Процессы испускания эмиссии

Предположение о том, что электроны в металле свободно перемещаются и в отсутствие электрического поля, подтверждается рядом экспериментальных фактов. Так, обнаруживается универсальная связь между электропроводностью и теплопроводностью металлов. Теплопроводность металлов значительно выше, чем теплопроводность изоляторов найдено, что отношение электропроводности и теплопроводности, по крайней мере при средних температурах, является универсальной функцией температуры и не зависит от природы металла (закон Видемана — Франца). Это указывает на общность механизма обоих процессов перенос тепла, как и перенос электричества, осуществляется за счет движения свободных электронов следовательно, свободные электроны в металле имеются и в отсутствие электрического поля. Факт существования в металлах свободно перемещающихся электронов подтверждается также явлением термоэлектронной эмиссии (испускание электронов нагретыми металлами). Следует отметить, что распределение скоростей электронов в металле, как показывает опыт, является максвелловым. Таким образом, наличие в металлах электронного газа можно считать экспериментально подтвержденным. Предположив, что электронный газ в металле обладает свойствами классического идеального газа, Друде дал теоретическое истолкование наблюдаемой на опыте зависимости между теплопроводностью и электропроводностью. Был объяснен ряд термоэлектрических явлений. Правда, возникли расхождения между теоретическими и экспериментальными значениями теплоемкости металлов. Согласно классическому закону равнораспределения энергии электронный газ должен давать вклад в теплоемкость металла, равный 3/2 Я а а 1 моль свободных электронов (если металл одновалентный, это вклад на 1 моль вещества). Однако экспериментально установлено, что вклад электронов в теплоемкость практически равен нулю. Это противоречие нашло объяснение наос- [c.183]

Основным процессом поглощения рентгеновского излучения в диапазоне рабочих энергий, представляющих интерес для микроанализа (1—20 кэВ), является фотоэлектрический эффект. В этом случае энергия кванта рентгеновского излучения полностью передается связанному электрону внутренних оболочек атома, в результате чего происходит испускание электрона (называемого фотоэлектроном) и аннигиляция фотона. Может также происходить неупругое рассеяние рентгеновского излучения, в результате которого происходит изменение энергии за счет эффекта Комптона, при котором рентгеновское излучение взаимодействует со свободным электроном. Для диапазона энергий, представляющего для нас интерес, сечение или вероятность эффекта Комптона настолько мала по сравнению с процессом фотоэлектронной эмиссии, что им можно спокойно пренебречь. Тогда поглощение рентгеновского излучения может рассматриваться исключительно как фотоэлектрический процесс. Для отдельного кванта поглощение является процессом все или ничего , т. е, либо из мишени испускается квант с неизменной энергией, либо он полностью поглощается. Этот факт особенно важен для проводящего анализ исследователя, который регистрирует характеристическое рентгеновское излучение определенной энергии для идентификации поэлементного состава образца. [c.86]

При движении через сцинтиллятор заряженная частица расходует энергию на ионизацию и возбуждение молекул и атомов окружающей среды. Энергия ионизации и возбуждения далее частично превращается в тепловую, а частично высвечивается в виде квантов электромагнитного излучения. Процесс испускания поглощенной веществом энергии путем эмиссии фотонов называется люминесценцией, вследствие чего сцинтилляторы называют также люминофорами. Сцинтиллятор как детектор излучения тем лучше, чем большую эффективность преобразования энергии ядерных частиц [c.92]

Причиной процессов поверхностной ионизации является эмиссия (испускание) электронов твёрдыми или жидкими телами под действием квантов радиации, падающих на тело (поверхностный или внешний фотоэффект), под действием высокой температуры (термоэлектронная эмиссия), сильного поля у поверхности тела (автоэлектронная эмиссия), ударов о поверхность тела ионов и электронов (вторичная эмиссия), возбуждённых и, наконец, нейтральных атомов. Процессы электронной эмиссии имеют и самостоятельное значение помимо явлений газового разряда, так как некоторые из них происходят и на границе между твёрдым телом и высоким вакуумом и обусловливают собой прохождение электрического тока через вакуум. [c.22]

В этом параграфе будет рассмотрена, во-первых, так называемая термоэлектронная эмиссия — процесс испускания электронов металлом, нагретым до высокой температуры. Мы дадим термодинамический вывод основного уравнения термоэлектронной эмиссии, основанный на предположении [c.15]

Теория Ферми. Как уже указывалось в гл. II, электрон не может существовать в ядре. По этой причине наблюдаемую эмиссию электронов при -распаде следовало бы объяснить образованием электрона (и нейтрино) в момент их испускания. Процесс испускания ядром -частицы с отрицательным зарядом (единственный вид -распада, известный в то время, когда Ферми первоначально сформулировал свою теорию) может быть, таким образом, представлен уравнением [c.243]

Во-первых, должен происходить процесс релаксации возбужденных ядер с испусканием у-излучения и в нем должна участвовать достаточная часть ядер, так как возможны и другие релаксационные процессы, например с эмиссией электронов. [c.115]

Дезактивирование возбужденного состояния может также происходить без излучения фотонов. Подобные безызлучательные переходы осуществляются при электрическом взаимодействии частицы с окружающей средой. Возвращение в основное состояние происходит непосредственно (процесс релаксации) или через промежуточные стадии. Безызлучательный переход возбужденных электронов с изменением спина может привести к неустойчивому промежуточному состоянию (триплетное состояние). После определенного времени пребывания в нем электроны возвращаются в основное невозбужденное состояние процесс этот сопровождается испусканием квантов более длинноволнового излучения (люминесценция). Если эмиссия света происходит только тогда, когда подводится энергия извне, говорят о флуо- [c.180]

Темой этой главы является влияние межмолекулярных процессов, включающих возбужденные частицы, иа испускание света при обмене энергией. Другой важный тип взаимодействия — образование сравнительно долгоживущих молекулярных комплексов возбужденных частиц. Изучение эмиссии дает обширную информацию об образовании комплекса, и здесь мы будем рассматривать соответствующие концепции, хотя образование комплексов влияет и на другие фотохимические аспекты. [c.132]

НЫМ состоянием процесса эмиссии является возбужденное состояние Франка—Кондона, а конечным — равновесное основное состояние. Следовательно, волновое число полосы испускания должно быть равно волновому числу поглощенного света. Если же тн<сте (рнс. 6.7), то после электронного возбуждения может произойти переориентация молекул растворителя в таком случае возникает релаксировавшее возбужденное состояние, [c.437]

Для переходов на вакансии в К-оболочке вероятность излучательного снятия возбуждения пропорциональна 2", а вероятность Оже-процесса практически не зависит от 2. Зависимость выхода рентгеновской флуоресценции и Оже-эмиссии К-уровня от атомного числа элемента показана на рис. 14.81. Такая зависимость от 1 не означает уменьшения скорости Оже-переходов при больших 2, а лишь подчеркивает, что рентгеновские переходы становятся преобладающим способом снятия возбуждения при больших г. Сравнение скоростей Оже-переходов и скоростей испускания рентгеновского излучения К-линии дано в табл. 14.78. [c.51]

Энергия возбуждения осколков деления, остающаяся после эмиссии мгновенных нейтронов, обычно равна 3—4 Мэв/осколок. Это возбуждение осколков снимается испусканием мгновенных - -квантов. Процесс излучения происходит за времена порядка 10 1 сек вслед за испусканием нейтронов. [c.935]

При неупругом взаимодействии с ядрами вещества электроны теряют энергию в кулоновском поле ядер и вызывают эмиссию рентгеновского излучения со сплошным спектром. Неупругие столкновения могут вызвать ионизацию атомов, в результате чего возникают характеристические рентгеновские лучи или Оже-электроны. Если неупругие взаимодействия происходят между первичным пучком электронов зонда и слабо связанными внешними электронами вещества, испускаются вторичные электроны, имеющие энергию не выше нескольких десятков электрон-вольт. Кроме процессов, связанных с возбуждением внутренних и валентных оболочек атома, существуют плазменное и фононное возбуждения. Первый тип возбуждения характеризуется осцилляцией свободных электронов объекта в месте прохождения первичного пучка за счет энергии последнего. Фононное возбуждение является результатом взаимодействия зонда с кристаллической решеткой, что приводит к колебаниям атомов в решетке, испусканию световых квантов и в конечном счете к локальному разогреву вещества. Время элементарного акта возбуждения электронов внутренних оболочек атома и плазменного возбуждения составляет 10 с, процесс передачи энергии решетке длится 10" °—10 с. [c.218]

Внутренние шумы фотоприемников вызваны, во-первых, статистическими отклонениями в числе фотонов отдельные промежутки времени от средней величины N и, во-вторых, флуктуациями эмиссии фотоэлектронов (п — п). Если испускание фотонов происходит случайно, то можно показать, что и эмиссия фотоэлектронов является случайным процессом [45]. Поэтому можно рассматривать флуктуации приемника как единственный источник шумов. [c.143]

Каким бы ни был метод ввода энергии (метод накачки ), особые свойства лазерного излучения, основаны на стимулированном излучении которое можно рассматривать как процесс, противоположный поглощению света. Чтобы перевести молекулу с одного энергетического уровня на другой, более высокий, необходим фотон строго определенной энергии. Но если возбужденная молекула уже находится на этом более высоком уровне, то тот же фотон может вызвать испускание второго фотона. При этом возникающий второй фотон имеет в точности ту же фазу (он когерентен ), что и электромагнитная волна первого фотона, который вызвал эмиссию. Такая когерентность придает лазерам их особый характер. Так, благодаря ей лазерный луч обладает необычайной остротой. Это позволяет зафиксировать лазерный луч, отраженный зеркалом, установленным на Луне, астронавтами с комического корабля Аполлон . [c.207]

Первичный электрон, ударяясь о поверхность твердого тела, либо отражается обратно в газ (или вакуум), либо проникает внутрь тела и выбивает вторичные электроны. Этот процесс часто сопровождается испусканием рентгеновских лучей. Твердое тело, из которого выбиваются электроны, может быть металлом, изолятором или иметь какую-либо другую структуру. О взаимодействии между первичными электронами и электронами, принадлежащими твердому телу, известно мало, и все еще не существует удовлетворительной теории вторичной электронной эмиссии. [c.94]

Факты, свидетельствующие о том, что все атомы могут испускать электроны и что энергия, необходимая для возбуждения их эмиссии, значительно меньше требуемой для осуществления ядерных процессов, согласуются с предположением об испускании электронов из области атома, окружающей ядро. Напомним, что средний объем, занимаемый ядром, составляет около см а объем атома около 10 см . Все известные опытные данные подтверждают предположение, что за испускание электронов ответствен больший из этих объемов. В частности, установлено, что при испускании электронов атомы уменьшаются в размерах. [c.89]

Работа выхода. Наиболее известным и изученным электронным процессом из числа происходящих на поверхности твердого тела является электронная эмиссия (испускание электронов). Работа выхода, связанная с этим процессом, и представляет собой работу, которую необходимо затратить, чтобы перенести электрон из твердого тела (отсчет от уровня Ферми) в точку вне тела, точнее, в точку, где так называемый потенциал зеркального изображения обращается в нуль [c.27]

Было сделано предположение, что идет процесс, уже рассмотренный как один из возможных при эмиссии протонов, который заключается в связывании а-частицы и испускании нейтрона. Таким образом, первая стадия этого процесса может быть представлена для следующим образом . [c.30]

Для бомбардировки обычно используются не нейтральные атомы, а ионы, так как с помощью электрических полей их можно разгонять до любой желаемой кинетической энергии. Однако не следует ожидать, что эффекты физического распыления (при энергиях значительно больших пороговой) будут различными для ионов н нейтральных атомов. В действительности, как следует из ионной полевой микроскопии, ион, по крайней мере на чистой поверхности металла, нейтрализуется посредством авто-электронной эмиссии непосредственно перед столкновением с поверхностью. Затем энергия нейтрализации передается через безызлучательный переход (Оже-типа) электронам материала мишени и может вызвать испускание вторичного электрона.- Таким образом, вообще можно утверждать, что потенциальная энергия иона вызывает электронные переходы, тогда как его кинетическая энергия в основном вызывает колебания и перемещения атомов кристаллической решетки. Распыление всегда связано с поверхностной миграцией атомов и обратимыми или необратимыми нарушениями в решетке. До сих пор понимание процесса физического распыления осложня [c.353]

Предположение о том, что электроны в металле свободно перемещаются и в отсутствие электрического поля, подтверждается рядом экспериментальных фактов. Так, обнаруживается универсальная связь между электропроводностью и теплопроводностью металлов. Теплопроводность металлов значительно выше, чем теплопроводность изоляторов найдено, что отношение электропроводности и теплопроводности, по крайней мере при средних температурах, является универсальной функцией температуры и не зависит от природы металла (закон Видемана — Франца). Это указывает на общность механизма обоих процессов перенос тепла, как и перенос электричества, осуществляется за счет движения свободных электронов следовательно, свободные электроны в металле имеются и в отсутствие электрического поля. Факт существования в металлах свободно перемещающихся электронов подтверждается также явлением термоэлектронной эмиссии (испускание электронов нагретыми металлами). Следует отметить, что распределение скоростей электронов в металле, как показывает опыт, является максвелловым. Таким образом, наличие в металлах электронного газа можно считать экспериментально подтвержденным. Предположив, что электронный газ в металле обладает свойствами классического идеального газа, Друде дал теоретическое истолкование [c.206]

При измерении с помощью сцинтилляционного счетчика монохроматического излучения неодинаковость величин импульсов объясняется несколькими причинами [4]. Необходимо учитывать флуктуации следующих процессов превращения в сцинтилляторе энергии ионизирующего излучения в энергию фотонов, эмиссии электронов из фотокатода и усиления электронного импульса на динодах. В случае испускания электронов [c.192]

Ядерные реакции, вызванные тяжелыми ионами (масса и заряд больше, чем у а-частицы), обнаруживают особенности, характерные как для механизма составного ядра, так и для процессов срыва и подхвата. Реакции, протекающие через составное ядро, обычно связаны с испарением нескольких частиц, ибо для того, чтобы тяжелый ион мог образовать компаунд-ядро, он должен обладать значительной энергией, необходимой для преодоления кулоновского барьера. Для мишеней с атомными номерами, большими 35—40, основная доля реакций, идущих через составное ядро, приводит к испарению нейтронов в случае мишеней с более низкими Z значительную конкуренцию эмиссии нейтронов может составить испускание заряженных частиц. Функции возбуждения таких реакций обнаруживают максимумы, свойственные механизму испарения. [c.311]

Влияние спаривания на плотность уровней ядра может быть весьма существенным, как это видно из рис. 59 и 64. Оба семейства функций возбуждения обнаруживают любопытную особенность вероятность испарения протона и нейтрона возбужденным компаунд-ядром значительно выше, чем вероятность испускания двух нейтронов, несмотря на то что кулоновский барьер подавляет эмиссию протонов [см. формулу (48)]. Подобное усиление испускания протонов происходит благодаря тому, что в обоих примерах составное ядро является четно-четным и, испустив два нейтрона, переходит в четно-четный продукт с низкой плотностью уровней по сравнению с нечетно-нечетным изобаром, образовавшимся при испарении нейтрона и протона. Если сечение обратного процесса в формуле (48) берется в виде [c.345]

Счетчики с определенным геометрическим коэффициентом счетности можно с успехом использовать также для определения абсолютных скоростей испускания рентгеновского излучения (возникающего, например, в процессе электронного захвата). Поправки на поглощение в воздухе и в окошках из бериллия для рентгеновских лучей любых энергий, исключая самые низкие, весьма малы и легко поддаются оценке. Для регистрации рентгеновских лучей с энергиями до 15—20 кэв удобно использовать пропорциональные счетчики, заполненные аргоном или криптоном с примесью углеводородов (1—3 атм). Самыми подходящими детекторами рентгеновских лучей более высоких энергий являются тонкие слои кристаллов Nal, активированного таллием. Толщину кристалла или, в случае пропорциональных счетчиков, давление газа следует выбирать таким образом, чтобы исследуемое рентгеновское излучение поглощалось практически полностью. Материал, из которого изготовлены диафрагмы, ограничивающие пучок, должен быть достаточно толстым, чтобы обеспечивать поглощение рентгеновских лучей вне определенного угла. При использовании амплитудных анализаторов скорость эмиссии рентгеновского излучения можно определить даже в присутствии излучения других типов. Для расчета скорости процесса электронного захвата по данным о скорости эмиссии рентгеновского излучения необходимо знать величину выхода флуоресценции (ср. рис. 12). [c.419]

Параллельно с термостимулированной эмиссией мы исследовали термодесорбцию,. Основным максимумам термоэмиссии отвечают максимумы при температурах 80, 160 и выше 300° С. Как было показано в докладе 5, в режиме линейного повышения температуры анизотропный триплетный сигнал с -фактором 2,0 при 160° переходит в синглет, который окончательно исчезает при 400°. Авторы полагают, что при температурах выше 160° С происходят превращение адсорбированной формы кислорода Оз в форму О . Появление синглета в спектре ЭПР является активационным процессом. По нашим данным, переход одной адсорбированной формы кислорода в другую сопровождается испусканием электронов. Кислород, адсорбированный в форме 0 и дающий синглет в спектре ЭПР, [c.129]

Электронная Оже-спект-роскопия (ЭОС) основана на регистрации Оже-электронов и Оже-эффекта, названных так в честь первооткрывателя Пьера Оже. При ионизации атома с образованием дырки в остовном уровне либо под действием фононов, как в РФЭС, либо электронов, обладающих достаточной энергией, ион теряет часть своей энергии при заполнений этой дырки электронами меньших энергий. Эта энергия может выделится в виде испускания фонона или в виде кинетической энергии, переданной другому более слабо связанному электрону. Среди этих процессов эмиссия фотонов преобладает, если энергия начальной остовной дырки составляет более 10 кэВ. Заметим, что именно такой процесс используется в обычных рентгеновских трубках для получения рентгеновского излучения. На рис. 2.33 представлены оба процесса. [c.78]

До 1934 г. считалось, что уран с 92 протонами — это элемент с самым высоким атомным номером. Зат%м было обнаружено, что если уран бомбардировать нейтронами, он поглощает нейтрон и испускает /3-части-цу, становясь, таким образом, 93-м элементом — нептунием. Этот процесс нейтронной активации можно использовать для получения элементов с еще большим атомным номером - Ри, Ат, Се, Вк, f и т. д. Эти элементы называются трансурановыми или высшими актинидами. Некоторые из этих тяжелых нуклидов, например не только радиоактивны и излучают частицы, но могут также подвергаться делению. При этом ядра спонтанно делятся на две приблизительно равные части, и одновременно выделяется большое количество энергии. В основном это кинетическая энергия продуктов деления, но определенную часть ее несут нейтроны и -у-кванты, эмиссия которых сопровождает процесс деления. Новые ("дочерние") нуклиды, образовавшиеся в результате деления, весьма разнообразны и имеют широкий диапазон — от бария до брома. Все они без исключения являются нестабильными и распадаются с испусканием /3-частиц. Выход продуктов деления различается в зависимости от атомной массы, образуя "седлообразное распределение". [c.11]

В периодической системе элементов к металлам относят элементы I, II и III групп, кроме В, элементы IV группы, кроме С и 51, V группы, кроме Ы, Р, Аз, элементы побочных подгрупп VI, VII, VIII группы, а также лантаноиды и актиноиды, т. е. в периодической системе подавляющее большинство элементов (около 80%) —металлы. Металлы в реакциях окисления — восстановления проявляют восстановительные свойства, отдавая свои электроны, переходят в положительно заряженные ионы. Отрицательно заряженных ионов они не образуют. Отрыв наружных электронов у атомов металлов может быть осуществлен не только в ходе химических реакций, но и в процессе термоэлектронной эмиссии — испускания электронов нагретыми телами в результате теплового возбуждения электронов в этих телах — и фотоэлектрического эффекта (или фотоэффекта), когда под действием освещения происходит выход электронов из металлов. Металлы при этом заряжаются положительно. [c.85]

В предшествующем изложении предполагалось, что инфракрасная спектроскопия связана в основном не с процессом испускания, а с процессом поглощения. Это объясняется очень простой причиной. Наблюдаемая интенсивность поглощенного или испущенного света зависит от того, сколько раз в единицу времени происходит переход. Эта величина в свою очередь пропорциональна произведению внутренней склонности к переходу (которая имеет примерно одинаковый порядок величины для всех колебательных переходов, разрешенных правилами отбора квантовой механики) и числа молекул, находящихся в исходном состоянии и, следовательно, способных к переходу. Очевидно, что для процесса эмиссии необходимо, чтобы молекула находилась по крайней мере в первом возбужденном состоянии, так как только в этом случае она может испустить свет, возвращаясь в основное состояние. Отношение числа молекул в первом возбужденном состоянии к числу молекул в основном состоянии передается фактором Больцмана, т. е. = ехр [— Е — Eq)/RT]. Даже при сравнительно низкой энергии колебания, нанример в случае колебания на краю области призмы из КВг, т. е. около 450 слГ , отношение п- /щ оказывается равным 1/10, а для частоты в середине области призмы из Na l, например для 1000 см , п /пц равно 0,007. Таким образом, число молекул, заселяющих высшие колебательные состояния, недостаточно для того, чтобы процесс эмиссии можно было наблюдать при обыкновенных условиях. [c.282]

Пранцап действия и устройство электронных ламп. Электронная лампа состоит из стеклянного или металлического баллона, внутри которого помещаются на специальных держателях элeкfpoды. Воздух из баллона лампы выкачан до давления 1(Н, 10 мм, рт. ст. В электронной лампе используется процесс термоэлектронной эмиссии — испускания электронов накаленным катодом. По мере повышения температуры катода растет кинетическая энергия свободных электронов в металле, что способствует их отрыву от поверхности катода. Например, скорость движения свободных электронов в вольфрамовом катоде обычной электронной лампы при температуре накала, равной 2000°, достигает 1200 кж/сек. Такие быстр одвнжу-щиеся электроны могут как бы испаряться с поверхности металла. При переходе через поверхностный слой металла электроны теряют большую часть своей энергии движения и выходят в окружающее пространство с ма-, лыми скоростями, образуя около катода пространственный заряд — электронное облачко. [c.282]

Эмиссию 7-лучей часто сопровождает или даже может вытеснить процесс испускания электронов внутренней конверсии. Внутренняя конверсия является результатом чисто электромагнитного взаимодействия между возбужденным ядром и электронными оболочками. Процесс приводит к появлению моноэпергетических электронов, кинетическая энергия которых равна разности между энергией соответствующего ядерного перехода и энергией связи электрона в атоме. [c.62]

Надмолекулярная структура ]юлимера влияет па эмиссию. Существует взаимосвязь между явлением испускания электронов и процессом разрушения полимера. Электроны выходят в вакуум после разрушения ловушек, захвативших электроны в процессе автоионизации сильно растянутых связей в макромолекулах. При этом автоионизация макромолекул происходит, ио-видимому, путем туннельного перехода электронов с локальных донориых уровней, возникающих при растяжении химических связей, в глубокие ловушки. И вследствие ослабления в них химических связей ионизированные макромолекулы нагруженных полимеров распадаются па макроионы и свободные макрорадикалы. Отсюда сделан вывод об основной роли ионизационного механизма разрыва напряженных химических связей в полимерных цепях, находящихся в наиболее дефектных участках полимера, обогащенных глубокими ловушками. Такими дефектными участками являются приповерхностные слои полимера, поэтому при растял<ении центры эмиссии возникают вначале на краях образцов. Иначе говоря, механическое разрушение имеет черты электрофизического процесса. [c.140]

Впоследствии Ферми с сотр. (1935) показал, что ядро после поглощения нейтрона будет сильно возбуждено и энергия возбуждения соответствует энергии связи нейтрона. Избыток энергии тут же теряется при 7-излучепии, и достигается стандартное состояние этого ядра (рис. 5.5). Так как момент количества движения должен остаться неизменным, возбужденный атом иода в процессе эмиссии испытывает отдачу. Ферми удалось показать, что в результате отдачи происходит разрыв связи углерод—иод. Можно показать, что эта энергия отдачи пропорциональна квадрату энергии у-лучей в случае атома иода она равна примерно 96 Мэе (благодаря испусканию у Излучеиия с энергией 4,8 Мэе). Энергия, необходимая для разрыва связи С—I, равна только 2,0 Мэе, так что каждый атом иода, который поглощает нейтрон, должен оторваться от молекулы. Вследствие большого избытка энергии каждый из этих атомов будет сильно возбужден ( горячий атом), и поэтому на него могут оказать влияние только столкновения с частицами сравнимой массы. В этом случае единственными такими частицами, конечно, являются атомы 2 1 при этих столкновениях энергия передается от к 1, выбивая его из молекулы. Захваченный 1281 может затем взаимодействовать с образовавшимся радикалом этила. Поэтому не удивительно, что только 90% радиоактивности можно выделить в виде Ag 2 I, а остаток присутствует в виде благодаря описанной выше рекомбинации. Боль- [c.177]

Число образованных при этом ионов всегда очень мало по сравнению с числом прореагировавших молекул. Вопрос о роли этого явления в механизме химических процессов остается пока открытым. Комптон и Лэнгмюр пришли к выводу, что эмиссия электронов при действии таких газов, как H S, H l, СО , НгО, СОС , S l,, О,, lj и ВГг, на электроположительные металлы, как например натрий, калий и амальгамированный алюминий, является отчасти термоионной, а отчасти фотоэлектрической, связанной с явлениями хемилюминесценции. Однако наблюдалось много других случаев эмиссии ионов и электронов, где образование электронов следует повидимому отнести за счет испускания их активными молекулами, энергетически способными к такой эмиссии и образующимися в качестве промежуточных продуктов при химической реакции О. В. Ричардсон (Ri hardson) и Линд дали в своих книгах превосходный обзор работ об ионизации яри химических процессах. Более позднее исследование Брюйером окисления NO, термического распада NOj, N Og и О3 и окисления NO, посредством Og привело к выводу, что отношение числа образующихся при реакции ионов к числу прореагировавших молекул порядка 10 . [c.53]

При трибовоздействии возникают триболюминесценция (температурное излучение), хемилюминесценция (образование газообразных молекул и ионов разрушаемого вещества), экзоэлек-тронная эмиссия и выделение заряженных частиц. Испускание электронов и ионов протекает в тонких слоях оксидных пленок. Например, в случае NiO этот слой 50 нм. В процессе деформации поверхности алюминия, покрытой оксидной пленкой, образуются электризованные микротрещины в виде ДЭС (см. рис. 2.18). Эмиссия электронов, возникающая при этом, обусловлена неоднородным распределением электрических зарядов при разрыве оксидной пленки под влиянием растягивающих напряжений. При расщеплении различных слюд обнаруживается прерывистый характер интенсивности электронной эмиссии с возрастанием отдельных импульсов энергии до нескольких килоэлектронвольт. Электроны, выделяющиеся при этом, называются механоэлектронами . Они могут инициировать рентгеновское излучение, высокочастотное поле, люминесценцию и химические процессы. [c.143]

Эмиссия при адсорбции на зачищенной поверхности металлов была обнаружена еще в 50-х годах Лоффом и Рэзером [19]. Рамзи показал, что испускание экзоэлектронов сопровождает не акт адсорбции, но более медленный процесс — начальную стадию окисления [c.257]

С ростом атомного номера мишени увеличивающийся кулоновский барьер подавляет во все возрастающей степени эмиссию заряженных частиц это приводит к тому, что для висмута основными процессами становятся реакции (р, хп), где х — число испускаемых нейтронов, возрастающее с энергией протона и достигающее 4 или 5 при Ер- 50 Мэв. Но даже и в этих условиях испускание протонов все еще наблюдается частично благодаря реакциям, идущим через составное ядро, но в основном за счет прямых взаимодействий. Будут также наблюдаться и а-частицы, хотя и с малым выходом в тяжелых элементах энергия связи а-частицы становится отрицательной, что может, таким образом, частично компенсировать возрастание кулоновского барьера. И в этом случае картина взаимодействий остается похожей, ерли облучение проводится а-частицами, причем снова возможно некоторое увеличение выхода а-частиц в результате прямых реакций. [c.309]

Испускание запаздывающих протонов, уже успешно наблюдавшееся на ряде примеров, это еще один сложный двуступенчатый процесс при 5-распаде, аналогичный ранее известным испусканию запаздывающих нейтронов и испусканию легкими ядрами запаздывающих (длиннопробеж-ных) а-частиц. Наблюдаемая задержка эмиссии протона определяется в данном случае продолжительностью предшествующего Р -распада, само же испускание надбарьерных или подбарьерных протонов ядрами — продуктами р -расиада — происходит в радиоактивных масштабах мгновенно, т. е. со временем жизни, соизмеримым с продолжительностью существования возбужденного компаунд-ядра в ядерных реакциях. [c.535]