Протон радиоактивность

Это уравнение показывает, что при взаимодействии атома алюминия с а-частицей образуются атом кремния и протон. Радиоактивный распад радия с образованием радона и гелия следует записать так [c.22]

Протонная радиоактивность 461 Протопорфирин 276 Прототропия 386 Проточный элемент 597 Протравители семян 388, 290 Профибринолизин — см. Плазминоген Проционовые красители 389 Прочность 389 [c.581]

Совсем недавно в Советском Союзе в Объединенном институте ядерных исследований группой ученых под руководством Г. Н. Флерова в результате облучения тонкой никелевой мишени ускоренными ядрами N6 ° был открыт новый вид радиоактивности, сопровождающийся излучением протонов (протонная радиоактивность). [c.26]

Это уравнение показывает, что при взаимодействии атома алюминия сос-частицей образуется атом кремния и протон. Радиоактивный [c.32]

Протонная радиоактивность . Часто задают вопрос, почему до сих пор неизвестен процесс испускания протонов из основных состояний ядер с измеримыми периодами полураспада, в то время как а-радиоактивность [c.236]

По-видимому, наиболее перспективным является получение протонно-радиоактивных ядер с 2 > 50 в реакциях тяжелых ионов (см. приложение Е). — Прим. ред. [c.237]

Анализу свойств истинной протонной радиоактивности и перспектив. [c.536]

На примере С мы встретились с таким случаем, когда ядро, образующееся при р+-распаде, протонно-нестабильно и в основном состоянии (хотя и не протонно-радиоактивно, ибо распадается слишком быстро — т>9- 10" сек [59]), Возможность еще нескольких таких случаев в области 2 < 50 (Т1 , Ве , Pd , С(1 , 8п" ) была отмечена в работе [20]. Еще более богатые перспективы получения протонно-радиоактивных ядер после Р+-распада ядер с четными 2 ожидаются в области 2 > 50 [53]. [c.554]

Скорость протонного радиоактивного распада ядер определяется кулоновским и центробежным потенциальными барьерами. Без учета центробежного барьера, т. е. при = О, константа радиоактивного распада [c.554]

Основанные на уравнениях (7) — (10) или слегка видоизмененных формулах проницаемости кулоновского барьера оценки времени жизни протонно-радиоактивных ядер были даны в работах [5, 8, 9, 16, 45]. [c.555]

Как явствует из рис. 6, вследствие большой скорости протонного распада весьма сомнительно существование протонной радиоактивности легких ядер. В свое время Джелепов указывал [5], что в области 2 < 20 можно рассчитывать на существование примерно лишь одного радиоактивного ядра. Действительно, в интервале т = 10" —10 сек в этой области на рис. 6 оказывается только СР — по Камерону [22]. Учитывая неточность оценок энергии распада и роль центробежного барьера, нельзя, правда, исключить возможность того, что т > 10 сек для Ка , и Сложность поисков протонной радиоактивности легких ядер усугубляется еще тем, что измеримым временам протонного распада здесь отвечают слишком малые энергии испускаемых протонов, которые трудно регистрировать. [c.555]

Надо отметить серьезные расхождения прогнозов, основанных на таблицах [22, 23], с одной стороны, и работе [24] — с другой. Таблицы [24] отодвигают область протонной радиоактивности в сторону гораздо более сильного нейтронного дефицита, подчас на 5—7 единиц массового числа, что, конечно, в высшей степени затруднило бы экспериментальное наблюдение протонного распада так, например, при бомбардировке железа (Fe ) ионами Fe образование изотопа теллура, при р+-распаде которого может возникнуть протонно-радиоактивное ядро сурьмы, требует испускания компаунд-ядром двух нейтронов по [22], четырех — по [23] и девяти — по [24]. Однако имеюш иеся пока данные о распаде Те и Те [54, 44] говорят как будто бы в пользу оценок [22, 23] и против [24]. [c.557]

Благодаря такому влиянию сопоставление времени жизни протонных изомеров и протонно-радиоактивных в основных состояниях ядер с энергией испускаемых протонов может дать весьма ценную информацию о характере заполняемых протонных уровней. Кроме того, и при чисто кулоновском барьере скорость протонного распада (зависящая по понятным причинам от радиусов ядер и позволяющая поэтому определять эти радиусы) будет меняться при переходе от сферических к деформированным ядрам. Между тем многие протонно-радиоактивные ядра должны принадлежать как раз к числу несферических, и поэтому наблюдение скорости их распада явится новым источником сведений о деформации ядер. Таким образом, очевидны интерес и важность будущих опытов по открытию и исследованию протонной радиоактивности. [c.558]

Интересна нейтронная радиоактивность, впервые обнаруженная при изучении радиоазота N (Г = 4,1 сек). Ядро последнего, испуская -частицу, переходит в возбужденное ядро Ю , которое тотчас же стабилизуется пуФем выбрасывания нейтрона N-> -Ь 0 -> > 0 + п. При наличии в искусственно получаемых атомных ядрах значительного недостатка нейтронов (по сравнению с областью устойчивости — рис. XVI-18) возможна, по-видимому, и протонная радиоактивность. [c.356]

При очень сильном продвижении от р-стабильных изотопов в сторону избытка числа протонов ядра действительно становятся способными испускать протоны, в основном за счет увеличивающегося вклада кулоновского члена и члена, учитывающего влияние симметрии в уравнении энергии связи ядра (гл. II). Поэтому непосредственно за границей области устойчивости к протонному распаду может возникнуть возможность испускания протонов с измеримыми периодами полураспада. Однако для ядер, удаленных от области р-устойчивости столь сильно, как Мп или Зе , энергии Р распада должны быть чрезвычайно велики, и поэтому, как будет показано в разделе В, периоды их полураспада для процессов испускания позитрона или захвата электрона оказываются очень малыми. Таким образом, испускание протонов может быть обнаружено только в том случае, если период полураспада этого процесса также относительно невелик (например, <1 сек). Периоды полураспада для случая испускания протонов можно определить, пользуясь уравнением (6), причем оказывается, что интервал периодов полураспада от 1 сек до 10сек соответствует энергиям распада от 30 до 80 кэе для Z = 10 или от 0,2 до 0,5 Мэе для Z = 30. Поэтому обнаружение протонно-радиоактивного изотопа с энергией распада в указанном узком интервале и с достаточно удобным для наблюдения соотношением вероятностей испускания протона и позитрона становится маловероятным событием. Для легких элементов можно ожидать лишь нескольких подобных случаев (см. [7]). При более высоких Z, для которых диапазон измеримых периодов полураспада соответствует более широкому интервалу энергий распада, ядра, способные испускать протоны, расположены столь далеко от области устойчивости к Р-распаду, что их едва ли можно будет получить в какой-либо из известных сейчас ядерных реакций . [c.237]

Близкие соображения о характере протонной радиоактивности были высказаны в 1958 г. в докладе В. А. Карнаухова [6], оценившего границы стабильности ядер до 2 = 70 к распаду с испусканием протонов и назвавшего в качестве возможных протонно-радроактивных ядер 8с , Аз и В указанном докладе были проанализированы также перспективы наблюдения испускания запаздывающих протонов и упомянуты в этой связи возможные примеры, Т1 и 8е . [c.536]

Сводка предполагаемых в соответствии с данными таблиц [22—24] протонно-радиоактивных ядер приводится на рис. 6, где нанесены четыре кривые Qp = f А), показывающие, при каких энергиях протонного распада ядра с разными А будут обладать временами жизни т = 10" , 10 , 10 и 10 сек. Учет роли центробежного барьера приводит к повышению времени жизни при данной энергии распада и соответственно к повышению энергии распада, отвечающей данному времени жизни (показанному на рис. 6 на двух примерах т = 10" и 10 сек при 2 = 60 и / = 4). Формулы для скорости проникновения заряженных частиц через комбинированный кулоновско-центробежный барьер можно найти в работе [60], необходимые для расчетов функции табулированы в работе [61]. Выбор четырех значений t на рис. 6 продиктован такими соображениями. Значение X = 10" сек есть наибольшее время жизни уже известных ядер, протонно-нестабильных в основном состоянии (например. В ) х = 10 сек отвечает примерной границе самого определения радиоактивности при х>10 сек возможность наблюдения протонной радиоактивности становится сомнительной для ядер с 2 > N из-за сверхразрешенного р+-рас-пада при х 10 сек р+-распад должен чрезвычайно сильно экранировать протонную радиоактивность даже в области 2 <с. N, где уже нет сверхразрешенных Р+-переходов. [c.555]

Поэтому более перспективными представляются поиски среди более тяжелых ядер, особенно в области 2 > 50, впервые проанализированной для однопротонного распада Карнауховым и Тер-Акопьяном [53]. В этой области с протонным распадом конкурирует уже не только испускание позитронов, но и а-распад (обнаруженный уже для Те и Те [54]), однако в ряде случаев должна преобладать именно протонная радиоактивность. Сопоставление скоростей протонного и а-распадов может быть выполнено с помощью рис. 7. Верхние кривые в основной части этого рисунка показывают, при каких энергиях а-распада ядер с 2 = 50, [c.555]

Как уже говорилось, протонно-радиоактивные ядра могут быть обнаружены в виде продуктов р+-распада, как правило, ядер с четными Z. И в этом отношении большая вероятность обнаружения протонной радиоактивности связана с областью Z > 50, поскольку здесь не происходит сверхразрешенный р+-распад, и время жизни материнских р -активных ядер может быть гораздо дольше, чем для элементов легче олова. [c.557]

Несколько слов о возможности протонного радиоактивного распада из возбужденных состояний ядер. Иногда на основании уподобления вылета подбарьерных протонов испусканию длиннопробежных а-частиц тяжелыми ядрами смешиваются понятия испускания запаздываюгцйх протонов и протонной радиоактивности (отчасти этому способствует и неудачный термин запаздываюш ая протонная радиоактивность ). Надо, однако, иметь в виду, что при испускании длиннопробежных а-частиц, например ядрами Ро (Th ), даже полная скорость распада возбужденного состояния относительно весьма мала к a 1/сек парциальная скорость испускания а-частиц в еще большей мере может быть отнесена к радиоактивным масштабам = 9-10 1/сек для 0,73 Мэв и 1/сек для 1,8 Мэв возбужденных уровней Ро . И, наконец, соответствующее ядро а-радио-активно в основном состоянии, что явилось едва ли не самым важным обстоятельством, заставившим рассматривать испускание длиннопробежных а-частиц вместе с а-радиоактивностью. Этого нет пока ни в одном из наблюдавшихся случаев испускания запаздывающих протонов. Сказанное отнюдь не означает, однако, принципиальной невозможности протонного распада метастабильных (изомерных) состояний ядер, в том числе и тех, которые в основном состоянии протонно-устойчивы или имеют очень большое парциальное время жизни относительно протонного распада. Так, например, для ряда нечетных по А ядер при Z или/V = 43—49 (g g/a в основном состоянии) известны возбужденные на сотни кэв изомерные (р -уров- [c.557]

И на рис. 6, нанесены четыре кривые 2р = /( )> соотретствующие парциальным временам 2р-распада х =- 10 , 10 и 10 сек. Как и в случае протонной радиоактивности, область двупротонного распада по предсказаниям [24] значительно сдвинута в сторону более сильного нейтронного дефицита. Пока появилось лишь одно сообщение [71] об экспериментальной попытке поисков двупротонной радиоактивности — на примере ядра Ке дрд бомбардировке никеля ионами Ке с энергией 150 Мэв. Результат оказался отрицательным — либо Тх (Ке ) < 10" сек, либо [c.560]

Специфической задачей будуш их экспериментов по исследованию двупротонного радиоактивного распада является наблюдение энергетической и угловой корреляции испускаемых протонов. Помимо обш,их с протонной радиоактивностью сведений об уровнях, форме и размерах нейтронодефицитных ядер, работы по 2р-радиоактивности должны дать и дополнительные возможности исследования формы потенциального барьера вокруг ядра, парного взаимодействия протонов под барьером, новых ядерных явлений, родственных наблюдаемым при изучении сверхпроводимости. [c.562]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология