Статическое поле

Наиболее широко используется ЯМР на ядрах Н (протонный магнитный резонанс) для исследования органических соединений. Если зафиксировать радиочастотное поле (V =42,57 мГц), то напряженность статического поля Н , требуемая для наблюдения резонанса, зависит от электронного окружения ядра. Напряженность поля у ядра благодаря влиянию электронов отличается от напряженности [c.149]

Импульсные фурье-спектрометры выпускаются с железными и сверхпроводящими магнитами. К магнитам в любом спектрометре предъявляются особые требования, и до 70% стоимости прибора приходится на магнит и обеспечивающие его работу системы (питание, стабилизация и др.). Основное требование — достаточно высокая индукция (1... 7 Т), однородность и стабильность статического поля в той части ампулы с образцом, которая находится в резонансной катушке, помещаемой между полюсами магнита. Зазор между полюсами бывает обычно 20... 40 мм, стандартная ампула представляет цилиндр длиной 1520 см и диаметром 5... [c.47]

Чувствительность любого радиоспектроскопа повышается, если применяется модуляция статического поля Н магнитным полем [c.211]

Кроме внешнего статического поля Н на электрон действует также магнитное поле ядра, которое создается ядрами, обладающими собственным моментом количества движения — ядерным спином/ и сопутствующим ему магнитным моментом. Во внешнем магнитном поле магнитный момент ядра может ориентироваться 2/ +1 способом. Поэтому [c.77]

Если статическое поле Н относительно слабее внутренних - магнитных полей атома, то оно не нарушает спин-орбитальной связи, и поэтому вокруг направления Н будет процессировать результирующий вектор момента /. Под действием поля в этом случае энергетический уровень атома расщепляется на 2/ + 1 эквидистантных магнитных подуровней (зее-мановское расщепление). Под действием переменного магнитного поля с частотой V возможны магнитные дипольные переходы (с правилами отбора для магнитного квантового числа т, определяемого соотношением / /п —] т = ) между соседними подуровнями, если выполняется резонансное соотношение (правило частот Бора) [c.715]

Здесь 8о — диэлектрическая постоянная, измеренная в статическом поле или же при низкой частоте. [c.108]

Если от уравнения, которое в общем виде выражает значение поляризации в статическом поле, отнять уравнение, выражающее поляризацию системы при частоте, исключающей ориентацию больших диполей, то получим [c.111]

Остановимся далее кратко на соотношениях для полярных веществ, молекулы которых имеют собственный дипольный момент Цо. В этом случае поляризация в статическом поле есть [c.213]

С учетом связи (IV. 115) между векторами Е и Р и того, что рассмотрение относится к статическому полю, находим [c.214]

Материал Удельный вес в г см Магнитные свойства в статических полях Магнитные свойства в переменных полях по чистоте 50 гц 2 1-5 [c.226]

В твердых телах поперечная релаксация существенно определяется статическими полями диполей. В отсутствие движения, каждый спин подвержен влиянию несколько отличающегося локального поля в результате дипольного взаимодействия со своими соседями. Вспомним, что поперечная намагниченность [c.239]

Поляризуемость характеризует способность электронной оболочки деформироваться, смещаться под действием внешнего электрического поля — статического поля или переменного поля световой волны. Под действием поля с напряженностью Е в электронной системе индуцируется электрический дипольный момент р = йЕ. Коэффициент а, имеющий размерность объема, именуется поляризуемостью. Порядок величины поляризуемости атомов и малых молекул тот же, что и их объемов, т. е. равен 10-2 см [c.190]

