ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ

Мы предполагаем здесь систематически изложить методы вычисления фундаментальных колебаний кристаллов, определения их симметрии, изучения их взаимодействий с электромагнитным излучением и установления правил отбора, которым они подчиняются. Частоты фундаментальных колебаний необходимы для определения спектра упругих частот кристалла. Этот спектр, найденный либо теоретически, либо экспериментально, служит основой для интерпретации эффектов высшего порядка как при поглощении, так и при рассеянии. [c.10]

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ [c.115]

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ 117 [c.117]

Анализ фундаментальных колебаний кристаллов, содержащих нейтральные или ионные молекулы метод позиционной симметрии [c.117]

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ 121 [c.121]

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ 123 [c.123]

В 1 было показано, что фундаментальные колебания кристалла должны принадлежать к неприводимым представлениям фактор-группы др- [c.124]

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ 125 [c.125]

Подытожим кратко основные этапы анализа фундаментальных колебаний кристаллов, содержащих нейтральные или ионные молекулы (приближение я = 0). При таком анализе предполагается, что известен ряд точечных групп симметрии 1) группа класса, к которому принадлежит кристалл и которая изоморфна фактор-группе р кристалла 2) группа позиционной [c.125]

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ 127 [c.127]

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ 129 [c.129]

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ 137 [c.137]

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ 139 [c.139]

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ КРИСТАЛЛОВ (41 [c.141]

На фиг. 6.7 показана близкая к началу координат часть фиг. 3.2, соответствующая малым значениям я и а. На ней изображено также начало акустических и оптических ветвей Ме(ч) и показана зависимость со (о) для световых волн, представляющая собой прямую со = ио (пунктир). В силу того что и К, эта прямая близка к вертикали. Частота колебания со почти равна частоте фундаментального колебания кристалла соо (при 7 = 0), а именно Ое = (Оо —е. Рассеянное излучение содержит [c.155]

Рассмотрим одноосный кристалл, мотив решетки которого состоит из двух ионов и в котором анизотропия сил малого радиуса действия намного выше анизотропии сил большого радиуса действия. Чтобы исследовать колебания ионов так, как это делалось в 6, нужно рассмотреть компоненты смещений и, параллельные и перпендикулярные главной оси. Действительно, в этом случае можно ожидать, что фундаментальные колебания кристалла, принадлежащие простым неприводимым представлениям, будут соответствовать смещениям, параллельным оси, а принадлежащие дважды вырожденным колебаниям, — смещениям, перпендикулярным оси, и что направление их поляризации будет слабо зависеть от сил кулоновского типа. Вследствие анизотропии кристаллической структуры силы малого радиуса действия изменяются при изменении направления колебаний. Даже в отсутствие сил большого радиуса действия частоты гармонических колебаний, параллельных (ие) и перпендикулярных (соо) оси, будут неодинаковыми. Таким образом, мы имеем две пары уравнений движения, и в случае полярных колебаний эти уравнения аналогичны уравнениям [c.175]

В табл. 9.1 и 9.2 для каждого фундаментального колебания кристалла приведены составляющие дипольных моментов и тензора производной поляризуемости, проявление которых в спектрах предсказано на основании общей теории. В кристаллах, состоящих из молекул (нейтральных или ионизованных), должны быть какие-то"соотношения между этими величинами и диполь-ным моментом и тензором производной поляризуемости, соответствующими фундаментальному колебанию определенного типа молекулы, имеющей данную позиционную симметрию. Эти соотношения можно найти, рассматривая молекулы кристалла как связанные осцилляторы (гл. 5, 4). Если ограничиться фундаментальными колебаниями кристалла, то можно рассматривать взаимодействие только в пределах одной элементарной ячейки. [c.241]

Классификация фундаментальных колебаний кристаллов по типам симметрии (по неприводимым представлениям факторгруппы) легко выполняется в рамках метода позиционной симметрии при помощи корреляционной теоремы (гл. 5, 2, г). [c.369]

Частоты фундаментальных колебаний кристалла Ы281205, активных в ИК-спектре, и их отнесение к колебаниям кремнекислородного слоя (область выше 400 см 1) [c.124]

В качестве примера рассмотрим в рамках метода, изложенного в 1,6, классификацию фундаментальных колебаний кристалла арагонита, орторомбической разновидности карбоната кальция СаСОз (фиг. 5.2). [c.127]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология