Диэлектрики реальные

Фундаментом прогнозирования активности, селективности и других специфических свойств катализатора должна стать детальная микроскопическая теория гетерогенного катализа, опирающаяся на современные представления квантовой химии и теории твердого тела. Описывая элементарные акты реакций и превращений вещества на поверхности реального катализатора, такая теория в принципе дает возможность не только в полной мере понять механизм, кинетику и термодинамику катализа, но и предсказать каталитическую способность того или иного металла, полупроводника, диэлектрика в конкретной химической реакции. Однако незавершенность теорий катализа не позволяет однозначно предсказывать оптимальный состав промышленных катализаторов и другие их характеристики для действующих и проектируемых производств. До сих пор решение проблемы подбора катализаторов опирается в значительной мере на эмпирические подходы, сопряженные с большими затратами рутинных форм труда. Так, в поисках первого катализатора для синтеза аммиака было исследовано около 20 тыс. различных веществ [1, 2]. В 1973 г. число известных органических соединений оценивалось в 6 млн. Ежегодно только в нашей стране синтезируется более 40 тыс. новых химических соединений. Таким образом, разработка научно обоснованных целенаправленных стратегий поиска катализаторов представляет актуальную проблему современного катализа. Актуальность проблемы подтверждается еще и тем, что коло 90% промышленных химических и нефтехимических производств ведется с применением катализаторов. [c.56]

Другие явления связаны с тем, что в реальных диэлектриках небольшое число зарядов в электрическом поле способно перемещаться на больщие расстоя- [c.130]

Уравнения (УП.2), (УП.З) получены Дебаем, при условии, что все диполи в диэлектрике одинаковы и не взаимодействуют, и поэтому имеется одно время релаксации Однако в реальных диэлектриках, в частности, полимерах, процессам релаксации присуще распределение времен релаксации, описываемое релаксационным спектром . Тот факт, что диэлектрические свойства полимеров не могут быть точно описаны уравнением с одним значением времени релаксации был впервые принят во внимание Фуоссом и Кирквудом, которые прямым образом учли существование спектра времен релаксации Для полимеров . Учет распределения времени [c.235]

Уравнение (XIV. ) позволяет вычислить величину поля, возникающего в атмосфере при оседании жидких капелек, если известен поверхностный потенциал Аф на границе капли с воздухом. Например, при подстановке значений т)==1,7-10- г/(см-с) х = 4-10- ед. СОЗЕ и Дф = 0,25/300 ед. СОЗЕ, для капель с г= 10 см (т = 4,2-10 ), при водности облака т = 10 г/см находим Я 200 В/см (20 кВ/м). Эти огромные величины по порядку близки к наблюдаемым. В реальных условиях скорость седиментации может быть усилена конвекцией, связанной с ветром и нисходящими воздушными течениями в этих условиях легко достигается напряженность поля Я > 300 В/см, отвечающая пробою воздуха (диэлектрика) — молнии. [c.300]

Расчеты по уравнению (ХУ.7) показывают [4], что в атмосфере при оседании капелек возникают большие поля — десятки кВ/м. Эти огромные величины по порядку близки к наблюдаемым. В реальных условиях скорость седиментации может быть усилена конвекцией, связанной с ветром и нисходящими воздушными течениями в этих условиях легко достигается напряженность поля X > 300 В/см, отвечающая пробою воздуха (диэлектрика) —молнии. [c.322]

В реальных диэлектриках свободные заряды всегда есть, только их концентрация очень мала. Поэтому при наложении электростатического внешнего поля свободные заряды будут перемещаться под влиянием внешнего поля, создавая обратное поле, компенсирующее внеш- [c.162]

Выражение (2.192) определяет поток энергии Q, излучаемый единичной площадкой поверхности F внутри единичного телесного угла ш в направлении, расположенном под углом ф с нормалью к поверхности. Тела, излучение которых подчиняется закону Ламберта, называют диффузными излучателями. Излучение реальных твердых тел, как правило, не подчиняется закону Ламберта. Металлы имеют максимум интенсивности при углах ф, равных примерно 40—80°, т. е. при наблюдении поверхности под значительным углом. Напротив, диэлектрики дают наибольшую интенсивность излучения в направлении нормали и весьма малое значение при больших углах ф. Однако в инженерных расчетах эти осложнения часто обходят и не учитывают с целью облегчения анализа реальные поверхности трактуются как диффузные излучатели. [c.195]

Существенное влияние на светоотдачу ЭЛК оказывают свойства применяемого диэлектрика [28]. При малых значениях диэлектрической проницаемости (г = 2,5) увеличение тангенса угла потерь может привести к увеличению яркости без существенного уменьшения светоотдачи. Но в реальных случаях увеличение тангенса угла потерь диэлектрика повышает яркость ЭЛК и при этом снижает его светоотдачу. [c.14]

Современная физика диэлектриков связывает зависимости е и tg5 материалов от их свойств с основным процессом, происходящим в любом реальном диэлектрике под воздействием электрического поля, - поляризацией частиц диэлектрика. Все диэлектрики по своим электромагнитным свойствам делят на полярные, слабополярные и неполярные. К полярным относятся среды с > 12, например вода, метиловый и этиловый спирт, ацетон и др. Как правило, полярные диэлектрики имеют большую величину удельной проводимости (х 10 См/м) и значительные диэлектрические потери у таких сред существенно зависит от частоты, на которой производится измерение. [c.583]

Возможности выявления дефектов при резонансных методах радиодефектоскопии в полупроводниках, ферритах и диэлектриках определяются потенциальной и реальной чувствительностью. Поскольку для выделения сигнала, несущего информацию о дефекте при резонанс- [c.442]

Следует заметить, что выражения для электрического смещения О типа (5.19) справедливы, строго говоря, лишь для стационарных, не меняющихся во времени электрических полей. Если электрическое поле Е, приложенное к диэлектрику, периодически изменяется во времени, то электрическое смещение в каждой точке среды в данный момент времени будет зависеть не только от напряженности электрического поля и скорости его изменения, но и от предыстории среды. Если время изменения электрического поля становится соизмеримым с временем установления статистического равновесия, то в среде активную роль будут играть релаксационные процессы. Очевидно, что переход к равновесию может происходить таким образом, что будет иметь место суперпозиция релаксационных процессов. В связи с этим в реальном полимерном диэлектрике, находящемся в периодически изменяющемся электрическом иоле, вектор электрического смещения должен каким-то образом учитывать предысторию среды. [c.184]

Если в это поле поместить диэлектрик (рис. V. , б), то на поверхностях, прилежащих к пластинам конденсатора, будет индуцироваться заряд Р8 Р — плотность заряда) противоположного знака. Вектор Р называется вектором поляризации диэлектрика. Так как индуцированный заряд РЗ расположен близко к заряду на пластине QS, имеющему противоположный знак, то Р8 и часть QS взаимно компенсируются. В результате реальный заряд каждой пластины станет равным QS — РЗ, а напряженность поля будет Е [c.315]

Для многих диэлектриков графики е в комплексной плоскости, т. е. диаграммы зависимости мнимой части е" диэлектрической проницаемости от ее реальной части е, представляют круговую дугу. Чтобы выразить математически круговую дугу в комплексной плоскости, Коле и Коле (1961) предложили следующую эмпирическую формулу [c.390]

Глубоким фундаментом прогнозирования активности, селективности и других специфических свойств катализатора должна стать детальная микроскопическая теория гетерогенного катализа, опирающаяся на современные представления квантовой химии и теории твердого тела. Описывая элементарные акты реакций и нревращений вещества на поверхности реального катализатора, такая теория в принципе дает возможность не только в полной мере понять механизмы, кинетику и термодинамику катализа, объяснить широкий круг сопутствующих ему явлений, происходящих на границе или вблизи границы раздела фаз, но и предсказать каталитическую способность того или иного металла, полупроводника, диэлектрика в конкретной химической реакции. [c.22]

Структура полос определяет физические свойства кристалла, причем все сказанное выше для одномерной цепочки справедливо ц для реальных трехмерных кристаллов кристалл имеет свойства металла, когда самая верхняя полоса из числа занятых электронами заполнена только частично. Напротив, оп будет диэлектриком в том случае, когда валентная зона отделена от зоны проводимости энергетической щелью (запрещенной зоной). [c.66]

Можно сказать, что полупроводниковые материалы по своим электрическим свойствам занимают по отношению к металлам и диэлектрикам такое же промежуточное положение, как и жидкости но отношению к кристаллическим телам и газам. Продолжая эту аналогию, заметим, что подобно тому, как повышение температуры и проникновение посторонних атомов в кристалл нревраш ает его из идеального в реальный, эти же факторы способствуют переходу идеального изолятора — диэлектрика в полупроводник. [c.20]

Можно было не только обнаружить присутствие объемных зарядов, но и количественно измерить их. Оказалось, что если электрическое поле внутри диэлектрика определять не только по извне приложенным потенциалам, но и по тем зарядам, которые измерены внутри этого диэлектрика, тогда электрический ток весьма точно соответствует реально существующему электрическому полю. Законы электрического тока в диэлектрике ничем не отличаются от уже хорошо исследованных и известных законов движения электричества в проводниках, и особенно в электролитах. [c.288]

Уравнения (7.2) и (7.3) получены Дебаем при условии, что все диполи в диэлектрике одинаковы и не взаимодействуют между собой, поэтому имеется одно время релаксации т. Однако в реальных диэлектриках, в частности полимерах, процессам релаксации присуще распределение времен Xi, описываемое релаксационным спектром. Тот факт, что диэлектрические свойства полимеров не могут быть точно описаны уравнением с одним т, был впервые принят во внимание Фуоссом и Кирквудом [7.2], которые прямым образом учли существование спектра времен релаксации для полимеров. Учет распределения времен релаксации в конденсированных системах, в которых отсутствуют дальнодействующие силы, сделан в теории диэлектрических свойств слабополярных систем. Если функция распределершя времен релаксации является симметричной, то для обобщенной диэлектрической проницаемости может быть использовано модифицированное уравнение Дебая вида [c.177]

Для реальных полимерных материалов, применяющихся в качестве диэлектриков для электро- и радиоизоляции, электрическая проводимость зависит от их состава, а также от молекулярного строения и надмолекулярной структуры полимеров. Существенное влияние на а полимерных диэлектриков оказывают также температура, электрические поля и воздействие ионизирующей радиации. [c.200]

Диэлектрические потери. Диэлектрическими потерями называют ту часть электрической энергий, которая при прохождении переменного тока через материал превращается в теплоту. Величина потерь возрастает с увеличением напряжения на обкладках конденсатора, силы тока и OS0 (0 — угол сдвига, фаз между током и напряжением). Угол 0 у идеального диэлектрика равен 90°, а у реальных — меньше 90° на величину б, поэтому диэлектрические потери принято измерять величиной рассеянной мощности, отнесенной к единице объема, а чаще всего углом сдвига фаз б — углом диэлектрических потерь или тангенсом этого угла. [c.175]

Кривые Z) (i) и Е t) для реальных диэлектриков (удельная проводимость а ф Q) имеют более сложный характер. Следует отметить, что прямых исследований электрического последействия и особенно релаксации электрической напряженности очень мало, что связано, по-видимому, со сложностью точного наблюдения этих явлений. Электрическое последей-ствие реальных диэлектриков охотнее изучают по изменению тока в диэлектрике, обусловленного установлением поляризации или ее исчезновением. - [c.347]

Для металлов D- 0 уже при толщине приблизительно 1 мкм, для диэлектриков — при толщинах около 1 мм. Поэтому для упрощения рассмотрения часто полагают, что процессы поглощения и отражения, определяемые соотношением (2.179), протекают на самой поверхности этих тел. Если на поверхность такого тела извне не падает лучистой энергии, то единственный поток энергии, который можно зарегистрировать, будет исходить с поверхности тела и передаваться в 07фужающее пространство. Этот поток энергии с плотностью Ei называется собственным излучением тела. При сделанных выше оговорках можно считать, что это излучение формируется на самой поверхности тела и, следовательно, зависит лишь от температуры, материала и состояния поверхности. В реальных условиях со [c.192]

Теория статического равновесия капли в электрическом поле (электрогидростатика) развита в работах [56 — 62] для идеальных сред — диэлектриков и проводников. Однако реальные жидкости представляют собой жидкости с конечной проводимостью и диэлектрики с конечной диэлектрической проницаемостью. Исключение составляют сверхпроводящие жидкости при очень низких температурах, например жидкий гелий. Учет конечной проводимости значительно осложняет задачу как математически, так и физически, поскольку возможные формы капли отличны от форм идеально проводящих капель. Так, капля может принять форму вытянутого вдоль направления электрического поля эллипсоида, вытянутого вдоль направления, перпендикулярного электрическому полю эллипсоида, а также сферическую форму, что наблюдалось в экспериментах [63]. Теоретическое объяснение этим феноменам дано в работе [64]. Показано, что у капли конечной проводимости электрический заряд аккумулируется в поверхностном слое капли, порождая неоднородное поверхностное тангенциальное электрическое напряжение. Это напряжение индуцирует в жидкости касательные гидродинамические напряжения, влияющие на деформацию капли. Величины напряжений зависят от свойств жидкостей и от напряженности внешнего электрического поля. Поэтому в зависимости от соотношения между электрическими и гидродинамическими поверхностными напряжениями капля может принимать одну из перечисленных выше форм. Решение задачи с учетом внутренней циркуляции жидкости проведено в [64] в предположении малой деформации поверхности капель и медленного стоксова течения, что позволило получить приближенное асимптотическое решение. [c.271]

У идеального диэлектрика проекция /р на ось Ь равняется нулю, так как ф=90 и /р = /р os 90° = /р 0=0. С возрасганием электропроводности реального диэлектрика по отношению к постоянному току увеличивается / , а следо ва- елыю, и tg6. [c.564]

Таким образом, мы приходим к заключению, что в интересующем нас случае реальных коллоидных систем с раствором электролита в качестве дисперсионной среды, когда для расчета возникающего при перекрытии ионньЕХ атмосфер взаимодействия необходимо использовать функцию Ре, совмещение условий постоянства заряда и изопотенциальности поверхности невозможно. В этом состоит глубокое различие между данным случаем и классической электростатикой, когда рассматриваются проводящие частицы, погруженные в жидкий диэлектрик. [c.190]

Реальные полимерные диэлектрики обычно описываются не одним временем релаксации, а спектром времен релаксации. Существует несколько причин, приводящих к появлению спектра времен релаксации. К их числу относятся неодинаковая скорость протекания релаксационных процессов на разных участках тела и наличие различных релаксационных механизмов. В случае полимеров к появлению спектров времен релаксации, по-видимому, приводит уже само наличие длинных полимерных цепей и специфика межрлолекулярного взаимодействия. [c.185]

В случае мелких ловушек, когда их концентрация значительно больше концентрации инжектированных носителей, 0 < 1, а определяемая из инжекционных токов дрейфовая (эффективная) подвижность Хдр = к0 всегда меньше так называемой истинной подвижности, соответствующей идеализированной модели безловушечного диэлектрика. В реальных диэлектриках, в том числе и полимерных, всегда имеются ловушки с тем или иным распределением их по энергиям. Все экспериментальные данные по подвижности ионов, которые будут приведены ниже, имеют смысл именно дрейфовой подвижности. [c.75]

Изотермическая релаксация заряда электрета в разомкнутом состоянии. Анализ процесса релаксации реальных зарядов несколько упрощается в том случае, когда электрет разряжается в разомкнутом состоянии (/ = 0). В этом случае фиксируется электретная разность потенциалов Uait). В случае односторонне металлизированного диэлектрика (электрод заземлен) дрейф избыточных зарядов, нанесенных на его неметаллизированную поверхность, в направлении электрода происходит под действием собственного поля зарядов. Параллельно развивается процесс [c.209]

Ю. А. Зарифьянц (Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова, физический факультет). Теоретическое рассмотрение адсорбционного взаимодействия исходит из наличия термодинамического равновесия в системе адсорбент — адсорбат. При этом считается естественным, что электронный ансамбль диэлектрика или полупроводника также находится в тепловом равновесии с решеткой. Однако в реальных кристаллах очень важную роль играют также неравновесные процессы, связанные с отклонением концентрации свободных носителей от равновесной за счет тепловых флуктуаций или под действием внешнего возбуждения (света, электрического поля и т. д.). В обоих случаях образуется пара электрон — дырка, которая странствует но решетке до тех нор, пока не происходит их рекомбинация на каком-нибудь центре, обладающем достаточной вероятностью захвата обоих типов носителей. Выделяющаяся при этом энергия либо передается решетке, либо уносится фотоном. [c.110]

Иначе обстоит дело в случае реальных диэлектриков. Вследствие отставания ориентации диполей молекул диэлектрика от поля по фазе и существования конечного периода диэлектрической релаксации часть электрической энергии поглощается и рассеивается в виде тепла. Ток, проходящий через такой конденсатор, уже будет состоять из двух частей тока диэлектрического смещения, или емкостного тока, равного = со]/е со и сдвинутого по фазе на 90° относительно приложенного переменного напряжения V, и тока потерь, или активного тока Г = соУе"со, находящегося в одной фазе с напряжением. Полный ток, проходящий через конденсатор, равен [c.32]

Однако в реальном диэлектрике, благодаря поглощению и рассеиванию энергии, емкостной ток будет опережать напряжение по фазе не на 90°, а нэ меньшую величину (рис. 5). Угол 6, дополняющий угол сдвига фаз между силой тока и напряжением до 90°, принято называть углом диэлектраческих потерь. [c.33]

В монографии рассмотрены кинетические закономерности нестационарного и неизотериического процесса спонтанного образования кристаллов из жидкой фазы. Проведен теорети-иеский анализ статистических закономерностей кинетики начальной стадии зарождения центров кристаллизации, на основе него разработаны экснернлсентальные мегоды определения кинетических параметров процесса образования кристаллов одной или различных полиморфных модификаций. Описана установка статистического термического анализа и результаты исследования кинетики фазовых превращений в расплавах металлов, полупроводников, диэлектриков и в водных растворах неорганических солей, реально используемых для выращивания технически ценных кристаллов. [c.2]

На практике обычно схемы нагружения деталей являются достаточно сложными, а методы расчета изделий из композиционных материалов разработаны пока только для простых видов нагружения и напряженно-деформированных состояний. Поэтому при выборе расчетных вариантов весьма важно при достаточно обоснованных допущениях найти упрощенное, но близкое к реальному сочетание формы детали и схемы ее нагружения, учитывающей место приложения, направление и характер действия нагрузок. Например, дисперсно-упрочненные металлополимеры (наполненные тонкими частицами и короткими. волокнами) с определенными допущениями часто считают квазиизотропными, материалы, имеющие однонаправленную ориентацию армирующих элементов (длинномерные фольгированные диэлектрики и другие слоистые металлополимеры), относят к классу трансверсально-изотропных. Если в материале (конструкции) можно выделить взаимно перпендикулярные оси упругой симметрии, его называют ортотроп-ным. Механическое поведение этих материалов хорошо изучено в теории упругости анизотропных материалов [3, 7, 10, 12, 13]. Такая идеализация строения композиционных пластиков и конструкций позволила с достаточной для инженерной практики точностью решить задачи, связанные с конструированием различных оболочек, дисков, балок, пластин, стержней, труб и т. д. Разрабатываются общие методы решения задач механики для более сложных видав армирования [8, 12]. [c.114]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология