодоления которых создана машина, силы тяжести звеньев, силы сопротивления внешней срсды, в которой происходит движение звеньев машины. В зависимости от характера задач, решаемых при проектировании машины, в расчеты вводят силы упругости звеньев, силы инерции, силы трения и реакции в кинематических парах механизмов, входящих в мапгинный агрегат. Реакции в кинематических парах и силы трепня в них по отношению к машине являются внутренними силами. [c.42]

Уравновешивание масс. Динамические нагрузки, обусловленные силами инерции звеньев, передаются через кинематические пары на станину машины и ее фундамент. Они вызывают дополнительные потерн [la трение в кинематических парах и, поскольку изменяются во времени, могут вызывать вибрацию звеньев и фундамента, быть источником шума. По этой причине при проектировании таких маш1[п, как щековые и конусные дробилки, грохоты и др., необходимо уравновешивание сил инерции установкой специально рассчитанных противовесов, позволяющих исключить полностью или частгчно передачу на станину и фундамент динамических нагрузок. O o6i hho важное значение имеет уравновешивание враш,ающихся масс — роторов центрифуг, сепараторов, дробилок, измельчителей и других быстроходных машин. [c.43]

Уравнение движения системы. Рассмотрим колебания системы, состояи сй из п масс, т. е. имеющей я степеней свободы. При выводе уравнений движения используем принцип Даламбера, т. е. учтем силы инерции масс. Например, для /-Й массы сила инерции раина (—т у,). [c.57]

По.гшжение /-й массы определяется независимой коордгшатой котор ю в соответствии с принципом суперпозиции можно выразить через силы инерции, вынуждающие силы Р,, приложенные ко всем массам системы, и единичные перемещения б,/ [c.57]

Если балка имеет постоянное сечение, то ее жесткость EJ постоянна. При свободных колебаниях балки ее внешней нагрузкой являются распределенные силы инерции, интенсивность которых q где т = onst — интенсивность распределенной [c.62]

Жесткое массивное тело на конце балки — массл тела /л , момент инерции массы (рис. 3.13, д). Поперечная сила в рассматриваемом случае равна силе инерции, следовательно, т о и Е]и" изгибаю1ций момент J= +Е]и". Эти вы-ражеиия являются граничными условиями правило знаков аналогично преды,чущсму случаю. [c.64]

Вал с одним диском. Критическая скорость. Во многих машинах химических производств (центрифугах, сепараторах, мешалках, роторных дробилках и др.) имеются вращаюш,иеся валы с закрепленными на них деталями — роторами, дисками, шкивами, зубчатыми колесами и другими элементами машин. Практически из-за неточности изготовления валов, деталей, закрепляемых на них, и опор, а также из-за погреишостей при их сборке центры масс деталей не находятся на оси вращения вала всегда имеется остаточный дисбаланс. При вращении вала вследствие дисбаланса возникают переменные по направлению силы инерции, дополнительно нагружающие вал и его опоры и вызывающие колебания системы. [c.73]

Рассмотрим явления, происходящие при вращении вала с одним диском, эксцентриситет центра массы гп которого равен е (рис. 3.19, а) силами трения пренебрегаем. При вращении вала с угловсй скоростью со под воздействием центробежной силы инерции Р происходит его прогиб сила инерции Р = тсо (с + у), где у — прогиб оси вала в плоскости приложения силы инерции (рнс. 3.19, б) в системе координат х у г, вращающейся вместе с валом. [c.73]

Характерная особенность рассматриваемой системы — вращение вала, изогнутого в плоскости действия силы инерции, вместе с этой плоскостью. Как следует из формулы (3.43), при угловой скорости вала, равной угловой частоте его собственных колебаний, прогиб вала стремится к бесконечности. Эта скорость называется критической. При угловой скорости вала, превышающей критическую (в закритнческой области), центр масс диска располагается между изогнутой осью вала и осью его вращения и при неограниченном увеличении угловой скорости диска стремится занять положение на оси вращения (рис. 3.19, б) при этом коэффициент и -> (—1). Это явление называется самоцентрированием вала деформация вала при этом уменьшается. [c.74]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология