Распад радиоактивных элементов уравнения ядерных реакций

РАСПАД РАДИОАКТИВНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ УРАВНЕНИЯ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ [c.459]

При записи радиоактивного распада, а также уравнений ядерных реакций следует учитывать следующие правила сумма массовых чисел всех ядер и частиц в левой части уравнения, равна сумме массовых чисел ядер и частиц в правой части, алгебраическая сумма зарядов в левой части равняется алгебраической сумме зарядов в правой части. Отсюда вытекает правило сдвига Содди — Фаянса для радиоактивного распада. Если изотоп испускает а-частицу, то при этом образуется изотоп с массовым числом на 4 единицы меньше и номером в периодической системе на две единицы меньше, чем у исходного изотопа. Если изотоп испускает р-частицу, то при этом образуется изотоп с тем же массовым числом, но с номером в периодической системе на единицу большим, чем у исходного изотопа. При радиоактивном превращении, которое сопровождается захватом электрона ядром (так называемый /С-захват), массовое число образующегося изотопа не меняется, а номер в периодической системе становится на единицу меньше, чем у исходного изотопа. Массовое число атома указывается слева вверху относительно символа элемента, а заряд — внизу слева, например [c.221]

Учитывая эти обстоятельства, представлялось целесообразным включить в книгу учение об элементах и атомах, периодический закон и периодическую систему химических элементов Д. И. Менделеева, классификацию неорганических соединений, рассмотрение наиболее важных классов неорганических соединений, редокс-реакции, теорию кислот и оснований. В разделе об атомах и элементах содержатся сведения по ядерной химии и о радиоактивных элементах (в частности, приведены уравнения ядерных реакций синтеза трансурановых элементов, рассмотрены пози-тронный распад и электронный захват при радиоактивных превращениях, дана характеристика наиболее стабильных изотопов). Кроме того, в книгу включена глава, в которой излагается материал о природе химической связи в той мере, в какой это необходимо для понимания свойств рассматриваемых неорганических соединений. [c.3]

Первичные ядерные компоненты, которые здесь будут рассматриваться, представлены в табл. 8.1. Мы можем написать для реакций естественного радиоактивного распада и для химических превращений, протекающих при различного рода бомбардировках ядер, уравнения, похожие на химические. Принята специальная система обозначения массовых чисел и атомных номеров элементов или частиц, образующихся в стехиометри-ческих соотношениях. Так, например, радий распадается, давая радон (радиоактивный газ) и а-частицы (ядра гелия). Мы можем записать этот процесс в виде уравнения [c.459]

Какой элемент образовался из радиоактивного изотопа П0Л01ШЯ Ро путем последовательного распада, сопровождавшегося а -> р а -> р-излучением Напишите уравнения ядерных реакций. [c.46]

Какие элементы образовались из радиоактивного изотопа свинца вгРЬ путем последовательного распада, при котором наблюдалось р а р-излу-чение Напишите уравнения ядерных реакций. [c.47]

При очень сильном продвижении от р-стабильных изотопов в сторону избытка числа протонов ядра действительно становятся способными испускать протоны, в основном за счет увеличивающегося вклада кулоновского члена и члена, учитывающего влияние симметрии в уравнении энергии связи ядра (гл. II). Поэтому непосредственно за границей области устойчивости к протонному распаду может возникнуть возможность испускания протонов с измеримыми периодами полураспада. Однако для ядер, удаленных от области р-устойчивости столь сильно, как Мп или Зе , энергии Р распада должны быть чрезвычайно велики, и поэтому, как будет показано в разделе В, периоды их полураспада для процессов испускания позитрона или захвата электрона оказываются очень малыми. Таким образом, испускание протонов может быть обнаружено только в том случае, если период полураспада этого процесса также относительно невелик (например, <1 сек). Периоды полураспада для случая испускания протонов можно определить, пользуясь уравнением (6), причем оказывается, что интервал периодов полураспада от 1 сек до 10сек соответствует энергиям распада от 30 до 80 кэе для Z = 10 или от 0,2 до 0,5 Мэе для Z = 30. Поэтому обнаружение протонно-радиоактивного изотопа с энергией распада в указанном узком интервале и с достаточно удобным для наблюдения соотношением вероятностей испускания протона и позитрона становится маловероятным событием. Для легких элементов можно ожидать лишь нескольких подобных случаев (см. [7]). При более высоких Z, для которых диапазон измеримых периодов полураспада соответствует более широкому интервалу энергий распада, ядра, способные испускать протоны, расположены столь далеко от области устойчивости к Р-распаду, что их едва ли можно будет получить в какой-либо из известных сейчас ядерных реакций . [c.237]

Можно привести несколько примеров. Рассмотрим случай алюминия. Этот элемент — моноизотопный, состоит полностью из А1. При бомбардировке тепловыми нейтронами некоторая часть ядер захватывает нейтроны, и в результате реакции А1(и, 7) А1 образуется радиоактивный А1 Т = 2,27 мин). Если 1 г А1 облучать в ядерном реакторе потоком тепловых нейтронов 10 нейтрон/см сек до насыщения, то скорость распада полученного А1 может быть вычислена из уравнения (3). Член N [уравнение (6)] равен тогда 1 1 1 6,02-10 726,98 (где 6,02-10 — число Авогадро, 26,98 — химический атомный вес алюминия). Сечение (и, 7)-реакции на тепловых нейтронах для алюминия равно 0,21 10" сж . Член ф равен 10 нейт/>ом/сж Х Хсек. Таким образом, Ло = (6,02.102 /26,98)-101 .0,21-10-21 = 4,7-10 распад/сек. Поскольку обычно можно измерить скорость распада, равную всего лишь 10 распад/сек, может быть определено 2-10 г А1, т. е. 0,0002 мкг. [c.244]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология