Взаимодействие ударной волны сравнение

На рис. 3.54 аналогичное сравнение проведено для волны сжатия, идущей из смеси в Не (из тяжелого в легкий). В расчетах в отличие от эксперимента за проходящей ударной волной имеет место более медленное сжатие слоя, а за отраженной от торца УВ - более сильное. Этот факт, на наш взгляд, объясняется тем, что в вертикальной ударной трубе в данном случае тяжелый газ располагался над легким, т.е. слой находился в неустойчивом положении и сказалось развитие двумерных возмущений, не учитываемых в расчетах. Волновая картина в данном случае состоит из волны сжатия, распространяющейся по легкому газу, и волны разрежения, выходящей из слоя и движущейся по тяжелому газу. По сравнению аналогичной задачей взаимодействия ударной волны со слоем не обнаружено расширения слоя после прохождения падающей волны сжатия через слой перемешивания. [c.289]

Поток за фронтом ударной волны испытывает воздействие сил трения между пограничными слоями газа и стенками ударной трубы. Рост пограничного слоя газа за фронтом удар< ной волны обусловлен взаимодействием со стенкой из-за вязкости и теплопроводности, что приводит к изменению параметров газа по сечению трубы. Постепенное уменьшение интенсивности ударной волны в зависимости от пройденного расстояния также объясняется развитием пограничного слоя. Обычно изменение условий во фронте ударной волны в сравнении с рассчитанными по стационарной одномерной теории велико на боль- ших расстояниях от фронта волны, и для данного расстояния отклонения значительнее при низких рабочих давлениях. Эти явления, важные для кинетических исследований, в настоящее время довольно подробно изучены, причем предложены критерии для учета их влияния на экспериментальные результаты [4]. Достаточно отметить, что в ранних кинетических работах, включая и исследование реакции водорода с кислородом, никаких поправок на неидеальность течения не делалось. В той или иной степени такая коррекция необходима для всех изученных систем. Повышение рабочих плотностей, являющееся результатом разбавления реагирующей смеси инертным одноатомным газом, благотворно влияет на независимость условий за ударной волной от пристеночных эффектов. Другие аспекты полезного повышения рабочих давлений обсуждались ранее. [c.125]

На рис. 4.1 показано сравнение экспериментальных и расчетных концентраций метана СН4 в зависимости от температуры. На этом рисунке и рис. 4.2-4.5 приведены молярно-объемные концентрации реагентов, отнесенные к объемно-молярной концентрации метана в начальном состоянии (до взаимодействия с ударной волной), в моменты времени, соответствующие экспериментальным моментам при различных температурах, т.е. температурам 2200, 2100, 2000, 1900, 1800, 1700, 1600 К соответствует времена теплоподвода 1940, 1780, 1620, [c.297]

Согласно Робинсону [Robinson,1944], "процесс взаимодействия ударной волны со стеной характеризуется давлением и временем действия... Произведение этих величин (точнее, интеграл от избыточного давления по времени. - Перев.) называется импульсом импульс является наиболее важным фактором, определяющим ответную реакцию стены". И хотя данная формулировка содержит несколько упрощенное объяснение явления, тем не менее она по существу справедлива. Исходя из этого, можно сделать вывод, что ударная волна взрыва парового облака из-за гораздо большей его длительности (или величины импульса) окажет большее разрушающее воздействие по сравнению с взрывом обычного ВВ, характеризующимся той же величиной избыточного давления. И наоборот, одинаковая степень разрушения может быть вызвана меньшим уровнем избыточного давления взрыва парового облака в сравнении с взрывом конденсированного ВВ. Что касается взрыва парового облака, то наблюдается [c.289]

По мере понижения давления возникают значительные перегревы жидкости, уменьщается число центров парообразования, растут паузы между возншшовением паровых пузырей (вплоть до нескольких минут), их образование приобре ае1 взрьшообразный характер с выбросом кипящей жидкости из аппарата [152], снижается коэффициент теплоотдачи (для воды при Р = 2 кПа — в 4-5 раз по сравнению с атмосферным давлением) [54]. Взрывообразный характер кипения сопровождается образованием ударных волн с большим градиентом давления, которые при взаимодействии с поверхностью частиц интенсифицируют в них фильтрационный перенос экстрагента. Вместе с тем с понижением давления снижается температура кипящей жидкости, повышается ее вязкость, уменьшается скорость молекулярной диффузии и растут затраты на создание вакуума. Согласно имеющимся экспериментальным данным, скорость экстрагирования 1шдает с понижением температуры вакуумного кипения. При извлечении флавоноидов из травы зверобоя водным раствором этанола в течение одного часа уменьшение температуры кипения с 40 до 20 °С сопровождалось снижением выхода в 2,15 раза, а с 60 до 20 °С — в 3,2 раза [49]. Таким образом, если применение низко- [c.499]

Из рис. 20 видно, что согласие между разными расчетами градиента скорости достаточно хорошее, несмотря на то, что формы магнитных полей задавались разными (Ву использовал поле диполя, как и Буш). Это противоречит сравнениям, проведенным Ликудисом [69], который указывал, что его ньютоновская модель дает результат на 8,5% ниже, чем автомодельное решение при 8/, = 5. Он объяснил это расхождение изменением давления, происходящим под воздействием магнитного поля. Однако Ликудис проводил свои сравнения при 8/, как параметре взаимодействия вероятно, когда радиус ударной волны перемещается [уравнение (100) ] то расхождение в значительной степени уменьшается. [c.316]

Чтобы преодолеть серьезные трудности, возникающие при исследовании теплообмена при гиперзвуковых скоростях, приходится делать ряд дополнительных допущений, значительно ограничивающих постановку задачи. Прежде всего предположим, что рейнольдсово число обтекания, несмотря на малую плотность газа на больших высотах, все же настолько велико, что можно пренебречь непосредстт венным взаимодействием пограничного слоя на затупленном носе тела с головной ударной волной. Такое упрощение задачи допустимо, так как при достаточно больших значениях числа Рейнольдса толщину пограничного слоя, обратно пропорциональная корню квадратному из рейнольдсова числа, окажется малой по сравнению с расстоянием отошедшей ударной волны от носа тела, не зависящим от рейнольдсова числа. [c.457]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология