Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Потенциалы переноса тепла и массы вещества

    Кинетика переноса тепла и массы вещества в капиллярнопористых телах определяется разностью потенциалов переноса. Потенциал переноса тепла (температура) был введен очень давно и получил свое строгое обоснование в термодинамике. Потенциал переноса [c.62]

    Поведение сплошной среды описывается уравнениями, следующими из законов сохранения массы, заряда, количества движения, момента количества движения и энергии. Эти уравнения должны быть дополнены соотношениями, отражающими принятую модель сплошной среды, которые называются определяющими уравнениями или феноменологическими соотношениями. Примерами определяющих уравнений являются закон Навье — Стокса, который устанавливает линейную зависимость тензора напряжений от тензора скоростей деформаций закон Фурье, согласно которому поток тепла пропорционален градиенту температуры закон Фика, в соответствии с которым поток массы пропорционален градиенту концентрации вещества закон Ома, который гласит, что сила тока в проводящей среде пропорциональна напряженности приложенного электрического поля или градиенту потенциала. Эти определяющие уравнения были получены экспериментально. Коэффициенты пропорциональности — коэффициенты вязкости, теплопроводности, диффузии, электропроводности, называемые коэффициентами переноса, могут быть получены экспериментально, а в некоторых случаях и теоретически с использованием кинетической теории [1]. [c.45]


    Феноменологические соотношения, определенные в подразделе 1.1, играют важную роль в термодинамике необратимых процессов. Общую основу макроскопического описания необратимых процессов составляет неравновесная термодинамика, которая строится как теория сплошной среды и параметры которой, в отличие от равновесной термодинамики, являются функциями пространственных координат и времени. Центральное место в неравновесной термодинамике играет уравнение баланса энтропии [10]. Это уравнение выражает тот факт, что энтропия некоторого элемента объема сплошной среды изменяется со временем за счет потока энтропии в рассматриваемый объем извне и за счет положительного источника энтропии, обусловленного необходимыми процессами внутри объема. При обратимых процессах источники энтропии отсутствуют. В этом состоит локальная формулировка второго закона термодинамики. Поэтому основной задачей в теории необратимых процессов является получение выражения для источника энтропии. Для этого необходимо использовать законы сохранения массы, количества движения и энергии в дифференциальной форме, полученные в разделе 1. В уравнения сохранения входят потоки диффузии, тепла и тензор напряжений, которые характеризуют перенос массы, энергии и импульса. Важную роль играет термодинамическое уравнение Гиббса (5.49), которое связывает скорость изменения энтропии со скоростями изменения энергии и состава смеси. Оказывается, что выражение для интенсивности источника энтропии представляет собой сумму членов, каждый из которых является произведением потока, характеризующего необратимый процесс, и величины, называемой термодинамической силой. Термодинамическая сила связана с неоднородностью системы или с отклонением параметра от его равновесного значения. Потоки, в свою очередь, в первом приближении линейно зависят от термодинамических сил в соответствии с феноменологическими соотношениями. Эти линейные законы отражают зависимость потока от всех термодинамических сил, т. е. учитывают перекрестные эффекты. Так, поток вещества зависит не только от градиента концентрации, но и от градиентов давления, температуры, электрического потенциала и т. д. Неравновесная термодинамика ограничивается в основном изучением линейных феноменологических соотношений. [c.83]


    Здесь /(7, — термодинамические силы переноса тепла и массы вещества Т — температура р, — химический потенциал у — символ, заменяющий grad. [c.30]

    Здесь 1, с, р — соответственно теплообменный, массообменный и фильтрационный потенциал переноса вещества С Ст, Ср — тепло-, массо- и пароемкость связанного вещества (растворитель, влага) р — плотность сухого каучука — коэффициенты [c.303]

    Потенциал переноса вещества б для обоих тел одинаков и равен 180 единицам. По аналогии с величиной средней удельной теплоемкости с, определяемой как количество тепла, необходимое для изменения температуры единицы массы тела на 1° С при тех или иных неизменных внешних параметрах (объем ил и давление), введем понятие средней удельной массоемкости с  [c.53]

Смотреть главы в:

Тепло- и массообмен в процессах сушки -> Потенциалы переноса тепла и массы вещества

Сушка в химической промышленности -> Потенциалы переноса тепла и массы вещества



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Масса вещества

Перенос тепла

кон массы и тепла



© 2025 chem21.info Реклама на сайте