Столкновения длительности среднее время

Электрическое поле светового излучения приводит к смещению свободных электронов в твердом теле, которое инициирует столкновение с атомами, приводя к локальному возрастанию температуры. Среднее время задержки между двумя электронными столкновениями составляет около 10 с, а длительность лазерного излучения около 10- —10 с, поэтому электроны испытывают очень большое чпсло столкновений, и можно предположить, что достигается локальное равновесие. Определяющим параметром является поверхностная плотность энергии, создаваемая лазерным пучком. При относи- [c.221]

Характер теплового движения в жидкости существенно отличается от движения молекул в газе с их кратковременными столкновениями и сравнительно длительными свободными пробегами. В жидкости движение молекул носит диффузионный характер. Это диффузионное движение по Френкелю (см. [19]) представляют как случайные перескоки между соседними положениями равновесия на расстояние порядка расстояния между молекулами. В положении равновесия частица совершает колебательное движение с некоторой средней частотой, определяемой ее квазикристаллическим окружением. Время жизни частицы в клетке (т) определяется уравнением [c.34]

Прежде чем приступить к обсуждению особенностей релаксации на заключительной стадии, отметим, что в некоторых случаях первая (кинетическая) стадия может выпадать. Так, например, при выводе кинетического уравнения Больцмана предполагается [3], что длительность отдельного акта столкновения гораздо меньше среднего времени между столкновениями, когда молекула движется как свободная частица. В плотных газах и жидкостях время столкновения (его называют также временем взаимодействия вз) может оказаться сравнимым со временем свободного пробега (временем релаксации рел) В этом случае релаксация к локально-равновесному распределению осуществляется за времена порядка tвз На временах же порядка времени взаимодействия кинетические уравнения неприменимы, и переход к установлению локально-равновесного рас- [c.16]

Получим кинетическое уравнение, следуя Боголюбову. Существенной особенностью его метода является то, что устанавливается четкое различие масштабов времен, фигурирующих в задаче. Имеется по крайней мере два характерных времени длительность взаимодействия ( 10 сек) и время релаксации, которое для разреженных газов по порядку величины совпадает со средним временем между столкновениями ( 10 сек). Предполагается, что всегда можно выделить интервал времени т такой, что т Ни (здесь 0 — характерный радиус взаимодействия частиц и — средняя скорость частиц X — длина свободного пробега). Это предположение соответствует тому, что объем, в котором существенно взаимодействие частиц ( о)> оказывается меньшим среднего объема, приходящегося на одну молекулу. Очевидно, лучше всего такое условие выполняется для систем частиц, взаимодействие между которыми происходит в ограниченной области Далее считается, что одночастичная функция распределения не меняется на расстояниях порядка размера области взаимодействия и за времена порядка времени взаимодействия. Если система находится во внешнем поле, предполагается еще, что за время столкновения оно мало меняет импульс частицы. Здесь мы сделаем следующее замечание. Обычно главное внимание уделяют изучению процессов эволюции динамической системы, свободной от внешних полей. На первый взгляд это кажется несколько странным ведь обычно к системе приложены [c.116]

Аномальная макроскопическая последовательность замещения Н на В наблюдалась при изотопном обмене углеводородов с дейтерием и друг с другом как на металлических, так и на окисных катализаторах. Среди них представлены катализаторы как окиспительио-восстаповитсльных, так и кислотно-основных процессов. Это дает основание считать появление активных промежуточных форм с лабильностью, соответствующей неравенству (15), распространенным в катализе. Проще всего было бы отождествить эти промежуточные формы с завершенной хемосорбцией на активных участках. При этом в качестве среднего времени жизни активной формы фигу рировало бы среднее время жизни адсорбированной молекулы на новерхности. Требуются дополнительные детальные исследования для выбора между этой гипотезой, и предположением об участии в изотопном обмене и катализе особых лабильных поверхностных форм типа ненасыщенных радикалов или радикал-ионов. Конкретное строение этих форм неясно. Во всяком случае это не могут быть обычные переходные комплексы, время существования которых имеет тот же порядок, что и длительность столкновения. [c.23]

Длительность столкновения между двумя атомами обычно порядка 10 или 10 сек., а среднее время осуществления полностью разрешенного электронного перехода равно по порядку величины 10" или 10" сек. Таким образом, вероятность излучения с образованием стабильной молекулы при столкновении атомов может достигать значения 10" . Рекомбинация по схеме, изображенной на фиг. 9,а, может иметь место в холодном газе, а сплошной спектр испускания должен иметь в этом случае совершенно четкую коротковолновую границу. Положение этой границы будет определяться тенловым эффектом рекомбинации. Распределение интенсивности между отдельными частями континуума будет в основном зависеть от взаилшого расположения потенциальных кривых и не будет сильно зависеть от температуры. Рекомбинационный континуум, соответствующий схеме, изображенной на фиг. 9,6, появляется только в горячих газах, а интенсивность всего спектра, так же как и распределение интенсивности между отдельными участками, сильно зависит от температуры. [c.135]

Силы трения, существованием которых в классической теории объясняют поглощение энергии, теперь следует трактовать как столкновения, приводящие к рассеянию энергии возбужденных молекул. Время релаксации — это средняя длительность пребывания молекулы в возбужденном состоянии. Согласно формуле (16), наблюдаемые значения полущирин полос (от 1 до 10 сж- ) для жидкостей и твердых тел соответствуют временам релаксации порядка 5-10- 2—5-10" сек. [c.288]