Ионизационная камера и камеры ускорения. Из натекателя газовый поток поступает в ионизационную камеру, в которой давление поддерживается на уровне 10 —10 мм рт. ст. и подвергается в ней бомбардировке под углом 90° электронным пучком, испускаемым горячим катодом. Положительные ионы, образующиеся при взаимодействии с электронным пучком, пропускаются через первый ускоряющий электрод с помощью слабого электро статического поля между выталкивающим и ускоряющим электродами. Сильным электростатическим полем между первым и вторым ускоряющими электродами ионы разгоняются до их конечных скоростей. При прохождении пучка ионов между ускоряющими электродами достигается его дополнительная фокусировка. Для получения спектра к трубе анализатора прикладывается магнитное поле или же варьируется разность потенциалов между первым [c.368]

Для того чтобы с помощью двумерной спектроскопии определить естественные ширины линий многоквантовых переходов, необходимо рассмотреть вопрос о том, какое влияние оказывают неоднородные статические поля. Выражение (5.3.25) показывает, что р-квантовая когерентность испытывает усиленную в р раз зависимость от неоднородности статического поля ДБо(г) [c.337]

Неоднородные анизотропные взаимодействия могут быть усреднены посредством макроскопического вращения образца вокруг оси, образующей с направлением статического поля магический угол [c.468]

ЭВОЛЮЦИИ [7.66]. Если в течение интервала ось вращения будет перпендикулярна статическому полю, то спектр порошка сузится вдвое по сравнению со спектром неподвижного образца и все частоты переходов поменяют знак [7.42]. В эксперименте, представленном на рис. [c.476]

ЯМР-интроскопия во вращающейся системе координат полностью эквивалентна методу фурье-интроскопии, за исключением лишь того, что градиент статического поля заменяется градиентом РЧ-поля. Требуется та же самая обработка данных. Преимуществом ЯМР-интроскопии во вращающейся системе координат является то, что нет необходимости в переключаемых градиентах статического поля. Дело в том, что переключаемые градиенты могут оказать нежелательное влияние на человеческий организм. Однако получить абсолютно линейный градиент РЧ-поля труднее, чем создать линейный градиент статического поля. [c.655]

Система уравнений (2.40) - (2.47) макроскопической электродинамики позволяет найти однозначное решение конкретной зэдачи при наличии краевых (начальных и граничных) условий. В зависимости от поведения во времени характеристик электромагнитного поля различают частные случаи. В статических полях (электростатическое и магнитостатическое поля) напряженности полей не зависят от времени, т. е. в вышеприведенных уравнениях выполняется условие вида 9 (.. . . )/dt = 0. Кроме того, электростатический случай характеризуется дополнительным равенством 7 = О, в отличие от стационарного, когда 7 = onst. Медленно изменяющиеся во времени поля называют квазистационарными. [c.34]

Статические поля описываются основными законами электро- и магнитостатики. В переменных полях можно выделить случай, когда длины электромагнитных волн много больще характерных размеров системы /). Этот случай реализуется на промышленных частотах (в СССР и ряде стран 50 Гц, в США и Японии 60 Гц) и высоких чргтптях, так называемых токах высокой частоты (ТВЧ) диапазон ТВЧ до 300 МГц. Такие системы описываются в терминах теории электрических цепей с сосредоточенными параметрами. [c.75]

Обычный эксперимент в спектроскопии ЯМР предусматривает наложение одного радиочастотного поля В = os (2лг/ + 0) перпендикулярно статическому полю Bv-LB (однократный резонанс, см. гл. I 1). Однако большинство современных спектрометров ЯМР дают возмол ность работать в условиях двойного резонанса, когда дополнительно к полю регистрации В, накладывается второе возмущающее радиочастотное поле В,.,, причем такл<е В,,1В. Если наблюдают спектр ЯМР ядер А на частоте vi для системы взаимодействующих ядер [АХ], то частота возмущающег о поля vs выбирается в резонансной области ядер X, что обозначается следующим образом А — Л , например Н (ядра С наблюдаются, [c.49]

Из-за электропроводности лиозолей диэлектрическую проницаемость измерять необходимо с помощью переменного тока. Однако при этом надо помнить, что полученные значения зависят от частоты переменного тока. При не слишком больших частотах значение диэлектрической проницаемости не отличается существенно от тех значений, которые можно было бы найти в статическом поле, так как частицы успевают полностью поляризоваться в промежуток времени меньший, чем продолжительность одного колебания поля. Однако при больших частотах последнее условие уже не выполняется, и в растворе обнаруживается дисперсия (рассеяние) диэлектрической проницаемости, характер которой зависит от того, какой фактор обусловливает ее особенности для данной системы. [c.222]

Как было показано выше, льды под давлением отличаются от льда I набором длин О—О расстояний и набором углом ООО и НОН и ОНО. Этот экспериментальный факт свидеуельству-ет в пользу того, что в этих льдах имеется набор //(/ 6). Вследствие набора (г0) в кристаллах таких льдов будет иметь место и набор i/zJ В свою очередь изменения в величине 11x3 влекут за собой изменения в и к- Эффект статического поля приводит к расщеплению широкой линии во льду I на ряд более узких, как видно на рис. 32 во льду II. Уширение линий в системе одинаковых осцилляторов, которое характе- [c.78]

Рис. 6.5.5. Типичные для неоднородных статических полей огибающие сигнала во временнбй области, а — компоненты сигнала без рефокусировки ( с > 0) с экспоненциально спадающими по обеим временным координатам огибающим [выражение (6.5.15)] б—компоненты сигнала с к = -2 (соответствующие гомоядерной двухквантовой спектроскопии с путем переноса когерентности р = О +2 -1), которые дают эхо переноса когерентности и, следовательно, гребень во временнбй области с наклоном Д/2/Д/1 = 2 относительно осей координат [выражение (6.5.14)].

Рис. 7.3.4. Спектр раздельных локальных полей для монокристалла малоната аммония КЩООССНгСООН, полученный с помощью последовательности, изображенной на рнс. 7.3.3, но без многоимпульсной развязки в период эволюции. Сигнал от СНг-группы наблюдается в виде мультиплета из пяти линий со слабой центральной компонентой. Два вектора г/х в СН2-группе направлены под углом 78° и 164° относительно статического поля. (Из работы [7.39 .)

Некоторые практические следствия проведенного выше рассмотрения иллюстрирует рис. 9.4.1. На нем показана теоретическая зависимость от Гт амплитуд обменных кросс-пиков (гладкие кривые) и 7-кросс-пиков (осциллируюшие кривые), связанных с нуль- и двухквантовой когерентностью (предполагалось, что последняя не уничтожается циклированием фазы). Амплитуды сигналов для систем двух спинов в условиях быстрого движения (предполагается, что дтс = 0,06 с) для случая, когда в однородном статическом поле релаксация происходит по дипольному механизму, показаны на рис. [c.596]

Метод чувствительной линии или множества чувствительных точек, предложенный Хиншоу [10.15, 10.23], является прямым расширением метода чувствительной точки. Как показано на рис. 10.3.1, вместо трех зависящих от времени градиентов используются лишь два зависящих от времени градиента и градиент статического поля вдоль оси г. При помощи повторяющейся импульсной последовательности снова создается стационарная свободная прецессия. Для определения спиновой плотности вдоль выделенной линии анализируются частоты прецессии между двумя последовательными импульсами. [c.643]

Один из вариантов фурье-интроскопии, предложенный Хоултом [10.49], объединяет в одном и том же интервале периоды подготовки и эволюции. Поперечная составляющая намагниченности возбуждается с помощью линейно неоднородного РЧ-поля. Таким образом в РЧ-поле с йг-градиентом спины различных плоскостей будут поворачиваться на различные углы /3(д ) (рис. 10.4.7). Систематическое изменение длительности импульса от эксперимента к эксперименту создает характерную амплитудную модуляцию результирующего сигнала, которая несет информацию вдоль оси х. Регистрация производится в присутствии йу-градиента статического поля. [c.655]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология