Энергетические характеристики гравитационных и магнитных аномалий

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ГРАВИТАЦИОННЫХ И МАГНИТНЫХ АНОМАЛИЙ [c.78]

Рассмотрим случайные процессы которыми можно аппроксимировать многие гравитационные магнитные аномалии или контактные поверхности. Выражения для энергетических характеристик случайных аномалий определены по формулам (3.2), (3.3), (3.54), (3.57) в двухмерном случае и (3.11), (3.12), (3.55), (3.58) или (3.19), (3.20) - в трехмерном. Полученные при этом аналитические выражения энергетических спектров и автокорреляционных функций приведены в табл. 3, а описание самих случайных процессов и некоторые пояснения к формулам даны в тексте. Порядковые номера формул в таблице и пунктов текста полностью совпадают друг с другом. Выводы аналитических выражений энергетических характеристик аномалий в тексте не приведены. Они даны в соответствующих курсах теории случайных функций и ее приложений в радиотехнике (например, работы Б.Р. Левина и др.), более подробно об этом написано и в работе [40]. [c.100]

Применение аппарата теории случайных функций в этом случае имеет определенные преимущества, которые следуют из того, что получаемые данные, корреляционные функции и связанные с ними энергетические спектры аномалий обладают следующими важными свойствами малая чувствительность к погрешностям наблюдений (некоторые интегральные характеристики, получаемые по исходным аномалиям с использованием всех точек кривых) взаимозаменяемость (в двухмерной задаче значения кривых автокорреляционных функций и энергетических спектров аномалий различных высших горизонтальных и вертикальных производных одного порядка равны друг другу, т.е. полностью взаимозаменяемы) четность получаемых выражений - автокорреляционные функции и энергетические спектры аномалий являются четными функциями координат, в них пропадают эффекты асимметричности и косого намагничивания аномалий, т.е. они проще и более удобны при интерпретации (полезные эффекты асимметричности и косого намагничивания аномалий четко отражаются на данных взаимных корреляционных функций и взаимных энергетических спектров и при необходимости их можно определить из данных этих функций). Кроме того, во многих случаях получаются достаточно простые выражения (например, в частотной области), которые позволяют легко оперировать ими, появляется возможность более уверенной совместной интерпретации данных исходных аномалий и их производных, совместной интерпретации гравитационных и магнитных аномалий, что было трудно, а иногда и невозможно по данным самих аномалий. Вследствие этого в частотной области легко разделить спектры, соответствующие в суммарном поле различным телам, и спектры, обусловленные влияниям различных особых точек одного тела, а также влияния процессов интегрирования, дифференцирования, усреднения, аналитического продолжения аномалий и т.п., вследствие чего процесс интерпретации сложных тел можно свести к интерпретации простейших. [c.6]

Из формулы (3.65) видно, что если определить параметры аномальных тел по значениям энергетических характеристик случайных аномалий, то получаемая при этом форма тела будет соответствовать форме аномальных источников, влияние которых главным образом формирует суммарную аномалию, а глубина залегания и масса тела будут некоторыми средними из значений глубин залеганий и масс составляющих аномальных источников, т.е. определяемые параметры будут как бы параметрами некоторого среднего тела, залегающего на некоторой средней глубине, со значением средней массы источников, под влиянием которых образована данная случайная гравитационная или магнитная аномалия. [c.110]

Одной из существенных проблем разделения суммарных гравитационных и магнитных аномалий является построение оптимальных операторов, обеспечивающих обнаружение и наилучшее выделение той части суммарного поля, которая связана с интересующим нас геологическим объектом. Такие операторы можно построить только с применением основных энергетических характеристик аномалий - энергетических спектров и автокорреляционных функций. Это следует из того, что на практике при решении указанных задач об интересующей нас части аномалии (полезный сигнал) и об оставшейся ее части (помехи) известны лишь некоторые статистические параметры. [c.120]