Поле температур в движущейся среде

Основные закономерности теплопроводности и конвекции разберем на примере многокомпонентной системы, в которой существует поле температур Т (х, у, г, т), зависящее от координат пространства X, у, г VI времени т. Отдельные компоненты системы могут двигаться со скоростью, имеющей координатные составляющие Vx, Vy и Ьх, а параметры всех сред остаются во времени постоянными. В пространстве располагается конечное число источников теплоты, задающих определенную плотность потока 9 = (Вт/м ), где 5 — площадь, через которую проходит тепловой поток [c.168]

Если к двум электродам, находящимся в растворе электролита, приложено электрическое напряжение, то анионы в растворе будут двигаться к аиоду, а катионы — к катоду. Число ионов и скорость их движения в объеме электролита определяют электропроводность раствора. Подвижность ионов (их скорость, деленная на напряженность электрического поля) зависит от заряда и размера иона, температуры, типа среды и концентрации ионов. Относительные подвижности ионов определяются предельными значениями эквивалентной ионной электропроводности, приведенными в табл. 3.1. Скорость движения ионов зависит от величины приложенного напряжения. Напряжение может быть постоянным либо переменным синусоидальной или прямоугольной импульсной формы. [c.42]

Рассмотренная особенность аэрозолей имеет отношение и к движению дисперсионной среды относительно дисперсной фазы. Например, в поле температурного градиента газообразная среда, двигаясь из области высоких температур в область низких температур (термодиффузия), увлекает за собой частицы дисперсной фазы (термофорез), которые концентрируются в холодной области. Зависимость силы трения при движении частиц определяется также формулой (IV. 19) и, соответственно, соотношением между величинами К п г. Если Я <С то движение частиц обусловлено потоком непрерывной среды (гидродинамический режим), который захватывает частицу. При условии X г причина движения частиц оказывается той же, что и для движения газообразной среды, различие состоит только в интенсивности молекулярно-кинетического движения, [c.194]

Еще с 1882 г. [122] было известно, что углеродные нити дают отрицательные ионы, а металлические пластинки дают положительные ионы при низких температурах и отрицательные ионы при высоких температурах. Томсон [452] в 1899 г. показал, что отрицательные ионы, выделяющиеся из горячей углерод ной нити при низком давлении, были электронами и что постепенное повышение температуры и понижение давления увеличивали отношение числа отрицательных ионов к числу положительных ионов, выделяемых поверхностью металла. Теория Томсона [450] учитывает проводимость металлов, приписываемую присутствию в них электронов. Когда на тепловое движение этих электронов накладывается электрическое поле, то оно заставляет их двигаться с определенной средней скоростью в направлении падения потенциала. Это движение электронов является электрическим током. При повышении температуры увеличивается энергия теплового движения внутренних электронов и при определенной температуре, характерной для каждого металла, она может стать достаточно большой для выноса электронов наружу через поверхность нагретого тела. Таким образом происходит излучение электронов, и величина излучения является преимущественно функцией природы излучающего вещества, температуры, давления и вида окружающей среды, а также разности контактных потенциалов. [c.248]

Число носителей электричества — ионов при постоянной температуре и данной концентрации электролита тоже постоянно. Поэтому физическое истолкование уравнения (VIII.l) состоит в том, что при увеличении напряженности поля Е возрастает скорость движения ионов. Это движение можно уподобить движению твердого шарика в вязкой среде. Под действием силы электрического поля Ее ионы начинают двигаться с некоторым ускорением dvidt. Однако вследствие сопротивления среды возникает тормозящая сила, пропорциональная скорости v. Отсюда следует уравнение движения однозарядного иона с массой т [c.144]