Диэлектрическая релаксация. Уравнение Дебая

Диэлектрическая релаксация. Уравнение Дебая [c.167]

Развивая дальше теорию диэлектрической релаксации, Дебай принимает, что вращение диполя в электрическом поле эквивалентно вращению шара в вязкой среде. Допуская, что силу трения, действующую на такой шар, можно определить по закону Стокса, он приходит к уравнению [c.520]

Явление поляризации диэлектриков Диэлектрические потери Уравнение Дебая Релаксационный спектр ф Природа диэлектрических потерь ф Обработка экспериментальных данных ф Процессы электрической релаксации в полимерах [c.173]

Уравнения (УП.2), (УП.З) получены Дебаем, при условии, что все диполи в диэлектрике одинаковы и не взаимодействуют, и поэтому имеется одно время релаксации Однако в реальных диэлектриках, в частности, полимерах, процессам релаксации присуще распределение времен релаксации, описываемое релаксационным спектром . Тот факт, что диэлектрические свойства полимеров не могут быть точно описаны уравнением с одним значением времени релаксации был впервые принят во внимание Фуоссом и Кирквудом, которые прямым образом учли существование спектра времен релаксации Для полимеров . Учет распределения времени [c.235]

Релаксационная сила. Если диэлектрическая релаксация следует уравнению Дебая (VI.218), то релаксационная сила в соответствии с (VI. 122) и (VI. 123) равна [c.218]

Механизм диэлектрической релаксации в твердых телах одним из первых рассмотрел Дебай. Ои предположил, что молекулярные диполи, находящиеся в постоянном электрическом иоле, могут находиться в первом приближении в двух положениях параллельно или аитииарал-лельно полю. Если иоле отсутствует, то оба эти иоло-лсения эквивалентны и нм соответствуют одинаковые потенциальные энергии. На зависимости потенциальной энергии диполя от угла поворота имеется два одинаковых минимума, разделенных между собой максимумом (потенциальным барьером), высота которого относительно минимума и будет определять вероятность перехода диполя из одного положения в другое (поворот на 180°). При наложении электрического поля энергии диполей, расположенных по обе стороны потенциального барьера, изменяются. Диполи, параллельные полю, будут иметь меньшую потенциальную энергию (рис. 46), диполи, расположенные антипараллельно полю, будут иметь минимум потенциальной энергии, расположенный несколько выше. В этом случае вероятности переходов из положения 1 в положение 2 не будут совпадать. Диполи будут совершать колебания с частотой около своего положения равновесия и переход из одного положения в другое будет связан с возможностью их поворота. Из детального рассмотрения процесса перехода через потенциальный барьер следует, что время диэлектрической релаксации зависит от температуры в соответствии с уравнением типа (5.41). Этот вопрос был подробно изучен Фрёлихом [4—10]. [c.191]

Особое значение с экспериментальной точки зрения представляет тот факт, что кривая для а о.о (11,0 с увеличением Рг быстро спадает, выходя из области, в которой лежат остальные кривые для а т,п и для р>1. Поскольку члены с р>1 могут вносить существенный вклад в уравнение (7.16), главный член сам по себе является разумным приближением для g o,o, позволяющим получить уравнения для диэлектрической релаксации в форме уравнений Дебая (7.3) — (7.5). Низкая частота, соответствующая (II,/) моде для больших значений Рг, отвечает вращательной диффузии в направлении, противоположном действию нематического потенциала (рис. 7.2). Таким образом, теория адекватно описывает характеристический диэлектрический спектр нематика, состоящий из низкочастотной релаксации 6,1 (вследствие которая в сильно анизотропной жидкости [c.264]

Если в выражении (245) а равно нулю, то уравнение переходит в известное предельное соотношение для высокочастотной проводимости, предложенное Дебаем и Фалькенгагеном. Этот дисперсионный эффект для проводимости и диэлектрической проницаемости был предсказан теоретически и подтвержден количественно в ряде случаев (более подробно см. [2]). Впервые введенная Дебаем и Фалькенгагеном величина О, входящая в выражение (245), обозначает время релаксации ионной атмосферы. [c.76]

Уравнения (7.2) и (7.3) получены Дебаем при условии, что все диполи в диэлектрике одинаковы и не взаимодействуют между собой, поэтому имеется одно время релаксации т. Однако в реальных диэлектриках, в частности полимерах, процессам релаксации присуще распределение времен Xi, описываемое релаксационным спектром. Тот факт, что диэлектрические свойства полимеров не могут быть точно описаны уравнением с одним т, был впервые принят во внимание Фуоссом и Кирквудом [7.2], которые прямым образом учли существование спектра времен релаксации для полимеров. Учет распределения времен релаксации в конденсированных системах, в которых отсутствуют дальнодействующие силы, сделан в теории диэлектрических свойств слабополярных систем. Если функция распределершя времен релаксации является симметричной, то для обобщенной диэлектрической проницаемости может быть использовано модифицированное уравнение Дебая вида [c.177]

Из изложенного в гл. I следует, что при хаотическом распргеделении ориентаций полярных молекул в1 и ег растворов должны были бы следовать уравнениям диэлектрической релаксации Дебая. Оказалось, что растворы нитробензола в бензоле прекрасно следуют уравнениям диэлектрической релаксации Дебая. Однако низкочастотные значения диэлек- [c.125]

Колли и другие [60] нашли, что для каждо температуры данные д Огут быть опнса. ш с помощью уравнения Дебая [уравнение (3.10)] с пспользованием одного вре.меии релаксации и значения высокочастотной диэлектрической постоянной е = 5,5 (табл. 4.5). При этом было )становлено, что время диэлектрической релаксации Тд уменьшается от 17,8-с прп 0° С до [c.208]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология