Время жизни частиц

Эта формула дает распределение частиц по временам жизни. Среднее время жизни частицы ( ) равно [c.161]

Наряду с периодом полураспада частицы часто используется понятие среднее время жизни частицы. (У.9) концентрацию [А] на число частиц п в 1 [c.160]

Недетерминированность процесса перемешивания в аппаратах с мешалками, его стохастичность проявляется в том, что время пребывания в аппарате и время жизни частиц перемешиваемой жидкости различно. Это происходит за счет турбулизации потоков мешалкой проскоков, байпасирования части потока и наличия застойных зон молекулярной диффузии и неравномерности профилей скоростей их деформации. Поэтому процесс перемешивания представляет собой вероятностный процесс и для его количественного описания необходимо привлечение статистико—вероятностных методов. Для этого привлекаются внешние (т) и внутренние /(т) функции распределения. Функции распределения устанавливают однозначную зависимость между произвольной частицей потока и некоторым характерным для нее промежуточным временем. [c.444]

Существенную роль в реакциях в растворах играет клеточный эффект. Если две частицы, способные взаимодействовать в растворе, сближаются и образуют пару, то они оказываются в окружении частиц растворителя — в клетке. Время жизни частиц в клетке составляет - 3-10 с (тогда как в области захвата в газах оно на два порядка меньше). Вероятность реакции между частицами в клетке значительно повышается по сравнению с условиями газовой реакции. [c.227]

Количественной характеристикой скорости реакции первого порядка кроме константы скорости могут служить период полупревращения (полураспада) ti/% а также среднее время жизни частицы. t. Среднее время жизни определяется как время, необходимое [c.322]

Видно, что по мере повышения температуры два узких сигнала, соответствуюш,ие двум возможным состояниям протона, начинают уширяться. Затем они сливаются в один широкий сигнал, который при дальнейшем повышении температуры, т, е, при повышении скорости миграции протона между двумя состояниями, сужается н превраш,ается в узкую линию поглош,еиия. Существует строгая теория, которая позволяет связать средние времена жизни частицы в каждом из состояний, положение сигналов в отсутствие миграции и форму линии в спектре магнитного резонанса, Таким образом, из форм линии можно рассчитать вре- [c.67]

Для приближенных оценок возможности метода полезно помнить, что в случае одинаковых времен жизни обоих состояний слияние двух линий в одну широкую линию происходит, когда среднее время жизни частицы в каждом из состояний равно [c.67]

Наряду с периодом полураспада частицы часто используется понятие среднее время жизни частицы. Замена в (IV.16) концентрации А на число частиц п в единице объема приводит к выражению п = Пдв . Дифференцирование дает величину йп — убыль числа частиц А в единице объема за время, равное 1, т. е. число частиц, которые подвергаются превращению за время от до < + сИ [c.197]

Среднее время жизни частиц второй моды в нижних слоях атмосферы оценивается величиной порядка 10 сут. Впрочем, в реальных условиях продолжительность пребывания в тропосфере частиц той или иной моды может сильно варьировать. Например, она возрастает в относительно чистой атмосфере фоновых районов, а также при забросе частиц на большие высоты в верхней тропосфере время жизни частиц Ми составляет уже несколько недель. [c.126]

Быстрее всех уравновешивается избыточная кинетическая энергия — практически при первом же соударении. Несколько соударений необходимо для рассеяния избыточной энергии вращательного возбуждения. Тысячи соударений претерпевают колебательно-возбужденные частицы на пути к частицам с равновесным распределением энергии по степеням свободы. При атмосферном давлении время жизни частиц с избыточной энергией — -10" с для поступательной, -10" с для вращательной и 10 + с для колебательной энергий. [c.45]

Среднее время жизни частицы активной формы деполяризатора для мономолекулярной реакции определяется обратной величиной константы скорости ее дезактивации, т. е. в нашем случае константой скорости гидратации [c.323]

Большинство карбкатионов не обладает достаточной устойчивостью, обеспечивающей способность их существования в растворе в концентрациях, необходимых для определения электропроводности раствора. Для их регистрации используют различные физические методы. Наиболее часто применяют ультрафиолетовую спектроскопию, временная шкала которой (время жизни частицы, необходимое для ее регистрации) равна 10 —с-. Точность определения примерно 2%. [c.145]

Здесь т — время жизни частицы в адсорбированном состоянии т и Тс — времена жизни адсорбированной частицы соответственно в нейтральном и заряженном состояниях. В зависимости от природы полупроводника (концентрации носителей, характера энергетического спектра) могут осуществляться как случай [c.73]

При нелокализованной адсорбции среднее время жизни частицы на поверхности, т. е. средний промежуток времени между адсорбцией частицы и ее десорбцией т, связан с теплотой адсорбции соотношением [c.189]

Таким образом, среднее время жизни частицы на поверхности при локализованной адсорбции меньше, чем при нелокализованной. Уменьшение числа степеней свободы приводит к уменьшению энтропии при адсорбции. В табл. 15 приведены величины изменения энтропии при хемосорбции, а в табл. 16 примеры локализованной и нелокализованной адсорбции. [c.189]

Характер теплового движения в жидкости существенно отличается от движения молекул в газе с их кратковременными столкновениями и сравнительно длительными свободными пробегами. В жидкости движение молекул носит диффузионный характер. Это диффузионное движение по Френкелю (см. [19]) представляют как случайные перескоки между соседними положениями равновесия на расстояние порядка расстояния между молекулами. В положении равновесия частица совершает колебательное движение с некоторой средней частотой, определяемой ее квазикристаллическим окружением. Время жизни частицы в клетке (т) определяется уравнением [c.34]

Среднее время жизни частиц равно [c.64]

Толщина реакционного слоя определяется длиной пути, который проходит электрохимически активная частица за среднее время ее жизни. Среднее время жизни частицы обратно пропорционально скорости реакции, приводящей к ее гибели - э Отсюда [c.17]

Здесь Го — ширина линии в гауссах в отсутствие взаимного превращения, а 2т — среднее время жизни частиц А или В. Обще- [c.214]

Получение и использование очень высоких мощностей доз делает необходимым применение не непрерывного, а импульсного излучения (например, получаемого с помощью линейных ускорителей). Эффективная мощность дозы излучения в таком случае может изменяться от средней (усредненной за все время облучения), когда время жизни промежуточных частиц значительно больше продолжительности импульса, до мгновенной мощности дозы, полученной в импульсе, если время жизни частиц значительно короче продолжительности импульса. [c.43]

Релаксация может также произойти в результате разрушения М с образованием новых веществ такой процесс называют фотохимической реакцией. Релаксация может сопровождаться также флуоресценцией или фосфоресценцией. Важно иметь в виду, что время жизни частиц М обычно столь мало, что концентрация их в любой момент при нормальных условиях ничтожна. Более того, количество выделяющегося тепла неощутимо. Вследствие этого облучение системы при ее изучении сопровождается минимальным разрушением, что является преимуществом абсорбционных методов. [c.101]

Рассчитать среднее время жизни частицы Т в системе, если ко2 = = 1-10 сек- 4. Вычислить константу скорости для суммарного оаспаДа, если предэкспоненциальный фактор оз=2-10 з Сек К [c.348]

Указанное условие можно создать, если время жизни частиц на верхнем уровне будет больше времени перехода частиц на нижний уровень. Такое положение достигается промежуточными, или метастабильными уровнями. [c.74]

Вь разит(5 скорость изомеризации через константы Аь йа, (изменением давления пренебречь). Вычислите общую энергию активации изомеоизации,- если для энергия активации равна 46,2 кДж/моль, а Ег = 16,3 кДж/моль. Рассчитайте среднее время жизни частицы Т в сисгеме, если kg. = 1 10 с" . Вычислите константу скорости для суммарного распада, если предэкспоненциальный множитель = 2 с Ч [c.397]

На1)яду с периодом полураспада частицы часто используется поия-тпе среднее время жизни частицы. Заменяя в (IV.23) концентрацию А ла число частиц н в 1 гиг , получаем [c.143]

HaoS. значение в химии имеет фотолюминесценция. Ее характеризуют спектрами поглощения и люминесценции, поляризацией Л., энергетич. выходом (отношение энергии, излучаемой телом в виде Л., к поглощенной энергии), квантовым выходом (отношение числа излученных квантов к числу поглощенных), кинетикой. Максимум спектра фотолюминесценции обычно сдвинут в длинноволновую область по отношению к максимуму спектра поглощения (закон Стокса). Спектры поглощения и флуоресценции приблизительно зеркально симметричны, если они изображены в шкале частот (прави-чо зеркальной симметрии). Квантовый выход фотолюминесценции постоянен, если длина волны возбуждающего света Хе меньше длины волны Л. Хф, и резко уменьшается при X. > X (закон Вавилова). Зависимость интенсивности фотолюминесценции I от времени t для свечения дискретных центров имеет вид /(i) = = 7оехр(—i/x), где/о — интенсивность возбуждающего света, г — время жизни частиц на возбужд. уровне. Для рекомбинац. Л. I(t) = /о/(1 -(- pi) , где р — константа, 1 < а < 2. При повышении т-ры, увеличении концентраций в-ва, изменении pH, наличии примесей (в т. ч. Оз) наблюдается уменьшение выхода Л.— тушение. Различают тушение без уменьшения и с уменьшением г — соотв. статическое и динамическое, или тушение 1-го и 2-го рода (см. Штерна — Фольмера уравнение). [c.306]

Если частицы смога коагулируют 1ак же, как частицы дыма, то при исходной концентрации 10 частиц1см за 3,5 ч число частиц уменьшится примерно вдвое, а спустя 8 ч — в 20 раз Трудно сказать, что происходит в действительности, когда в воздух из различ ных источников непрерывно поступают новые аэрозольные ча стицы Уайтлоу-Грей и Паттерсон считают, что число аэрозольных частиц в атмосферном воздухе опреде пяется динамическим равно весием между скоростью поступления частиц и скоростью их уда ления за счет коагуляции седиментации и турбулентной диффузии Как установил Мисам , среднее время жизни частиц дыма в атмо сфере над Англией равно шести дням, и большое количество за грязнений в конце концов выдувается в море [c.368]

Чрезвычайно важной характеристикой является время жизни частиц в атмосфере. Наименьшее время пребывания типично для самых мелких и самых крупных частиц. В случае нуклеаци-онного аэрозоля основными параметрами, определяющими скорость их трансформации, являются большая подвижность и высокая счетная концентрация частиц. Изменение концентрации во времени для них описывается следующим уравнением [c.124]

Если вещество С не является поверхностно-активным, т. е. процесс С А протекает только в объеме раствора у электродной поверхности, то эффективная толщина реакционного слоя определяется, по Визнеру [45], длиной пути, проходимого электро4ими-чески активной частицей за среднее время ее жизни. Среднее время жизни частицы обратно пропорционально скорости реакции, приводящей к гибели этой частицы, т. е. в нашем случае обратно пропорционально величине ра [см. (II)], так что толщина определяется выражением [46—48] [c.14]

Сверхтонкая структура может быть интересна с кинетической точки зрения [7, 8]. Структура исчезнет и полоса поглощения уступит место одиночной линии, если время слишком мало, чтобы можно было обнаружить различные резонансные линии. Можно представить себе это явление в общих чертах следующим образом. Дублет будет обнаруживаться, если частицы, обусловливающие его, в среднем существуют в течение времени порядка 1/Ау сек, где Av — расщепление дублета, т. е. расстояние между никами в герцах. Если среднее время жизни частицы много меньше этой величины, то она не успеет проявить поглощение излучения во всем интервале частот, и линии сольются. Например, сверхтонкая структура ион-радикала бензофенопа в растворе (стр. 215) исчезнет, если добавить достаточное количество бензофенона. Это значит, что реакция электронного обмена стала настолько быстрой, что в среднем электрон не остается около какого-нибудь протона достаточно долго, чтобы могла наблюдаться линия, характерная для данного протона, и возникающая линия представляет собой среднее для различных окружений. Математическая теория этого явления подобна теории исчезновения мультиплетной структуры спектров ЯМР, и дальнейшее рассмотрение ее будет приведено в следующей главе (стр. 237 и сл.). Если расстояние по частоте между компонентами (которое определяет минимальное время, требуемое для их обнаружения) равно Avo и ширина линии после слияния равна б у, то среднее время жизни для обмена приблизительно составляет б v/4яAvJ [уравнение (11.22)]. Следовательно, в подходящих случаях можно определить константу скорости миграции электрона из одного окружения в другое. Наиболее короткое поддающееся обнаружению время жизни—менее 10 1 сек. [c.208]

Как указывалось выше, молекулы N2 , энергия которых достаточна длй диссоциации, распадаются в результате перехода в состояние отталкивания, которое является состоянием другой мультиилетности. По этой причине вероятность такого перехода относительно мала [22], и поэтому уже нри довольно низких давлениях достигается область высоких давлений. Предэкспонент константы скорости в этой области пропорционален времени жизни (но отношению к диссоциации) молекул, обладаюш их достаточной для диссоциации энергией. Минимальная энергия, при которой этот переход становится возможным, в точности неизвестна (Ср. рис. 1, б) однако она может быть вычислена по эффективной энергии активации мономолекулярных реакций. В частности, при распаде N3 вероятность перехода с одной потенциальной кривой на другую должна быть максимальной в той области, где энергия обоих состояний одинакова. При этом влияние вращательной энергии [23] молекулы на ее распад очень невелико и им практически можно пренебречь. Следует также ожидать, что время жизни частицы, обладающей энергией, достаточной для перехода ее в состояние отталкивания и, следовательно, для ее распада, не так сильно зависит от энергии, как это принято в моделях Касселя и Слейтера. Если приближенно рассчитать при помощи известных частот колебаний и ангармоничностей заселенность уровней молекулы N20 в области энергий, в которой возможен распад молекулы, то по измеренным константам скорости можно получить значение минимальной энергии, достаточной для перехода это значение приблизительно равно 62—63 ккал/молъ. [c.162]

Принадлежность полученных колебательных спектров водных растворов кислот иону гидрония в настоящее время представляется сомнительной. Чтобы обнаружить колебательную частоту 1205 см , время жизни частицы должно быть равно по. крайней мере 1/(3-10 -1205) =3-10 с. Из наблюдаемых ширин полос в ИК-спектре следует несколько меньшая величина, а измерение подвижности протона во льду [54] приводит к оценкам времени жизни индивидуального иона Н3О+ порядка (0,8—1,0)-10- с [55]. [c.30]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология