Функция распределения в пространстве плотного

На рис, 13.2 показаны графики этой функции. На оси ординат отложены произведения R x)4лr которые означают вероятность, отнесенную к единице расстояния от ядра атома, т. е. функцию радиального распределения электронной плотности. Из рис. 13.2 видно, что электрон может находиться в любой точке атомного пространства, но вероятность его пребывания в различных точках не одинакова. Он чаще бывает в одних местах и реже в других. Поэтому принято представлять движение электрона в виде электронного облака, плотность которого в различных точках определяется величиной Чем прочнее связь электрона с ядром, тем электронное облако меньше по размерам и плотнее по распределению заряда. Электронное облако часто изображают в виде граничной поверхности, охватывающей примерно 90—95 % электронного облака. [c.223]

Существенное различие между этой и нашей первоначальной интерпретацией состоит в том, что вместо плотности вероятности (т. е. вероятности обнаружить электрон в некоторой заданной области) мы говорим о действительной электронной плотности. Один электрон, однако, не может быть распределен по области размером атома или молекулы (порядка 10" см) в любом направлении, так что интерпретация, основанная на представлении о зарядовом облаке, хотя и весьма полезна, но не строга. Действительно строгой является только статистическая, или вероятностная, интерпретация. Связь между этими двумя точками зрения можно установить следующим образом. Допустим, что в некоторый момент мы смогли каким-то способом точно определить положение электрона и зафиксировали его точкой в пространстве трех измерений. Воспроизведем этот опыт многократно (скажем, миллион раз), каждый раз отмечая найденное положение электрона точкой. Если точки расположатся настолько тесно, что мы не сможем различить соседние, то все дискретное распределение приобретет вид облака. При этом наиболее плотными частями облака будут те, в которых плотность точек максимальна и где, таким образом, наиболее вероятно обнаружить электрон в результате отдельного наблюдения. Мы видим, таким образом, что плотность зарядового облака есть непосредственная мера функции вероятности. [c.30]

Допустим, что мы получили возможность определять положение электрона и фиксировать его точкой в пространстве сколь угодное число раз. В конечном счете точки расположатся настолько тесно, что все точечное распределение приобретет вид облака. При этом наиболее плотными частями облака будут те, в которых плотность точек максимальна и где наиболее вероятно обнаружить электрон в результате отдельного наблюдения. Следовательно, плотность зарядового облака является непосредственной мерой функции вероятности [c.19]

Представляют также интерес результаты Бруша, Салина и Теллера [22], исследовавших методом Монте-Карло поведение радиальной функции распределения в гипотетической полностью ионизованной плотной плазме, где электронный газ равномерно размазан по всему пространству в виде нейтрализующего фона, а ионы взаимодействуют между собой по кулоновскому закону. Вопреки ожиданиям самих авторов, данные [22] замечательно согласуются с результатами измерения функции жидких [c.284]

Одной из простых моделей, позволяющих оценить структуру и размеры сухих кластеров, а также характер их распределения в пространстве, является модель Дрейфюса [18]. В модели предполагается идеальная гибкость полимерных цепей. Единственным фактором, сдерживающим рост плотности скопления ионогенных групп (объединенных или нет в мультиплеты), являются физические размеры самих полимерных цепей. При условии наиболее плотной упаковки сегментов цепей в кластеры, сумма поперечных сечений всех цепей, выходящих радиально из кластера на расстоянии р от его центра, равна площади поверхности сферы с радиусом р (рис. 1.1). Используя это условие, Дрейфюс [18] нашел радиальное распределение ионогенных групп в кластере как функцию расстояния между ионами в ионной паре, числа диполей в мультиплетах и площади сечения сегмента полимерной цепи (рис. 1.2). Радиус кластера при этом может быть определен как такое значение радиальной координаты (/ о), при превышении которой концентрация ионогенных групп становится меньше некоторой пороговой величины с . Сравнивая расчетное значение / о с результатами экспериментов по малоугловому рентгеновскому рассеиванию, автор [18] нашел, что наиболее вероятным числом ионных пар в отдельном мультиплете является 2, а радиус сухого ионного кластера Го составляет 1-2 нм. [c.11]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология