Спектр деление

Для решения поставленной задачи рассмотрим интервал летаргии 0<ы<ыо. Нулевая летаргия должна соответствовать энергии, которая является практически верхней границей спектра деления, а летаргия Мц должна соответствовать энергии ниже тепловой. Предполагается, что все функции непрерывны но указанному интервалу летаргии и характерные условия в области тепловых энергий условно описываются малыми значениями I (средней логарифмической потерей энергии за одно столкновение) для оперирования с очень малыми значениями (соответствующих функций) в тепловой области. Все физически интересные результаты могут быть получены как предельные случаи зависящих от летаргии функций, сконструированных указанным способом. [c.570]

Рис. 4.22. Спектр деления в зависимости от энергии нейтронов Е. Указанная на рисунке формула взята из работы [29] и дает хорошее согласие до

ДЛЯ определения вклада делений на быстрых нейтронах в любом спектре деления (и). Если для (и) молшо использовать выражение (4.141), то выражение (4.243) сведется к виду [c.109]

Далее будем предполагать, что спектр деления может быть достаточно хорошо аппроксимирован моноэнергетическим источником (4.141). [c.110]

Все нейтроны, генерируемые источниками с летаргией, меньшей и, дают вклад в плотность замедления для летаргии и. Обш,ий вклад всех источников вычисляется интегрированием выражения (6.44) по всему интервалу летаргии (О, и) и по всей области пространства, где есть источники. Для удобства выберем начало отсчета летаргии так, чтобы все генерируемые в системе нейтроны имели и>0. Если, например, 8 (Гц, щ) дает реакция деления в реакторе, то и=0 следует выбирать таким образом, чтобы спектр деления имел пренебрежимо мало нейтронов с энергией, соответствуюш ей нулю летаргии. Тогда в обш ем случае выражение для д (г, и) можно записать так [c.197]

Калифорний-252 используется для изготовления компактных и мощных источников нейтронов спектра деления (3 10 н с мкг ), применяемых в медицине, в частности для радиотерапии рака, и для различных целей в ядерной технике. Он также применяется как источник осколков деления. Фактором, затрудняющим работу с этим нуклидом, является наличие у-квантов высокой энергии ( 7 МэВ), сопутствующих делению. [c.256]

Как уже упоминалось, первый случай предполагает, что источник нейтронов деления моноэнергетический. Выбор спектра нейтронов как моноэнергетического до некоторой степени оправдывается тем, что действительный спектр нейтронов деления имеет форму довольно острого пика (см. рис. 4.24). Таким образом, дельта-функция, расположенная вблизи пика, даст вполне приемлемое описание спектра деления, особенно когда рассматривается влияние спектра на распределение нейтронов в области высоких летаргий (т. е. в тепловой группе). Как показывает практика, результаты такого расчета хорошо совпадают с результатами расчетов голого реактора другими методами [c.200]

Это соотношение дает число нейтронов, которое генерируется в единицу времени в единице объема в точке г для интервала летаргии и- и + и. Заметим, что мы аппроксимировали спектр деления дельта-функцией 6 (и) нуль летаргии и=0 можно выбрать так, чтобы он соответствовал пику спектра деления (и). Множитель в скобках описывает пространственное распределение нейтронов деления первый член этого выражения дает число нейтронов, которое генерируется при делениях в быстрой области, второй— в тепловой области. Дельта-функция 6 и) описывает зависимость 8 (г, и) от летаргии, т. е. считается, что в системе нейтроны деления генерируются только с и=0. Заметим, что предыдуш ее уравнение записано в предположении такого распределения переменных в распределении нейтронов деления в пространстве и по летаргии, что спектр деления в системе всюду одинаков. [c.201]

Это равенство представляет собой уравнение критичности для реактора без отражателя с моноэнергетическим спектром деления. Иногда более удобно записать его в другой форме, используя выражение для размножения на быстрых нейтронах. Очевидно, в данном случае коэффициент размножения на быстрых нейтронах е определяется выражением [c.205]

Эта функция связана с выражением для спектра деления в зависимости от энергии I (Е) соотношением [c.207]

Для нейтронов спектра деления. [c.888]

Уравнение диффузии с учетом уравнения замедления (6.54, а) для реактора без отражателя со спектром деления 5 и) можно записать в обозначениях (6.57) с источником (г, и), согласно равенству (6.95), так [c.208]

Рыс. 6.5. Плотность замедления и спектр деления. [c.209]

Рис. 8.30. Спектр деления и распределение усредненного потока быстрых нейтронов по летаргии

Для невозмущенной системы используются результаты 4.6. Можно видеть, что соответствующее выражение для соотношения баланса нейтронов (4.124) в случае нормированного спектра деления (и) имеет вид [c.570]

Сравнением этого уравнения с (13.29) можно установить в уравнении для вычисления сопряженной плотности замедления, что, кроме изменения знака при производной, спектр деления и сечение деления поменялись местами. Нахождение сопряженной плотности замедления походит на обратное вычисление плотности замедления вычисление сопряженной функции начинается с тепловых энергий, где она имеет наибольшее значение, причем сечение деления играет роль источника. Сопряженные нейтроны как бы следуют затем вверх по энергии (из-за отрицательной производной) с потерями, обусловленными поглощением точно так же, как и в случае плотности замедления. При больших энергиях величина произведения спектра деления на сопряженную функцию определяет число сопряженных нейтронов , начинающих свой путь снова из тепловой области. Это свойство летаргии сопряженных функций дало повод к использованию выражения прямой счет в случае вычисления плотности замедления или потока с помощью уравнения замедления (13.29) в противоположность обратному счету для сопряженной функции согласно уравнению (13.37). [c.572]

Все остальные обозначения и индексы имеют обычный смысл. Ввиду того что все параметры (за исключением спектра деления 3) есть функции пространственных координат, уравнения (13.83) и (13.84) применимы всюду в многозонной системе. [c.583]

Машинное разрешение в спектре — ширина спектра, деленная на число точек при выборке данных. [c.443]

В первичной мешающей реакции индикаторный радионуклид образуется за счет ядерных реакций, которые инициируются исходной бомбардировкой частицами ядер других элементов пробы, отличных от определяемого. В реакторном НАА первичные мешающие реакции относятся к (п, р)- и (п, а)-типам и вызываются только быстрыми нейтронами из спектра деления. Некоторые [c.121]

Длина релаксации Ь быстрых нейтронов реактора или нейтронов от источника спектра деления в воде, графите, свинце и железе (г/см ) [1] [c.57]

Изменение активности изотопов иода во времени в продуктах мгновенного деления и и нейтронами спектра деления (распад/(мин Ю дел.)) [50] [c.278]

Под щелью спектрографа находится нуль-пункт — приспособление для перемещения механизма щели вдоль оптической оси, что бывает необходимо при юстировке прибора. Перед щелью устанавливают ступенчатый ослабитель или диафрагму, перемещением которой относительно щели можно ограничить ее высоту и освещать различные ее участки. За щелью расположен затвор, который перекрывает оптическую часть спектрографа во время предварительного обжига или после экспозиции. Перемещение рамки вместе с кассетой осуществляется вращением маховичка. На маховичке имеются деления, позволяющие вести учет фотографируемых спектров. Делениям на маховичке соответствуют деления на кассетной части. [c.187]

Представлены сечения неупругого рассеяния нейтронов, отвечающие случаям, при которых нейтрон с начальной энергией Е имеет после рассеяния энергию меньшую, чем граничная энергия Е р [7]. Обозначения Е Е -р — минимальный сброс энергии сп. дел. — спектр деления. [c.887]

Спектр деления 11 имеет максимум при эпергии около 1 Мэв. Часто бывает достаточно объединить все пей- Рис. 4.23. Спектр деления (и) в затронь деления в одну группу с неко- висимости от летаргии, торой одной энергией, близкой к максимальной. Если для простоты вблизи точки максимума (рис. 4.23) положить и = О, то спектр деления аппро симируется мопоэнергетпчес <им источником вида [c.85]

Имеется бесконечная среда с однородно распределенными источниками деления в замедлителе. Нейтроны от этих источников рождаются по всей анергетической шкале и затем замедляются в результате упругих столкновений. Спектр деления с весьма хорошей точностьго может быть представлен следующей нормированной функцией [c.113]

Прп вычислении плотности замедления предполагалось, что летаргия нейтрона много больше характерной летаргии спектра деления. Но при этих летаргиях вклад в плотность замедления нейтронов спектра деления очень мал. Ч аким образом, пренебрежение источниками но дает большой ошибки. Соответстненно в первом приближении моишо считать, что [c.259]

I — поток быстрых нейтронов а центре активной зоны 2 — нормированный спектр деления (число нейтроиов на единицу летаргии) 3 — поток быстрых нейтронов на границе раздела между активной. зоной и отражателем. [c.396]

Изменим теперь поперечные сечепия, включенные в р и у. что вызовет соответствующие изменения ъ д ш д. Допустимы также и другие изменения можно изменить, например, спектр деления введя добавочное количество деляш,ихся ядер. Но это несущественно, так как все выкладки, приводимые здесь, могут быть легко обобщены с учетом этого изменения. Может измениться граница при изменении температуры среды, если предположить, что она соответствует тепловой энергии. Однако, как это было предположено при определении, соответствует энергии, гораздо меньшей тепловой, так что практически в указанной области нет нейтронов, а влияние изменения температуры может быть учтено соответствующими изменениями р и у. При использовании уравнения (13.29) один из интегралов выпадает, и результат может быть записан в виде [c.571]

Плотность замедления п сопряженная ей функция представлены на рис. 13.1. Тепловая область представлена в виде небольшого интервала меньше м = Мд. В пределах этого интервала функции меняются быстро. Изменение в сечении поглощения, как видно из соотношеиия (13.40), взвешивается произведением функций q u) q u). На рис. 13.1 видно, что статистический вес [q"-q) почти постоянен в падтепловоп области. Наиболее наглядно это видно в предольпом случае, когда все деления происходят только при тепловых энергиях и спектр деления представлен в виде дельтафункции. [c.574]

Ядериый реактор Деление Спектр деления (п. 7) Высокий, 1012-1015 [c.99]

Развертка спектра, деления шкалы барабана длин Волн Рис. 4. ИК-слекпры поглощения [c.80]

Войраст нейтронов спектра деления в смеси ВдО-до энергии резонанса индия [1] [c.926]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология