Правила сумм

III. Расчет и оптимизация ХТС. С использованием методов анализа, расчета и оптимизации определяют окончательные значения всех потоков и главных размеров элементов ХТС. В качестве целевой функции используют как правило, сумму приведенных затрат. [c.27]

Что такое вращательная сила электронного перехода и каков ее физический смысл Как формулируется и доказывается правило сумм [c.225]

Воспользовавшись правилом Клечковского (правило суммы п+1), предскажите энергетический подуровень, на который поступает электрон, добавляемый к электронным структурам следующих атомов Са, Zn, Кг, Sr, d, Ва, Yb, Hg, Ra. Изобразите схемами исходные и образующиеся электронные структуры. [c.29]

Как правило, суммы химических энергий гидратации ионов, подсчитанные из цепи Н2 I ИГ I Г, и цепи На I НГ AgP, Ag, хорошо совпадают [c.166]

Позитрон выделяется вследствие перехода протона в нейтрон, но при этом должен выполняться закон сохранения количества движения, а точнее, правило суммы спинов. Каждая элементарная частица характеризуется вращением вокруг собственной оси — спином, сумма моментов которых должна сохраняться при взаимопревращениях этих частиц. В связи с этим требованием в уравнение радиоактивного распада вводится частица с исчезающе малой массой и без заряда — нейтрино V. [c.24]

Левая часть уравнения (1.1.9) представляет собой скорость изменения энтальпии, правая — сумму тепловых потоков, т. е. количеств тепло-.ы поступивших в элемент Дл за единицу времени. Следовательно, скорость изменения энтальпии равна сумме тепловых потоков. Нетрудно убедиться, что в нестационарном случае скорость изменения теплоты или массы равна сумме потоков, соответственно, теплоты или массы. В дальнейшем будем составлять балансовые уравнения, используя это свойство. [c.8]

При записи радиоактивного распада, а также уравнений ядерных реакций следует учитывать следующие правила сумма массовых чисел всех ядер и частиц в левой части уравнения, равна сумме массовых чисел ядер и частиц в правой части, алгебраическая сумма зарядов в левой части равняется алгебраической сумме зарядов в правой части. Отсюда вытекает правило сдвига Содди — Фаянса для радиоактивного распада. Если изотоп испускает а-частицу, то при этом образуется изотоп с массовым числом на 4 единицы меньше и номером в периодической системе на две единицы меньше, чем у исходного изотопа. Если изотоп испускает р-частицу, то при этом образуется изотоп с тем же массовым числом, но с номером в периодической системе на единицу большим, чем у исходного изотопа. При радиоактивном превращении, которое сопровождается захватом электрона ядром (так называемый /С-захват), массовое число образующегося изотопа не меняется, а номер в периодической системе становится на единицу меньше, чем у исходного изотопа. Массовое число атома указывается слева вверху относительно символа элемента, а заряд — внизу слева, например [c.221]

Правило суммы степеней окисления позволяет находить неизвестные степени окисления элемента по известным их значениям для других элементов, например, если в молеку- [c.92]

Строгое измерение спектра поглощения воды, разрешив споры о положении перегибов на сложном voH-контуре, одновременно выдвинуло и новые вопросы. Так, измерения контура я (v) показали, что полосы валентных vqh- и voD-колебаний молекулы HDO точно совпадают с полосами симметричных колебаний соответственно молекул НгО и DjO (рис. 51). В результате этого, несмотря на постоянство изотопического смещения полос HjO и D2O, изотопические правила сумм и произведений выполняются хуже, чем это допускает ошибка измерения. Силовое поле, вычисленное исходя из этих частот, дает среднее отклонение 13 см [196], что в 13 раз хуже невязки частот, получаемой для паров воды [182]. [c.136]

В 20-е годы для диамагнитных комплексов переходных элементов было сформулировано правило сумма числа электронов центрального иона и числа электронов, принадлежащих ли- [c.292]

В более общих терминах это правило сумм означает, что убыль плотности в корреляционной полости точно соответствует одной мономерной единице [c.66]

Наше предсказание состоит в том, что корреляционная полость становится гораздо глубже. Правило сумм (2.14) по-прежнему справедливо, однако область интегрирования представляет теперь собой [c.68]

В частном случае гармонического осциллятора правило сумм [c.469]

Равенство (98,10) является выражением правила сумм сил осцилляторов, соответствующих квантовым состояниям одной частицы в системе. Оно справедливо для произвольного направления оси х в системе и для произвольного состояния т. Если в атомной системе число электронов равно Z, то правило сумм сил осцилляторов для всей системы сводится к равенству [c.470]

Уравнение (4. 31) есть уравнение движеиия единицы объема вязкой жидкости (Навье-Стокса) [881 ого левая часть представляет произведение массы единицы объема (р) на ускорение, правая — сумму сил — давления, вязкости и тяжести,—действующих на ту же единицу объема. Из уравнения Навье-Стокса можно вывести ряд безразмерных определяющих соотношений (критериев). Из них одно, важнейшее, [c.96]

Уравнение теплового баланса аппаратов записывается на основании закона сохранения энергии. Левая часть этого уравнения представляет собой количество подведенного к аппарату тепла, правая — сумму отведенного тепла и тепловых потерь. В общем виде уравнение теплового баланса записывается как [c.6]

Дипольное правило сумм [c.331]

Для иллюстрации правила сумм начнем с примера, знакомого нам из атомной физики. Отклик атомных электронов на электрическое дипольное поле измеряется полным сечением Е1-фото-поглощения aEi(io). Оно подчиняется правилу сумм Томаса— Рейхе—Куна (ТРК) [c.332]

Для обменного потенциала Уех(/1/) т(/) т(/) дипольное, правило сумм усиливается по сравнению со своим ТРК-значением на величину [c.333]

Правило сумм в виде (8.118) и (8.119) есть чисто теоретическая конструкция, исходящая из справедливости теоремы Зигерта и потенциальной картины. Для того чтобы придать смысл интегрированию по всем энергиям в правиле сумм, требуется исследование всех механизмов ядерного фотопоглощения, имеющих отношение к физике дела. [c.333]

Проиллюстрируем теперь правило сумм на примере полного сечения фотопоглощения на дейтроне. [c.334]

З. Усиление дипольного правила сумм в сложных ядрах [c.336]

В усиление правила сумм /с = агс + а т дают вклад как центральные, так и тензорные обменные силы. Как видно из табл. 8.7, [c.338]

Рассмотрим основное состояние ядра в виде ферми-газа. В этом случае кт = 0, поскольку тензорные корреляции отсутствуют. Вклад центрального взаимодействия в усиление дипольного правила сумм, согласно уравнению (8.120), составляет [c.339]

Исследования усиления ядерного дипольного правила сумм и его связи с обменными силами развились из [c.352]

Связь между усилением дипольного правила сумм и перенормировкой gl впервые была получена в [c.352]

Сдвиг энергии ГТ-состояния определяется когерентным действием всех диагональных матричных элементов от Vat- В том же пределе это состояние когерентно возбуждается гамов-телле-ровским оператором и исчерпывает ГТ-правило сумм. [c.408]

Слагаемое (дСдых 0 дИд1св.г) всегда меньше нуля, в то время как второе слагаемое меняет знак при у л 2,8, так что правая сумма отрицательна. Следовательно, величину св. г необходимо минимизировать. Для 7 имеем уравнение [c.357]

Значения сил осцилляторов / атомов и молекул, в принципе, можно получить, решая уравнение Шредингера. Однако такие расчеты пока возможны только для простейших систем. Силы осцилляторов f входят в аналогичные теоретические выражения для таких свойств атомов (или молекул), как показатель преломления и поляризуемость, которые измеряются экспериментально. Кроме того, значения / должны удовлетворять определенным правилам сумм . Эти правила сумм можно получить из экспериментальных данных, таких, как показатель преломления, константа Вердета. На основании этих экспериментальных данных можно составить наборы значений f и провести расчеты значений константы Сх [1, 255, 290—294]. Значения Сх можно также рассчитывать прямо из правил сумм [294, 295] или из показателя преломления [294, 296]. Этими способами были рассчитаны значения константы Сх для ряда пар атомов и простых молекул. [c.260]

Ядерная многочастичная система отличается от электронной в нескольких отношениях. В отличие от электронов нуклоны обладают внутренней структурой, наличие которой ясно проявляется в фоторождении пионов при энергиях фотонов т ,. При более низких энергиях пионные степени свободы возникают в виде обменных токов, которые, как будет показано, изменяют ядерное дипольное правило сумм по отношению к атомному. [c.332]

Дейтронное дипольное правило сумм [c.334]

Рис. S.13. Полные фотоядерные сечения, проинтегрированные до порога рождения пионов, в единицах правила сумм Томаса—Рейхе—Куна 2 60 МэВ мбн NZ/A (данные из работы Ahrens et al., 1975, Lepretre et al., 1981 и Ahrens, 1985)

Рис. S.13. Полные фотоядерные сечения, проинтегрированные до порога <a href="/info/1585765">рождения пионов</a>, в единицах <a href="/info/338388">правила сумм Томаса—Рейхе—Куна</a> 2 60 МэВ мбн NZ/A (данные из работы Ahrens et al., 1975, Lepretre et al., 1981 и Ahrens, 1985)

Теперь мы в состоянии провести грубое сравнение с информацией, полученной эмпирически в фотоядерных исследованиях при низких энергиях. В этой области доминирует ядерный гигантский Е1-резонанс (ГР). Подробные расчеты усиления дипольного правила сумм в этом районе (Nolte et al., 1986) для случая Bi дают /с (ГР) 0,4. Это значение нужно грубо приравнять величине Кс оно примерно вдвое больше результата чистого ОПО из табл. 8.7 кс = 0,19. Ввиду слабости центрального взаимодействия ОПО, обсуждавшейся в разделе 3.3, становится ясным, что большая часть Кс обязана изовекторным механизмам, связанным с двухпионным обменом в р-мезонном канале. Это является причиной увеличенного значения кс == 0,32 в табл. 8.7 для полного NN-взаимодействия. [c.339]

Гамов-теллеровское правило сумм. Рассмотрим интенсивность га-мов-теллеровского возбуждения (10.14), просумммированную по всем конечным состояниям, которая измеряется, например, в реакции (р, п) [c.404]

Рис. 10.6. Доля интенсивности гамов-теллеровского правила сумм, наблюдаемая в реакциях (р,п). Темные точки показывают ГТ-силы в низколежащих состояниях и пике гигантского ГТ-резонанса. Заштрихованная область включает также дополнительные вклады от нерезонансного фона. Включены состояния с энергиями возбуждения до 30 МэВ (из работы Gaarde, 1985)

Рис. 10.6. Доля <a href="/info/338012">интенсивности гамов-теллеровского правила сумм</a>, наблюдаемая в реакциях (р,п). Темные точки показывают ГТ-силы в низколежащих состояниях и пике гигантского ГТ-резонанса. Заштрихованная область включает также дополнительные вклады от нерезонансного фона. Включены состояния с <a href="/info/12440">энергиями возбуждения</a> до 30 МэВ (из работы Gaarde, 1985)

Справочник химика 21

Химия и химическая технология